Атомный момент

Вейс (1907 г.) предположил, о в ферромагнетике существует молекулярное поле Яг, которое н обеспечивает самопроизвольную (спонтанную) намагниченность. Чтобы объяснить, почему в таком случае ферромагнетик не всегда обнаруживает макроскопическую намагниченность, Вейс далее предположил, что однородной спонтанной намагниченностью обладает не все тело, а что в нем существуют отдельные намагниченные малые области (домены). Внутри каждого домена магнитные атомные моменты параллельны, но их направление изменяется от домена к домену так, что в целом ферромагнетик при отсутствии внешнего поля не намагничен. [c.308]

ПОЯВЛЯТЬСЯ за счет деформации электронных оболочек (электронный момент) и смещения атомных ядер (атомный момент). [c.272]

Мы опишем теперь систему атомных моментов или спинов" более подробно с помощью одной специальной модели, так называемой п-векторной модели. Предположим, что магнитные атомы расположены на периодической решетке. Каждый магнитный атом (г) не- [c.304]

Молекулы с учетом 4 гибридных орбиталов азота можно изобразить с помощью рис. 115. Моменты связей Ы —Р действительно больше, чем моменты Ы —Н, а поэтому после вычитания их из атомного момента гибридного облака уединенной пары электронов мы и получаем малую величину дипольного момента для ЫРз. [c.243]

Е. Ферромагнитный атомный момент [c.429]

Определение величин, входящих в это уравнение, уже было дано выше. Д.ля железа, кобальта и никеля соответственно равен 2,22, 1,71 и 0.54. Этот ферромагнитный атомный момент выражается простым уравнением [1] [c.429]

Электрический момент, возникающий вследствие смещения зарядов, называется деформационным моментом. Последний может появляться за счет деформации электронных оболочек (электронный момент) и смещения атомных ядер (атомный момент). [c.248]

Для того чтобы связать измеряемый парамагнетизм с атомными моментами, мы должны рассмотреть задачу об N независимых атомных магнитных моментах х в поле с напряженностью Н. Парамагнитная восприимчивость % дается выражением [c.30]

Однако известно, что в реальных случаях это не так. Направление магнитных моментов флуктуирует во всех магнитных веществах. В ферромагнитных и антиферромагнитных материалах флуктуации магнитного момента отдельного атома около средней величины настолько быстры, что ядра видят только среднюю величину атомного момента, и поэтому магнитное сверхтонкое взаимодействие в точности такое же, как и во внешнем постоянном магнитном поле (возможность наблюдений таких флуктуаций в ферромагнетиках была проанализирована Каганом и Афанасьевым [117]). [c.71]

Можно ожидать, что это условие будет выполняться в диамагнитных веществах с малой концентрацией парамагнитных центров. Если при этом парамагнитные центры находятся в -состояниях (с орбитальным моментом, равным нулю), то и влиянием модуляции электрических полей на электронные спины можно пренебречь. Отметим, что для парамагнетиков с большим атомным моментом время спин-спиновой релаксации может быть велико и при высокой концентрации спинов [119—121]. Таким образом, не существует принципиальных ограничений для наблюдения ядерного эффекта Зеемана и в парамагнетиках без наложения внешнего поля. Общая теория сверхтонкой структуры мессбауэровских спектров в парамагнетиках при произвольной температуре, последовательно учитывающих все релаксационные процессы, развита в работе Афанасьева и Кагана [119]. [c.72]

Значительную роль играет так называемый атомный дипольный момент, обусловленный различной степенью гибридизации связей молекулы. Как уже отмечалось выше, атом становится тем более электроотрицательным и его связи тем более полярными, чем больше в нем содержится орбит в. Так, связи С—Н в ацетилене (ер) и этилене ( р ) обладают моментами связей 1,0 и 0,6 В, причем атом углерода является отрицательным полюсом. (Моменты определяли на основании интенсивности полос этих связей в инфракрасном спектре.) Ббльшая полярность связи С —Н в ацетилене объясняет легкое отщепление протона при образовании металлических производных ацетилена. Вообще говоря, атомный момент включен в момент связи. Однако иногда он сильно проявляется у молекул с неподеленными электронами, компенсируя моменты связей. Так, дипольный момент фтористого азота меньше. [c.114]

В парамагнетиках, где атомный момент параллелен Яо, это векторное уравнение сводится к скалярному и величина просто прибавляется к Яьг или вычитается из нее. Поскольку величина Ны обычно отрицательна, напряженность результирующего поля равна разности Ны и Н . Например, в случае атомов Ре с [Яы 1 = 500 кЭ, помещенных при низкой температуре во внешнее поле напряженностью 60 кЭ, будет наблюдаться расщепление, соответствующее полю напряженностью 440 кЭ. Во-вторых, относительная интенсивность спектральных линий зависит от ориентации Я относительно направления распространения у-излучения. Если у-кванты распространяются параллельно направлению поля, то интенсивности шести линий спектра относятся как 3 0 1 1 0 3. Если у-кванты распространяются перпендикулярно направлению поля, то отношение интенсивностей равно 3 4 1 1 4 3. В поликристаллическом, магнитно упорядоченном образце отношение интенсивностей усредняется и имеет вид 3 2 1 1 2 3. [c.13]

При антипараллельном расположении моментов они не всегда взаимно компенсируют друг друга, как это имело место, например, в антиферромагнетикеМпО (см. рис. 132). Так, магнитные моменты различных атомов могут иметь различную величину число атомов с противоположно направленными магнитными моментами также может быть неодинаковым. В этих случаях остается нескомпен-сированный магнитный момент, небольшой по сравнению с атомными моментами.. Он обусловливает слабый ферромагнеГизм, который, однако, отличается от истинного ферромагнетизма. Такое явление по предложению Нееля (1948 г.) называют ферримагнетизмом, так как оно обнаружено у ферритов. [c.323]

В предыдущих разделах можно было не рассматривать магнитный момент атома водорода, поскольку при отсутствии впеягнего э.лектромагнпг-ного поля он не играет роли. Одиако если атом поместить в электромагнитное поле, то атомные моменты уже взаимно не компенсируются, а стремятся ориентироваться в направлении поля. Этой тенденции противодействует механическое движение частиц. Прп изучении поведения атомов во внешних полях выявился тот важный факт, что электроны движутся в пространстве трех измерений. Их орбиты являются эллиисоидальнымн, а не эллиптическими. Движение по эллипсу соответствует двум степеням свободы и, согласно теории Зоммерфельда, описывается двумя квантовыми условиями. Совершенно аналогично тот факт, что плоскость эллиптической орбиты должна быть наклонена иод различными углами к выбранному направлению, приводит к необходимости учесть третью степень свободы и использовать третье квантовое условие. В качестве третьей координаты можно выбрать угол ф, образованный направлением магнитного момента и нанравлением поля. Сопряженный момент количества движения равен [c.121]

Специфическое обменное взаимодействие непарных электронных спинов соседних атомов твердых веществ (как правто, кристаллических) способно установить преимущественно параллельную ориентацию всех атомных моментов вещества и превратить его в ферромагнетик — вещество, самопроизвольно намагниченное до насыщения. Основной магнитной характеристикой таких веществ является их намагниченность насыщения Л/, — магнитный момент единицы объема вещества. [c.657]

Соотношение Каданова (10.7) является более тонким (и даже может потребовать некоторых небольших поправок при (1 = 3). Мы можем, однако, получить известное представление о его природе с помощью следующей процедуры. Вблизи т становится более реалистичным выбрать в качестве элементарных единиц не индивидуальные атомные моменты, а последовательные области размера Внутри каждой такой области корреляции сильны, так что единственной независимой переменной оказывается полный момент этой области. Вычисляя затем функцию распределения и свободную энергию ЛF для этих полных моментов, естественно предположить экстенсивность ДF, т.е. ее пропорциональность числу скоррелированных областей на единицу объема, которое равно (в (I измерениях) [c.302]

Если разделить величину [,i на 0,61 магиетоиа Бора (атомный момент ферромагнитного никеля), т. е. на 5,6 электростатических единиц, получается число атомов никеля в единичном кристалле, откуда вычисляется приблизительный размер кристалла. В вышеуказанном примере число [c.161]

Удельная намагниченность насыщения при абсолютном нуле связана с эквива.лептным атомным моментом л соотношением [c.429]

Ферромагнитные вещества характеризуются больпюй магнитной поляризацией в слабых полях, приближающейся к постоянной величине (насыщению) по мере увеличения силы поля. Многие из таких веществ, включая сталь и магнетит (Рвз04), сохраняют намагниченность после снятия магнитного поля. Такие вещества состоят из доменов 0,01 мм и более, атомные моменты их параллельны. В отсутствие внешнего поля различные домены ориентируют свои моменты в разных направлениях (направления вдоль ребер куба в случае железа и вдоль диагоналей куба в случае никеля). При приложении магнитного поля атомные моменты доменов меняют свою ориентацию. [c.818]

При более высоких температурах тепловое возбуждение нарзшхает ориентацию некоторых атомных моментов выше температуры Кюри ферромагнитное вещество становится парамагнитным. Парамагнитная восприимчивость никеля, палладия и платины показана на рис. XIV.3. Для всех трех веществ магнитные моменты, которые даны наклоном линий, примерно равны величине, полученной из момента насыщения для никеля в его ферромагнитном состоянии, ниже 680 К. Р(1 и Р1 неферромагнитны. [c.818]

Г. Дорфман [76], например, указывает на существование связи жду атомным моментом в твердом растворе и числом валент-х электронов >. Обширные теоретические исследования этого проса опубликованы также Неелем [77] и Хироне [65]. О зави-мостях между составом и температурвй Кюри сплавов никеля общается также в работе Мариана [ТВ] и Ниссена [79]. Точка эри и величина момента при насыщении являются приблизи-чьно линейными функциями от произведения валентности на лярную долю никеля. [c.233]

Для переходных Зй-металлов характерны узкие энергетические зоны и наличие нескомпенсированных атомных моментов. Например, N1, Со, Ре обладают замкнутыми элекфонными оболочками 1 , 2в, 2р, За и Зр, что соответствует отсутствию магнитного момента. Магнитные моменты дают только Зй-и 4в-уровни. Поскольку все состояния вплоть до уровня Ферми заполнены, то десять 34 + 4з-электронов N1 заполняют почти всю Зег-зону и часть 4в-зоны (рис. 3.16 а). [c.130]

О соотношениях между магнитными с ойствануш и строением пятикарбонила железа см. работы Вело и Баудиш [134] и Джексон [12, 19]. Об атомном моменте см. Вейсс [131]. [c.64]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология