Пузыри взаимодействие соседних

Пар образуется при вылете за пределы жидкой фазы (испарении) частиц (молекул) жидкости, находящихся в тепловом движении и имеющих высокие скорости. При этом, обладая большой кинетической энергией, они преодолевают взаимодействие с соседними молекулами жидкости. Интенсивное парообразование происходит во всем объеме жидкости при ее кипении. В зависимости от плотности теплового потока, подводимого к жидкости через поверхность нагрева, на последней могут образовываться либо отдельные паровые пузыри, либо сплошной слой пара. Процесс образования пара в виде пузырей, возникающих на отдельных местах поверхности (центрах парообразования), называется пузырьковым или ядерным кипением. В этом процессе интенсивность теплоотдачи к жидкости весьма велика, поскольку жидкость получает тепло непосредственно от поверхности нагрева. При пленочном кипении жидкость отделена от поверхности нагрева слоем малотеплопроводного пара, вследствие чего интенсивность теплоотдачи во много раз меньше, чем при пузырьковом кипении. [c.133]

Анализ процесса массообмена капли с потоком в гл. 1 был основан на ряде упрощающих предположений, в том числе на предположении о наличии в потоке только одной частицы и ее сферической форме. В реальных ситуациях эти предположения далеко не всегда отражают условия межфазного массообмена в дисперсной системе. Так, при барботаже форма газовых пузырей может существенно отличаться от сферической. При наличии в потоке многих частиц на массообмен отдельной частицы могут влиять соседние частицы, присутствие которых возмущает не только иоле скоростей жидкости, но и поле концентрации растворенного вещества (гидродинамическое и диффузионное взаимодействие частиц). Описанный в гл. 1 асимпто тический Метод диффузионного пограничного слоя позволяет наряду с задачей о массообмене уединенной сферической капли рассматривать другие задачи, например [c.53]

Взаимодействие соседних пузырей. Рассмотрим взаимодействие двух пузырей, поднимающихся один за другим. [c.119]

Когда кильватерная зона полностью сформирована, она оседает на пленке твердых частиц, движущейся вдоль границы раздела. Взаимодействие между соседними частицами, подобно вязкостным силам в истинной жидкости, вызывает конвективные циркуляционные токи твердых частиц в кильватерной зоне — вниз и к оси по краям, вверх (в виде струи) по оси, затем в стороны и вниз в верхней части. Этим, несомненно, объясняется куполообразная форма кильватерной зоны. Рассмотренный выше характер движения наблюдали в случае двухмерного пузыря обычно он осложняется интенсивным хаотическим движением твердых частиц. [c.152]

При совместном образовании большого числа пузырьков (например, с помощью пористой перегородки) их поведение во время подъема еще более усложняется взаимодействием с соседними пузырьками. Кроме тенденции маленьких пузырьков к коалесценции, а больших— к распаду на скорость подъема любого отдельного пузырька влияют еще два противоположных эффекта. Во-первых, при массовом всплытии пузырей может развиться эффект тяги , проявляющийся в возникновении мощного вертикального течения по оси потока. пузырьков, что приводит к увеличению средней скорости их подъема. Во-вторых, из-за близости пузырьков, они могут мешать друг другу всплывать, а [c.86]

Разрушение поверхностного пузыря вызывает нарушение взаимной ориентации поверхностных комплексов и влечет за собой перераспределение ионов в поверхностной оболочке. Чем более гидратирован ион, тем меньше силы взаимодействия между ним и соседними ионами. Поэтому более гидратированные ионы, как обладающие меньшими электрическими [c.49]

Харрисон и Льюнг [4] проводили свои эксперименты, инжектируя пузыри с помощью размещенной в слое трубки. При малых расходах газа объем пузырей соответствовал выражению (IV,10). Однако при больших расходах оно давало завышенные результаты. Отклонение можно объяснить слиянием двух-трех пузырей и взаимодействием соседних крупных пузырей. [c.117]

Экспериментальное изучение кипения жидкости на проволочках и внешней поверхности труб, помещенных в большой объем, позволило визуально наблюдать процесс образования, а также движения паровых пузырей после отрыва их от поверхности нагрева. Было отмечено, что с увеличением кшфм ч град) удельного теплового потока ц частота образования пузырей и число центров их возникновения возрастают. При некотором значении <7 в результате взаимодействия соседних пузырей доступ жидкости к поверхности нагрева внезапно прекращается, у стенки образуется сплошной поток пара и теплоотдача снижается в десятки и даже сотни раз. Соответственно скачком возрастает температура стенки. Это явление принято называть кризисом теплообмена при кипении. Оно является следствием перехода ядерно го кипения жидкости в кипение пленочное. [c.7]

В реологическом подходе И. Г. Мартюшина [193] и Toppe [194] пузырь рассматривался как каверна (полость, трещина), возникающая при определенном распределении напряжений в псевдожидкости. Трещины эти, очевидно, могут захлопываться, распространяться в соседние участки кипящего слоя, содержащие другие зерна и молекулы газа, чем в месте их зарождения. С этой точки зрения, пузырь или каверна также не является замкнутым материальным объектом, а лишь возникновением и распространением определенного состояния в материальном носителе — псевдожидкости. (Аналогично тому, как звук является не формой материи, а лишь изменением состояния, распространяющимся в материальных упругих телах.) С точки зрения химических взаимодействий, [c.320]

Ультразвуковой метод. Основой метода является эффект рассеяния волн на различных неоднородностях. Задача о рассеянии волн на многих частицах сложна и поддается анализу в двух крайних случаях если поперечник рассеяния меньше геометрического сечения частицы (рассеяние длинных волн на жестких частицах, взвешенных в жидкости) имеет место слабое рассеяние. Если поперечник рассеяния значительно больше геометрического поперечного сечения отдельных неоднородностей, то имеет место сильное рассеяние (рассеяние звука на газовых пузырях в жидкости). При достаточном удалении неоднородностей друг от друга влияние на процесс рассеяния соседних частиц не принимают во внимание и взаимодействия волн с неоднородностями рассматривают как независимые. В том случае, когда расстояния между центрами рассеивателей незначительны, подобное рассмотрение ненравомерно, так как волна, рассеянная одной частицей, будет повторно рассеиваться другими, что приводит к суммарному эффекту, идентифицировать который чрезвычайно сложно. [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология