Температурное поле твердого тела

При исследовании температурного поля твердого тела коэффициент теплоотдачи, как уже было сказано, надо считать величиной заданной. [c.68]

Примеры наиболее распространенных обобщенных ур-ний. Температурное поле твердого тела периодический процесс [c.55]

Если условие единственности выражено в форме уравнения (например, граничные условия третьего рода в задаче о температурном поле твердого тела), то в этом уравнении могут содержаться параметры первой группы. [c.248]

Л а бундов Д. А. Номограммы для расчета температурного поля твердых тел, охлаждае.чых (нагревае.мых) в среде с постоянной температурой. Теплопередача , 1958, X 7. [c.203]

I. ТЕМПЕРАТУРНОЕ ПОЛЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.60]

В дальнейшем под I будем понимать характерный размер тела. В таком случае 8Г получает смысл перепада температуры, характерного для температурного поля твердого тела. Эта характерная разность температур может быть непосредственно сопоставлена с температурным напором, т. е. разностью температур, характерной для условий в окружающей среде. Имеем [c.80]

Уравнение (3.4 / написано в форме, типичной для обобщенных уравнений. Однако решение задачи о температурном поле твердого тела далеко не всегда может быть дано в этой форме. Очень часто приходится рассматривать непериодические процессы монотонного изменения температуры в твердом теле при постоянных внешних условиях. В этом случае условиями задачи не определяется никакой характерный промежуток времени. Поэтому невозможно ни построить критерий , ни выразить относительное [c.89]

В заключение обсудим некоторые соображения, представляющие общий интерес для зада.чи о температурном поле твердого тела. Мы уже имели случай отметить, что при исследовании температурного поля не получаются комплексы, содержащие температуру, и объяснили эту важную особенность изучаемых задач однородностью всех рассматриваемых уравнений относительно температуры. Существует однако большой класс задач, весьма интересных и в теоретическом, и в прикладном отношении, для которых характерны основные уравнения, не однородные относительно температуры. Уравнения, определяющие процесс, не однородны относительно температуры во всех тех случаях, когда в пределах системы возникают эффекты, связанные с выделением или поглощением тепла. В теории температурного поля эти эффекты, очень разнообразные по своей физической природе, вводятся в рассмотрение в виде источников тепла, положительных или отрицательных (стоков), непрерывно распределенных или соответствующим образом локализованных в пространстве. С количественной стороны, соответственно интенсивности рассматриваемых эффектов, источники характеризуются мощностью (объемной производительностью), т. е. [c.101]

Кроме того, некоторые свойства жидкости, имеющие важное значение для ее движения, зависят от температуры. Однако чтобы не слишком усложнять задачу, будем пока считать, что влиянием изменения свойств жидкости можно пренебречь (т. е. так же, как и ранее при исследовании температурного поля твердого тела, будем считать величины, определяющие свойства среды, константами в строгом смысле). [c.107]

Заметим, что в сущности мы уже встречались с автомодельностью при исследовании температурного поля твердого тела. Действительно, процессы монотонного изменения теплового состояния твердого тела (прогрев, охлаждение) характеризуются одним только [c.128]

Уравнения (3.46) и (3.48) выражают очень большой объем знаний о тепловых условиях процесса. Если функции в этих уравнениях известны (как результат численного решения или эксперимента), то достигается наивысшая полнота знаний вообще во можная по постановке задачи. Легко понять, какой огромный объем работы еобходим, чтобы довести решение до этой степени законченности. Между тем весьма часто такая полнота знаний является фактически излишней. В большинстве случаев нет никакой реальной необходимости в детальном исследовании температурного ПОЛЯ потока, так как практические потребности ограничиваются определением коэффициента теплоотдачи. В самом деле, наиболее важная и вместе с тем наиболее распространенная техническая задача заключается в нахождении количества теплоты, которым обменивается твердое тело с омывающей его жидкостью, по заданному (или сравнительно егко определяемому) температурному напору. Если коэффициент теплоотдачи известен, то решение этой задачи не представляет никаких трудностей. С другой стороны, во многих случаях возникает необходимость в исследовании распределения температуры в теле элементов конструкции, работающей в качестве теплообменного аппарата (проверка конструкции на предельные допустимые температуры определение термических напряжений в элементах конструкции). Таким образом, если с практической точки зрения температурное поле жидкости, как правило, не представляет интереса, то температурные поля взаимодействующих с ней твердых тел, наоборот, заслуживают большого внимания. Как мы видели (стр. 66), почти всегда при решении. задачи о температурном поле твердого тела необходимой предпосылкой является возможность непосредственно задать значение коэффициента теплоотдачи. [c.167]

Как показало обсуждение, эта интересная особенность всегда имеет место, если уравнения задачи однородны относительно определяемой переменной. Но если переменная не содержится ни в одном из комплексов, то для нее невозможно найти характеристическое значение. В рассматриваемом случае для температуры характеристическое значение действительно не существует. Правда, задача о температурном поле твердого тела всегда ставится так, что, по крайней мере, одно значение температуры определяется условием. Однако есть ли уверенность, что и во всех других случаях для переменной, не содержащейся в критериях подобия, будет задано параметрическое значение. Нетрудно убедиться, что здесь перед нами закономерность общего характера. [c.265]

Нахождение температурного поля твердого тела в задачах теплопроводности связано с решением дифференциальных уравнений с разнообразными краевыми условиями. Необходимо иметь способы эффективного решения этих задач с целью практического использования. Остановимся на наиболее общем и простом по технике вычисления методе преобразования Лапласа, т. е. применим функциональное преобразование Лапласа [c.473]

В ивженер ной практике задачи нестационарной тевлопровод-ности сводятся к определению температурного поля твердого тела [c.319]

Этот термин введен по аналогии с понятием регулярного режима (etat regularise по Буссинеску) которое устанавливается в теории нестационарного температурного поля твердого тела. [c.177]

Конечно, нельзя установить никакого количественного соответствия между двумя полями, из которых одно характеризуется градиентом, а другое — напором. Сопоставлять в виде отношения к1ожно только однородные характеристики. По заданному температурному напору невозможно найти градиент температуры в какой-либо точке окружающей среды (это означало бы, что мы без всяких дополнительных знаний перешли к более тонкому определению структуры поля). Но обратный переход от градиента температуры в каждой данной точке к некоторой разности температур вполне возможен. Выполним эту операцию применительно к температурному полю твердого тела. [c.79]

Таким образом, при переходе от образца к модели интенсивность теплообмена должна быть изменена в соответствии с изменением размеров систеж ы и физических свойств среды. Следовательно, экспериментатор должен обладать средствами осуществления (при постановке эдссперимента) вполне определенной, заранее выбранной интенсивности теплообмена. Это требование не всегда реализуемо, так как во многих случаях экспериментатор не располагает необходимым объемом знаний о закономерностях, определяющих интенсивность теплообмена тела с окружающей средой. Приходится признать, что благоприятная обстановка для эффективного применения метода к исследованию нестационарного температурного, поля твердого тела создается практически только в том случае, если задачу можно поставить в граничных условиях первого рода (в частности, в случае перерождения условий третьего рода в условия первого рода в связи с Яг —> оо . В этом предположении все трудности сразу отпадают. Ограничительное условие (единственное ) теряет силу — перед нами типичный случай [c.203]

В качестве второго примера можно привести различие между критерием Bi и числом Нуссельта Nu. Критерий Bi, играюш,ий важную роль в теории температурного поля твердого тела, представляет собой отношение термического сопротивления стенки (1/1) к термическому сопротивлению передачи тепла на поверхности (—). причем оба сопротив- [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология