Кривые выходов продуктов деления

Рис. 94. Кривая выхода продуктов деления ядра урана-235.

Выходы продуктов деления. На рис. 42.5 и 42.6 при- и ри делении нейтронами спектра деления. Неза-ведены выходы (в процентах при нормировке всей кривой висимым выходом называют непосредственный выход [c.938]

Положение максимумов на кривых выходов продуктов деления [c.549]

Цепочки продуктов деления [9]. Процесс деления может осуществляться многими различными путями. При делении например, известно очень большое число продуктов от Z = 30 (цинк) до Z = 65 (тербий) и от Л = 72 до Л = 161. Развал ядра на два равных осколка отнюдь не является самым вероятным способом деления под действием тепловых нейтронов. Напротив, асимметричное деление оказывается гораздо более предпочтительным максимумы кривой выходов продуктов деления соответствуют Л =95 и Л = 138. С увеличением энергии бомбардирующей частицы асимметрия уменьшается. [c.312]

Деление при высоких энергиях. Характеристики акта деления, вызванного частицами высокой энергии или тепловыми нейтронами, заметно различаются. Знакомая двугорбая кривая выхода продуктов деления (рис. 65) сменяется при высоких энергиях одиночным широким пиком, максимум которого расположен при значении А, несколько меньшем половины массового числа нуклида-мишени (ср. кривую для 400 Мэв на рис. 66). В отличие от деления при низких энергиях обнаружено большое число нейтронодефицитных нуклидов, особенно среди тяжелых продуктов. Этот факт был истолкован как указание на то, что образовавшееся после каскадной фазы реакции возбужденное ядро сначала испаряет некоторое число нуклонов (главным образом нейтронов), а затем, по достижении достаточно высокой величины 2, 1А, деление начинает конкурировать с дальнейшим испарением. К тому же существуют доводы в пользу того, что многие первичные продукты деления — как тяжелые, так и легкие (для данной мишени и данной энергии бомбардирующей частицы) — обладают примерно одинаковым отношением чисел нейтронов и протонов. Это говорит о том, что деление происходит слишком быстро, для того чтобы могло произойти перераспределение нейтронов и протонов, и что делящиеся ядра имеют примерно такое же отношение нейтронов и протонов, какое обнаруживается в продуктах деления. [c.319]

При оценке качества нефти и анализе эффективности работы установок первичной перегонки нефти пользуются величиной потенциала суммы светлых, т. е. содержания фракций, выкипающих до 350 °С по кривой ИТК, полученной в результате разгонки на стандартном аппарате АРН-2 по ГОСТ 11011—83 с четким разделением нефти на фракции. При этом для данной нефти потенциал суммы светлых является фиксированной величиной и не зависит от отбора отдельных фракций. В большинстве случаев потенциал суммы светлых фракций (28—350 °С) при четком делении по ИТК не соответствует отбору светлых продуктов на промышленных установках первичной перегонки нефти. Поэтому было предложено ввести понятие потенциала суммы светлых нефтепродуктов (или компонентов) с учетом различного их ассортимента в заданном соотношении. В связи с этим потенциал суммы светлых продуктов определяется максимально возможным для данной нефти суммарным выходом этих продуктов, отвечающих требованиям ГОСТ по основным показателям качества (фракционному составу, плотности, температурам помутнения, застывания и др.). Величина потенциала суммы светлых будет зависеть от заданного ассортимента продукции и соответственно от вариантов первичной переработки нефти — с максимальным отбором 1) бензина и дизельного топлива, 2) бензина, авиационного керосина и дизельного топлива (летнего), 3) бензина, дизельного топлива (зимнего), компонента летнего дизельного топлива. [c.193]

Известно, что выходы продуктов деления в первом приближении выражаются кривыми, подобными приведенным на рис. 1-15. Для всех изотопов урана, а также ядер других элементов общий вид кривой сохраняется. Положение максимума выходов тяжелых и легких осколков заметно смещается при переходе от одного делящегося ядра к другому (табл. 1-15). [c.548]

Выход продуктов деления других тяжелых ядер описывается кривыми, подобными приведенной на рис. 8.20. С изменением энергии нейтронов распределение изменяется так, как это показано на [c.246]

Быстрые частицы делят также ядра элементов средних масс, например Ре, Си, Аз, Ag, Зп и др. По-видимому, способностью делиться частицами достаточно большой энергии обладают любые сложные ядра. Кривая распределения выхода продуктов деления по массам частицами с очень большой энергией имеет существенно иной вид, чем изображенная на рис. 70 для энергии порядка 1 Мэв. С увеличением энергии минимум на седловидной кривой уменьшается [401 [ и при 0,5 Бэв совершенно исчезает [404]. Кривая распределения имеет пологий максимум, отвечающий немного меньшей массе, чем половина массы делящегося ядра. Вместе с тем, на правом конце кривой появляется новый высокий максимум с массой, на немного единиц меньше начальной. Разница в форме кривой распределения при делении частицами средней и высокой энергии видна из сравнения рис. 70 с рис. 71. На последнем дана кривая деления висмута протонами в 480 Мэв [404]. В его продуктах было идентифицировано химическими способами 70 изотопов 22 элементов с номерами от 19 до 82. [c.176]

В продуктах деления 11 обнаружено около 300 изотопов различных элементов от 2 = 30 (цинк) до 2 = 64 (гадолиний). Продукты деления урана образуются не в одинаковом количестве. На рис. 20 представлена графическая зависимость логарифма относительного выхода. изотопов, образующихся при делении урана в результате облучения его медленными нейтронами. Как видно из рисунка, кривая эта построена симметрично. Два четко выраженных максимума кривой соответствуют массовым числам 95 и 140 минимум приходится на массовое число 117. Следовательно, деление урана на осколки равной массы (что отвечает массовым числам 115—119) происходит реже, чем асимметричное деление. [c.87]

Шестьдесят первый элемент, поэтично названный прометием — в честь мифологического титана Прометея, похитившего огонь у богов,— был синтезирован в 1938 г. по реакции N(1 ( , п) Изучено четырнадцать изотопов прометия, самым долгоживущим из которых является Рт (период полураспада 18 лет) Рт (период полураспада 2,64 года) составляет значительный процент (2,6) продуктов деления урана. Действительно, как видно из рис. 19, Один из горбов кривой выходов приходится как раз на область возможных массовых чисел 61-го элемента. > [c.103]

Одной из важных проблем в процессе деления тяжелых ядер является выяснение точной формы кривой выхода осколочных продуктов в зависимости от их массы и заряда для различных делящихся ядер, т. е. изучение распределения продуктов деления по их массам и заряду. Эта проблема в основном решается радиохимическими методами. [c.548]

Практически весьма трудно измерить независимые выходы значительного числа (хотя бы трех) членов цепочки с определенным массовым числом. В табл. 3-15 приведены данные о независимом выходе осколков деления. Обычно полагают, что независимые выходы отдельных изобаров данной цепочки распределены симметрично относительно некоего наиболее вероятного заряда осколка 2р так, что они могут быть аппроксимированы гауссовой кривой с подходящими параметрами, характеризующими высоту и полуширину распределения. Если мы можем указать параметры такого распределения в зависимости от массового числа цепочки, то тем самым сможем предсказать выходы всех (в том числе и стабильных) ядер-продуктов. [c.552]

Таким образом, характер процесса деления (а следовательно, и кривая распределения выходов продуктов) для делящегося ядра с данными 2 и Л — 2 в первом приближении не зависит от энергии бомбардирующих частиц, так как все состояния с большим возбуждением сняты предварительным испарением нуклонов. Эмиссионное деление приводит в основном [c.657]

Штейнбергом и Гленденином [5]. Общие выходы продуктов деления приведены в табл. 2. 7 и графически изображены на рис. 2. 10 кривой зависимости выхода от массового числа, там же даны выходы делений для Ри и [c.50]

Рассмотрим теперь упрощенную методику построения кривых ИТК нефти по данным о выходе продуктов перегонки, их фракционном составе по стандартной разгонке и температурным точкам деления [10]. Такая методика позволяет оперативно оценивать возможные изменения фракционного состава нефти, поступающей на переработку. Она основана на допущении о равенстве температур 50% отгона каждого продукта по ИТК и по стандартной разгонке. Обозначив через А, В, С и т. д. выходы дистиллятов, полученных из нефти, и температуры 50% отгонов этих фракций по стандартной разгонке через /д, tв, Ьс и т. д., получим следующие координаты расчетных точек кривой ИТК первая точка — температура 7д, выход Л/2 вторая точка —температура /г, выход Л+В/2 третья точка — температура /с, выход Л+В+С/2 и т. д. Учитывая, что температура 507о отгона наиболее тяжелого дистиллята, относящегося к светлым нефтепродуктам, не нре-вышает 280—295 °С, расчетную точку кривой ИТК, соответствующую выходу фракции до 350 °С, рекомендуется определять интерполяцией кривой ИТК по ее, наклону в пределах температур /с—/ . [c.27]

Усиление акцептирующей роли растворенных веществ пр радиолизе водных растворов под действием тяжелых излучений выражается в более заметном изменении абсолютных величин выходов продуктов радиолиза воды при изменении концентрации раствора. Однако относительное изменение выходов продуктов радиолиза воды (т. е. доля радикалов, имеющих потенциальную возможность рекомбинировать, но акцептируемых растворенным веществом) в случае тяжелых частиц меньше, чем при действии 7-излучения. В треке тяжелой частицы создается высокая концентрация радикалов. Поэтому для заметного подавления процесса рекомбинации радикалов необходима сравнительно высокая концентрация растворенного вещества. В этой связи определенный интерес представляет работа Р. Соудена [147]. Он исследовал влияние различных типов излучения на зависимость 0(Нг) от концентрации раствора Са(ЫОз)г. На рис. 42 приведены кривые, показывающие влияние среднего расстояния между центрами нитрат-ионов в растворе на 0(Нг) для трех видов излучения. Как, видно из этого рисунка, для данного среднего расстояния доля акцептированных атомов Н является наименьшей при радиолизе под действием осколков деления а наибольшей — в случае у-излучения Со °. Так, 50%-ный захват атомов Н наблюдается при средних расстояниях 21, 19 и 10 А, соответственно для у-излучения, смешанного нейтронного и у-излучения и осколков деления Однако абсолютное уменьшение величины 0(Нг) при повыщении концентрации КОз является наибольшим в случае осколков деления а наименьшим — для у-излучения Со °. Например, при увеличении концентрации N0 от О до 1 М [c.127]

Относительно различия выходов при делении разных ядер (или одного и того же ядра при различных степенях возбуждения) было до сих пор мало опубликовано. Нишина и др. [109, 110] показали, что продукты симметричного как по Л, так и по Z деления гораздо заметнее при делении быстрыми нейтронами, чем при делении медленными нейтронами. Кингдон [90] высказал ту мысль, что при делении быстрыми нейтронами осколкам нехватает времени, чтобы асимметрично распределиться по сортам , так, чтобы наилучшим способом использовать связывающие способности нейтронов . Количественное сравнение было предпринято для выхода при делении одного избранного продукта— Ва [17] сравнивалось количество импульсов деления от тонкого слоя урана в специальной камере деления с количеством Ва , образующегося в большом количестве UgOg, помещавшегося в специальном отделении камеры. Было обнаружено, что выход Ba на одно деление U медленными нейтронами доходит до 120% выхода Ва на одно деление U быстрыми нейтронами. Продукты деления U больше походят на продукты деления и [59]. Были также опубликованы некоторые совершенно предварительные данные относительно продуктов фотоделения [95], деления протактиния [57] и тория (Полесицкий и др. [115,61]). Совсем недавно ряд авторов [113, 52, 53, 111, 141] сообщил о том, что выходы от деления при сверхвысокой энергии (например, при бомбардировке а-частицами с энергией 380 MeV) сильно отличаются от выходов при обыкновенном делении урана, а именно, массы продуктов деления размазаны при этом очень широко для и от 55 до 180 с единственным пиком вблизи 115, а для висмута от 45 до 139 с пиком примерно при 100. Пока еще неясно, какие продукты образуются здесь при бинарном делении, а какие при более сложных типах расщеплений. Специфически новым явлением является образование осколков, бедных нейтронами, например, осколков распадающегося при /С-захвате Bai , неизвестных при обыкновенном делении, что обусловлено испарением многих нейтронов из высшей степени возбужденной системы до или после деления. Центральное понижение кривой выходов слабо выражено и при делении торня а-частицами с энергией 38 MeV [107. [c.71]

Делением уравнений друг на друга и их преобразованием с учетом баланса (Сд, о=С д+Св + Сс) получаем квадратные уравнения зависимостей Хв от Хд, которые можно решить при любых соотношениях констант ки к-, к2 и к-2. Возможны самые разнообразные варианты, но мы рассмотрим только два, при которых термодинамические и кинетические факторы действуют в обратных направлениях, т. е. когда К 1К2 >к11к2 и К 1К2<.к 1к2 (рис. 92). В первом варианте максимальный выход продукта достигается при равновесии (кривые 1), причем для параллельных реакций в этой точке самой большой оказывается и селективность. Во втором случае наивысшая селективность достигается в кинетическом режиме, т. е. при невысокой степени конвер- [c.340]

В силу различного соотношения нейтронов и протонов в ядре 1) и в ядрах стабильных элементов в области продуктов деления первичные осколки деления располагаются, вообш е говоря, на пейтроно-избыточной стороне кривой стабильности ядер. Каждый такой осколок путем последовательных р-распадов превращается в стабильную изобару. Наблюдаются цепочки из шести р-распадов, и несомненно, что некоторые продукты деления, еще более удаленные от минимума кривой стабильности, остались незамеченными из-за их очень малых времен жизни. Среди продуктов деления под действием тепловых нейтронов не было обнаружено никаких нейтроно-дефицитных нуклидов. Существует небольшое число так называемых экранированных нуклидов, т. е. таких, которые имеют стабильную изобару с Ъ, меньшим на единицу, поэтому такой нуклид не образуется в качестве дочернего продукта в цепочке Р-распадов и предполагается, что его выход целиком обусловлен непосредственным образованием в акте деления. [c.313]

Определение выходов производится приблимсенным методом, изложенным в п. 2 и 3, 7 главы 11. Температурные коэфициенты скоростей коксоотложения и газообразования были приведены ранее на фиг. 24. При вычислении термодинамических к. п. д. за эталон условно приняты показатели крекинга с /= oпst = 450° С. В этих условиях для у=0,7 выход бензина составляет 26,3% (вес.) от сырья, а скорость 0,901 объема сырья на объем катализатора в час. Селективность процесса при других режимах условно определяется по бензину как частное от деления выхода его (в рабочих условиях) на эталонный, т. е. 2б,3 /(,. Для оценки бензинообразования в единице полезного объема реактора дополнительно вычисляются результирующие к. п. д., представляющие произведение коэфициента селективности, термодинамического и концентрационного к. п. д. Результаты проведенных расчетов приведены на фиг. 137 и в табл. 33. Они показывают, что в зависимости от распределения температур в зоне реакции происходит значительное изменение соотношений выходов отдельных продуктов. При повышении среднеэффективных температур увеличивается выход конечных продуктов (газа), а промежуточных (бензина) соответственно уменьшается. Помимо численной величины зсс большое значение имеет характер распределения температур по пути следования реагирующих смесей (см., например, кривые и 4 на фиг. 137). Для увеличения выхода бензина при каталитическом крекинге нужно иметь падающий температурный режим, а при работе на газ, наоборот, возрастающий. [c.390]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология