Жидкость движение общее уравнение

Движение каждого слоя материалов по поверхности вращающегося ротора описывается общими уравнениями механики сплошной среды, причем каждому слою соответствует свое реологическое уравнение состояния. Течение чистой жидкости описывается уравнением [c.188]

Движение сжимаемой жидкости (газа). В большинстве случаев для газов, ввиду их малой плотности, можно пренебречь разностью высот гг — 2 , так как она мала по сравнению с другими членами уравнения энергетического баланса. Тогда общее уравнение (6-34) принимает вид [c.141]

В первом разделе этой главы выведены обычные общие уравнения процесса переноса в жидкостях — уравнения (2.1.1) — (2.1.4) и (2.1.8). Они являются следствием законов сохранения массы, количества движения, энергии и закона диффузии различных химических компонентов при малых разностях концентраций. В следующих разделах определены характерные величины для вертикальных ламинарных течений, что дает основу для оценки достаточно точных упрощений полных уравнений. Будет показано, что имеется целый ряд благоприятных случаев для упрощения уравнений. Они сведены в табл. 2.7.1. Существует много других допустимых упрощающих аппроксимаций, но большинство [c.55]

Движущей силой процессов массообмена является положительная разность между рабочей и равновесной концентрациями (или наоборот) переходящего вещества в любой фазе у — Ур (или Ур — у) либо х — Хр (или Хр — х). В промышленных аппаратах эти процессы протекают чаще всего при противотоке, реже — при прямотоке контактирующих фаз. В обоих случаях указанные разности редко постоянны, а обычно непрерывно изменяются вдоль межфазной поверхности, поскольку непрерывно и по-разному изменяются сами концентрации у и х. Для анализа и расчета процессов массообмена на основе общего уравнения массопередачи (1Х.1) необходимо знать среднюю движущую силу (или среднюю разность концентраций) или А,,. Для нахождения этой величины рассмотрим массообменный аппарат со встречным движением двух фаз (газ—жидкость или жидкость—жидкость), массовые расходы которых составляют [c.448]

Общие уравнения движения жидкости в неподвижном зернистом слое. Итак, пусть имеется и.з.с., через который течет поток жидкости. Предположим, что н.з.с. неизменен во времени и изотропен в макроскопическом смысле, т. е. на масштабах L порядка многих диаметров зерен d L d). [c.108]

Выведем основное дифференциальное уравнение равновесия жидкости, находящейся в состоянии относительного покоя. Поскольку в покоящейся жидкости движение отдельных ее частей друг относительно друга отсутствует, то в уравнении (1.1) следует положить ю = О, что, в свою очередь, означает равенство нулю правой части этого уравнения. Следовательно, для покоящейся жидкости сумма всех векторов сил, действующих на любую массу, мысленно выделенную в общем объеме жидкости, равна нулю [c.29]

В уравнениях (5.11)-(5.13) искомая функция - это нестационарное концентрационное поле целевого компонента в движущейся среде-носителе С(т х, у, г Z) w , w , wj, определяемое значениями независимых переменных % , х, у, г я параметров процесса D Wy, IV,. Значения параметров процесса массопереноса -коэффициента диффузии и проекции скорости потока на декартовы оси координат - должны быть известными. Если компоненты скорости неизвестны, то уравнение (5.12) следует рассматривать совместно с дифференциальным уравнением движения (1.29) вязкой жидкости, при этом уравнение (5.12) невозможно решить в общем виде аналитическими методами. Впрочем, даже при известных и постоянных величинах компонент скорости w , Wy и W, получить аналитические решения дифференциального уравнения в частных производных второго порядка относительно четырех независимых переменных в общем случае также невозможно. [c.350]

I Методы механики сплошной среды однофазной жидкости позволяют упростить общие уравнения переноса кинетической теории, которые можно выписать для любой простой газовой системы. Это достигается путем рассмотрения вместо функций, зависящих от координат в фазовом пространстве (координаты в обычном пространстве и импульсы), функций, зависящих от координат в конфигурационном пространстве (обычные координаты), а это в свою очередь достигается тем, что мы обращаемся к соответствующим феноменологическим соотношениям и отбираем лишь вполне определенные величины, свойства переноса которых собираемся исследовать. Подобное упрощение (использование методов механики сплошной среды) возможно и при исследовании динамики суспензий, так как мы не всегда интересуемся деталями движений отдельных аэрозольных частиц скорее нас почти всегда интересует коллективное поведение облака аэрозольных частиц. [c.196]

Рассмотрим здесь выражения для поступательной скорости и скорости вращения частицы, которые могут быть установлены в общем виде с точностью до некоторых постоянных, число которых определяется симметрией частицы. Как и раньше, предполагаем, что число Рейнольдса, связанное с размерами частицы, мало и движение жидкости описывается линейными уравнениями (1.1). [c.26]

При решении этих задач используется метод, применяемый в механике однофазных жидкостей. Исходят из общих уравнений, а когда теория оказывается бессильной, вводят гипотезы эмпирического происхождения. Поэтому опыт имеет важное значение, и, чтобы не увеличивать понапрасну количество экспериментов и наилучшим образом систематизировать и обобщать их результаты, используют методы теории подобия. Запишем сначала уравнения движения, а затем выведем параметры подобия. [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология