Слоистые течения

Вследствие относительно малой разности удельных весов жидкостей и большой снлы трения между слоями волнообразование разрушает слоистое течение при сравнительно малых относительных скоростях жидкостей. Вследствие того, что встречное слоистое движение жидкостей в каналах экстрактора невозможно, возникает необходимость в устройстве отверстий в ленте, образующих стенки каналов. В этом случае жидкости в экстракторе движутся не только вдоль каналов, образованных спиралью, но также и в радиальном направлении, перетекая из канала в канал. [c.469]

В общем случае течение вязкого газа вдоль твердой поверхности характеризуется наличием поперечного градиента скорости. Для преодоления сил внутреннего трения между слоями затрачивается работа, которая преобразуется в тепло. Принимая схему условно слоистого течения, имеем, что различные слои газа обладают различным запасом полной энергии, определяемой следующим образом [c.35]

К одному из простых частных случаев точного решения уравнений Навье — Стокса мы приходим в случае так называемых слоистых течений, когда сохраняется лишь одна составляющая скорости, а остальные две всюду равны нулю [c.86]

Рассмотрим плоскопараллельное слоистое течение вязкой несжимаемой жидкости в канале, образуемом двумя бесконечными параллельными пластинами. [c.87]

Итак, потери давления при слоистом течении жидкости в плоском канале пропорциональны скорости и обратно пропорциональны квадрату высоты канала. Изменение давления на участке конечной длины х = 1 равно [c.89]

Дифференциальное уравнение (72а) описывает также слоистое течение между двумя параллельными стенками, из которых одна движется в своей плоскости со скоростью 7, а другая неподвижна (течение Куэтта). [c.90]

Для случая внешнего обтекания критическое значение Лежит между 20 и 30, а с1 представляет собой диаметр обтекаемых частиц. Рассматриваемый переход при критических значениях Не означает изменение режима от ламинарного к турбулентному. Для ламинарного потока характерно установившееся слоистое течение. При ламинарном движении жидкости в трубе скорости во всем сечении практически параллельны оси трубы. Для турбулентного движения характерно наличие хаотических вихрей. [c.370]

Критерий Рейнольдса определяет характер потока вещества. При некотором критическом его значении происходит более или менее резкий переход от одного режима течения к другому. Так, при течений по трубам (d — внутренний диаметр трубы) при величинах Re, меньших 2100—2300, имеет место ламинарный поток, т.е. установившееся слоистое течение, в котором во всем сечении трубы скорости параллельны оси трубы. При более высоких значениях Re поток становится турбулентным, т. е. возникают хаотические завихрения. В случае внешнего обтекания (d — диаметр обтекаемых частиц) критическое значение числа Re лежит между 20 и 30. При значениях Re, меньших критического, устойчивый ламинарный режим восстанавливается после его нарушения каким-либо возмущением, например отдельными неровностями на стенках трубы или на поверхности обтекаемого тела. [c.258]

Ламинарное течение — это слоистое течение без перемешивания частиц жидкости и без пульсаций скорости. При таком течении все линии тока вполне определяются формой русла, по которому течет жидкость. При ламинарном течении жидкости в прямой трубе постоянного сечения все линии тока направлены параллельно оси трубы, т. е. прямолинейны отсутствуют поперечные перемеш ения жидкости в процессе ее течения. Пьезометр, присоединенный к трубе с установившимся ламинарным течением, показывает неизменность давления (и скорости) по времени, отсутствие колебаний (пульсаций). Таким образом, ламинарное течение является вполне упорядоченным и нри постоянном напоре строго установившимся течением (хотя в обш,ем случае может быть и неустановившимся). [c.62]

Как указывалось в 1.19, ламинарное течение является строго упорядоченным, слоистым течением без перемешивания жидкости. Теория этого течения жидкости основывается на законе трения Ньютона (см. 1.3). [c.75]

При ламинарном режиме частицы среды движутся упорядоченно, образуя слоистое течение без перемешивания слоев. Ламинарное течение может быть как установившимся, так и неустановившимся. [c.13]

При значениях Ке, несколько превышающих Ке р (от 2300 до 10000), силы инерции и вязкости сопоставимы по величине здесь уже нарушено слоистое течение, но неупорядоченность (хаотичность) выражена еще слабо. Эти режимы течения называются переходными (в зарубежной литературе — промежуточными). [c.144]

Слоистое течение ( слоистый или кольцевой поток), при котором жидкость движется слоем, покрывающим внутреннюю поверхность трубы, а газ —вместе с захваченными каплями жидкости проходит по центральной части трубы, наблюдается при поверхностной скорости газа >6 м/сек (в литературе имеются данные по определению уноса жидкости ). [c.159]

Уравнение (3.64) описывает также слоистое течение между двумя параллельными стенками, одна из которых движется со скоростью т, а другая неподвижна (так называемое течение Куэтта). [c.69]

От интенсивности и характера массопередачи в жидких металлах, шлаках, а иногда и газах часто зависят скорости металлургических процессов. Различают два характера течения жидкостей и газов ламинарный и турбулентный. Ламинарное, или слоистое течение имеет упорядоченный характер — частицы жидкости двигаются по прямолинейным траекториям и различные слои жидкости перемещаются параллельно друг другу с различными скоростями и не перемешиваются между собой. При ламинарном течении перенос веществ в значительной мере обусловлен молекулярной диффузией. [c.190]

Итак, мы получили значения окружной и осевой составляю-щи.х скоростей течения в шнековом канале осадительных центрифуг. При этом мы исходили из модели слоистого течения жидкости. [c.115]

СЛОИСТЫЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА В СОПЛАХ 181 [c.181]

Слоистые течения газа в соплах [c.181]

Одномерное приближение. Рассмотрим сначала теорию одномерного слоистого течения в сопле [15]. Примем, что статическое давление поперек сопла постоянно и одинаково для всех слоев, в то время как остальные параметры, в отличие от однослойного течения, могут меняться при переходе от одного слоя к другому. К числу таких параметров относятся температура, плотность, скорость, показатель адиабаты, давление и температура торможения. Пусть в сопле имеется п слоев, в каждом из которых происходит установившееся, адиабатическое и изоэнтропическое течение совершенного газа с постоянными термодинамическими свойствами (отметим, что такое предположение исключает возможность смешения потоков). Тогда для каждой точки сопла будут справедливы соотношения [c.181]

Слоистое течение в сопле удобно изучать в предположении, что давление на входе в сопло является независимой переменной. Если заданы давление и температура торможения poi и Tot, а также показатель адиабаты 7. и газовая постоянная Ri для каждого слоя, то значения массового расхода ( , зависят только от местного давления и местной площади поперечного сечения и в соответствии с формулами (1.127) и (1.142) определяются из соотношения [c.182]

Рис. 4.29. Качественная картина течения при изменении внешнего давления в слоистом течении

Из проведенного анализа следует, что в случае слоистого течения нельзя считать, что запирание течения происходит, когда число [c.184]

Задача математического описания стратифицированного (слоистого) течения полимерных расплавов между бесконечными параллельными пластинами со строго определенной поверхностью раздела может быть легко рещена для ньютоновских жидкостей [59] методом проб и ощибок можно решить ее и для степенных жидкостей (см. Пример 13.6). В действительности стратифицированное течение полимерных расплавов очень сложно, так как форма и положение поверхности раздела непрерывно меняются. Кхан и Хан [60] установили, что менее вязкий расплав обволакивает более вязкий, сильнее смачивая внутренние поверхности головки и образуя искривленную поверхность раздела, В длинных головках ситуация еще сложнее. Проблема межфазной стабильности имеет большое значение при производстве бикомпонентных волокон [61—63]. Два потока расплавов экструдируются в круглую фильеру, выходят из нее в виде концентрического круглого изделия, в котором менее вязкий компонент распределяется по периферии. Здесь, как и при смешении расплавов полимеров (см. гл. 11), определяющее значение имеет соотношение вязкостей, а не упругостей [63]. [c.487]

Закон Паузейля может быть применен для измерения вязкости газов только в том случае, если обеспечено ламинарное (слоистое) течение, при котором слои газа как бы скользят друг относительно друга. Закон ламинарного течения выведен в предположении, что работа, произведенная в капилляре силами давления, расходуется исключительно на преодоление трения гтруек потока, движущихся параллельно оси капилляра. Это условие будет выполнено тогда, когда при определенной длине и диаметре капилляра скорость течения не будет превосходить некоторой определенной величины. [c.209]

Одномерная теория может быть развита и для слоистых течений [15]. Предполагается, что статистическое давление в каждом сечении постоянно. Остальные параметры — температура, плотность, скорость, показатель адиабаты, давление и температура торможения — могут изменяться нри переходе от одного слоя к другому. Анализ, аналогичный проведенному выше, показывает, что запирание течения имеет место, когда в минимальном сечехши [c.51]

Если же Ри меньше рс, то оно пе будет влиять иа эти величины. В последнем случае течение в сопле называют запертым слоистым течением. Явление запирания, соответствующее в однослойном течении возникновен1по звуковой линии в минимальном (и только в минимальном) сечении, в случае слоистого течения можно объяснить, рассмотрев распространение малых возмущений. В соответствии с одномерной теорией при расчете движения волны предполагается, что площадь поперечного сечения остается неизменной. Малое плоское возмущение давления не может распространяться в различных потоках с различной абсолютной скоростью в каждом из них, поскольку должно выполняться условие постоянства статического давления на границе между потоками. Волна в связи с этим должна быть непрерывной и будет двигаться как единая составная волна, поскольку повышение давления в ней не может измениться от слоя к слою. Если обозначить скорость распространения составной волны вверх по потоку через В, то очевидно, что при П>0 течение будет слоистым дозвуковым, при П = 0 — слоистым звуковым и при Б <0 — слоистым сверхзвуковым. [c.184]

Отсюда следует, что ж В всегда имеют одинаковый знак, т. е. при > О имеет место слоистое дозвуковое течение, при = О — звуковое п при р < О — сверхзвуковое, аналогично однослойному течению. Запирание слоистого течепия происходит в минимальном сечении, так как только в этом сечении может обратиться в нуль. Условие запирания = О для слоистого течения является обобщением условия М = 1 в минимальном сечении сопла, при котором происходит запирание в одномерном однослойном течении. [c.184]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология