Продукты деления ядер распределение

Распределение энергии, выделяющейся при делении и тепловыми нейтронами, показано в табл. 12.1.2. Основная доля этой энергии (около 180 МэВ) выделяется в виде кинетической энергии осколков деления и обусловлена их кулоновским расталкиванием. Эта энергия преобразуется в энергию теплового движения атомов и молекул среды. Часть энергии деления переходит в энергию возбуждения осколков, что приводит к испусканию в среднем одного-двух нейтронов каждым осколком, а затем — к испусканию у-квантов. Эти нейтроны и у-кванты называются мгновенными, а образовавшиеся после сброса нейтронов ядра — продуктами деления. Мгновенные нейтроны за очень малое время (порядка 10" -10 с) поглощаются в размножающей среде, следовательно, энергия этих нейтронов и у-квантов радиационного захвата превращается в тепло фактически тоже мгновенно. После испускания мгновенных нейтронов продукты деления имеют по-прежнему значительный избыток нейтронов и поэтому являются р-радиоактивными. В среднем каждый атом продуктов деления претерпевает три последовательных распада, которые сопровождаются испусканием р-частиц, антинейтрино и у-квантов, что дает запаздывающее энерговыделение. Кроме того, более 5 % всей энергии деления уносится антинейтрино и не может быть использовано. [c.228]

Радиохимические данные относительно распределения зарядов при делении весьма скудны по сравнению с данными относительно распределения масс, но, в то время как анализ импульсов вообще не дает возможности определить Z, радиохимический анализ дает возможность определить Z, хотя бы в принципе. Однако, для того чтобы уловить первоначальные продукты деления, операции должны проводиться достаточно быстро. В том, что действительно уловлен первичный продукт, можно быть уверенными только тогда, когда соседний в сторону уменьшения Z изобар оказывается случайно стабильным ядром ( защищенное ядро ) примером такого ядра может служить -активный Вг . Из имеющихся данных [51] следует, повидимому, что при заданном разделении масс наиболее вероятным является такое разделение зарядов, которое приводит для обоих осколков к равному числу [c.69]

Продукты деления урана были очень подробно исследованы. По опубликованным данным [131] деление дает около 270 изотопов всех 35 элементов от №30 (цинк) до №64 (гадолиний). Такое разнообразие объясняется тем, что деление идет разными способами, давая первичные осколки разной величины, но в преобладающем количестве с отношением масс, близким к 2 3. Разные пути деления имеют разную вероятность, как видно из рис. 70, где доля образующихся первичных осколков (в логарифмической шкале) представлена в функции от их массовых чисел. Кривая имеет характерную седловидную форму с двумя максимумами вблизи масс 95 и 140 и с минимумом около массы 117. Последняя отвечает половине массы делящегося ядра. Таким образом, деления на равные осколки происходят очень редко и составляют лишь сотые доли процента от общего числа делений. Причины такого своеобразного распределения вероятностей разных путей деления еще не ясны, но они несомненно связаны с тем, что некоторые сочетания чисел нейтронов и протонов дают особенно устойчивые образования. [c.174]

Быстрые частицы делят также ядра элементов средних масс, например Ре, Си, Аз, Ag, Зп и др. По-видимому, способностью делиться частицами достаточно большой энергии обладают любые сложные ядра. Кривая распределения выхода продуктов деления по массам частицами с очень большой энергией имеет существенно иной вид, чем изображенная на рис. 70 для энергии порядка 1 Мэв. С увеличением энергии минимум на седловидной кривой уменьшается [401 [ и при 0,5 Бэв совершенно исчезает [404]. Кривая распределения имеет пологий максимум, отвечающий немного меньшей массе, чем половина массы делящегося ядра. Вместе с тем, на правом конце кривой появляется новый высокий максимум с массой, на немного единиц меньше начальной. Разница в форме кривой распределения при делении частицами средней и высокой энергии видна из сравнения рис. 70 с рис. 71. На последнем дана кривая деления висмута протонами в 480 Мэв [404]. В его продуктах было идентифицировано химическими способами 70 изотопов 22 элементов с номерами от 19 до 82. [c.176]

До 1934 г. считалось, что уран с 92 протонами — это элемент с самым высоким атомным номером. Зат%м было обнаружено, что если уран бомбардировать нейтронами, он поглощает нейтрон и испускает /3-части-цу, становясь, таким образом, 93-м элементом — нептунием. Этот процесс нейтронной активации можно использовать для получения элементов с еще большим атомным номером - Ри, Ат, Се, Вк, f и т. д. Эти элементы называются трансурановыми или высшими актинидами. Некоторые из этих тяжелых нуклидов, например не только радиоактивны и излучают частицы, но могут также подвергаться делению. При этом ядра спонтанно делятся на две приблизительно равные части, и одновременно выделяется большое количество энергии. В основном это кинетическая энергия продуктов деления, но определенную часть ее несут нейтроны и -у-кванты, эмиссия которых сопровождает процесс деления. Новые ("дочерние") нуклиды, образовавшиеся в результате деления, весьма разнообразны и имеют широкий диапазон — от бария до брома. Все они без исключения являются нестабильными и распадаются с испусканием /3-частиц. Выход продуктов деления различается в зависимости от атомной массы, образуя "седлообразное распределение". [c.11]

Таким образом, характер процесса деления (а следовательно, и кривая распределения выходов продуктов) для делящегося ядра с данными 2 и Л — 2 в первом приближении не зависит от энергии бомбардирующих частиц, так как все состояния с большим возбуждением сняты предварительным испарением нуклонов. Эмиссионное деление приводит в основном [c.657]

Перспективным методом синтеза может оказаться деление [43, 35]. Процесс деления ядер приводит к продуктам, распределенным в широком диапазоне зарядов и масс. Систематические исследования зарядовых и массовых распределений осколков деления (облучались ядра от золота до урана различными ионами вплоть до аргона), проведенные в последнее время в Дубне, показали, что дисперсия осколков по массе быстро возрастает с увеличением параметра Z IA составного ядра, а максимум распределения смещается в сторону больших Z [44] (рис. 4), Например, в реакции U( Ar, /) наблюдается значительный выход ядер полония и астата [45]. Имея пучок ускоренных ионов ксенона, можно синтезировать все известные изотопы трансурановых элементов вплоть до Z= 104—105 и, по-видимому, продвинуться несколько дальше. [c.18]

При бомбардировке тяжелых ядер частицами высоких энергий помимо реакции глубокого расщепления протекает реакция деления. Характер деления ядер под действием частиц высокой энергии резко отличается от того, что мы наблюдали при делении 13 33.235 д рц239 тепловыми нейтронами. Экспериментальное изучение деления ядер и, ТЬ, В1, У показало, что процесс деления носит симметричный характер [15, 25, 26] асимметричное деление и переходит в симметричное при увеличении энергии бомбардирующих частиц. Распределение продуктов деления по Л и 2 свидетельствует об эмиссионной природе деления тяжелых ядер, т. е. процессу деления предшествует испускание возбужденным ядром, некоторого количества нейтронов, достигающего в случае вольфрама 13—15 (Ер = 280 Мэе) [26]. Барьер деления, т. е. энергия возбуждения ядра, при котором деление [c.657]

Распределение образуемых продуктов деления по массовым числам зависит от энергии элементарных частиц, которыми осуществляется бомбардировк уранового ядра. Изотоп испытывает деление от действия как быстрых, так и медленных нейтронов. Причем в этом случае применяются в основном медленные нейтроны, так как вероятность захвата их ядром больше. Простейшие соображения о причине деления ядра атома тяжелого элемента были высказаны Бором. Они сводятся к тому, что ядро можно представить себе как каплю жидкости ничтожно малых размеров. [c.539]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология