Вероятности переходов и ядерные модели

Сравнительно недавно в теорию ядра была введена важная концепция парных корреляций между движением ядерных частиц, аналогичная эффекту спаривания электронов в сверхпроводимости. Применение к деформированным ядрам обобщенной модели ядра, учитывающей эффекты спаривания, успешно объяснило и предсказало конкретные свойства ядерных уровней, такие, как вероятности переходов, магнитные и квадрупольные моменты, а также моменты инерции (в особенности для четно-четных ядер). Безусловно, для мессбауэровских экспериментов очень интересны значения статических ядерных моментов. Например, по упрощенной коллективной модели ядра (без учета спаривания) коллективное гиромагнитное отношение gR для первого ротационного уровня четно-четных ядер (спин 2+) должно равняться ZIA. Учет эффекта спаривания приводит к несколько меньшему, чем НА, значению Цв, причем эта величина должна колебаться в зависимости от числа нейтронов, что совпадает с результатами эксперимента. [c.338]

Ж. ВЕРОЯТНОСТИ ПЕРЕХОДОВ И ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ [c.293]

Детальное сопоставление энергий и вероятностей переходов для полос ,K = Q aK = 2 с предсказаниями коллективной модели обнаруживает некоторые несоответствия. Если энергетические уровни обеих полос рассчитать по энергиям уровней В и F, пользуясь уравнением (5) гл. IX (это эквивалентно использованию данных уровней для определения моментов инерции gx и g , то превышение полученных значений пад экспериментальными достигает 13%. Более того, многочисленные попытки модифицировать простую модель сильного взаимодействия и рассматривать также колебательно-вращательные взаимодействия или применить более сложные модели, например модель асимметричного волчка, не улучшили сколько-нибудь существенно соответствия между рассчитанными и наблюдаемыми значениями энергетических интервалов. Для получения параметров ядерных моделей, например параметра сфероидальной деформации Р- или у-параметра, характеризующего асимметричность волчка, можно использовать значения вероятностей переходов. Однако при рассмотрении всех переходов, для которых получены надежные данные, не удалось составить набора параметров, которые полностью соответствовали бы [c.435]

До сих пор задача о взаимодействии электронного и ядерного движений рассматривалась с явной зависимостью параметров от времени [27], причем было получено точное выражение для оператора, связывающего оба движения. В результате можно анализировать приближение Борна—Оппенгеймера и приближение, в котором классическое движение ядер описывается гамильтонианом с явной зависимостью от времени. Последнее приближение применялось при анализе переноса электрона в столкновениях типа Н + Ве2+- Н++Ве+. В этом случае получено существенное уточнение по сравнению с методом Ландау— Зенера [29]. Другим примером может служить расчет вероятностей связанно-связанных, связанно-свободных и свободно-свободных переходов, выполненный в рамках модели, использующей теорию возмущений с волновыми функциями Борна—Оппенгеймера [30]. [c.132]

Для того чтобы пойти дальше качественных рассуждений такого рода и рассчитать абсолютные вероятности переходов или периоды полураспада, необходимо сделать более определенные допущения о распределении зарядов и токов в ядре, т. е. выбрать ядерную модель. В качестве простейшего примера можно взять одночастичную модель (см. гл. IX, раздел Г). Допустим, что у-переход можно рассматривать как переход одного нуклона из состояния с определенным моментом количества движения в другое состояние, причем остальная часть ядра может быть представлена как потенциальная яма. Исходя из этих допущений, Вайскопф [22] вывел выражение для постоянных распада электрических и магнитных переходов порядка 2. Эти достаточно громоздкие общие формулы (см., например, 129] и [30]) для некоторых малых порядков мультипольности принимают [c.262]

До сих пор не получено заметных результатов в предсказании величины ядерного множителя 8F(/R в рамках теории ядра. Одночастичная оболочечная модель ядра слишком неточна, чтобы надежно оценить эту величину, однако она дает правильный порядок величины bR/R для ядер с нечетным числом протонов [91 она также дает некоторые обоснования экспериментально наблюдаемому факту уменьшения величины ядерного множителя для тяжелых ядер с нечетным числом нейтронов. Полная теория изомерных сдвигов должна рассматривать все частицы в ядре, а не только последнюю частицу, так как даже в ядрах, хорошо описываемых оболочечной моделью, остальные нуклоны могут вносить существенный вклад в отношение 6R/R . Для деформированных ядер коллективная модель [14], вероятно, более адекватна. Для тех деформированных ядер, в которых два наинизших состояния в ротационной полосе являются мессбауэровскими, эта модель предсказывает очень маленькую положительную величину связанную с центробежным растяжением. Наконец, в деформированных ядрах эффект формы ядра может давать существенный вклад в bRiR, если наблюдается изменение деформации при переходе из возбужденного в основное состояние [9]. Это привело к предсказанию [9] и наблюдению [15, 16] больших изомерных сдвигов в районе границ области деформированных ядер. В и Eu большие сдвиги возникают,, по-видимому, как из-за одночастичного эффекта, так и вследствие эффекта деформации. [c.403]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология