Однородная неограниченная пластина

Для представления о проблемах, возникающих при оценке коэффициентов теплоотдачи а в нестационарных процессах, т. е. а = а(т)—функция времени т, рассмотрим простейший случай приближенного решения подобного рода сопряженной задачи — симметричный нагрев или охлаждение однородной неограниченной пластины толщиной 2Я, температуропроводностью а = Х/ср, с начальной температурой То = 11 х) при постоянной температуре теплоносителя Гер- [c.143]

Для однородных неограниченных пластин с постоянными теплофизическими характеристиками решено (см. гл. 1) много вариантов задач при переменных по времени граничных условиях. [c.300]

Аналогичную методику можно применить и для однородной неограниченной пластины. При рассмотрении линейной задачи в разд. П, Б.1 было показано, что при использовании одного интервала приближенно воспроизводится первая собственная функция точного решения. Если же для пластины толщиной I будем брать два интервала О < л < (1/2) и (1/2) < х < /, то получим приближенные выражения первых двух со твенных функций точной задачи. Приближенные значения двух собственных чисел оказываются при этом равными —2,597 и —31,7, в то время как точные значения этих чисел равны — 2,467 и —22,2. Число собственных функций, которые могут быть приближенно воспроизведены, равно числу участков, на которые разбивается полный интервал. Увеличение числа участков ведет к улучшению точности приближенного решения. [c.87]

Однородная неограниченная пластина [c.23]

Рассмотрим полуограниченный стержень из изотропного однородного твердого полимерного материала шириной U7, прижатый к нагретой движущейся неограниченной пластине (рис. 9.13). Между твердым материалом и нагретой пластиной образуется тонкая пленка расплава, которая из-за высокой скорости сдвига непрерывно удаляется из очага плавления. Через некоторое время процесс станет установившимся, поэтому профили скоростей и температур в пленке расплава будут независимы от времени. Это двумерная задача, так как поля температур и скоростей являются функциями только X и у, а изменений в направлении 2 не происходит, хотя размер стержня в этом направлении не ограничен. [c.281]

Физическая постановка задачи. Даны однородные тела с коэффициентом теплопроводности к, удельной теплоемкостью с и плотностью р в форме неограниченной пластины (стенки) толщиной 2Я, цилиндра или шара радиуса Я, имеющие равномерную по всему телу начальную температуру То и подвергающиеся внешнему тепловому воздействию, в результате которого устанавливается равномерное по всей поверхности нестационарное изменение температуры по закону функции ф(0- Необходимо найти поле температуры внутри тела. В некоторых случаях тело получает дополнительные температурные возмущения под действием внутренних источников теплоты с локальным распределением мощности qv(i, О- [c.48]

Практическое применение нашли методы приведения многослойной системы к эквивалентной ей однородной . Эти методы были развиты применительно к многослойным неограниченным пластинам 54. 72 [c.41]

При подобного рода замене эквивалентная пластина в целом тождественна многослойной, однако распределение температур внутри пластин фактически различное. Эквивалентная пластина оказывается однородной только по температуропроводности, но не по тепловым сопротивлениям слоев, поэтому применять к ней решение для однородной по всем теплофизическим характеристикам неограниченной пластины неправомерно. [c.43]

Для сферы и неограниченных пластины и цилиндра из однородного материала при симметричном теплообмене на основании теоретического анализа А. Т. Темкина можно определять а по замерам температуры Т как функции времени т в одной из точек тела. В расчетные формулы для а входят Т (т), первая [c.159]

Расчет режимов вулканизации в прессах транспортерных лент и плоских ремней как резино-текстильных пластин проведен в предположении о симметричном нагреве при постоянной температуре поверхности (по замерам постоянная температура поверхности плит устанавливается уже через 1,5—2 мин после закрытия пресса) и одинаковой начальной температуре всего изделия. Многослойную пластину приводили к однородной эквивалентной неограниченной пластине по методу Фогеля учитывая нагрев только в регулярном режиме, и степень вулканизации определяли для постоянного температурного коэффициента /С = 2. [c.299]

Нестационарные задачи. Аналитические решения нестационарных задач теплопроводности получают, решая (1.3). При отсутствии внутренних источников тепла оно сводится к (1.4). Процедура аналитического решения очень похожа на использованную при решении двумерной стационарной задачи. Рассмотрим плоскую пластину, неограниченную в направлениях у и 2. Пусть координата х=0 соответствует одной поверхности плг.стины, а х=Ь — другой (т. е. толщина пластины равна Ь). В начальный момент вся пластина имеет однородную температуру 1о. Требуется определить распределение температуры в пластине, после того как ее поверхности мгновенно охлаждаются до =0. [c.20]

Рассмотрим теперь плоскую пластину, неограниченную в направлениях у я г и имеющую в начальный момент однородную температуру iг. Требуется найти распределение температур в пластине, после того как ее поверхности (при х=0 и х—Ь) мгновенно нагреваются до температуры /о. Эта задача описывается (1.15) при следующих граничных условиях [c.21]

В таких случаях применяются интерферометры типа Жамена (1856), характеризующиеся возможностью теоретически неограниченного разведения когерентных лучей и высокой яркостью интерференционных полос. В интерферометре Жамена раздвоение потока лучей выполняется при помощи точной плоскопараллельной пластины 1 (рис. 96), изготовленной из однородного [c.224]

Рассмотрим плоскую однородную пластину шириной 6 с постоянным коэффициентом теплопроводности Л н неограниченным размером Б направлении оси Оу (рис. 2-20) [Л. 204]. [c.60]

Кривая 2 соответствует коэффициенту местного сопротивления при обтекании пластины однородным потоком с турбулентным пограничным слоем. Как видно, коэффициент сопротивления в полуограниченной струе, распространяющейся в сторону вершины конуса, оказывается меньше, чем в турбулентном пограничном слое неограниченного потока на пластине. [c.39]

Выделим в однородной и изотропной неограниченной пластине элементарный параллелепипед, объем которого равен ( хйуйг (рис. 1.3). Количество тепла, втекающего через левую грань йус1г в параллелепипед в единицу времени, равно д йуйг, а количество тепла, вытекающего через противоположную грань в единицу времени, равно д + с1ус1г. [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология