Пуассона энтропии

Энтропия информации адсорбционных катализаторов. Согласно теории активных ансамблей, наличие неоднородностей поверхности всякого носителя, характеризуемых потенциальными ямами, ограничивает подвижность нанесенных металлов так называемыми областями миграции. Внутри этих областей атомы располагаются с вероятностью, определяемой законом Пуассона [c.104]

Как правило, для оценки у принимают а В = 1,00, Ь = 0,1] (уравнение Дэвиса) [95, 288]. Если сохранить в уравнении Пуассона - Больцмана высшие члены, то можно получить более сложные выражения [150]. Численные значения получаемых таким путем дополнительных членов собраны в таблицы [10]. Специальный учет двух типов ближних взаимодействий, а именно сольватации ионов, которая оказывает влияние на активность и моляльность растворителя (разд. 1), а также взаимного влияния молекул растворителя и сольватированных ионов при смешении, которое характеризуется отклонением от идеальности энтропии смешения, дает уравнение [c.68]

Выведенная зависимость между Г и а при равновесном адиабатном процессе представляет собой одно из уравнений Пуассона для адиабаты газа. Два других уравнения Пуассона (для адиабат газа) определяют зависимость между р и а и между Г и р. Соответственно и энтропия газа может быть, представлена как функция этих параметров. [c.29]

Для описания ассоциации с противоионами используют различные теоретические подходы. Харрис и Раис [258] рассматривают модель цепи с заряженными фрагментами с помощью распределения Пуассона— Больцмана (1.56) в приближении Дебая — Хкжкеля и дополняют теорию ассоциацией ионов. Они представляют Kass в виде функции распределения ячеек вдоль линии одного измерения на центрах с фиксированным зарядом с соответствующим термом обмена - энтропией для распределения ионных пар —СО М +, свободных ионов —СОТ" и ионизуемых центров. Предполагается, что решение нелинеаризованного уравнения (1.56) в численном виде, которое можно получить для моделирующего полиион в присутствии избытка электролита жесткого цилиндра, объяснит и эффект ассоциации с противоионами, и эффект ионной атмосферы [9, 318]. В работах [353, 354] рассмотрены Другие теоретические подходы. [c.540]

Точка касания принадлежит как прямой Михельсона, так и адиабате Гюгонио для продуктов, соответствующей полному выделению тепла. Состояния, отвечающие точкам, расположенным на касательной выще точки 2, будут описываться другими адиабатами, соответствующими меньщему выделению тепла, однако при бесконечно малом перемещении по прямой вблизи точки касания прямая отстоит от кривой на бесконечно малые второго порядка. Поэтому при таких перемещениях тепловой эффект реакции бесконечно мало отличается от теплоты реакции, соответствующей точкам на кривой Гюгонио. Следовательно, энтропия, увеличивающаяся по мере перемещения по прямой Михельсона от точки В и достигающая максимума в точке касания, при бесконечно малых перемещениях вблизи точки касания также не изменяется. Это значит, что в точке Жуге адиабата Гюгонио совпадает с адиабатой Пуассона, представляющей собой линию постоянной энтропии. Таким образом, прямая АВ является общей касательной для обеих адиабат. [c.69]

Динамическое сжатие представляет так жо, как сжатие по закону Пуассона, адиабатический процесс. Но в условиях динамического сжатия, связанного с резким изменением плотности и конечным смещением частиц газа, часть работы сжатия идет на преодоление сил вязкости и превращается в тепло. Поэтому динамическое сжатие, в отличие от Пуассоно-вского, представляет процесс необратимый, идущий с возрастанием энтропии. Таким образом, для адиабаты Пуассона справедливо dS = 0 8 = onst, а для адиабаты Гюгоньо > 0. [c.303]

При решении задач об изэнтропическом движении газа с относительно слабыми ударными волнами, когда изменением энтропии в ударных волнах нренебрегается, уравнения ударного перехода (4.12) и (4.13) остаются прежними, а вместо уравнения адиабаты Гюгонио (4.14) или (4.18) к ним добавляется уравнение адиабаты Пуассона S = So = onst. Последнее при [c.85]