Пластина неограниченная

Нестационарные задачи. Аналитические решения нестационарных задач теплопроводности получают, решая (1.3). При отсутствии внутренних источников тепла оно сводится к (1.4). Процедура аналитического решения очень похожа на использованную при решении двумерной стационарной задачи. Рассмотрим плоскую пластину, неограниченную в направлениях у и 2. Пусть координата х=0 соответствует одной поверхности плг.стины, а х=Ь — другой (т. е. толщина пластины равна Ь). В начальный момент вся пластина имеет однородную температуру 1о. Требуется определить распределение температуры в пластине, после того как ее поверхности мгновенно охлаждаются до =0. [c.20]

Рассмотрим. нестационарный процесс диффузии в зернах трех основных типов неограниченная пластина, неограниченный цилиндр и шар. [c.40]

В расчетах рекомендуется принимать нагреваемый слой кокса за пластину неограниченных размеров. Расчетную толщину пластины с учетом ослабления внутреннего теплового сопротивления слоя из-за вращения барабана предлагается определять по следующей формуле [c.199]

Для пластины неограниченных размеров средняя температура равна [c.199]

Аналитическое решение дифференциального уравнения массопроводности в виде (11.74) имеется для простейших тел неограниченной пластины, неограниченного цилиндра, шара, архимедова цилиндра и куба. Функциональная зависимость представлена в виде бесконечных рядов. Для упрощения расчетов применительно к трем первым из перечисленных тел составлены графики, дающие возможность по критериям В1д и Род определить для каждого тела три представляющие наибольший для практики интерес безразмерные концентрации [c.277]

Рис. 1.10. Контур теплового потока различных тел а —пластина неограниченной длины (I, = < ) б-пластина в —круговой цилиндр г-эллиптический цилиндр неограниченной длины (I. = >) 5 — эллиптический цилиндр е —брус неограниченной длины (L = оо) яс-куб а —пластина с вогнутыми круговыми боковыми поверхностями L, Ъ, h, d —размеры тел.

Большую известность приобрело точное решение, полученное А. М. Розеном [244, 245]. Одним из авторов данной книги установлено обобщенное решение, справедливое для частиц трех простейших геометрических форм — неограниченная пластина, неограниченный цилиндр, шар [10]. Частным случаем этого решения является ре- [c.90]

Рассмотрим теперь плоскую пластину, неограниченную в направлениях у я г и имеющую в начальный момент однородную температуру iг. Требуется найти распределение температур в пластине, после того как ее поверхности (при х=0 и х—Ь) мгновенно нагреваются до температуры /о. Эта задача описывается (1.15) при следующих граничных условиях [c.21]

Процесс извлечения растворенного вещества из слоя пористых частиц простейшей формы (неограниченная пластина, неограниченный цилиндр и шар) описывается дифференциальным уравнением с краевыми условиями [5] [c.467]

Введем следующие упрощающие предположения. Будем считать, что малопроницаемые включения характеризуются средним размером 2й и имеют вид пластин неограниченного размера в плане. В точной постановке это соответствует разрезу грунта, в котором слои плохо проницаемого материала имеют одинаковую мощность и свойства. В фильтрующей пористой или трещиноватой среде рассматриваются осредненные концентрации раствора, т. е. считается, что коэффициент диффузии в направлении, поперечном потоку, равен бесконечности. [c.233]

Уравнения (3-1-4) — (3-1-5) были решены для данных граничных и начальных условий. Для простейших тел (неограниченная пластина, неограниченный цилиндр, шар) решения приведены в приложении . Анализ этих решений дает возможность судить о поле влагосодержания и температуры в течение процесса сушки. Однако эти решения имеют тот недостаток, что они были получены в предположении постоянства коэффициентов влаго- и теплопереноса и термодинамических характеристик. Поэтому для использования решений необходимо весь процесс сушки разделить на отдельные зоны, в каждой из которых коэффициенты влаго-теплопереноса и термодинамические характеристики считались постоянными для данного интервала Аы и А/. Полученные закономерности из анализа решений представляют большой интерес. [c.135]

На рис. 13-11 приведены результаты, полученные для случая тангенциального обтекания полубесконечной изотермической плоской пластины неограниченным потоком жидкости или газа. Наблюдаемая при этом картина течения и соответствующая система координат показаны на рис. 11-6. Для изображенной на нем системы [c.385]

Удельная поверхность пластины неограниченных размеров (в м лг), омываемой сушильным агентом с одной стороны [c.154]

Рассмотрим некоторые задачи теплопроводности для неограниченной пластины, неограниченного цилиндра и полого шара при действии внутри них источников тепла постоянной мощности. [c.68]

Температурные поля в неограниченной пластине, неограниченном цилиндре и шаре при их симметричном нагреве в среде, температура которой — линейная функция времени (1-31), описываются выражением вида [1] [c.118]

Изменение температуры в неограниченной пластине, неограниченном цилиндре и шаре при симметричном нагреве этих тел постоянным тепловым потоком может быть описано выражением вида [1] [c.145]

Кроме рассмотренных простых случаев (неограниченная пластина, неограниченный цилиндр, полуограниченное тело, шар), нас могут интересовать еще и другие формы тел (например ограниченный цилиндр). [c.354]

Значение ] н t для неограниченной пластины, неограниченного цилиндра и шара [c.358]

В работах [7, 8] имеются серьезные недостатки, существенно обесценивающие выводы авторов и затрудняющие использование полученных результатов. Так, обработка результатов целиком базируется на расчете процесса диффузии, поскольку стадия десорбции НС1 по существу вообще не рассматривается. Между тем, процесс диффузии рассчитывается весьма примитивно. Произвольно выбран коэффициент а в уравнении (3). Толщина диффузионного пограничного слоя вычисляется для пластины неограниченных размеров, тогда как для тонких проволок, даже в данные, полученные при поперечном обтекании цилиндров, приходится вводить поправки. Наличие свободной конвекции во внимание не принято, а в этом случае она может оказывать если не основное, то значительное влияние на процессы переноса. Во всяком случае, авторы не выяснили, с чем связано наблюдавшееся ими влияние диаметра проволоки на скорость, и не показали, как это повлияло на адекватность обработки. [c.243]

Предельное разрушающее напряжение труб ствкр со сквозной продольной трещиной (длиной 2 ) определяется как и в случае растяжения пластины неограниченных размеров с такой же трещиной [c.141]

Опишем поле концентраций в пористом теле простейшей геометрической формы с помощью дифференциального уравнения мо-лекуляр-ной диффузии (1.41) при краевых условиях (1.60), (1.54) и (7 = onst. В результате решения может быть установлено распределение концентраций по объему тела в каждый момент времени. Экспериментальная проверка этого распределения затруднена в виду малого размера пористых тел, контактирующих с жидкостью в условиях реальных производственных процессов. Гораздо легче проследить за изменением средней по объему пористого тела концентрацией С. Обобщенное теоретическое решение для неограниченной пластины, неограниченного цилиндра и шара имеет следующий вид [c.38]

Ниже рассматриваются основные методики определения температуропроводности на основе решения для по-луограниченного тела при граничном условии первого рода [1]. Такой подход к определению температуропроводности может быть применен и к телам другой формы (неограниченная пластина, неограниченный цилиндр, шар). [c.63]

В случае неограниченной пластины г=а Г=1 2 3 соответственно для неограниченной пластины, неограниченного цилиндра и шара. Зрачения Л и Ф приведены в табл. 6-1. [c.146]

Решения, аналогичные результатам (3.43) и (3.44), могут быть получены также для тел иных форм плоской безграничной пластины, неограниченного цилиндра, полубезграничного массива. [c.46]

Если ширина и высота пластины немногим больше ее толщины, а длина цилиндра мало отличается от его радиуса, при расчете по графикам (рис. 25 и 26) моягет быть получена большая погрешность. Короткие цилиндры, прямоугольные призмы и параллелепипеды можно рассматривать как тела, обра.зованные пересечением взаимно-перпендикулярных цилиндра и пластины, двух пластин и трех пластин неограниченных размеров, но конечной толщины [c.112]

Определение величины этой функции для неограниченной пластины, неограниченного цилиндра, шара и полуограниченного тела было сделано в форме графиков Джерни [6]. [c.344]

При продольном обтекании проницаемой пластины неограниченным потоком /=сопз1 и все безразмерные параметры аэродинамической кривизны (f, Лит. п.) равны нулю. Уравнение импульсов принимает вид [c.131]