Модели взаимодействующих цепей

Эдвардс [4.13] в своей работе также подчеркивает, что классическая теория исходит нз того, что цепи сетки не взаимодействуют между собой. Автор рассматривает другой крайний случай сеток по сравнению с моделью хаотически перепутанных, но не взаимодействующих цепей (классическая теория). Сильно перепутанная система цепей приводит к негауссовой статистике. Для энтропии [c.120]

Результат такого вида был первоначально найден теоретически для конкретной модели (идеальная цепь плюс гидродинамическое взаимодействие) [23], но его область применимости оказалась значительно шире, чем тогда ожидалось. Экспериментальные кривые зависимостей от для полистирола в хороших растворителях показывают, [c.199]

Модель сетки Лоджа. Модель сетки цепей, связанных флуктуационными узлами взаимодействий, является эквивалентным представлением реальной структуры концентрированных растворов полимеров в блоке. В изложенных выше теориях рассмотрение механических свойств сетки проводилось путем введения понятия об эффективном коэффициенте трения в узлах, в которых взаимодействуют концы динамических сегментов цепи. А. Лодж проанализировал непосредственно модель самой сетки, принимая в качестве основной ее характеристики скорость образования узла между цепями а и 6 и время его существования до распада. Тогда число узлов, сохраняющееся в единице объема в момент времени t по отношению к раннему моменту времени f, пропорционально величине N t—t ), равной [c.296]

Первым шагом в построении статистической механики полимеров должно быть задание механической модели и выделение микроэлементов, находящихся во взаимодействии. Общепринятой моделью является цепь, составленная из последовательно сочлененных звеньев рис. 2). На рисунке звенья изображены отрез-ками. . .., 1 2 К К ,... В органических полимерах углы со [c.51]

Следует отметить, что некоторые бирадикалы типа VI или VI [, могут служить моделями полимерных цепей, и изучение обменных взаимодействий неспаренных электронов в них может дать полезные сведения о форме и поведении полимеров в растворах. [c.128]

Рассмотрим современные теоретические представления о межфазном распределении с позиций единого механизма жидкостной хроматографии полимеров, впервые исследованного в работе [111 ]. В основе теоретических расчетов АО лежат различные модели. В качестве модели полимерной цепи обычно используют изолированную гауссову цепь конечной [124] или бесконечной длины [117], а моделью неподвижной фазы служит либо полу-бесконечный объем, ограниченный плоской однородной поверхностью [124], либо замкнутый объем щелевидной, цилиндрической, сферической или другой формы [116, 125, 126], сравнимый с размерами гауссовой цепи. Взаимодействия полимер—сорбент описывают выражаемой в единицах кТ энергией , которую приобретает любое, попавшее на поверхность звено цепи. [c.68]

Далее на основе тех или иных моделей рассчитываются величины свободной энергии и давления, определяемые потенциальной энергией взаимодействия цепей и кинетической энергией тепловых колебаний. [c.46]

Теории ядерной релаксации, основанные на модели полимерной цепи, развиты лишь для разбавленных растворов полимеров, где межмолекулярные ядерные взаимодействия исключены или ослаблены. Ведется расчет лишь внутримолекулярного вкладу. Например, вычисляли времена ядерной релаксации, рассматривая вращательное броуновское движение протонной пары, жестко связанной с сегментом полимерной цепи, в среде с внешней вязкостью т] при наличии дополнительного тормозящего барьера имеющего стерическое происхождение (перепутывание макромолекул при увеличении их концентрации в растворе) [9]. Для случая разбавленного раствора <с.кТ) получены соотношения [c.50]

Если динамическое влияние межцепного взаимодействия на отдельную цепь может быть описано сглаженным (усредненным) образом — с помощью некоторого эффективного коэффициента трения, узлов, фиксации определенных равновесных положений для ориентаций звеньев и т. п., то динамическая модель отдельной цепи может быть применена для описания неравновесных свойств полимера в массе. [c.264]

Эти факты заставили Норта и др. предложить трехстадийную модель взаимодействия полимерных радикалов в растворе, в которой учитывается сегментальная диффузия концов полимерных радикалов после их сближения. Новые данные, в частности найденная зависимость диффузионной константы скорости обрыва цепей от длины реагирующих радикалов [99], заставили авторов ввести понятие [c.56]

При равновесии, т. е. при нулевых значениях скорости сдвига, функцию распределения сегментов можно рассчитать, например, по аналогии с функцией распределения расстояний между концами цепей. Такая функция будет сферически симметричной гауссовой функцией. Уильямс предположил, что в поле скоростей макромолекулярные клубки должны удлиняться в направлении сдвига, вследствие чего функция распределения сегментов становится несимметричной в тем большей степени, чем выше значение скорости сдвига. При расчетах была выбрана эмпирическая форма функции распределения сегментов и в модели взаимодействий строго учитывалось влияние скорости сдвига. [c.175]

Колебательный спектр бесконечно длинной спиральной молекулы был проанализирован при исследованиях натуральных и синтетических полипептидов [663]. При этОхМ рассматривали модель спиральной цепи, в которой группы атомов объединяются в звенья сильными связями, а контакт между звеньями осуществляется за счет слабых связей. Установлена зависимость между углом закручивания спирали и расщеплением частот, относящихся к атомам, связанным сильной связью. Более подробно эта проблема изучена в работе [1169]. На примере изотактического полипропилена было показано [991], что все полосы спиральной конформации должны быть поляризованы. Слабый дихроизм или его отсутствие является следствием перекрывания полос, относящихся к различным типам колебаний. Подобный подход к анализу стереорегулярности позволяет из спиральной симметрии вывести определенные правила отбора. Взаимодействие между колебаниями групп, относящих ся к соседним звеньям и происходящих с постоянной разностью фаз, вызывает расщепление полос, разрещенных правилами отбора, на две компоненты, поляризованные перпендикулярно относительно друг друга (см. гл. 3). [c.142]

Анализ колебаний, основанный на теории групп, следует проводить с использованием пространственной группы орторомбической структуры, которые также изоморфны точечной группе >2. Из данных анализа на основе пространственной группы следует, что все колебания линейной группы расщепляются на два, если межмолекулярные взаимодействия достаточно велики. Компонента типа Вх ИК-неактивна, так что в спектре наблюдается только расщепление полос, относящихся к типам симметрии В2 и 5з. Рассчитали колебательные частоты для модели изолированной цепи [1905] межмолекулярные взаимодействия н соответственно колебания, относящиеся к трехмерной структуре, не учитывали. [c.288]

Во многих исследованиях такого плана к анализу упрощенных моделей привлекаются разные эмпирические соотношения, кристаллофафические данные, результаты статистического анализа и гомологи. В первом комплексном подходе к описанию свертывания белка С. Танаки и Г Шераги [33-36] рассмотрение модели полипептидной цепи сочетается с данными статистического анализа белков известной структуры. Авторы предполагают, что процесс образования конформации проходит через три последовательных этапа. На первом этапе (А) полностью развернутая белковая цепь складывается за счет внутриостаточных и ближних межостаточных взаимодействий в упорядоченные вторичные струкутры. Затем (этап В) под влиянием средних взаимодействий между а-спиральными и -струк-турными сегментами зарождаются небольшие контактные области При этом образованные на первом этапе регулярные формы могут претерпевать изменения. На третьем этапе (С) происходит ассоциация контактных областей этапа. В за счет дальних взаимодействий и образование нативной конформации белка. [c.486]

При анализе свертывания белковой цепи на основе концепции регулярных вторичных структур не учитываются экспериментальные данные о реальном механизме сборки белка. Характерной иллюстрацией такого рода моделирования может служить работа О.Б. Птицына и A.A. Рашина [113], посвященная сборке молекулы апомиоглобина. Авторы использовали модель полипептидной цепи, в которой еще до начала манипуляции с ней были заданы в виде цилиндров все а-спирали наблюдаемой нативной конформации белка. Задача, следовательно, свелась к тому, чтобы, зная реальную структуру молекулы, упаковать заданные цилиндры различными способами и оценить энергию их взаимодействий. Расчет велся вручную, поэтому не были учтены все возможные структурные варианты (а их миллионы). Найденное взаимное расположение спиралей, имеющее минимальную энергию, совпало с нативной конформацией апомиоглобина. Однако здесь и речи не может быть о том, что в результате данного исследования стала ясна функция дальних взаимодействий в структурной организации белка, поскольку в состав наперед заданных а-спиралей входит не менее 75% остатков аминокислотной последовательности, а в этом случае была рассмотрена ничтожная часть возможных структурных вариантов. [c.503]

Модель свободносвернутой цепи в растворе типа Рауза не описывает локальных или мелкомасштабных движений цепи, охватывающих участок цепи из нескольких звеньев. В то же время анизотропные мелкомасштабные движения весьма эффективны для спин-решеточной релаксации ввиду локальности самих ядерных взаимодействий. В работах [191, 192] в качестве такого локального движения главной цепи рассматривалась перегруппировка (конформационный перескок) участка цепи в 3—4 связи (решеточная модель или модель коленчатого вала ), В решеточной модели зависящая от времени вероятность Р" того, что п-я связь цепи принимает направление, соответствующее выделенному на решетке направлению а, имеет вид [c.273]

Вследствие полифункциональности аминокислотных остатков в образовании глобулы участвуют разнообразные силы. Несомненно, что особенности белковой глобулы лищь частично отражаются моделью гомогенной цепи ввиду определяющего значения разнородности звеньев и взаимодействий. [c.221]

По мере накопления экспериментальных данных уточнялись и представления о модели строения аморфных полимеров и, в частности, эластомеров. Прежде всего еще в 30-ые годы было введено представление о бахромчатой мицелле для того, чтобы объяснить способность эластомеров к кристаллизации. В соответствии с этой моделью длинная цепь макромолекулы может отдельными частями вступать в упорядоченное взаимодействие с соседними цепями, образуя кристаллиты. Полагали, что одна молекула проходит через несколько кристаллитов, участки между цепями при этом остаются хаотически перепутанными. По мере кристаллизации в аморфной фазе, состоящей из перепутанных цепей, возникают напряжения, равносильные отрицательному давлению на поверхность кристалла и стремящиеся разрушить кристалл. Наблюдаемая степень кристалличности поэтому является результатом стремления к упорядоченности ориентированных участков и к разупорядочи-ванию под действием участков макромолекул в аморфной фазе [9, с. 169]. Последующие исследования показали, что понятие о бахромчатой мицелле недостаточно для описания пропесса кристаллизации и строения кристаллической фазы в полимерах [73, с. 13]. [c.43]

В работе 1186] адсорбция полимерных молекул разбирается также с позиций статистической механики, на основе pa Moi репной ранее модели чередования последовательностей адсорбированных сегментов и петель. Однако основное внимание уделяется характеру распределения петель по размерам. При этом рассматривается низкая степень заполнения поверхности, при которой молекулы на поверхности не взаимодействуют друг с другом. В теории Симхи — Фриша —Эйриха учитывается поведение молекул в присутствии отражающего барьера, а силы притяжения, проявляемые поверхностью, не принимаются во внимание. В результате получается, что число адсорбированных единиц пропорционально квадратному корню из длины цепи, а не длине цепи, как это следует из теории Силберберга, но Силберберг допускает узкое распределение петель по размерам. В работе [186] авторы рассматривают не свободносочлененную цепь, как Силберберг, но учитывают ее жесткость, что ведет к большому размеру петель для гибкого полимера и низкой свободной энергии адсорбции. При решении вопроса они принимают математический метод, эквивалентный используемому при рассмотрении переходов типа спираль — клубок. Считается, что конфигурация полимерной цепи на поверхности зависит как от стерических препятствий и сил притяжения между группами вдоль цепи, так и от сил взаимодействия цепи с поверхностью. Принимая для такого случая существование адсорбированных последовательностей и петель и базируясь на Гауссовой статистике, авторы вычисляют статистическую сумму в виде [c.131]

О, как в случае открытых пептидов. Зависимость /ка от ф для таких цыснпептидов также приведена на рис. 13.12. Коэффициенты в уравнении (13.6) уменьшены примерно наполовину для области 0°<ф< 90°. В дикетопипераэинах (ф не может намного превышать 90°. (Приведенные рассуждения показывают, что циклические дипептиды, (ПО всей вероятности, не являются удачными моделями (полипептидных цепей, по крайней мере в аспектах, касающихся констант спин-спинового взаимодействия между протонами. [c.298]

Движущая сила для синдиотактического присоединепия на катализаторах Циглера — Натта имеет ту же природу (см. разд. 8.36.2), что и прп низкотемпературной радикальной и ионной некоординационпой полимеризации отталкивание заместителей у мономерного звена на конце цепи и у вновь входящего мономера. Обычно это называют моделью взаимодействия мономер — мономер для синдиотактического присоединения [40]. На рис. 8.15 приведено схематическое изображение этой модели для сиидиотактиче ского присоединения [20, 64]. За исключением двух важных особенностей, она очень близка соответствующей модели для изотактического присоединения (рис. 8.13). [c.517]

Успехи экспериментального изучения диэлектрических потерь и поляризации полимеров в стеклоо.бразном состоянии и в растворах способствовали. развитию теоретических исследований кинетики процесса релаксации ма,кромолекулы, описывающих мелкомасштабные (высокочастотные) процессы релаксации. Была рассмотрена [201] модель полимерной цепи, в> которой элементарной кинетической единицей являлась не гибкая гауссовая субцепь, а жесткий элемент достаточно малых размеров — мономерное звено или несколько мономерных звеньев. Расчеты показали, что диэлектрически активным движением в гибких карбоцепных полимерах в растворе является кооперативный вид движения, включающий согласованные поворотноизомерные движения скелета цепи, внутреннее вращение в боковых группах и крупномасштабные низкочастотные крутильные колебания [201]. Предполагается, что подобный механизм движения диполей имеет место при высоких температурах в пластифицированных полимерах в условиях ослабленного межцепного взаимодействия. С использованием модели малых колебаний описан процесс установления дипольной поляризации ниже температуры стеклования, который вызван, вероятно, колебаниями дипольных.групп вблизи равновесного положения при наличии диссипативных сил, приводящих к релаксационным процессам в переменных полях. [c.123]

Детальный анализ внутримолекулярных взаимодействий на примере ПТФЭ проведен в четырнадцатой главе. Выбранная модель изолированной цепи ПТФЭ позволяет объяснить многие его физические свойства — малую энтропию и высокую температуру плавления, природу переходов в кристаллической фазе и другие. [c.7]

Приведем краткий вывод диффузионного уравнения и тензора диффузии О в декартовых координатах звеньев цепи, полагая для простоты, что все связи мягкие и чтд все взаимодействия в цепи описьтаются потенциальной энергией и К). Введение жестких связей усложняет вид диффузионного уравнения. С другой стороны, мягкие координаты (в отличие от идеально жестких связей и углов) используются в ряде упрощенных динамических моделей полимерной цепи (см. ниже). [c.34]

Гидродинамическое взаимодействие между блобами можно не учитывать, т. е. цепь из блобов описывается моделью протекаемой цепи. [c.88]

Внутреннее трение, или кинетическая жесткость, приводит к глубокому изменению релаксационных свойств локальных и крупномасштабных движений полимерной цепи. Как видно из (VII.39), независимо от конкретного вида диагональных элементов матрицы внутреннего трения фр действительная часть 5i(oj) комплексной характеристической вязкости стремится к конечному пределу в высокочастотной области дисперсии 60 Конкретный вид матрицы внутреннего трения определяет молекулярно-массовую зависимость высокочастотного предела [tj] o. В работе [75] молекулярно-массовая зависимость [т ] проанализирована для различных механизмов внутреннего трения. В частности, показано, что внутреннему трению, связанному с близкодействием отвечает независимый от молекулярной массы высокочастотный предел характеристической вязкости [т ] . Напротив, внутренняя вязкость,связанная с возникновением дополнительных диссипативньк потерь при взаимодействии между удаленными по цепи сегментами, приводит к определенной зависимости [т ] от молекулярной массы полимера. Эксперимент [99] скорее свидетельствует в пользу близкодействующего механизма внутренней вязкости. Существуют и другие модели полимерной цепи, объясняющие существование высокочастотного предела [i ]oo [230, вторая ссылка], однако, во всех теориях рассчитанная величина [tj]o на порядок меньше экспериментальной. [c.215]

Концентрационные эффекты от ОДП подробно изучены в работе [232] для растворов полистирола и поли-а-метипстирола в арохлоре. Показано, что при малых концентрациях С[1 ]о 1 дисперсионные кривые [и]ц, могут быть описаны посредством теории ГСЦ для изолированной цепи, при изменении параметра гидродинамического взаимодействия А , причем величина этого параметра должна уменьшаться с ростом концентрации полимера. Таким образом, увеличение концентрации полимера приводит к экранированию внутрицепного гидродинамического взаимодействия (см. гл.1У ). При этом динамическое поведение цепных молекул при малых концентрациях хорошо описывается моделью непротекаемой цепи Зимма, но с увеличением концентрации динамическое поведение лучше описьшается моделью протекаемой цепи Рауза. [c.217]

Экспериментальными методами широко исследованы механические, реологические, тепловые, электрические и другие свойства многих полимерных систем [1—И]. С помощью методов статистической физики решен ряд вопросов о равновесных свойствах полимерных цепей [12, 13]. Многие из экспериментально наблюдаемых закономерностей были достаточно хорошо описаны и частично объяснены теорией с использованием феноменологических и полу-феноменологических моделей и методов (модельная теория вязкоупругих свойств, кинетическая теория высокоэластичности, теория строения сеток, теория релаксационных явлений [1, 4, 15, 16—26] и др.). Ряд задач о неравновесных свойствах полимеров решен методами микротеории 27—36]. Эти исследования с использованием кинетических уравнений на основе упрощенных динамических моделей полимерных цепей касались, как правило, тех физических свойств полимеров, которые обусловлены свойствами макромолекулы и мало зависят от взаимодействия макромолекул между собой. Учет взаимодействия макромолекул путем введения макроскопических параметров упрош,ает рассмотрение, но снижает ценность теории. Поэтому в физике полимеров важно расширение арсенала и сферы приложения экспериментальных методов и построение последовательной и достаточно полной микротеории структуры и физических свойств основных классов полимерных систем. Одним из направлений построения такой теории является исследование физических процессов в полимерах методами кинетических уравнений и теории флюктуаций. [c.351]

В последние годы выдвинуто неско.чько новых моделей взаимодействия радикалов в растворе. Помимо Бенсона и Норта, рассмотревших модели с учетом поступательной и сегментальной диффузии [100], другие модели предложены Баркхартом [101], считающим поступательное и сегментальное движения конкурирующими. Модель Багдасарьяна [102] учитывает особенности броуновского движения концов цепи в объединенном клубке двух макромолекул. Ряд вопросов диффузионной кинетики обрыва цепей изз чал Ито [103,104]. Проницаемость клубков двух макромолекул в растворе исследуется Ениколопяном с сотр. [105, 106]. [c.56]

НОЙ цепи в расплаве одинаковых макромолекул возможно только методом рассеяния нейтронов на выделенных дейтерирован-ных цепях. Эксперименты, проведенные до сих пор, также указывают на то, что боковые группы ориентируются перпендикулярно основной цепи это позволяет говорить об образовании фазы N1. В работах Кирста и Ома [23] и Келлера и др. [9] измерен радиус инерции макромолекулы (пропорциональный среднеквадратичному размеру цепи) гребнеобразного полимера в изотропной фазе. Найдено, что в нематической фазе этот радиус уменьшается в направлении вдоль оси упорядочения и увеличивается в направлении, перпендикулярном к ней. Обе группы исследователей в своих экспериментах использовали полимеры с очень длинными цепями, для которых анизотропное гауссово приближение, по-видимому, является справедливым (более подробную информацию о соответствующих случайных блужданиях см. в разд. 2.6.3). Однако в общем случае при интерпретации таких экспериментов следует проявлять осторожность. Как правило, исследуются полимеры с длиной макромолекулы, существенно превышающей персистентную длину, которые хорошо описываются моделью гауссовых случайных блужданий. В то же время жесткие элементы в основной цепи и объемные боковые группы (включая мезогенные фрагменты) приводят к повышению жесткости цепи и увеличивают персистентную длину, в результате чего все труднее выполняется условие, при котором справедливо гауссово приближение. Все разработанные до сих пор теоретические модели основаны на модели червеобразной цепи и поэтому могут быть использованы для описания цепей любой длины. В явном виде зависимость формы нематической гибкой цепи и параметра порядка от длины цепи рассмотрена в работе [17], однако приведенные выше конкретные примеры фазовых диаграмм, относятся к случаю длинных цепей. Случай коротких цепей также легко поддается исследованию. Отметим, кроме того, что малая степень анизотропии не.матических фаз, измеренная в экспериментах по рассеянию нейтронов, наводит на мысль о малой величине отрицательной константы взаимодействия Ьт для таких систем. [c.35]

Во-вторых, между заместителями в последовательных мономерных единицах полимеров, образованных из полизамещенных олефинов, существует сильное пространственное взаимодействие, которое легко обнаружить, если обобщить модели полимерных цепей Стюарта. Оно имеет особенно большое значение для 1,1-дизамещенных веществ. По-видпмому, это взаимодействие объясняет сильное понижение выделяющейся теплоты (до 10 ккал моль) при полилшризации изобутилена и винилидепхлорида. Альфа-метилстирол, для которого сочетаются оба эффекта, имеет наименьшую абсолютную величину, составляющую только —9 ккал моль. [c.168]

Литийорганическое соединение, взаимодействующее с мономером в реакции (5-14), примем за модель растущей цепи акрилонитрила. Характеристики этих комплексов были приведены в гл. 4 (рис. 4-18 и 4-20). Полученные для них величины составляют 170 и 177 ккал./моль соответственно. С учетом приближений, свойственных методу ППДП/2, а также больших значений Е для обоих актов комплексообразования, различие между найденными величинами нельзя считать заслуживающим внимания. По-видимому, более высокая скорость реакции роста по сравнению со скоростью реакции инициирования в подобных системах обусловлена преимущественно тем, что растущие цепи R H2GH(GN)Li даже в углеводородной среде (в отличие от исходного инициатора) не являются ассоциированными (см. стр. 170). Скорее всего, это обстоятельство более существенно, чем в принципе возможное различие между эффективностью стадий внедрения мономера в активную связь С—Li при внутримолекулярных превращениях комплексов, образующихся по реакциям типа (5-13) и (5-14). [c.164]

В гл. УП 2 мы видели, что при определенных температурах в полимерах возможны переходы между состояниями клубок глобула, зависяш ими от величины взаимодействия звеньев цепи. Исследование моделей полипептидных цепей показало, что гомополимерная последовательность может переходить в глобулярное компактное состояние с большей по сравнению с клубком плотностью звеньев. Однако только гетерогенные цепи, включаюш ие разные по своей природе звенья, способны не только переходить в более плотное глобулярное состояние, но и принимать в нем определенную свернутую конформацию, соответствуюшую нативному состоянию белка. [c.247]

Показана только скелетная модель полипептидной цепи. Г идрофобные аминокислоты выделены цветом. Торчащие пеполярпые боковые группы аминокислотных остатков (не показаны) взаимодействуют с гидрофобными цепями жирных кислот внутри липидного бислоя. [c.361]

В первом комплексном подходе к описанию свертывания белка Танаки и Шераги рассмотрение упрощенной расчетной модели полипептидной цепи сочетается с привлечением данных статистического корреляционного анализа и моделированием механизма укладки цепи [156]. Авторы предполагают, что процесс образования конформации проходит через три последовательных этапа. На первом этапе (А) полностью развернутая белковая цепь складывается за счет внутриостаточных и ближних межостаточных взаимодействий в упорядоченные вторичные структуры. Затем (этап В) под влиянием средних взаимодействий между а-спиральными и -структурными сегментами зарождаются небольшие контактные области. При этом образованные на первом этапе регулярные формы цепи могут претерпевать изменения. На третьем этапе (С) происходит ассоциация контактных областей этапа В за счет дальних взаимодействий и образование нативной конформации белка. Начальная форма полипептидной цепи с участками вторичной структуры получена Танакой и Шерагой с помощью эмпирических правил и механико-статистической обработки однонитчатой модели Изинга. Аминокислотные остатки представлены в виде сфер основной цепи (—HN—С Н—СО—) и сфер боковых цепей определенных ван-дер-ваальсовых радиусов. Из анализа 25 белков известной структуры найдены частоты контактов между всеми парами [c.290]

Размеры цепи полиглицина оказываются значительно меньше.чем для поли-Ь-аланина, что указывает на преобладание в первом полимере более компактных конформаций. Действительно, близкие размеры дает модель полиглициновой цепи со свободным вращением, хотя в реальной цепи, без сомнения, разрешены далеко не любые значения углов фкф (см. рис. 5.7). Влияние энергии диполь-дипольного взаимодействия в этом случае незначительно. Эти результаты являются следствием существования двух симметрично расположенных минимумов энергии Е ф, i ), что связано с симметрией глицилового остатка (см. рис. 5.7). Это означает, что следующие друг за другом остатки в цепи могут принимать как ту, так и другую альтернативную конфигурацию, повышая таким образом долю сильно изогнутых конфигураций цепи. [c.148]

Модель взаимодействия цинковых пальцев TFIIIA с двойной спиралью ДНК. Белковая цепь располагается по одну сторону спирали ДНК, а пальцы укладываются в большую бороздку поочередно спереди и сзади . Пальцы, образующие структурно зквивалентные контак- [c.99]

Пoк aнaтoлькo скелетная модель полипептидной цепи. Гидрофобные аминокислоты вьщелены цветом Торчащие неполярные боковые группы аминокислотных остатков (не поксваны) взаимодействуют с гидрофобными цепями жирных кислотвнзггри липидного бислоя. [c.361]