Идеальная обратимая работа

Универсальная газовая постоянная численно равна работе расширения 1 моль идеального газа при обратимом изобарном нагревании его на 1 К она не зависит от химической природы газа. Численные значения универсальной газовой постоянной (далее слово универсальная опускается) в различных единицах измерения приведены ниже [c.108]

Из рис. П-1 видно, что затраченная на сжатие работа больше, чем полученная при расширении. Если груз с поршня снимается по- однйй песчинке и давление газа лишь на очень малую-величину превышает груз поршня, то Т1ри расширении оно также очень мало уменьшается. При таком проведении процесса он приближается к обратимому и его шротека-ние изображается кривой 1. Очевидно, процесс сжатия при нагружении поршня отдельными песчинками будет изображаться той же кривой (в обратной последовательности). Из рис. 11-1 видно, что при обратимом из - термическом расширении идеального газа работа, совершенная им за счет подведенного тепла, больше, чем при любом необратимом расширении, и является максимальной. Вследствие того дйя необратимого расщирения-идеального.газа 1 [c.35]

Ряд других схем комбинированных реакторов для процессов с обратимыми и необратимыми реакциями первого и второго порядка рассмотрен в работах [84, 95—971. Их краткое изложение применительно к комбинациям различных типов адиабатических реакторов приведено в работе [4]. В приложении к практическим расчетам может оказаться полезной модель комбинированного проточного реактора в адиабатических условиях, описанная в работе [97]. Каждый реактор предлагается рассматривать как сумму элементарных реакторов идеального смешения (М) и идеального вытеснения (Т). Введение параметра М позволяет определить, какую часть от всего реакционного объема должен занимать реактор идеального смешения. [c.107]

Чтобы получить математическое выражение второго начала термодинамики, следует более детально рассмотреть действия идеальной тепловой машины. Идеальной тепловой машиной мы называем такую машину, которая работала бы без трения и без потерь теплоты. В ней рабочим телом является идеальный газ. Работа машины основана на принципе обратимого термодинамического цикла, называемого циклом Карно. [c.66]

Несложно заметить, что выражение (7.52) представляет алгебраическую сумму убыли эксергии энтальпии проникшего потока и обратимой работы извлечения (Wp <0) фракции проникшего потока из смеси в напорном канале, причем разделяемая смесь принята идеальной. Более общее выражение может быть получено из (7.50) с учетом соотношений (7.16) для обратимой работы извлечения фракции неидеальной смеси Wp и (7.23) для молярной эксергии энтальпии проникшего потока Ер Т, Р) [c.243]

Теплота О1, отнимаемая от газа в процессе собственно сжижения, складывается из теи.юты, отнимаемой при охлаждении газа по изобаре /—6 до температуры сжижения и теплоты кондепсации газа (при температуре Г.,), выражаемой изотермой 6—3. Количество тепла эквивалентно площади /—6—3—4—5—1 и выражается разностью энтальпий == — — г,. Общее количество тепла Q (площадь 1—2—3—4—5—1), отнимаемое от газа при его сжижении охлаждающей водой, равно теплоте собственно сжижения (3, и теплоте выделяюш.ейся при изотермическом сжатии газа. Теплота С о для идеального обратимого процесса сжижения газа эквивалентна работе д, затрачиваемой на сжижение в идеальном цикле, т. е. (За = 1- щ- Следовательно (см. рис. ХУИ-2) [c.649]

В реальных условиях вследствие отклонения физических свойств холодильных агентов от свойств идеальных газов и жидкостей затрата работы из-за необратимости кругового цикла возрастает по отношению к минимальной работе в идеальном обратимом цикле на величину To AS [c.51]

Под эксергией (работоспособностью) понимают часть энергии, которая может быть неограниченно преобразована в работу и другие формы энергии. Эксергию вещества рассчитывают как минимальную работу извлечения его из окружающей среды в идеальном обратимом процессе. [c.24]

Принимаем, что газ ведет себя как идеальный, т. е. подчиняется закону р = пЯТ, тогда обратимая работа, производимая за 1 ч, может быть подсчитана по любому из удобных выражений [c.99]

Под идеальной адгезией понимают просто адгезию, соответствующую той или иной модели. Например, работу и энергию адгезии, выражаемые уравнениями (П-51) и (УП-8), определяют как обратимую работу и энергию в расчете на квадратный сантиметр, необходимые для разделения двух фаз, которые первоначально имели общую поверхность раздела. Краевые эффекты во внимание не принимаются. Хотя в реальных условиях энергия адгезии является более эффективной характеристикой, чем обратимая работа, мы ограничимся здесь только последней. [c.360]

В обратимом процессе изотермических изменений 1 моль идеального газа внутренняя энергия не изменяется (dU = 0), а работа равна [c.130]

Работа (как и теплота) — внешний эффект взаимодействия системы со средой, и на основе свойств системы, например газовой, можно вычислить работу (теплоту) для идеального обратимого процесса. Для реальных процессов вносятся поправки с учетом необратимых эффектов. [c.175]

Теплота Сх, отнимаемая от газа в процессе собственно сжижения, складывается из теплоты, отнимаемой при охлаждении газа по изобаре 1—6 до температуры сжижения и теплоты конденсации газа (при температуре Га), выражаемой изотермой 6—3. Количество тепла Ql эквивалентно площади /—б—3—4—5—1 и выражается разностью энтальпий 61= = 1— 2- Общее количество тепла Q (площадь 1—2—3—4—5—/), отнимаемое от газа при его сжижении охлаждающей водой, равно теплоте собственно сжижения и теплоте Сз, выделяющейся при изотермическом сжатии газа. Теплота (За для идеального обратимого проиесса сжижения газа эквивалентна работе затрачиваемой на сжижение в идеальном цикле, т. е. = вд. Следовательно (см. рис. ХУП-2) [c.649]

Для изотермического обратимого процесса в идеальном растворе работа перехода dA равняется изменению свободной энергии dF [c.120]

Вычислить долю сжижаемого воздуха, количество килограммов, получаемых в час, и к. п. д. цикла. Предполагаются идеальные условия работы, т. е. отсутствие притока тепла, нулевая разность температур на горячем конце теплообменника ) и обратимое адиабатное расширение. [c.530]

Идеальный цикл сжижения газа. Определим, пользуясь Т — -диаграммой (рис. ХУП-2), минимальную затрату работы при идеальном обратимом процессе сжижения газа. Начальное состояние газа характеризуется точкой 1 (Т1, 1), а его состояние после сжижения — точкой 3. Идеальный процесс осуществляется путем изотермического сжатия газа (линия 1 — 2) и его адиабатического, или изоэнтропического, расширения (линия [c.688]

Обратимая работа разделения газов, т. е. энергия, необходимая для разделения, посредством обратимого процесса, смеси двух газов (предполагается, что смесь подчиняется условиям идеального газа) на ее составные части, равна [c.26]

Величина Дхо определится изменением энтропии в обратимых процессах изотермического расширения (при Го) чистых компонентов смеси от данного давления ро до парциальных их давлений в смеси р1, р2, Рз, рг и т. д. Естественно, что в идеальном случае работа изотермического расширения при изменении давления от ро до Рг равна изотермической работе сжатия компонента от р, до Ро. [c.12]

В качестве вещества, с которым мы будем работать, изберем идеальный газ. Работу нашей машины будем проводить в оптимальных (наилучших) условиях, не теряя тепла на трение, лучеиспускание и другие процессы, бесполезно распыляющие тепловую энергию. Это будет, следовательно, машина, работающая при помощи обратимых процессов. [c.96]

Рассмотрим идеальную модель разделения газовой смеси и определим величину минимальной работы. Схема такого обратимого устройства для полного разделения газовой смеси из к компонентов показана на рис. 7.1. Принцип разделения осно- [c.229]

Рассмотрим один из идеальных обратимых циклов с ожижением рабочего тела (рис. 2.2). После изотермического сжатия до очень высокого давления на участке 1—2 с отводом теплоты в окружающую среду рабочее тело расширяется в детандере Д с отдачей внешней работы Ад и охлаждением газа на участке 2—/ до температуры Тх- При этом образуется жидкость (точка / на диаграмме TS). В теплообменнике Т она изобарически и изотермически испаряется (участок f—<3) за счет теплоты q , отбираемой от охлаждаемого тела. Точка 3 расположена на линии сухого пара на участке 3—I рабочее [c.52]

ПОТЕНЦИАЛ НУЛЕВОГО ЗАРЯДА, значение электродного потенциала металла, при к-ром на пов сти металла отсутствуют своб. электрич. заряды. Для жидкого идеально поляризуемого электрода П. н. з. определяется положением максимума на кривой зависимости поверхностного натяжения 7 от потенциала Е электрода (см. Электрокапил-лярные явления). В случае твердых неполяризуемых электродов вместо V использ. обратимую работу образования пов ети раздела при этом П. н. з. различен для разных кристаллографич. граней металла. П. н. з. зависит от состава ) ра и при отсутствии в р-ре ПАВ является характеристикой системы металл — растворитель. П. н. з. разграничивает области потенциалов, соответствующие положит, и отрицат. зарядам электрода, а следовательно, и преимуществ. адсорбции анионов и катионов. Незаряж. частицы, напр, молекулы орг. в-в, адсорбируются при потенциалах, близких к П. н. 3. Значение П. н. з. положено в основу при-ведешюй шкалы потенциалов, к-рую используют при подборе онтим. условий электросинтеза, выборе ингибиторов коррозии и т. д. [c.475]

Здесь (2, г) —осевая и радиальная координаты 1/ , V,., Уе — компоненты скорости в осевом, радиальном и азимутальном направлениях р, р, Т — термодинамические переменные (давление, плотность, температура) вязкость (х, теплопроводность к и теплоемкость при постоянном объеме Су принимают постоянными. Заметим, что в уравнениях движения влияние сжимаемости газа на вязкие напряжения учитывают с помощью слагаемого (1/3)ё1 У и что влиянием гравитационных сил пренебрегают. Член VI /г в радиальном уравнении движения и член У,У /г в азимутальном уравнении представляют собой соответственно центро-бел<ную силу и силу Кориолиса. Член (рё1уУ) в уравнении энергии представляет собой обратимую работу сжатия или расширения газа, а член фу15с — вязкую диссипацию энергии. Последнее уравнение выражает закон идеального газа, в котором М — молярная масса Р — универсальная газовая постоянная. [c.186]

Для получения низких температур может быть использован идеальный (обратимый) цикл Стирлинга, термодинаминееки эквивалентный циклу Карно. Этот цикл состоит из двух изотерм и двух изохор (рис. ХУ1М9) и положен в основу холодильной машины фирмы Филипс , схема устройства и работы кого- а г / [c.675]

Отсюда следует, что водородно-кислородный топливный элемент даже в идеальном обратимом случае не может полностью превратить химическую энергию в электрическую и что для получения максимальных э. д. с. и к. п. д. он должен работать при возможно более низкой температуре. Это желательно также и с технической точки зрения. Табл. 2.1, составленная по работам Кетела-ара [26] и Бройерса [27], содержит данные о стандартной э. д. с. Е(в) при р = 1 атм и об идеальном к. п. д. газовых реакций, рассматриваемых в топливных элементах. Эти данные с большой точностью были рассчитаны по термодинамическим характеристикам газов, вычисленным Юсти [28] из спектров. С ростом давления э. д. с. [c.31]

Второй класс автоколебательных систем характеризуется тем, что автоколебания в них существенно зависят от скорости подачи исходных реагирующих веществ в реактор. В этом случае колебательное поведение системы обусловливается соотношением скоростей транспорта реагирующих веществ в реактор и собственно химической реакцией. Для описания динамического поведения реактора идеального смешения наряду с системой уравнений типа (7.18), описывающей протекание процессов на элементе поверхности, необходимо рассматривать уравнения, описывающие изменения концентраций реагирующих веществ в газовой фазе [116, 131]. Взаимодействие реакции, скорость которой нелинейна, с процессами подачи реагирующих веществ в реактор идеального смешения обусловливает при определенных значениях параметров возникновение нескольких стационарных состояний в режимах работы реактора. При наличии обратимой адсорбции инертного вещества (буфера) в системе возможны автоколебания скорости реакции. При этом на поверхности сохраняется единственное стационарное состояние, и автоколебания обусловлены взаимодействием нелинейной реакции и процессов подвода реагирующих веществ в реактор. [c.319]

Электроды делают обычно из платиновой проволоки, подобно описанным в гл. П1, или из листовой платины размером около 1 см . Удобны в работе и графитовые электроды (см. гл. П1). Применяют также висмутовые [22], серебряные [23], вольфрамовые [24], карбидотанталовые [25] и некоторые другие электроды. Интересны ртутные электроды [26], позволяющие пользоваться электродными реакциями, протекающими в отрицательной области потенциалов благодаря высокому перенапряжению водорода на ртути. Ртутные электроды обладают еще одним свойством ртуть, как известно, легко окисляется электрохимически в присутствии комплексообразователей, вследствие чего создается практически идеальная обратимая система анод — катод. Это позволяет определять различные неорганические и органические вещества, титруя их раствором соли ртути(П). [c.78]

Этот результат, выведенный пока для идеальных газов, имеет самое обшее значение при переходе теплоты от высшей температуры к низшей, в отсутствие каких-либо изменений состояния, встда только часть ее может быть превращена во внешнюю работу. Эта часть в наиболее благоприятном случае, т. е. при идеально-обратимом ведении процесса, будет относиться к остатку так, как указывает приведенная только что формула. Действительно, в случае, если бы у ругой обратимый круговой процесс мог дать другое отношение между dA и W, можно было бы, надлежащим образом комбинируя оба этих круговых процесса, достигнуть превращения теплоты в работу при постоянной температуре. [c.165]

При употреблении этого уравнения встречаются недоразумения, так как каждая из величин указанного отношения может толковаться по-раз-ному. Фактически затраченная работа обычно означает работу на валу компрессора в случае двигателя или индикаторную мощность паровой машины в случае компрессора, приводимого в движение поршневой паровой машиной. Однако в некоторых случаях фактической работой двигателя считается энергия, подведенная к мотору, и поэтому к. п. д. двигателя включает к.п.д. мотора и передачи. Теоретической работой может считаться работа обратимого изотермического сжатия между давлениями всасываемого и нагнетаемого газа или же адиабатная обратимая работа, при вычислении которой, в случае многоступенчатого сжатия, предполагается идеальное промежуточное охлаждение. Теоретическая работа будет также зависеть от того, считают ли газ идеальным или же пользуются реальными свойствами рассматриваемого газа, а также от других дапущеШ 7 включённ некие, используемое для вычисления теоретической работы. [c.345]

Сравнение обратимой и адиабатной ректификации. Замечательным примером положений, изложенных в предыдущем разделе, является сама ректификационная колонна. Ниже (гл. XIII) будет показано, что адиабатная колонна (это относится собственно к колонне, кипятильник и конденсатор исключаются) обратимо работать не может, как бы идеально она ни действовала, потому что обратимость предполагает существование фазового равновесия на всех уровнях колонны, а это требует изменяющегося потока жидкости и пара в колонне вместо почти постоянного мольного потока, характерного для адиабатной колонны. Другими словами, обратимая ректификация требует определенного распределения потока, который, в свою очередь, требует, чтобы тепло подводилось извне на всех уровнях идеальной колонны ниже впуска питания и отнималось бы на всех уровнях выше него. Для дальнейших деталей этого вопроса можно обратиться к статье Доджа и Хосума и к серии статей Ван Нуиса [249]. Следующий пример поможет иллюстрировать это утверждение. [c.542]

Рассмотренные тердюдинамические зависимости характерны для идеального случая капля жидкости на чистой, гладкой поверхности. В реальных условиях на процессах смачивания и растекания сказываются многие факторы шероховатость и неоднородность поверхности, присутствие загрязнений в виде адсорбированных газов и паров, многокомпонентность лакокрасочных составов. Поэтолму более правильно говорить о равновесной обратимой работе адгезии ] а, которая может быть вычислена по уравнению [5, с. 38] [c.31]

Изотермическое расширение при Г . Газ расширяется от Uj до Vz строго обратимо, поглощая Q теплоты и производя механическую работу, эквивалентную поглощенному количеству теплоты. Эта работа равна RTilniVy/V]). Нагреватель, сообщающий газу тепло, должен иметь температуру, на бесконечно малую величину превышающую температуру газа че.м меньше эта разница, тем ближе расширение газа к идеально обратимому процессу. [c.42]

Уравнение (3) справедливо для идеальной обратимой системы, т. е. такой системы, которая, будучи переведенной в новое состояние путем поглощения энергии, может вновь возвратиться в исходное состояние, освободив то же самое количество ранее поглощенной энергии, причем эта энергия может быть использована для со-верщения новой работы. В природе, однако, полностью обратимых систем не существует. Некоторая доля приращения энтальпии, происходящего в результате поглощения системой энергии, не может быть использована для выполнения полезной работы при протекании процесса в обратном направлении. Так, общеизвестно, что большинство физических и химических процессов протекает самопроизвольно только в одном направлении, например, вода бежит вниз, протоны и гидроксидные ионы соединяются, выделяя тепло. Однако нагревание воды не заставляет ее двигаться вверх, а также не приводит к диссоциации воды на протоны и гидроксидные [c.324]

Образующиеся в ходе такого взаимодействия гидроксиды и оксиды будут, естественно, изменять свойства металла, в том числе его нулевую точку и работу выхода. Весьма вероятно, что отклонения, наблюдающиеся для галлия и некоторых других металлов, обусловлены именно этой причиной. В пользу такого заключения говорит и уменьшение расхождения при смещении потенциала электрода отрицательнее нулевой точки, т. е. когда становится более вероятным восстановление поверхностных оксидов и переход к чистому металлу. Следует, однако, иметь в ниду, что теория электрокапи.мярных явлений, элементы которой были рассмотрены, относится лишь к случ<1Ю идеально поляризуемых электродов. При переходе к обратимым электродам появляются осложнения, связанные с определением заряда их поверхностей. Во-первых, на обратимых электродах возможно протекание электрохимических реакций и связанный с ними перенос зарядов через границу раздела электрод — раствор. Во-вторых, в этом случае иельз) игнорировать (чего, впрочем, нельзя делать и для любых не идоал1>но поляризуемых электродов) передачу электронов от ионов или от других адсорбированных частиц на электрод и в обратном направлении. Многие [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология