Релаксация объемная

Соотношение между временами релаксации объемной вязкости и диэлектрической релаксации в зависимости от температуры [c.134]

Времена релаксации объемной и сдвиговой вязкости имеют порядок времен межмолекулярных колебаний [c.145]

При проведении опытов по релаксации напряжения образец мгновенно подвергается данной деформации, а достигаемое в образце напряжение измеряется как функция времени. Резу.тьтаты измерений обычно выражаются в виде зависящих от времени модулей так, G[t) всегда обозначает отнощение напряжения к деформации прн релаксации напряжения сдвига, K(i) —отнощение напряжения к деформации при релаксации объемных напряжений и т. д. Вообще /и) = = 1/G(/), так как два рассматриваемых режима нагружения различны (хотя в некоторых особых случаях, как показано в гл. 2, этн величины приблизительно равны). [c.23]

Спектры токов ТСД, т. е. зависимости j = f[T i)], обычно содержат один или несколько максимумов, причем их положение и направление тока в максимуме могут зависеть еще и от характера контакта электрета с электродами [175]. Для полярных полимерных пленок некоторые максимумы тока ТСД могут быть связаны с релаксацией остаточной (замороженной) поляризации (например, дипольно-групповой р-релаксацией и дипольно-сегментальной а-релаксацией). Изучение этих пиков, которые должны быть связаны с гетерозарядом, является основой так называемого электретно-термического анализа [2, с. 132— 167]. Кроме того, в спектре токов ТСД обнаруживаются пики, связанные с освобождением носителей, захваченных на ловушках в полимере в процессе зарядки электрета, и дрейфом этих носителей в поле электрета (р-пики или пики, связанные с релаксацией объемного заряда). Наконец, существенную роль в процессе релаксации заряда может играть собственная проводимость у полимерных пленок, и для выделения этой составляющей требуется параллельное исследование температурной зависимости проводимости полимерных пленок у = Т) и спектров токов ТСД. По спектрам токов ТСД можно оценивать и стабильность электретов из различных полимерных пленок. Очевидно, стабильность тем выше, чем при более высокой температуре расположен основной максимум тока ТСД. [c.196]

При частотах, сравнимых со временем релаксации объемных электронов и дырок (от 1 мксек до 1 мсек), возникают трудности в проведении измерений и истолковании результатов [43]. В связи с этим для измерений емкости наиболее подходящими будут образцы с коротким временем жизни носителей тока. [c.412]

На температурной зависимости тока ТСД зафиксирован дополнительный максимум в области 150 °С (кроме максимума в области 7с=105°С (сг), связанного с релаксацией сегментов). Авторы полагают [64], что этот максимум (р), резко возрастающий при введении добавок, обусловлен релаксацией объемных зарядов в результате электропроводности. В то же время температура основного максимума (в области стеклования — а) при введении добавок снижается, т. е. стабильность компоненты заряда, связанной с релаксацией сегментов, падает. [c.42]

Образец 3 имеет небольшое значение гетерозаряда, связанного с ориентацией сегментов (7 м=—45°С) (см. рис. 68). После ориентационной вытяжки в 6 раз объемный заряд (Гм=120°С) растет в 10 раз (образец 4, табл. 9, рис. 68). Одновременно растет и гетерозаряд, обусловленный ориентацией сегментов (Гм=—51°С). Следует отметить, что после ориентационной вытяжки возрастают и температуры максимумов релаксации объемных зарядов. Так, для экструзионного образца температура максимума повышается на М, а для каландрованного на 17 °С. Такое смещение максимума обусловлено изменением электропроводности образцов. После вытяжки электропроводность снижается, особенно при 120—140"С. [c.120]

Релаксация объемной воды с [c.297]

Поскольку функция g (i)(2) в явном виде не известна, проанализировать соотношение (2.6.10) можно лишь формально. Возможные случаи представлены на рис. 2.6.2 и 2.6.3. На рис. 2.6.2 схематически показан ход изменения эффективного параметра порядка (г) вблизи поверхности нематического жидкого кристалла. При низких температурах наблюдается поверхностное усиление ориентационной упорядоченности. Его можно приписать тому, что влияние поля поверхности пересиливает разупорядоченность, вызываемую пространственной делокализацией. С повышением температуры это соотношение нарушается и наблюдается обратное явление постепенная релаксация объемного и поверхностного полей приводит к поверхностному уменьшению параметра локального порядка. При резком падении до нуля величины s в объеме в точке перехода вблизи поверхности может сохраняться небольшое остаточное значение этого параметра (в узком интервале температур за точкой перехода). На рис. 2.6.3 показана другая возможная ситуация. В то время как при низких температурах наблюдается уменьшение поверхностного значения (г), объемное значение параметра порядка непосредственно перед точкой перехода становится настолько малым, что проявляется эффективное поверхностное усиление упорядоченности. Поскольку положительные наклоны кривой у Т) зависят только от относительных значений объемной и поверхностной энтропии на единицу площади, можно ожидать возрастания у непосредственно [c.104]

Поскольку результаты экспериментов не соответствовали теоретическим представлениям, был сделан вывод о том, что механизм вязкого трения звеньев макромолекул не объясняет наблюдаемой акустической релаксации, а полученные закономерности свидетельствуют о мелкомасштабности движений полимерных цепей, которые не могут быть описаны в рамках модели гауссовых субцепей. Так как исследованные полимеры относятся к группе гибкоцепных макромолекул, имеющих боковые радикалы, способные к самостоятельному движению по отношению к основной цепи, было предположено, что наблюдаемая релаксация связана с релаксацией объемной вязкости раствора, которая обусловлена маломасштабными движениями полимерных цепей, происходящими в пределах одного или нескольких мономерных звеньев, или вращением -боковых групп [15]. [c.188]

Таким образом, ультразвуковые исследования показывают, что природа механизмов, ответственных за акустическую релаксацию в концентрированных растворах полимеров на частотах мегагерцевого диапазона, является достаточно сложной и до конца не раскрытой. Можно считать, что в области частот ниже 1 МГц основной вклад в поглощение ультразвуковых волн для большинства исследованных систем обусловлен вязким трением гибких и, следовательно, достаточно крупных участков полимерных цепей, которое приводит к релаксации как объемной, так и сдвиговой вязкости. Кроме того, есть основания предполагать, что на более высоких частотах наблюдаемое релаксационное поведение связано с релаксацией объемной вязкости, обусловленной мелкомасштабными процессами неизвестной в настоящее время природы, которые полностью игнорируются в модели гауссовых субцепей. Не исключено, что в данной области частот возможно наличие и других релаксационных механизмов, например связанных с влиянием растворенного полимера на объемную вязкость растворителя, как, в частности, это имеет место в растворах ПЭО — хлороформ [34]. Следовательно, акустическая релаксация на частотах мегагерцевого диапазона не может быть полностью объяснена в рамках сущест- [c.196]

X. В. Протопопов. Экситон образуется за время, по крайней мере на порядок меньшее, чем время релаксации объемной и сдвиговой вязкости. Поэтому все происходит, как в твердой, но не очень упорядоченной среде. Однако в работе рассматриваются жидкости с достаточно высоким ближним порядком. Что касается ориентона, то, коль скоро имеются какие-то дополнительные силы, система будет стремиться к минимуму потенциальной энергии путем упорядочивания, и оио будет осуществляться, если энергия взаимодействия превышает кТ. [c.99]

Как видно из полученных соотношений, корреляционные связи между зернами неоднородностей приводят к релаксации объемных напряжений, хотя для каждого из компонентов принималось условие Кг = onst. Из равенств (VI. 211) находим, что время объемной релаксации больше, чем сдвиговой, а дефект модуля AKIK меньше [c.345]

Измерения токов термодеполяризации магнетоэлектретов показали, что в ПММА, например, обработанном в поле 4,6-10 А/м при 80 "С в течение 85 мин, резко возрастает максимум тока тер-.мостимулированной деполяризации (ТСД) при 158 °С в области, соответствующей релаксации объемного заряда. Авторы [81] предположили, что при термомагнитной обработке происходит смещение носителей зарядов (по-видимому, относящихся к примесям) (рис. 32). [c.56]

По данным автора, длительное хранение пленки ПВДФ, поляризованной при комнатной температуре, сопровождается изменением. ИК-спектра и повышением пьезомодуля зь что может указывать на постепенный переход а-формы в р-форму во времени в поле инжектированного заряда [10]. (Некоторые авторы полагают [157], что это явление может быть обусловлено релаксацией объемного заряда.) [c.119]

Таблица 9. Экспериментальные и расчетные значения пьезомодуля в образцах ПВДФ, инкрементов диэлектрической проницаемости, соответствующих дипольно-сегментальной релаксации Де(а), и релаксации объемного заряда Ае(р)

Адсорбционное взаимодействие с поверхностью наполиител единой как(й-либо молекулы,входящей в пачку,вызывает связывание поверхностью всей пачки в целом, в результате чего ограничивается подвижность не только непосредственно контактирующей с поверхностью цепи,-но и всех цепей, входящих в данную пачку. Только при таком рассмотрении могут быть поняты заметные изменения свойств термопластов при введении в них небольших количеств наполнителей. С этой же точки зрения,неплотность упаковки в присутствии наполнителя может носить не только молекулярный, но и надмолекулярный характер. С другой стороны,взаимодействие. молекул с поверхностью наполнителя в ходе формирования наполненного полимера должно изменять условия возникновения надмолекулярных структур и характер их взаимного расположения. Волее детальные исследования изменений молекулярной подвижности отдельных структурных элементов цепей в полимерах в присутствии поверхности наполнителя,проведенные методами ядерно-го магнитного резонанса, диэлектрической релаксации,объемной релаксации и другими, показали, что взаимодействие с поверхностью наполнителя оказывает различное влияние на подвижность различных структурных элементов цепей.Адсорбционное связывание цепей поверхностью наполнителя, происходящее при взаимодействш части функциональных групп полимера с наполнитеяеи,снижает подвижность сегментов цепей и всей молекулы в целом. Но в адсор( > [c.12]

Данные работы [9] показывают, что а// при температуре раствора =17,7°С возрастает примерно в три раза по сравнению с поглощением при /=15°С. Примерно во столько же раз, по нащим данным (см. таблицу), возрастает дисперсия скорости звука в согласии с формулой (2). Следовательно, увеличение скорости гиперзвука и рост дисперсии скорости звука ири подходе к критической точке расслаивания, по-видимому, можно отнести за счет роста обьемио)" вязкости и практически иеизменяющегося времени релаксации объемной вязкости. [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология