Распространение сверхзвуковых возмущений

РАСПРОСТРАНЕНИЕ СВЕРХЗВУКОВЫХ ВОЗМУЩЕНИИ [c.209]

Рассмотрим типичную задачу распространения сверхзвуковых возмущений. Пусть в какой-то точке газа в начальный момент времени выделилась очень большая энергия (точечный взрыв). Определим, как такое возмущение распространяется в пространстве. [c.210]

Ж и г у л е в а И. С., Пирумов У, Г. Исследование распространения малых возмущений в сверхзвуковых конических соплах.— М. Оборонгиз, 1959.-46 с. [c.355]

Выше рассмотрены потери на рассеяние,, возникающие только вследствие укорочения сверхзвуковой части контура сопла, рассчитанного на равномерное и параллельное течение. Однако, кроме неравномерности полей давлений и скоростей, вызванной укорочением сопла, может возникнуть дополнительная неравномерность потока, обусловленная отличием формы звуковой линии в критическом сечении реального сопла от принятой в расчете сверхзвукового контура прямолинейной формы. Неравномерность потока в критическом сечении сопла обусловлена тем, что окрестность критического сечения со стороны дозвуковой части выполняют в виде дуги окружности. Это приводит к появлению криволинейной поверхности перехода через скорость звука. Неравномерность скорости в критическом сечении трансформируется по сверхзвуковой части и в выходном сечении может появиться дополни тельная неравномерность потока. Однако распространение малых возмущений, влияние которых уменьшается с ростом числа М, носит затухающий характер. На примере конических сопел это показано в работе О80]. При, радиусах очертания критического сечения, больших 0,5 г и Мо>1,5 дополнительные потери на рассеяние относительно невелики и не превышают 0,2% [330]. [c.174]

Сверхзвуковая скорость распространения детонационной волны, ее стационарность и, наконец, тот факт, что детонационная волна возникает при воспламенении газовой смеси подходящего состава взрывом детонаторов, послужило основанием для представления о волне ударного сжатия и сгорания 193, стр. 323]. Это означает, что взрывная волна, в собственном смысле этого слова, в отличие от медленного горения характеризуется соединением пламени и механического возмущения... сосуществованием механических и химических явлений [93, стр. 323]. Когда распространение пламени осуществляется посредством теплопроводности и диффузионного обмена между зоной горения и свежим газом, это само [c.299]

Важный класс определенной выше системы соответствует установившимся течениям газа. В нем определены понятия до- и сверхзвуковых течений, выражающие эллиптический или гиперболический тип квазилинейных уравнений Эйлера в соответствующих подобластях, отделенных друг от друга поверхностями перехода — звуковыми поверхностями. (На них скорость потока равна по модулю местной скорости звука — скорости распространения бесконечно малых возмущений при соответствующих значениях термодинамических величин.) Для нестационарных течений идеального газа понятие и предмет трансзвуковой газодинамики четко не определены. [c.10]

Характеристики. Одно из наиболее существенных от личий сверхзвуковых и дозвуковых режимов среды связано с различным характером распространений в них локальных возмущений. Именно, при дозвуковых скоростях возмущения распространяются по всему прост-, ранству, а при сверхзвуковых — лишь внутри некоторого сектора. [c.27]

СОПЛО на 180 ° вокруг его продольной оси и оставив неизменным положение эталонного сопла. Это позволяет измерить боковую силу с точностью ОД % от величины осевой тяги. Основными видами искажений контура, выбранными для исследования, были перекос и сдвиг оси сопла, причем изучалось преимущественно распространение возмущений в сверхзвуковой части. Были исследованы также некоторые виды местных искажений контура в виде - несимметричных поперечных выемок. [c.234]

Нестационарные задачи газодинамических внутренних течений имеют многочисленные приложения 12,13]. В последние годы большой интерес уделяется исследованию распространения по соплу возмущений, задаваемых в его входном сечении, и задачам запуска сверхзвукового сопла. Первая из них в линейной постановке рассмотрена в 3.6. Вторая задача обсуждается ниже. В настоящее время проведено значительное число исследований по запуску сверхзвуковых аэродинамических труб, ударных труб переменного сечения, по изучению импульсных газодинамических лазеров, связанных с проблемой запуска сверхзвукового сопла [12, 21, 22, 42-44, 104, 226, 262]. [c.242]

Помимо этого своеобразного эффекта обращения воздействий глубокое различие свойств до- и сверхзвуковых течений проявляется во многих других отношениях. Так, например, важная особенность сверхзвукового течения заключается в том, что в нем возмущения не могут распространяться навстречу движению, так как скорость их распространения меньше скорости течения и, следовательно, они будут сноситься потоком. Это значит, что условия, характеризующие обстановку в окружающей среде (т. е. ниже по течению), не могут оказать влияния на развитие процесса. Вследствие этого давление в потоке может упасть ниже давления в окружающей среде (эффект перерасширения), причем движение и дальше остается ускоренным. Восстановление соответствия между [c.44]

Коническая поверхность, ограничиваюшая область распространения малых возмущений в сверхзвуковых потоках, называется характеристикой. [c.196]

Если же Ри меньше рс, то оно пе будет влиять иа эти величины. В последнем случае течение в сопле называют запертым слоистым течением. Явление запирания, соответствующее в однослойном течении возникновен1по звуковой линии в минимальном (и только в минимальном) сечении, в случае слоистого течения можно объяснить, рассмотрев распространение малых возмущений. В соответствии с одномерной теорией при расчете движения волны предполагается, что площадь поперечного сечения остается неизменной. Малое плоское возмущение давления не может распространяться в различных потоках с различной абсолютной скоростью в каждом из них, поскольку должно выполняться условие постоянства статического давления на границе между потоками. Волна в связи с этим должна быть непрерывной и будет двигаться как единая составная волна, поскольку повышение давления в ней не может измениться от слоя к слою. Если обозначить скорость распространения составной волны вверх по потоку через В, то очевидно, что при П>0 течение будет слоистым дозвуковым, при П = 0 — слоистым звуковым и при Б <0 — слоистым сверхзвуковым. [c.184]

В дозвуковом стационарном потоке влияние обтекаемого тела на характер течения сказывается на всем потоке в целом, так как внесенные телом возмущения в конце концов распространятся на весь поток. Конечно, при удалении на значительные расстояния от тела изменения в характере течения, вызванные его присутствием, в конце концов становятся малыми. В сверхзвуковом потоке вследствие существования зоны распространения возмущений, ограниченной характеристической поверхностью, взаимодействие потока с телом осуществляется только внутри этой зоны, расположенной вниз по течению. Вне этой зоны вверх по течению все происходит так, как если бы никакого тела не было. Следует, правда, оговориться, что в сверхзвуковом потоке обтекаемое тело может создать впереди себя вверх по течению ударную волну, являюп1,уюся поверхностью разрыва давления, плотности, скорости и других величин. По этой причине влияние обтекаемого тела на поток может простираться на некоторое расстояние и вверх по течению, [c.196]

На рис. 5.20 приведены результаты испытаний конического сопла, у которого перекос оси на угол а = 6° выполнен в сверхзвуковой части. Боковая сила этого сопла изменяется в широком диапазоне от начального расчетного значепия = 0-08 в сечения г° = 1,11 до максимального отрицательного = —0,035 при г° = 1,9. Там же показаны расчетные зависимости, полученные по теории маловозмущенных течений (при 1/ = 0,08 и 8 = 0) и с помощью разностного метода, которые хорошо согласуются с экспериментом. Это подтверждает правильность расчетных схем, используемых для определения начального поля параметров и начальной боковой сипы в сечении перекоса оси, а также свидетельствует о большой точности обоих расчетных методов при их использовании для анализа распространения возмущений в конических соплах. [c.235]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология