Намагниченность спонтанная

Чтобы определить спонтанную намагниченность Рщ, нужно решить трансцендентное уравнение (560) при Я = 0. Для этого построим кривую [c.308]

Примем направление спонтанной намагниченности, за ось г [c.313]

Магнитооптические явления и разработка соответствующих материалов интенсивно развивались в последние десятилетия. В особенности это относится к таким материалам, как полупроводники и магнитоупорядоченные кристаллы — ферриты и антиферромагнетики, В отличие от диамагнетиков и парамагнетиков, во взаимодействии света с магнитоупорядоченными средами главную роль играют не внешние поля, а внутренние магнитные поля этих сред (их напряженности достигают 10 — 10 Э), которые определяют спонтанную намагниченность подрешеток или кристалла в целом и ее ориентацию в кристалле. Магнитооптические свойства прозрачных ферритов и антиферромагнетиков используют в системах управления лазерным лучом (модуляторах света) и для оптической записи и считывания информации. [c.256]

Такие свойства, как намагниченность насыщения М , точка Кюри в , магнитострикция парапроцесса - сгруюурно нечувствительны, коэрцитивная сила Яс, магнитная проницаемость fl, магнитная восприимчивость остаточная намагниченность Мг — структурно чувствительны. Первая грутта свойств связана с наличием или температурным изменением магнитного порядка, вторая - с намагничиванием, т. е. с изменением доменной структуры. Современная теория ферромагнетизма в основном делится на два раздела - теорию спонтанного магнетизма (магнитного упорядочения) и теорию технического намагничивания (кривая намагничивания, петля гистерезиса). Как структурно чувствительные, так и структурно нечувствительные свойства зависят от фазового состозгаия твердого тела (состав и относительное содержанне фаз, их атомное упорядочение). [c.55]

Вследствие взаимодействия спиновых и орбитальных магнитных моментов в материале возникает большое число областей со спонтанной намагниченностью, которые называют доменами. Вид доменов в тонкой ферромагнитной пленке, наблюдаемых под микроскопом в поляризованном свете, показан на рис. 1.17. На рис. 1.17, 6 представлено распределение доменов на пленке, расположенной на трещине в образце, а на рис. 1.17, а - на образце без повреждений. Видно, что магнитное поле над дефектом вносит существенное изменение в распределение доменов. Способ индикации магнитных полей по распределению доменов на ферромагнитной пленке может быть использован дпя проверки эталонных образцов, а также и для обнаружения дефектов. [c.241]

Микродефектами являются всевозможные элементарные возбуждения (см. гл. II), домены (области спонтанной электризации или намагничения), изотопы, инородные атомы, отдельные атомы (или группы), занимающие нерегулярные положения в решетке (вакансии, внедренные атомы, центры окраски, дефекты упаковки, домены , дислокации и т. д.). [c.69]

Если Fo —1, то усо ив ферми-жидкости возникает спонтанная намагниченность. Тогда ферми-жидкость будет ферромагнитной. Найдя Рр и т по уравнениям (XI.35) и (XI.36) можно по данным о у с помощью уравнения (XI.38) вычислить Fo. [c.258]

Магн. св-ва большинства в-в характеризуются магн. восприимчивостью, к-рая для диа- и парамагнетиков равна отношению спонтанной намагниченности к напряженности внеш. поля и для сильномагнитных в-в зависит от напряженности поля (см. Магнитная восприимчивость. Магнитный момент). Первыми объектами М. были диамагнитные орг. в-ва. Как показал П. Паскаль, для этих соед. значения молярной магн. восприимчивости Хм> усредненные по всем направлениям и отнесенные к одной молекуле, подчиняются принципу аддитивности по атомам и хим. связям, напр. [c.620]

Вейс (1907 г.) предположил, о в ферромагнетике существует молекулярное поле Яг, которое н обеспечивает самопроизвольную (спонтанную) намагниченность. Чтобы объяснить, почему в таком случае ферромагнетик не всегда обнаруживает макроскопическую намагниченность, Вейс далее предположил, что однородной спонтанной намагниченностью обладает не все тело, а что в нем существуют отдельные намагниченные малые области (домены). Внутри каждого домена магнитные атомные моменты параллельны, но их направление изменяется от домена к домену так, что в целом ферромагнетик при отсутствии внешнего поля не намагничен. [c.308]

Согласно соотношению (572), обменная энергия зависит от направлений спинов, а не от направления кристаллографических осей. Чем же тогда определяется направление спонтанной намагниченности кристалла [c.315]

Такая непериодичность кристаллической решетки аналогично случаю аморфного состояния должна приводить к резкому уменьшению величин Tg и Тс [264]. Известно [265], что наличие широкого спектра межатомных расстояний в кристаллической решетке приводит к сильному изменению в ней энергии обменного взаимодействия. Это является результатом того, что эта энергия особенно чувствительна к структуре. В результате уменьшаются спонтанная намагниченность во всем объеме ферромагнитной фазы и значение температуры Кюри. В то же время, отжиг образцов даже при низкой температуре (373 и 473 К) уменьшает искажения кристаллической решетки из-за возврата в структуре и приводит к частичному восстановлению магнитных свойств. При высоких температурах свойства восстанавливаются полностью благодаря началу рекристаллизации. [c.158]

Одномерная модель Изинга позволяет получить весьма поучительные результаты при рассмотрении макромолекул — систем с сильными взаимодействиями вдоль цепи. Для рассмотрения ферромагнетиков одномерная модель непригодна. В самом деле, заменяя длину стрелки 1 магнитным моментом ц и внешнюю силу напряженностью магнитного поля Н, мы получаем для намагничения формулу (3,45), не описывающую спонтанного намагничения и фазового перехода в точке Кюри (см. стр. 41). В теории ферромагнетизма необходима по крайней мере двумерная модель. [c.141]

Рассмотрим изображенную на рис. 10.6 диаграмму температура - намагниченность (т, М) для магнитной задачи. Допустимая область этой диаграммы (которая соответствует совместным при той или иной величине поля Н значениям т и М) ограничена "кривой сосуществования", т.е. кривой, описывающей температурную зависимость спонтанной намагниченности в нулевом поле М(т, 0). Уравнение (10.52) или (10.62), которое фиксирует длину цепей, приводит к некоторому соотношению между Мит точки, допустимые при некотором заданном /V, лежат на определенной линии, которую мы назовем изометрической линией (штриховая линия на рис. 10.6). [c.320]

Суть явления с физической- точки зрения в следующем. Ферромагнетики при отсутствии внешнего магнитного поля представляют собой области спонтанного намагничивания (домены), каждая из которых намагничена практически до насыщения. Векторы намагниченности этих областей направлены вдоль так называемых направлений легкого намагничивания. Намагниченность значительного объема материала в целом равна нулю, так как суммарные магнитные потоки этих областей замкнуты внутри объема. [c.367]

Один из основных механизмов процесса намагничивания и перемагничивания заключается в смещении доменных границ между областями спонтанного намагничивания. Для того чтобы произошло смещение границ, необходимо преодолеть некоторый энергетический уровень, связанный с тем, что при таком процессе перемагничивания увеличивается энергия граничного слоя между доменами. При изменении намагничивающего поля доменные границы смещаются скачками. При обычном определении точек кривой намагничивания получают плавную кривую из-за малости этих скачков намагниченности. [c.367]

Совместное графическое решение уравнений (48) и (49) привело к выводу о наличии спонтанной намагниченности. [c.234]

При достаточно большом времени должно достигаться стационарное состояние для всех видов резонанса. Природа стационарного состояния и скорость его достижения определяются уравнениями Блоха. В своем рассмотрении Блох принял, что для отдельных процессов соблюдается пропорциональная зависимость между компонентой намагниченности и скоростью спонтанной ее потери, т. е. спонтанное исчезновение намагниченности первого порядка. Константы пропорциональности обратно пропорциональны двум так называемым временам релаксации Т1 — времени продольной , или спин-решеточной , релаксации, которая связана с изменениями намагничивания в 2-направлении вдоль постоянного поля Но, и Гг — времени поперечной , или спин-спиновой , релаксации, связанной с потерей фазовой когерентности прецессии в направлениях х и у в радиочастотном поле. В случае идеального резонанса ширина линии равна просто 1 /Гг (при соответствующем определении ширины линии). просто связаны с насыщением сигнала в очень сильных радиочастотных полях [c.411]

Для выяснения связи между намагниченностью, сигналом, Г1 и Гг рассмотрим некоторые типичные случаи. В соответствии с определением Г1 величина 1 /Г представляет собой константу скорости спонтанного уменьшения компоненты намагниченности вдоль постоянного поля Мг. Основной путь, по которому это может происходить, аналогичен самому резонансному процессу. При хаотическом движении магнитных ядер молекул некоторая небольшая часть будет создавать компоненты магнитного поля, направленные вдоль оси X или у с соответствующей резонансной частотой Vo. Подобно приложенному радиочастотному полю, это движение также должно вызывать изменения М , однако здесь эти изменения имеют хаотический характер и приводят к уменьшению М по закону первого порядка. В твердом веще- [c.412]

Уменьщение начальной магнитной проницаемости в результате ТМО обусловлено увеличением энергии магнитной анизотропии благодаря возникновению наведенной магнитной анизотропии. Да термомагнитной обработки в размагниченном состоянии имело место равновероятное распределение векторов спонтанной намагниченности различных доменов по всем направлениям. После ТМО векторы намагниченности различных доменов получают преимущественную ориентацию вдоль направления поля отжига, т. е. вдоль оси тороида. Это приведет к увеличению числа 180° соседств доменов и, следовательно, к изменению характера зависимости /=/(Я) и ц=/(Я), и, в частности, к уменьщению начальной магнитной проницаемости и увеличению максимальной. [c.181]

Рис. 29.27. Зависимость спонтанного момента от состава для граната УзРе5- А1 012. Намагниченность для граната УзРео Оад- О12 почти совпадает с кривой для У.эРе5 л-А1д-012 вплоть до значениям = 1,6, до которого было проведено измерение [153] (см. также рис. 29.28)

Наиб, общее рассмотрение Ф. п. П рода основано на введении т. н. параметра порядка т , к-рым м. б., напр., намагниченность, спонтанная поляризация сегнетоэлектрика и др., в зависимости от типа Ф. п. С этой точки зрения критич. точку равновесия жидкость — нар однокомпонентной сист. (см. Критическое состояние) также можно рассматривать как точку ф. п. П рода из неупорядоченного (гомогенного) состояния в упорядоченное (двухфазное) параметр порядка в этом случае — разность плотностей жидкости и пара. Вблизи точки перехода 11 мал, однако его флуктуации аномально велики. В результате резко возрастает восприимчивость сист. к внеш. воздействиям и время установления термодинамич. равновесия. [c.609]

В твердых растворах на базе ферромагнитных металлов наблюдается понижение намагниченности насьпцения, если растворен диамагнитный металл. В растворах парамагнитных и ферромагнитных примесей в ферромагнетике имеют место более сложные зависимости. В общем случае введение парамагнитных и диамагнитных примесей понижает М . Спонтанная намагниченность ферромагнитных растворов изменяется вместе с атомным упорядочением на близких расстояниях. Намагниченность насыщения не во всех сплавах возрастает с упорядочением. Считается, что причиной изменения М5 при упорядочении являются увеличение расстояний между одноименными атомами, изменение характера связи (обмен з-<1-электронов), или то и другое одновременно. [c.55]

Измерители остаточного магнитного поля. Определением областей спонтанной намагниченности можно не только выявлять места с предполагаемыми нарушениями сплошности, но и прогнозировать эксплуатационную стойкость конструкций. Области спонтанной намагниченности возникают в зонах максимальных внутренних напряжений, вызванных одновременным действием внутреннего давления среды, само-компенсацни температурных расширений и наличием конструктивных концентраторов напряжения. Прибор МФ-23Ф позволяет измерять разность значений маг-нигаой индукции от -2 до +2 мТл с допускаемой основной относительной погрешностью до 5 %. [c.168]

Явление ферромагнетизма обусловлено тем, что внутри ферромагнетиков ниже температуры, называемой точкой Кюри, имеются небольшие кристаллические области, называемые доменами ( 3), в них спины неспаренных электронов оказываются ориентированными взаимно параллельно. Это значит, что в пределах домена существует спонтанная (самопроизвольная) намагниченность. Обычно направленность магнитных полей доменов самая разнообразная. Поэтому, чтобы намагнитить все тело, необходимо воздействовать на него внешним магнитным полем. Действие этого поля сводится к повороту магнитных моментов доменов в направлении внешнего поля (ориентация доменов) и к увеличению тех доменов, магнитные моменты которых составляют неименьшнй угол с направлением магнитного поля, и к уменьшению других доменов. Магнитное насыщение будет достигнуто тогда, когда магнитные моменты всех доменов окажутся ориентированными в направлении поля. Это связано с изменением линейных размеров тела (с м а г н и -тострикцией). Выше точки Юори ( рромагиитные свойства тела [c.349]

Согласно изложенному во. 1, всякое ферромагнитное тело в немагнитном состоянии спонтанно распадается на большое число доменов, намагниченных до насыщения (при данной температуре) Pj. Если объем t-Toro домена обозначить через У,-, то его результирующая намагниченность будет равна При отсутствии внешнего магнитного поля и остаточной намагниченности-ферромагнитный образец в целом не намагничен и os б,- = 0 [c.321]

АНТИФЕРРОМАГНЕТИКИ, кристаллич. в-ва, в к-рых магн. моменты атомов (или ионов) образуют две или неск. пространственных подсистем (магн. подрешеток) с антипа-раллельЕюй (в случае двух подрешеток) или более сложной ориентацией магн. моментов, обусловливающей отсутствие спонтанной намагниченности у в-ва в целом. Во внеш. магн. поле А. приобретают небольшую намагниченность / = хН, где Я-напряжеиность поля, и-магн. восприимчивость, принимающая для разных А. значения от 10 до 10 (у ферромагнетиков 10 -10 ). Характерная для А. магн. структура возникает при определенной т-ре T/v (точка Нееля) и сохраияется ниже этой т-ры. Выше T/v Л. становятся парамагнетиками. [c.183]

При Ф. п. П рода сама величина О и первые производные С по Т, р и др, параметрам состояниям меняются непрерывно, а вторые производные (соотв. теплоемкость, коэф. сжимаемости и термич. расширения) при непрерывном изменении параметров меняются скачком либо сингулярны. Теплота не вьщеляется и не поглощается, явления гистерезиса и метастабильные состояния отсутствуют. К Ф. п. П рода, наблюдаемым при изменении т-ры, относятся, напр., переходы из парамагнитного (неупорядоченного) состояния в магнитоупорядоченное (ферро- и ферримагнитное в Кюри точке, анти-ферромагнитное в Нееля точке) с появлением спонтанной намагниченности (соотв, во всей решетке или в каждой из магн, подрешеток) переход диэлектрик - сегнетоэлектрик с появлением спонтанной поляризации возникновение упорядоченного состояния в твердых телах (в упорядочивающихся сплавах) переход смектич, жидких кристаллов в нематич. фaзyi сопровождающийся аномальным ростом теплоемкости, а также переходы меяоду разл. смектич. фазами .-переход в Не, сопровождающийся возникновением аномально высокой теплопроводности и сверхтекучести (см. Гелий)-, переход металлов в сверхпроводящее состояние в отсутствие магн. поля. [c.55]

Обсуждению магнитных свойств тонких пленок и малых ферромагнитных частиц посвящена громадная литература, суммированная в работах [3—6]. Основными проблемами, которые обсуждаются, являются проблема однодоменности, коэрцитивной силы, спонтанной намагниченности и зависимости ее от толщины пленок и от температуры, влияние конечных размеров на основные свойства ферромагнетиков, термические флуктуации и релаксационные проблемы. Обсуждению ряда свойств гетерогенных катализаторов типа Ме/носитель, где Ме — Ре, N1, Со, посвящена книга Селвуда [7]. [c.216]

При расс(ютрении этих экспериментальных данных сразу обращает на себя внимание увеличение интегральных интенсивностей высокополевых спектров. Парамагнитные примеси проявляют, так сказать, "сверх-парамагнетизм", то есть превращаются в ферромагнитные соединения. Типичные ферромагнетики обладают большой спонтанной намагниченностью, поэтому магнитное резонансное поглощение в них особенно велико. [c.126]

Ж.— в виде теллурического земного или метеоритного — встречается в природе редко. Ж. пластичный металл, легко поддается ковке, прокатке, штампованию и волочению. Его кристаллические модификации альфа-, гамма- и дельта-железо (табл. 1). До т-ры 769° С стойко альфа-железо, выше т-ры 769° С (Кюра точка) оно сохраняет кристаллическую структуру, однако теряет ферромагнетизм, переходя в дельта-железо при т-ре 911° С переходит в гамма-железо, а при т-ре 1400° С гамма-железо превращается в дельта-железо. Немагнитную модификацию железа, стойкую в интервале т-р 769—911° С, нередко наз. бета-железом. Однако его структура тождественна высокотемпературной модификации дельта-железа и не может рассматриваться как самостоятельная. Внешняя электронная оболочка атома Ж. имеет 3(г 48 электронов. Наличие незаполненного Зй слоя и его относительные размеры определяют многие физ. и хим. св-ва элемента. Так, взаимодействие нескомпенсированных спинов четырех иа шести электронов соседних атомов на небольших расстояниях, свойственных альфа-железу, создает области спонтанной намагниченности (домены), определяю- [c.438]

В этом примере значение намагниченности М играет роль макросостояния системы, и ее энтропия спонтанно возрастает после первого импульса в согласии со вторым законом термодинамики. Различные распределения ориентации отдельных спинов (т. е. распределения Лар- оровских частот) являются возможными микросостояниями спино-Юй системы. В отсутствие спин-спинового взаимодействия, при идеально монохроматическом Я, и т. п. микросостояние, приготовленное вервым импульсом, будет сохраняться, т. е. на языке микросостояний 9Итропия системы будет постоянна. [c.51]

Уместно отметить, что с точки зрения направленного упорядочения образование перминварной и прямоугольной петель гистерезиса, по-видимому, — разные аспекты одного и того же явления. Как отмечают авторы работы [45], в отсутствие внешнего магнитного поля всякая термическая обработка ферритов — по существу термомагнитная обработка (при температурах ниже точки Кюри), с той лишь разницей, что она протекает под влиянием внутренних полей, создаваемых доменной структурой. Однако поскольку магнитные моменты доменов расположены беспорядочно , то в результате обычной термической обработки создается локальная направленная упорядоченность по различным направлениям в соответствии с направлениями- векторов спонтанной намагниченности отдельных доменов. В этом случае не возникает одноосной анизотропии для всего образца как целого, но часто наблюдается образование перминварных петель гистерезиса в средних полях [46]. [c.179]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология