Бернулли уравнения реальных

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ (ВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ [c.49]

Применение уравнения Бернулли для реальных жидкостей можно иллюстрировать на примере движения жидкости по наклонному трубопроводу переменного сечения (рис. 9 и табл. 3). При установившемся. [c.46]

Если для струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли представляет собой закон сохранения механической энергии, то для потока реальной жидкости оно является уравнением баланса энергии с учетом потерь. Энергия, теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения, разумеется, не исчезает бесследно, [c.52]

Рис. 1.29. Графическая иллюстрация уравнения Бернулли для реального потока

Уравнение Бернулли для реальной жидкости [c.137]

Выражение (4.19), называемое уравнением Бернулли для реальной жидкости, показывает, что при установившемся движении реальной жидкости гидродинамический напор потока умень-ща тся на величину потерянного напора, т. е. напора, затраченной на преодоление всех гидравлических сопротивлений. [c.105]

Рассмотрим уравнение Бернулли для реальной жидкости, движущейся с трением. В этом случае при переходе жидкости от сечения I — / до сечения // — // (рис. 6-7,6) часть удельной энергии будет расходоваться на преодоление трения и других сопротивлений. Потерянная при этом -энергия превращается в тепло, вследствие чего увеличивается внутренняя энергия жидкости (при, отсутствии теплообмена с окружающей средой). Из уравнения (6-27) получим (при р1 = р2 = р) [c.138]

В уравнении (6-29) член 2 — 1 выражает увеличение внутренней энергии 1 кг жидкости и равен удельной энергии, затраченной на преодоление сопротивлений между сечениями трубы / — I и II — II. Таким образом, после деления уравнения (6-29) на д, уравнение Бернулли для реальной жидкости можно написать в следующем виде [c.138]

Применение уравнения Бернулли для реальных жидкостей можно иллюстрировать на примере движения жидкости по наклонному трубопроводу переменного сечения (рис. 9 и табл. 3). При установившемся движении жидкости общий гидродинамический напор И остается неизменным. Скоростной напор изменяется в ависимости от изменения сечения трубопровода—с увеличением сечения трубопровода скорость протекания жидкости уменьшается и соответственно уменьшается скоростной напор. Статический напор имеет максималь-1юе значение в начале трубопровода (сечение О) и постепенно уменьшается вследствие увеличения ггогери напора. В отверстии, через которое происходит истечение жидкости, т. е. ка конце трубопровода (сечение 3), статический напор равен нулю и сби ий гидродинамическин напор равен сумме скоростного и потерянного напоров, т. е. [c.47]

Для любых двух сечений, расположенных по ходу движения реальной жидкости, справедливо условие (1.36). Тогда уравнение Бернулли для реальной жидкости можно записать [c.31]

После того как полные потери напора Ьп в трубопроводе определены, с помощью уравнения Бернулли для реальных жидкостей по заданному давлению ра на выходе трубопровода рассчитывают давление р, которое должно быть создано нагнетающим насосом на входе в трубопровод. При этом перепад высот и скорости потоков на входе и выходе должны быть известны. [c.43]

В следующих разделах рассмотрены пределы применимости уравнения Бернулли к реальным жидкостям. [c.8]

При движении жидкости в трубах происходят затраты энергии потока на преодоление сопротивления движению (потери напора). Эти потери напора в общем виде могут быть получены из уравнения Бернулли для реальной жидкости при плавно изменяющемся движении [c.63]

Для соблюдения баланса энергии при движении реальной жидкости в правую часть уравнения (11,50) должен быть введен член, выражающий потерянный напор. Тогда получим уравнение Бернулли для реальных жидкостей [c.58]

Тогда, согласно уравнению (4.19а) Бернулли для реальной жидкости можем написать [c.124]

В основе расчета газопровода (прямые и обратные задачи задачи эксплуатации и проектирования) лежит уравнение Бернулли для реальных рабочих тел, согласно которому движение происходит за счет располагаемого напора, расходуемого на преодоление гидравлического сопротивления. При движении жидкостей изменение напора (давления) по длине трубопровода не сопровождается изменением плотности (жидкость практически несжимаема), а в отсутствие дополнительных Прихода и Ухода на рассматриваемом участке — также и объемного расхода V. При движении газов (они сжимаемы) их плотность (а она входит в уравнение Бернулли) изменяется в силу изменения давления одновременно вследствие расширения газа при уменьшении давления в направлении движения увеличивается объемный расход V. Эти различия в свойствах газа и жидкости должны быть учтены при расчете газопровода. [c.179]

Полный энергетический баланс поточных процессов. Из опыта известно, что взаимные превращения различных форм энергии и превращение тепла в работу при реальных процессах сопровождаются деградацией энергии, Тг е. переходом ее в менее полезные формы. По этой причине первый закон термодинамики — или закон сохранения энергии — менее важен для практических приложений, чем уравнение энергетического баланса, известное, как теорема Бернулли. Уравнение баланса может быть выведено из уравнения (17.3) следующим образом. Вследствие того, что в текущей жидкости происходят необратимые процессы, в действительности энергия, которой обладает единица массы вытекающей жидкости, не выражается левой частью уравнения (17.3) сюда необходимо ввести член, учитывающий потерю энергии единицей массы на преодоление трения. Таким образом, из уравнения (17.3) получаем [c.310]

Важность определения потери напора (или потери давления Др ) связана с необходимостью расчета затрат энергии, требуемых для компенсации этих потерь и перемещения жидкостей, например, с помощью насосов, компрессоров и т. д. Напомним, что без знания величины /г (или Арп) невозможно применение уравнения Бернулли для реальной жидкости [уравнение (И,52)1. [c.84]

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. Поток жидкости представляет собой совокупность элементарных струек, которые движутся с различными скоростями. При этом массовый расход жидкости pQ в любом сечении потока будет постоянным и равным сумме массовых расходов pQ отдельных струек. Для элементарной струйки можно записать [c.43]

При исследовании вопросов, связанных с истечением жидкостей из отверстий, исходят из уравнения Бернулли для реальной жидкости. Рассмотрим истечение жидкости из резервуара (рис. 1.64) при постоянной высоте уровня, равной Я, через отверстие, сделанное в тонком дне. [c.66]

Таким образом, согласно уравнению Бернулли, при установившемся движении реальной жидкости сумма геометрического, пьезометрического, скоростного и потерянного напоров в каждой точке любого сечения потока является постоянной величиной. [c.138]

Уравнение Бернулли для реальных жидкостей, если пренебречь изменением объемного веса 7, имеет вид [c.36]

Выражение 2.11 называется уравнением Бернулли для реальной жидкости. В случае капельной жидкости р1 ж рг. [c.24]

При рассмотрении реального течения жидкости нужно учитывать сопротивление. Уравнения (1-31) и (1-32) в таком случае недействительны. Причиной этого является то, что зависимость (1-30), использованная при выводе уравнения (1-31), справедлива только для обратимых процессов, а учет сопротивления предполагает необратимость процесса. Если за основу взять дифференциальное уравнение (1-31), несправедливое тля реальных жидкостей, то после его интегрирования нужно ввести но-авку Z для компенсации ошибки, которая является следствием неправильного исходного предположения. В результате получим уравнение Бернулли для реальных жидкостей [c.9]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости. При движении реальной жидкости действуют силы внутреннего трения, обусловленные вязкостью жидкости, поэтому необходимо затратить некоторую энергию на преодоление сил внутреннего трения. Для сечений 1—1 и 2—2 удельная энергия для струйки реальной жидкости запишется так [c.42]

Очевидно, что > Е на величину указанных потерь энергии. Обозначив Е — Е = А ] 2, получим уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости [c.43]

Уравнение (П,83) служит для расчета теоретической скорости истечения, так как при истечении реальной жидкости имеют место потери напора, связанные с преодолением сопротивлений и со сжатием струи (см. рис, П-13). Поэтому при истечении реальной (вязкой) жидкости для тех же сечений I—1 и 2—2 уравнение Бернулли запишется так [c.56]

Уравнение Бернулли для реальной жидкости. Прп движении реальных жидкостей действуют силы трения жидкости о стенки трубы, а также силы внутреннего трения, вызываемые вязкостью жидкости. Эти силы оказывают сопротивление движению жпдкостп и представляют собой гидравлическое сопротивлеппе трубопровода. На преодоление гидравлического сопротивления расходуется часть статической составляющей энергии потока. Поэтому общее количество энергии потока по длине трубопровода непрерывно уменьшается. Безвозвратные потери потенциальной энергии потока принято характеризовать потерянным давлением Арп пли потерянным напором кп. Величина кп вводится в уравнение Бернулли для соблюдения энергетического баланса потока реальной жидкости [c.40]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология