Длина волны, единицы

Константа а в уравнении (3-5) называется коэффициентом поглощения. Он является характеристикой системы, состоящей из растворенного вещества и растворителя, при данной длине волны. Единицы измерения, а также символ, используемый для его обозначения, зависят от выбора единиц измерения бис (6 обычно выражают в сантиметрах) (табл. 3-2). Для справки в таблице приведены и другие символы и термины, которые широко применялись в прошлом. [c.48]

Зависимость интенсивности лучеиспускания от длины волны для черного тела изображена на фиг. 55. Если в диапазоне длин волн лучеиспускание обладает интенсивностью ккал/м час, то общее количество энергии, излучаемой в данном диапазоне длин волн в единицу времени, равняется ккал/м час. [c.129]

Общее количество энергии в диапазоне длин волн от О до оо, излучаемой при определенной температуре, например 1200° К, поверхностью 1 JИ в течении 1 часа дано площадью, ограниченной кривой Т = 1200 и осью абсцисс. Эта площадь выражается интегралом / Ык ккал/м час. Коэффициент лучеиспускания черного тела равен в данном случае площади, лежащей под кривой Планка, выраженной в тепловых единицах и деленной на четвертую степень соответствующей абсолютной температуры. [c.130]

После выбора аналитических спектральных полос для компонентов смеси производится калибровка при помощи измерения интенсивности поглощения всех компонентов на выбранных длинах волн. Интенсивность обычно измеряется удельным поглощением. Для удобства мсжно измерять интенсивность каким-либо другим образом, причем это зависит от того, в каких единицах желательно полу шть результат. Так, если анализируются образцы паров, концентрация будет выражаться в единицах давления, а результаты будут выражены в молярных процентах. Для жидкостей можно выбрать единицы, дающие результаты прямо либо в весовых процентах, либо в процентах по объему жидкости. Весьма желательно исследовать выполнимость закона Бэра путем построения графика зависимости поглощения от концентрации главного компонента смеси для каждой полосы поглощения. Описаны методы [5], по которым, если это необходимо, можно ввести поправку на нелинейность. [c.318]

Метр (.и)—единица длины, равная 1650763,73 длины волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2р,о и 5й/5 атома криптона 86. [c.21]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки может происходить по-разному. одни из них тормозятся мгновенно на самой поверхности анода, что соответствует фотону максимальной величины (т. е. вычисленному по уравнению (IV. 1)1 другие, проникая в глубь анода, постепенно теряют свою энергию. Следовательно, при торможении электронов возникнут фотоны самой разнообразной энергии, а так как количество их, излучаемое в единицу времени, очень велико, то тормозной спектр будет состоять из непрерывного ряда длин волн с резкой границей в коротковолновой части. Характер распределения энергии в спектре торможения при различных напряжениях показан на рис. 56. Тормозное рентгеновское излучение называют сплошным или белым по аналогии с видимым светом. [c.107]

Почему, несмотря на то что в спектроскопии принято пользоваться в качестве единиц измерения длинами волн, для описания величин, пропорциональных энергии, предпочтительнее пользоваться волновыми числами, а не частотами [c.377]

Какое из следующих утверждений относительно фотоэлектрического эффекта неверно а) При облучении светом поверхности металла электроны не выбиваются из него до тех пор, пока частота света не превзойдет некоторого порогового значения, б) Если свет имеет частоту выше пороговой, то чем больше интенсивность света, тем больше скорость выбиваемых фотоэлектронов, в) Если свет имеет частоту выше пороговой, то чем меньше длина волны света, тем больше скорость испускаемых электронов, г) Если свет имеет частоту выше пороговой, то чем больше интенсивность света, тем больше число электронов, испускаемых в единицу времени. [c.379]

Связь между д, Ор и тд(1,1о) зависит от отношения характерного размера частицы к длине волны Г/А.. Как правило, эти величины нормируют на единицу объема или массы [c.40]

В соответствии с законом эквивалентности Штарка-Эйнштейна, поглощаемый фотон вызывает фотохимическое возбуждение одной молекулы. Количественной мерой превращения служит квантовый выход реакции, равный отношению числа частиц, претерпевших превращение в результате фотохимической реакции, к числу поглощенных фотонов. В предельном случае для первичных процессов выход должен равняться единице, в экспериментах, в зависимости от длины волны, интенсивности света и температуры и типа вещества, выход может принимать значения от 10 3 до 10. Так как энергия активации химических реакций лежит в пределах 40-420 кДж/моль, можно сделать вывод (сравнивая ее с энергией одного моля фотонов, равной Nab-/1 )0 действии на реакции видимых, ультрафиолетовых и рентгеновских лучей. [c.177]

Единицей длины в системе СИ является метр (м). Ранее метр определяли как расстояние между двумя насечками на стандартном пла-тино-иридиевом эталоне, хранящемся в Международном бюро мер и весов в Париже в 1960 г. по международному соглашению метр получил определение как расстояние, равное 1650763,73 длины волны оранжево-красной линии спектра криптона-86. [c.5]

За единицу времени в СИ принята секунда (с). Секунду определяют как интервал времени 9 192 631 770 периодов излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133 при длине волны, равной приблизительно 3,26 см. Прежде секунду определяли как 1/86 400 часть средних солнечных суток. [c.6]

Светорассеяние, или опалесценция, принадлежит к дифракционным явлениям, обусловленным неоднородностями, размеры которых меньше длины волны падающего света. Такие неоднородности рассеивают свет во всех направлениях. Теория светорассеяния (опалесценции) впервые была развита Рэлеем. В ее основе лежит уравнение для интенсивности света /р, рассеянного единицей объема дисперсной системы со сферическими диэлектрическими частицами, значительно меньшими длины [c.111]

V — концентрация частиц в единице объема системы г. — объем частицы А, — длина волны падающего света R — расстояние частицы от источника света 6 — угол между направлениями распространения рассеянного света и падающего света. [c.112]

Черное тело, подобно любому другому телу, непрерывно испускает лучи всех длин волн X, т. е. обладает непрерывным спектром. Энергия излучения Е (в единицу времени и с единицы поверхности) зависит от длины волны и от температуры. Для абсолютно черного тела эту зависимость дает теоретическое уравнение Планка [c.298]

Световое излучение принято характеризовать или длиной волны X, или частотой V, равной числу волн, проходящих че >ез данную точку в единицу времени, или волновым числом V, равным числу длин волн, укладывающихся на единицу длины. Все три характеристики связаны между собой соотношениями [c.6]

Для характеристики разрешающей способности вводится понятие спектральной ширины щели (СШЩ). Спектральная ширина щели выражается в длинах волн или в единицах частоты и определяется интервала пропускаемых щелью волн или частот. Зависимость СШЩ от X дается в описании каждого прибора по этим диаграммам ее можно определить для любой ширины щели при данной длине волны. В современных спектрофотометрах для щели 1 мм величина СШШ, не более 10 нм. Два монохроматических луча одинаковой интенсивности, различающиеся по длине волны на величину СШЩ, уже не будут разрешаться прибором. [c.19]

Часто в приборах барабан длин волн, связанный с механизмом поворота призмы или решетки, отградуирован в относительных единицах. Поэтому обычно следует предварительно прокалибровать этот прибор по длинам волн, т. е. установить зависимость показаний на шкале барабана от длины волны монохроматического пучка на выходе прибора. В качестве стандартного спектра в видимой и ультрафиолетовой области используют спектр излучения ртутной лампы, который состоит из небольшого числа интенсивных линий. Подобную калибровку но стандартному веществу следует периодически повторять, поскольку в процессе работы установленное соответствие нарушается. [c.66]

При химических исследованиях количества вещества выражают в молях, содержащих 6,023-молекул. Соответственно этому удобной единицей измерения энергии в фотохимии является Эйнштейн, равный 6,023-1023 квантов при данной длине волны. [c.133]

Закон Стефана—Больцмана. Количество энергии, излучаемое телом 1> единицу времени во всем интервале длин волн (от 1 = О до 1 = оо) единицей поверхности Р тела, характеризует лучеиспускательную способность тела [c.271]

Коэффициент погашения. Константа а в уравнении (3.5) называется коэффициентом погашения. Она характеризует комбинацию растворен-ното вещества и растворителя при данной длине волны. Единица измерения константы а зависит от единиц, выбранных для Ь я с Ь обычно измеряется в сантиметрах), и в соответствии с этим изменяется и символ, как указано в табл. 3.4. (Для справки в скобках помещены другие символы и термины, которые были широко распространены в прошлом.) Настоящая терминология предложена Объединенным комитетом по номенклатуре прикладной спектроскопии, учрежденным Обществом прикладной спектроокоиии и Американским обществом испытания материалов. Предложения комитета были опубликованы в 1952 г. [29]. (Ср. также статьи Броде [13] и Гибсона [21].) [c.28]

Электронные спектры молекул графически изображаются В 1виде юривых поглощения. Для этого наносят по оси ординат единицы поглощения, а по оси абсцисс — единицы длин волн. Единицы поглощения обычно выражают в виде абсолютного поглощения А, удельного показателя поглощения Е (1%, 1 см) или молярного показателя поглощения, или в процентах пропускания Т. Значения волн выражают в нанометрах (нм), иногда в волновых числах [c.192]

Для измерения длины волны применяются различные единицы длины. В инфракрасной области наиболее удобной единицей является микрон (1 X 10 см). Частота моягет быть также выражена числом колебаний в секурщу илп числом длин волн на единицу длины. Это так называемое волновое число. На практике волновые числа выражаются в обратных сантиметрах (см ). Чаще всего при обсуждении колебательных спектров молекул встречается термин волновое число в см , так как этот термин применим как к инфракрасным спектрам, так я к спектрам комбинационного рассеяния. При обсуждении результатов исследований в инфракрасной области длины волн принято выражать в микронах. [c.314]

ЛИШЬ уменьшает общее число фотонов. По мере увеличения энергии падающих фотонов существенную роль начинает играть эффект Комптона. Фотон сталкивается с атомным электроном и претерпевает упругое рассеяние, при этом энергия падающего кванта распределяется между электроном отдачи и фотоном рассеяния. Возникающий электрон отдачи в свою очередь вызывает ионизацию вещества. В случае эффекта Комптона общее число фотонов остается неизменным, хотя энергия их уменьшается (увеличивается длина волны X) и, кроме того, изменяется направление их движения. Эти рассеянные фотоны также могут вызывать чонизацию вещества. Вероятность комп-тоновского взаимодействия зависит от числа электронов, приходящихся на единицу площади поперечного сечения вещества. [c.260]

Фактически в природе абсолютно черных тел нет. Для реальных тел значения величин А, Я 1 В всегда больше нуля и меньше единицы. Эти величины зависят также от длины во.лны излучения. Тела, поглощательная способность которых не вавпсит от длины волны, называют серыми. [c.54]

Длину волны обычно указывают в ангстремах (А), микрометрах (мкм) или наномеграх (нм) эти единицы связаны между собой соотношением 1 мкм = = 10 нм= 10 А = 10 см. [c.587]

В основе тенлового излучения лежит колебание электромагнитных волн, отличающееся от излучения света только длинами волн. Если тепловое излучение попадает на твердое тело, то часть его отражается, часть поглощается, а часть может ир011тп сквозь тело. Сумма этих частей конечно должна быть равной единице. Тело, поверхность которого полностью поглощает падающие лучи, называется абсолютно черным телом. В действительности ни одно тело точно не соответствует этому условию, некоторые материалы, однако, очень близки к нему. Общее излучение абсолютно черного тела, которое является суммо1 1 его излучения на всех [c.61]

Ртутные лампы среднего давления дают в спектре больщое число линий высокой интенсивности. Это можно объяснить заселением других уровней, отличных от 6 Pi (рис. 48). Находящиеся в этом состоянии атомы ртути частично возбуждаются в более высокие энергетические состояния при столкновениях и излучают из этих состояний, а частично дезактивируются в метастабильное состояние б Ро. С этого уровня они вновь или возбуждаются до состояния 63 1, или постепенно испускают свет длиной волны 265,4 нм. Доля энергии, превращающейся в ультрафиолетовый свет в лампах среднего давления, мало изменяется по сравнению с лампами из кого давления, однако количество ультрафиолетовой энерлии на единицу длины лампы в 50— [c.139]