Форма кривой распределения

Коэффициенты дисперсии Di удобно определять экспериментально по форме кривой распределения концентраций во времени на выходе из аппарата с зернистым слоем при изменении концентрации примеси на входе в аппарат. Используют три формы входного возмущения импульсное, ступенчатое и синусоидальное (рис. III. 6). Коэффициент Di находят в соответствии с решениями дифференциального уравнения (III. 5) при различных начальных условиях. Эти решения приведены в ряде работ, например в [32, стр. 257]. [c.98]

Отработавший слой адсорбента не оказывает никакого влияния на ход процесса адсорбции. Процесс адсорбции в работающем слое протекает аналогично первой стадии адсорбции, т. е. форма кривой распределения концентраций не меняется. [c.91]

В импульсной установке через реактор с неподвижным слоем катализатора длиной L пропускают газ-носитель с постоянной скоростью. Начиная с момента т=0 к этому газу добавляют реагирующий газ, а через малый промежуток времени то добавку реагирующего газа прекращают. Реагирующий газ увлекается газом-носителем в реактор, где происходит химический процесс. На выходе из реактора можно измерить степень превращения исходного вещества и установить форму кривой распределения концентрации исходного вещества и образующихся -продуктов. [c.45]

Среднеквадратическое отклонение случайной величины а характеризует форму кривой распределения и диапазон рассеивания. Оно равняется [c.17]

Экспериментальная функция распределения оценивается вероятностными числовыми параметрами, которые делятся на два типа параметры положения и параметры формы кривой распределения. К первому типу относятся такие числовые характеристики, как математическое ожидание распределения, мода, медиана и т. п. В качестве характеристик формы обычно служат моменты распределения порядка выше первого. [c.444]

Моменты функции РВП и моменты весовой функции. Экспериментальную функцию распределения оценивают вероятностными числовыми параметрами, которые делятся на два типа характеристики положения и характеристики формы кривой распределения. К первым относятся такие числовые параметры, как математическое ожидание распределения, мода распределения, плотность вероятности моды, медиана. В качестве характеристик формы обычно служат центральные моменты распределения порядка выше первого второй момент (дисперсия), третий момент, четвертый и т. д. В табл. 4.1 приведены формулы для определения наиболее часто используемых моментов по экспериментальным функциям отклика на типовые возмущения по концентрации индикатора (здесь — объем реактора У — объем введенного индикатора). [c.214]

На рис. 7.11 показан ряд кривых распределения при вариации числа ячеек в системе. Числовые характеристики этой серии кривых находятся в третьем разделе табл. 7.4, На рис. 7.11 видно, что характер влияния роста числа ячеек на форму кривой распределения ячеечной модели с застойными зонами аналогичен влиянию числа ячеек на вид кривой распределения обычной ячеечной модели. Однако следует подчеркнуть, что при неограниченном возрастании числа ячеек дисперсия функции распределения для ячеечной модели с застойными зонами стремится не к нулю, [c.390]

Рнс. 1Х-32. Изменение формы кривых распределения при наличии в сосуде застойной зоны [c.282]

Рис. 1Х-34. Простые комбинированные модели и соответствующие им формы кривых распределения

Рис. 1Х-37. Модель и формы кривых распределения для аппарата с мешалкой.

Кривые распределения могут иметь один или два максимума, которые определяют наиболее вероятный радиус частиц — преимущественное содержание фракций частиц в полидисперс-пой НДС. Форма кривой распределения ССЕ в НДС имеет важное научное и практическое значение чем меньше интервал кривой распределения и чем выше ее максимум, тем НДС ближе к монодисперсной. [c.81]

На рис. 18-1 показано распределение молекул (максвелл — больцмановское распределение) для некоторого газа при температуре Т (по горизонтальной оси отложена скорость молекул и или их энергия, по вертикальной оси — доля молекул Дп/п, обладающих данной скоростью или энергией). Как изменится форма кривой распределения при повышении температуры, при повышении давления, при увеличении молекулярной массы газа и при введении в газ посторонних веществ, например водорода [c.141]

Параметр Од характеризует форму кривой распределения. Чем больше Од, тем равномернее распределена, плотность вероятности вдоль числовой оси. При уменьшении Од возрастает плотность вероятности малых по абсолютной величине погрешностей. [c.34]

За вершиной конуса потенциального ядра смешение с окружающей средой происходит непрерывно по всему поперечному сечению струи. Явления, происходящие в этой зоне смешения, имеют большое значение в любом анализе процессов сгорания. Обычно при рассмотрении зоны смешения принимают ряд допущений, например, что статическое давление в свободной струе остается постоянным и равным давлению окружающей среды по всему полю потока. Таким образом, сохраняется постоянство количества движения Б направлении оси струи. Второе обычно принимаемое допущение, что форма кривой распределения скоростей остается неизменной в любой точке по оси [c.297]

Если для описания формы кривой распределения сохранить параметры 5 и то вместо aj и 6 имеет смысл ввести физически более подходящие переменные <г) ,оИ Подстановка формулы (19) в выражения (20) и (21) приводит к двум уравнениям, которые могут быть разрешены относительно aj и bj. Подставив результат этой операции в [c.339]

Под влиянием этих сил происходит растяжение полимерных струй и волокна, вследствие чего структурообразование протекает в поле продольного фадиента скорости, меняющегося по длине пути Ф. соотв. изменению реологич. св-в и изменению сил по длине пути Ф. Это приводит к 5-образной форме кривой распределения скоростей с макс. фадиентом в ее средней части (рис. 2). [c.118]

Сравните форму кривых распределения скорости, описанных уравнением (6-40), с точными рещениями для пограничного слоя, представленными на рис. 6-17, путем графического изображения их зависимости от отношения расстояния от стенки к эквивалентной толщине пограничного слоя, отложенного на оси абсцисс (параметры х и Р можно сравнить, выражая каждый как функцию количества движения пограничного слоя). [c.211]

Принимаем такую же форму кривой распределения, как показано на рис. 6-18. Используйте уравнение непрерывности и уравнение Бернулли, чтобы вычислить скорости Из в центральной части и интегрируемое уравнение количества движения для всего профиля скорости. [c.211]

В таких случаях можно также применить для вычисления метод, о котором шла речь в предыдущем параграфе. Изменение температуры поверхности вдоль оси х имеет двоякое влияние на температуру пограничного слоя. Оно влияет на форму кривой распределения температуры и на толщину пограничного слоя. Первое влияние становится заметным, когда уравнение (7-5) без члена, оценивающего рассеяние, дифференцируется относительно у и затем записывается для у=0. В результате такого вычисления имеем [c.227]

Л=1,5Рг Ч Приведенные выше формулы дают возможность устанавливать форму кривой распределения скорости для различных значений критерия Прандтля. Приравнивая правые части равенств (8-9) п (8-10), можно определить отношение падения температуры в ламинарном [c.261]

Можно полагать, что экстраполяция этого уравнения в область размеров меньше разрешающей способности электронного микроскопа позволит определить максимальное число мельчайших ча стиц угля или породы Авторы полагали, что в указанном выше уравнении величина К пропорциональна концентрации частиц Однако в действительности, как показал Дейвис , сама форма кривой распределения зависит от К [c.327]

Рис. 384. Форма кривых распределения при большом числе переносов.

На рис. 8.1 приведены кривые распределения пор по размерам, характерные для эпоксидных материалов различных типов. Для тканевых стеклотекстолитов (кривые 1—3) характерна бимодальная кривая, причем максимум при больших значениях I соответствует порам между нитями, а максимум при малых значениях I — порам между элементарными волокнами внутри нитей. В зависимости от технологических параметров форма кривой распределения пор по размерам сильно изменяется. Например, при обычном прессовании пористость достигает 8—Ю7о, и кривая имеет два максимума. В случае пропитки под давлением пористость заметно снижается (кривая 2), а при аппретировании волокна, улучшающем его смачивание при сохранении общей пористости на том же уровне, число мелких пор резко уменьшается (кривая. 3). На кривых для намоточных пластиков с некручеными нитями появляется один размытый максимум (кривая 4). Положение максимума и общая пористость зависят от технологии изготовления пластика. [c.217]

Форма кривой распределения Сравнение величин 3 и 5 [c.115]

Эффективность тормозящих устройств при испытаниях на холодных моделях оценивалась по форме кривых распределения времен контакта [1] и кривых распреде -ления времен пребывания. Для удобства сопоставления устройств и последующих расчетов экспериментальные кривые распределения аппроксимировались формулой [c.74]

Исследуя влияние радиальной диффузии на форму кривой распределения скоростей и, следовательно, времени пребывания [c.89]

И форма кривой распределения изменяется весьма значительно. Поэтому функция распределения времени пребывания реагентов, движущихся турбулентно через цилиндрический реактор, изображается крутой кривой [уравнение (V,42)], которая имеет максимум при времени реакции, соответствующем скорости движения в ядре потока (гг ос, Тос). Форма кривой распределения не зависит от каких-либо физических свойств реагентов или реактора, за исключением отношения длины его к диаметру, и в малой степени зависит от критерия Re и шероховатости поверхности (численные значения т принимаются в зависимости от шероховатости поверхности трубы). [c.99]

Исследования среднего времени пребывания в турбулентном потоке без учета диффузии показали, что оно значительно ближе к минимальному, чем при ламинарном потоке. Влияние турбулентной диффузии на форму кривой распределения зависит в основном только от соотношения между длиной и диаметром реактора, [c.136]

Во второй стадии сорбции условия поглощения совершенно аналогичны первой, так как предыдущие слои поглотителя, насытившись, уже никакого влияния на ход процесса сорбции, а следовательно, и на форму кривой распределения концентраций не оказывают. Перемещение кривой распределения концентраций на расстояние 1 вдоль оси абсцисс (см. рис. 18) соответствует полному насыщению (т. е. достижению равновесной [c.73]

Селективность диссоциативной ионизации этиленовых углеводородов находит свое отражение не только в преимущественном образовании ионов ( H2n-i) но и в распределении интенсивностей ионов по числу углеродных атомов. Характер кривых распределения связан с различием в молекулярном строении изомеров и зависит от положения двойной связи и структуры углеродного скелета [115]. Этиленовые углеводороды с нормальным строением углеродной цепи (рис. 19) имеют на кривой распределения один максимум, соответствующий ионам (СзНа )+ для алкенов-1 и -3 и ионам (С4Нж)+для алке-нов-2 и -4. По мере увеличения степени разветвления углеродного скелета форма кривой распределения изменяется для MOHO- и диалкилзамещенных алкенов-1 характерно образование [c.59]

Полученная кривая вероятности распределения ионов в зависимости от расстояния оказалась более сложной, чем у Бьеррума. На кривой распределения есть не только минимум, как у Бьеррума, но и максимум, которого нет на кривой распределения Бьеррума. Такую форму кривой распределения Фуосс объясняет тем, что в растворе есть не только ионные пары на близких расстояниях друг к другу — короткие пары , но и ионные пары на больших расстояниях между иойами — длинные пары , а часть иоиов находится на промежуточных расстояниях. [c.120]

Как видно из рисунка, форма кривых распределения атомов в расплаве KN S сходна с кривой распределения атомов в кристаллическом образце. Можно заключить, что и в расплаве молекулы расположены преимущественно в виде цепочек. Однако ориентация этих цепочек нарушена вследствие расхождения слоев. [c.198]

Следуя Я. Б. Френкелю, применим представления о распределении частиц по размерам к анализу кинетики возникновения зяродьлией новой фазы при фазовых переходах. Приложение уравнения (IV. 13), описывающего распределение частиц по размерам, к метастабильной системе, т. е. при Кц<= цу—iixмежфазное натяжение не зависет от размера частиц), дает кривую распределения концентрации частиц по радиусам л(г) с минимумом (рнс. IV-8). Такая форма кривой распределения означает, что термодинамически равновесному состоянию отвечает образование частиц только большого размера. Следует иметь в виду, что начальному состоянию сисгемы соответствует крайняя левая точка. А (состояние гомогенности молекулярного раствора) равновесная кривая распределения должна возникать постепенно, начиная с самых малых размеров частиц, причем частицы, оказавшиеся крупнее тех, которым отвечает минимум на кривой п(г), увеличивают свои размеры. [c.155]

Такое рассмотрение подчеркивает, что формирование зародышей новой фазы — это не столкновение сразу большого числа молекул (такое столкновение было бы слишком маловероятным), а постепенное дорасташе частиц до критического размера. Следуя Я. Б. Зельдовичу, этот процесс можно рассматривать как диффузию частиц в пространстве размеров . Среди множества частиц, которые, случайно возникнув, затем растворяются, не достигнув критического размера, встречаются немногие ( наиболее упрямые ), которые все-таки, Б результате затянувшейс. во времени флуктуации, превращаются в критический зародыш и затем в частицу новой фазы. Более полное рассмотрение должно учитывать, что быстрый рост сверхкритических зародышей (и тем самым их выход из игры ) приводит Е изменению формы кривой распределения (см. пунктирная кривая на рис. 1У-8). Вместе с тем следует иметь в виду время установления кривой распределения частиц по размерам, близкой к равновесной. [c.157]

Уравнение теплового потока, выведенное в предыдущем параграфе, дает возможность рассчитать теплообмен при вынужденной конвекции для различных случаев, если сделать соответствующие допущения относительно формы кривой распределения температуры. Прежде чем заняться таким расчетом, необходимо вывести дифференциальное уравнение, описывающее энергетические зависимости в движущейся среде. Это уравнение выводится из баланса энергии в стационарном элементе объема, расположенном в иоле потока. Тепло в элемент объема может быть передано теплопроводностью или перенесено движущейся жидкостью через границы элемента. Кроме того, тепло может быть выделено внутренними источниками. Такие источники тепла всегда присутствуют в движущемся потоке вязкой жидкости, поскольку напряжения сдвига вызывают внутреннее трение и превращают кинетическую энергию в тепло. При небольших скоростях изменения температуры, вызванные внутренним трением, малы и ими обычно можно пренебречь. При больших скоростях потока вопросы влияния трения важны. В деле развития высокоскоро-стнрй авиации оци привлекают к себе большое внимание [c.215]

Из указанных выше уравнений следует, что влияние турбу лентной диффузии на форму кривой распределения зависит в основ ном только от отношения между длиной и диаметром реактора Влияние показателя степени т мало. Поперечная диффузия вызы вает более заметные изменения в распределении при А = 0,5 В этом случае указанный выше модифицирующий фактор в урав нении (V, 39) при т = 7 равен [c.99]

В работе 3 ] была предложена модель печного процесса, основанная на аналогии между распределением энергии в подэлектродном пространстве и распределением случайной величины. При этом параметры масштаба и формы кривой распределения энергии выражаются через физические характеристики процесса. В [з показано, что распределение энергии в ванне печи можно охарактеризовать с помоисью законов, аналогичных законам нормального и бета-распределения случайной величины. [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология