Температура при адиабатном сжатии

Рис. УЦ . 12. Температура адиабатного сжатия.

Определить температуру и работу при адиабатном сжатии 0,01 азота до 1/10 его первоначального объема, если начальные температура 26,8° С и давление [c.12]

Рис. 42. Температуры адиабатного сжатия от начальной температуры 20°С. / г// — степень сжатия, к — отношение теплоемкостей.

Изменение температуры газа в полости за счет адиабатного сжатия определяется по уравнению [c.70]

Цикл Карно—это обратимый цикл, состоящий из четырех процессов изотермического расширения при температуре Т , изотермического сжатия при температуре Т , адиабатного расширения и адиабатного сжатия газа. Этот цикл схематически изображен на рис. I, 3, его проекция на координатную плоскость р—и представлена на рис. 1,4. [c.43]

Работа, затраченная на адиабатное сжатие 3 кг воздуха, равна 471 кДж. Начальная температура 15° С. Определить изменение внутренней энергии и конечную температуру. Среднюю теплоемкость Сг. воздуха при сжатии принять равной 0,732 кДж/(кг-К). [c.41]

Поясним это на примере адиабатного процесса сжатия. Работу компрессора в этом процессе можно рассматривать как сумму работ изотермического сжатия (линия 1—2) и цикла 2—1—2 —2 теплового насоса (рис. 12, а) при этом источником низкой температуры является тепло, отводимое в изотермическом сжатии, а нагреваемый источник меняет температуру в пределах начальной и конечной температур адиабатного сжатия. В идеальном случае процессы сжатия компрессора 1—2 и подвода тепла 2—1 в цикле теплового насоса взаимно исключают друг друга. В результате получается сжатый газ при наименьшей затрате работы и количество тепла 9=Ср(Т2--Т1) с затратой работы [c.41]

Определить работу адиабатного сжатия 1 моль двухатомного идеального газа при повышении температуры от 15 до 25° С. [c.12]

Нагрев газа, подсчитываемый по (7-51) и (7-52), соответствует расходу мощности вентилятора, определяемому по общепринятой формуле (7-49), которая основана на том допущении, что плотность газа в машине не изменяется. Погрешность определения становится значительной при больших напорах вентилятора, так как в действительности при адиабатном процессе плотность газа изменяется, а процесс в машине близок к адиабатному. Для оценки этой погрешности принимаем, что в вентиляторе идет процесс адиабатного сжатия и температура газа изменяется в соответствии с формулой [c.229]

Пример 5.3. Компрессор всасывает 100 м ч воздуха при давлении />1 = 0, МПа и температуре /[ = 27 С. Конечное давление воздуха составляет 0,8 МПа. Найти теоретическую мощность двигателя для привода компрессора и расход охлаждающей воды, если температура ее повышается на 13 С. Расчет произвести для изотермического и адиабатного сжатия. Теплоемкость воды принять равной 4,19 кДж/(кг К). [c.148]

Оценка точности метода условных температур. Для оценки точности метода условных температур выполнялись численные расчеты с использованием уравнения состояния Боголюбова— Майера (1.32) применительно к хладагенту R12, свойства которого наиболее сильно отличаются от свойств идеального газа [17]. Расчетной проверке подвергались политропные процессы, соответствующие адиабатному сжатию с потерями, протекающие в непосредственной близости от линии насыщения. В этой области [c.116]

Считая процесс сжатия в насосе адиабатным, а газовую смесь — двухатомным идеальным газом, найти температуру после сжатия, если до сжатия t = 15. Газ поступает в насос под давлением 270 атм давление выходящего из насоса газа 300 атм. Для расчета воспользоваться уравнением, приведенным в условии задачи 1. [c.14]

Быстрое повышение температуры при воспламенении и взрыве увеличивает давление газов. Если давление не успевает передаться окружающей среде, то возникает сильное адиабатное сжатие, в результате чего соседние зоны нагреваются до температуры воспламенения и загораются. [c.360]

При температуре теплоприемника Гг в результате соприкосновения газа с теплоприемником осуществляется изотермическое сжатие газа до объема У4, чтобы при последующем адиабатном сжатии газ достиг точно исходной температуры Т,. Вся работа Шз, затрачиваемая на сжатие, переходит в теплоту Оа, которая и [c.67]

В связи с. этим при адиабатном изменении объема давление изменяется быстрее, чем при постоянной температуре. Если газ расширять адиабатно, начиная от точки я, то кривая 2 пройдет круче изотермы / и равное давление будет достигнуто при меньшем объеме, так как адиабатное расширение сопровождается охлаждением. Наоборот, если исходя из состояния точки b вести адиабатное сжатие, то равное давление будет достигнуто прн большем, по сравнению с изотермой, объеме причина — нагревание газа. Приближенно условиям адиабаты отвечает быстрое проведение процессов сжатия или расширения, когда сравнительно медленно протекающий теплообмен мало влияет в пределах интересующего нас времени на изменение внутренней энергии газа и его температуру. [c.40]

Последний процесс — адиабатное сжатие газа — мы проведем, отъединив газ от теплоприемника, изолировав его полностью от теплообмена с окружающей средой и подвергнув адиабатному сжатию до исходного объема Vi, т. е. приведя его опять к исходному состоянию, характеризующемуся температурой Ti, давлением Pi и объемом V. В этом последнем процессе внутренняя энергия газа возрастает на величину, равную затраченной работе сжатия, и, следовательно [c.139]

Единственная возможность осуществления в этих условиях цикла, состоящего только из равновесных процессов, заключается в следующем. Теплоту от горячего источника к рабочему телу нужно подводить изотермически. В любом другом случае температура рабочего тела будет меньше температуры источника 7 ], т.е. теплообмен между ними будет неравновесным. Равновесно охладить рабочее тело от температуры горячего до температуры холодного источника Т2, не отдавая теплоту другим телам (которых по условию нет), можно только адиабатным расширением с совершением работы. По тем же соображениям процесс теплоотдачи от рабочего тела к холодному источнику тоже должен быть изотермическим, а процесс повышения температуры рабочего тела от до Т — адиабатным сжатием с затратой работы. Такой цикл, состоящий из двух изотерм и двух адиабат, называется циклом Карно. [c.152]

В качестве основного термодинамического холодильного цикла обычно рассматривают обратный цикл Карно (рис. 18), состоящий из четырех последовательных обратимых процессов двух изотермических и двух адиабатных. Рабочее тело отнимает тепло у охлаждаемого тела при постоянной температуре Гд, подвергается адиабатному сжатию до температуры окружающей среды, передает теило (< = ( о + ) окружающей среде при постоянной температуре и далее подвергается адиабатному расширению в расширительной машине до температуры охлаждаемого тела. В процессе теплообмена между рабочим телом и источниками (охлаждаемым телом и окружающей средой) разности температур принимаются бесконечно малыми. [c.52]

Для исследований плотности газов при весьма высоких давлениях и температурах может быть применен метод адиабатного сжатия. Быстро движущийся поршень 5 (рис. 9.9) сжимает вещество в стволе /. при этом развиваются высокие давления и температуры. После сжатия поршень возвращается в исходное состояние, выталкивая разгонявший его газ в атмосферу. Давление газа измеря.ют манганиновым манометром, размещенном в корпусе 4. Температура в опытах, определяемая по уравнению адиабаты расчетным путем, достигает 7000 К. Подробное описание этого метода можпо найти в [20, 21]. [c.438]

Смолистый туман имеет температуру газа и теплоемкость 0,5 ккал/кг-град-, он оказывает охлаждающее действие при сжатии газовой смеси, уменьшая тем самым расход энергии по сравнению с адиабатным сжатием идеального газа в пределах тех же давлений. [c.169]

Температура при адиабатном сжатии находится в следующей зависимости от степени сжатия [c.187]

Рис. Vni. 12 иллюстрирует повышение температуры при обратимом адиабатном сжатии газа (или понижение — при расширении). [c.176]

По диаграмме рис. VHI. 15 можно определить работу А цикла адиабатного сжатия любого газа при любых значение k == Ср/С (от 1,67 до 1) в расчете для одной температуры засасываемого газа в одноступенчатом компрессоре. Для определения идеальной работы в n ступенях надо вычислить отношение давлений на одну [c.178]

Уравнения Пуассона по смыслу их вывода приложимы только к равновесному адиабатному процессу. Для расчета быстрого (а значит, и неравновесного) адиабатного сжатия или расширения уравнениями Пуассона, по сути дела, пользоваться нельзя. Резко, ударом увеличивая нагрузку на поршень, удерживающий газ в цилиндре, мы затрачиваем на сжатие газа больше работы, чем потребовалось бы при осторожном, постепенном увеличении нагрузки в связи с этим температура газа будет возрастать быстрее, чем это следует по уравнению Пуассона. При неравновесном расширении газ производит меньщую работу, чем мог бы произвести (при равновесном расширении), и поэтому температура будет падать медленнее. [c.30]

Представим себе газ, заключенный в цилиндр, который термически изолирован, и будем подвергать этот газ равновесному адиабатному сжатию. Известно, что температура газа повышается. Спрашивается, почему она возрастает, как это понять с молекулярной точки зрения Молекулы газа находятся в движении. Ударяясь о стенки и о поршень, они изменяют направление своего движения, причем каждый раз, когда какая-либо молекула ударяется о движущийся поршень, эта молекула приобретает некоторый прирост скорости, заимствованный от поршня. При каждом таком соударении этот прирост скорости, конечно, весьма мал. Однако он не равен нулю. Допустим, что мы стали двигать поршень в два раза медленнее тогда раньше, чем он пройдет определенное расстояние, та же, какая-то замеченная нами молекула успеет в два раза большее число раз удариться о поршень, и поэтому (хотя каждый раз она получит теперь в два раза меньший прирост скорости, но так как число ударов также в два раза возрастет) общий прирост скорости, а стало быть, в итоге и общее повышение температуры, вызванное определенным перемещением поршня, останутся без изменения. Поэтому, когда мы переходим в пределе к бесконечно медленному перемещению поршня, эффект повышения температуры сохраняется и равновесное адиабатное сжатие приводит к разогреву газа. Эти простые соображения об адиабатно сжимаемом газе полезно иметь в виду, анализируя содержание закона Нернста. [c.184]

Мне кажется, что вышеприведенное рассуждение, касающееся молекулярного механизма равновесного адиабатного сжатия при абсолютном нуле, интересно и поучительно в том отношении, что, с одной стороны, оно ведет к закону Нернста и в то же время вскрывает противоречивость классических взглядов на свойства веществ при температурах, близких к абсолютному нулю. [c.186]

Далее, существенно отметить, что упомянутое рассуждение успешно только для температуры абсолютного нуля, но не для температур, близких к абсолютному нулю. Действительно, рассматривая адиабатное сжатие кристалла, имеющего температуру, близкую к абсолютному нулю (но не равную нулю), мы уже не можем на основании молекулярной картины сжатия предугадать, что в этом случае сжатие почти не приведет к повышению температуры. [c.186]

Большой вклад в изучение в СССР вихревого эффекта внес А.П. Меркулов. В предложенной им гипотезе процесса энергетического разделения большое внимание уделено турбулентному энер-гообмену. Энергия турбулентности используется для осуществления работы охлаждения вынужденного вихря, так как за счет радиальной составляющей турбулентной пульсационной скорости элементарные турбулентные моли перемещаются по радиусу в поле высокого радиального градиента статического давления . При адиабатном сжатии или расширении турбулентные моли изменяют свою температуру, соответственно вызывая нафев или охлаждение газа при смешении со своим слоем. Передавая тепло из зоны низкого в зону высокого статического давления, они осуществляют элементарные турбулентные циклы. Охлаждение имеет место только в приосевом потоке, так как в нем и статическая температура, и окружающая скорость падают, обеспечивая снижение полной температуры . Основная доля кинетической энергии исходного потока зафачивается на закрутку вынужденного вихря и дисси-пирует в турбулентность. Энергия на закрутку передается до тех пор, пока не наступит равновесие со свободным вихрем в сопловом сечении . Считается, что формирование центрального потока происходит по всей длине фубы и завершается в сопловом сечении. Учет поля центробежных сил проводится через радиальный фадиент статического давления. Передача кинетической энергии направлена от периферии к оси, и часть ее расходуется на турбулентность. Термодинамическая температура в приосевой области ниже, чем в периферийной области вихревой трубы. [c.23]

Закон Нернста чрезвычайно упростил вычисление энтропии. Желая вычислить энтропию какого-либо тела в состоянии 1 по отношению к его нулевому состоянию Со (кристалл при р = 0иГ = 0)и учитывая, что энтропия как сумма приведенных теплот не зависит от пути процесса, мы можем избрать любой путь перехода из Со в /. Для применения закона Нернста проще всего избрать такой путь перехода исходя из нулевого состояния Со, адиабатно сжать тело до требуемого давления и затем изобарно нагреть его до требуемой температуры (см. рис. 15). [c.188]

Полная удельная энергия жидкости складывается из механической удельной энергии и удельного теплосодержания. Поэтому, строго говоря, напор насосав равен приращению полной удельной энергии жидкости в насосе W только при изотермном процессе, т. е. при одинаковой температуре жидкости на входе и на выходе насоса. Если в результате политропного или адиабатного сжатия жидкости в насосе, а также в результате потерь механической энергии жидкости происходит нагрев последней, то [c.16]

Тем не менее наблюдение за температурой перегрева пара на нагнетательной стороне компрессора является полезным. Сравнение температуры пара в конце адиабатного сжатия в компрессоре с действительной температурой пара, выходящего из компрессора, позволяет с некоторым приближением определить состояние пара, всасываемого в компрессор в тех случаях, когда отсутствует непосредственное наблюдение за перегревом всасываемого пара резкое падение температуры на нагнетательной стороне компрессора является признаком наступления влажного хода. Кроме того, по температуре перегрева могут быть обнаружены некоторые нарушения нормальной работы установки, о которых говорится ниже. [c.494]

При отсутствии под рукой диаграммы для аммиака можно приблизительно определить температуру 1 в конце адиабатного сжатия в компрессоре в интервале температур кипения и конденсации t (в случае всасывания сухого насыщенного пара), по эмпирической формуле [c.495]

Высокая температура пара на выходе из компрессора не всегда может быть результатом ненормальной работы установки. Так, в летнее время при относительно высокой температуре конденсации и низкой температуре кипения аммиачный компрессор даже теоретически должен работать с высоким перегревом на нагнетании (например, при = —30° С и / = 22° С температура в конце адиабатного сжатия пара, поступившего в компрессор в сухом насыщенном состоянии, равна 127° С) это явление несомненно нежелательное, но независящее от состояния оборудования. [c.501]

В табл. 6 приведены значения температур нагнетания для аммиачных одноступенчатых компрессоров, работающих сухим, насыщенным, перегретым (перегрев на 10° С) и влажным (х = 0,95) паром. Таблица составлена по тепловой диаграмме для адиабатного сжатия агента. [c.185]

Действительная температура адиабатного сжатия находится по форцуле, приведенной в / 1 7 [c.39]

Это значит, что при адиабатном расширении газа (работа ноло-жи- ельпа) его температура падает и, наоборот, при адиабатном сжатии температура газа повышается. [c.29]

На осуществление сжатия расходуется энергия приводного двигателя машины. Сжатие газа сопровождается повышением его температуры. В каждой ступени центробежной компрессорной машины идеальным является процесс адиабатного сжатия газа. Действительное количество подводимой энерпин от двигателя больше, чем требуется для адиабатного сжатия газа. Дополнительная энергия затрачивается на преодоление трения в каналах рабочего колеса, диффузора и корпусе, а также тренпя колесных дисков в среде сжимаемого газа. Вся дополнительно подводимая энергия превращается в тепло, что ведет к дополнительному повышению температуры газа. [c.265]

Весьма перспективным хладагентом является 1 502, представляющий собой азеотропную смесь Н22(48,8% массы) и Н115(51,2% массы). Он имеет существенные преимущества перед Н22 более низк/ю температуру конца адиабатного сжатия, меньшее отношение давлений при заданных температурах конденсации и кипения хладагента, наиболее высокие значения объемной холодопроизводительности в широком интервале температур кипения (табл. IV.2), возможность получения температур до —40°С при нормальном давлении в картере компрессора. Эти достоинства К502 позволяют создавать простые, компактные и надежные в эксплуатации одноступенчатые низкотемпературные хо-/юдильные установки. [c.59]

Имея этот же источник т, можно совершить и цикл АВ О А, в котором АВ — обратимо-адиабатное сжатие газа, ВО — необратимое изохорное понижение температуры от tв до т, а О А — обратимое изотермическое расширение (см. рис. 34). В этом необратимом цикле с одним источ- ником также положительна внешняя работа, так как И еЛВ > О, 1 еВ В = О и We.D A < О, но ШеЛВ > еВ А СоВбрШИТЬ этот ЦИКЛ В противоположном направлении, т. е. осуществить цикл АО В А невозможно, так как, имея тот же источник, нельзя вызвать изохорное повышениеО В температуры газа. [c.113]

Рассмотрим диаграмму V—P (рис. VIII. 13), характеризующую происходящее при непрерывном сжатии (расширении) в идеальном одноступенчатом компрессоре. При адиабатном сжатии температура повышается и ход этого сжатия изображается кривой ВЕ адиабатная работа А при этом несколько больше, чем изотермическая (разность выражается площадью ВЕС). [c.177]

Изотермическое сжатие мы осушествим, вводя газ в соприкосновение с теплопрнемником, температура которого равна точно Гг, и сжимая газ при этой температуре до объема Va, определяемого тем, чтобы при последующем адиабатном сжатии газ достиг точно температуры Т. [c.139]

На основе обобщенного уравнения состояния, справедливого в области температур 200+400 К и давлений до 40 бар, с использованием введенных авторами параметров корреляции компонентов смеси И разработан алгоритм и составлена программа расчета адиабатного процесса природного газа и газа пиролиза на ЭЦВМ. В качестве прюде-ра приведены результаты расчета процесса адиабатного сжатия газовой смеси из двенадцати компонентов. Коэффициенты, необходимые для расчетов, представлены в таблице. [c.253]

При двухступенчатом сжатии работа адиабатного сжатия в первой ступени будет характеризоваться площадью Ыйек. После сжатия до промежуточного давления но адиабате газ поступает в промежуточный холодильник, где охлаждается при постоянном давлении до первоначальной температуры. Вследствие охлаждения газа объем его сокращается на величину г/, равную у, благодаря чему точка начала сжатия возвращается на исходную изотерму йЪ. Адиабатное сжатие во II ступени будет изображаться адиабатной /г, и работа сжатия II ступени будет изображаться площадью аЦка. Таким образом, при двухступенчатом сжатии мы выигрываем работу, равную площади заштрихованной на диаграмме. [c.186]