Действие на ядра частиц высокой энергии

Длительная непрерывная чувствительность фотоэмульсии к заряженным частицам позволяет наблюдать редкие процессы, как, например, взрыв ядра под действием космических частиц высокой энергии и т. п. [c.107]

Действие на ядра частиц высокой энергии [c.538]

Возможны также и промежуточные случаи, когда делению ядра предшествует вылет нескольких нейтронов. Очевидно, что приведенное схематическое рассмотрение процессов деления под действием частиц высокой энергии не отражает истинной сложной картины явления. Наиболее вероятно, что в действительности деление происходит по какому-то смешанному механизму. [c.658]

Радиоактивный распад с испусканием р- и а-частиц приводит к изменению заряда ядра, т. е. к превращению исходного ядра в ядро другого элемента. В случае Р -распада атомный номер увеличивается на единицу, при р+-распаде уменьшается на единицу. В обоих случаях массовое число не изменяется. В результате а-распада атомный номер уменьшается на два, а массовое число—на четыре. Часто а- и р-распад ядер сопровождается электромагнитным излучением очень высокой энергии, которое называют у-излучением. Наличие 7-излучения свидетельствует, что первоначально в результате радиоактивного распада образуется ядро в возбужденном состоянии, которое переходит в основное состояние с испусканием у-квантов. а-, р- и у-излучения обладают высокой энергией, измеряемой сотнями тысяч и даже миллионами электрон-вольт. Для сравнения можно сказать, что энергия разрыва одной химической связи измеряется несколькими электрон-вольтами энергия, необходимая для удаления одного электрона из окружающей атом электронной оболочки, измеряется несколькими электрон-вольтами или небольшим числом десятков электрон-вольт. Поэтому каждая а- или р-частица или у-квант могут на своем пути произвести вполне ощутимые действия. Так, в газе, ударяясь о встречные атомы или молекулы, они способны выбивать из них электроны и превращать их в ионы. Поэтому электрическая проводимость газа становится на какой-то очень короткий промежуток времени больше, и если частица пролетела между электродами, то удается зарегистрировать прохождение тока ( вспышку проводимости). Если число распадающихся атомных ядер не превышает нескольких тысяч в секунду, то каждая вспышка может быть зарегистрирована отдельно (проводимость, возникшая в результате пролета одной частицы успеет упасть до малых значений перед пролетом следующей частицы) и тем самым можно сосчитать число актов радиоактивного распада. Это можно сделать и другим способом, поместив радиоактивное вещество в специальный раствор, содержащий какой-либо сцинтиллятор — вещество, молекулы которого под действием р-частиц начинают испускать свет. Естественно, что каждая р-частица может вызвать свечение не очень большого числа молекул сцинтиллятора, однако современные высокочувствительные фотоумножители позволяют регистрировать такие слабые вспышки, и по числу вспышек света можно определить число распавшихся радиоактивных атомов. [c.27]

Наиболее важной частицей, применяемой для активации, является нейтрон, который захватывается определяемым веществом в ходе (л, у)-реакций. Как видно из рис. 6.4, при нейтронной активации эффективное сечение захвата ядерной реакции в значительной степени зависит от энергии нейтронов. При использовании медленных нейтронов (энергии до 100 эВ) сечение захвата нейтронов ядрами большинства элементов пропорционально l/t), т. е. уменьшается с возрастанием скорости нейтронов. Однако при вполне определенных энергиях нейтронов возникают так называемые резонансные состояния, при которых а может принимать большие значения. При применении быстрых нейтронов (энергии более 3 МэВ) сечение активации практически постоянно. В общем для протекания (п, р)-и (п, а)-реакций необходимо применять нейтроны, обладающие высокой энергией. Однако некоторые реакции вследствие большой экзотермичности протекают при действии медленных нейтронов [c.310]

Используемая в радиационной химии область энергии излучения определяется как теми задачами, которые ставит перед собой исследователь, так и наличными источниками излучения. В некоторых работах применялись катодные лучи с энергией в 170 KeV [11], ряд исследований был выполнен с рентгеновскими лучами несколько более высокой энергии. Эти источники излучения отвечают нижней части того спектра излучений, с которым имеют дело в радиационной химии . Область энергии этих излучений начинается с энергии 100 KeV, характеризующей некоторые виды медленных -частиц и мягких у-лучей, простирается вплоть до 20 MeV при исследованиях действия нейтронов, -частиц и у-лучей и до 100 MeV для некоторых продуктов деления ядра. [c.56]

Искусственно ядерные реакции вызывают бомбардировкой ядра-мишени (исходного ядра) частицами достаточно высокой энергии (многие миллионы электронвольт). К их числу относятся нейтроны, протоны, ядра атомов гелия (а-частицы), дейтерия и др. В настоящее время на мощных ускорителях частиц достигают десятки миллиардов эВ на частицу и доводят до высоких энергий также ядра более тяжелых элементов, например неона. Могут действовать и фотоны (фотоядерные реакции) (см. пример ниже). Ядерная реакция происходит самопроизвольно, если исходное ядро неустойчиво (радиоактивный процесс). [c.20]

Эффекты смещения в твердых телах, вызываемые действием тяжелых частиц (или частиц с очень высокой энергией), приводят к чувствительным изменениям физических свойств твердых тел. Большая часть энергии падающих частиц тратится на возбуждение орбитальных электронов, меньшая часть энергии (около 0,1 "о) расходуется на упругое столкновение с ядрами атомов твердого тела (на кулоновское взаимодействие падающей частицы и ядер атомов твердого тела). В отдельных случаях в результате такого взаимодействия некоторые атомы решетки смещаются и образуются свободные узлы решетки, называемые вакансиями. Атомы, выходя из узлов, переходят в положение промежуточных атомов. Образуются дефекты решетки, которые вызывают изменения свойств кристаллов, металлов и сплавов [1 ]. [c.277]

Распространенные в природе элементы состоят обычно из нескольких стабильных изотопов, вследствие чего их атомный вес не является целым числом. Для биологических исследований особенно большое значение имеют изотопы тех элементов, которые играют существенную роль в жизненных процессах. Такие элементы могут быть получены путем искусственных превращений атомных ядер. Искусственное превращение возникает, если на устойчивое ядро атома подействовать лучами или частицами достаточно высоких энергий. Типичной ядерной реакцией является, например, получение нейтронов из бериллия под действием а-лучей [c.13]

Плазма — это сильно разреженный газ, в котором хаотически движутся электрически заряженные частицы — электроны и положительные ядра атомов или ионы. Плазменное состояние возникает, когда на вещество в газообразном состоянии действуют какие-либо ионизирующие факторы (высокая температура, электрический разряд, электромагнитные излучения высоких энергий). [c.45]

Когда мы сообщаем молекуле энергию, достаточную для изменения ее электронной конфигурации, то возможны два процесса. Электрон может перейти в состояние, в котором он менее прочно связан с молекулой. В большинстве случаев (хотя и не всегда) он переходит при этом на орбиту, более удаленную от ядра. Если же молекула получит достаточное количество энергии, то электрон может покинуть молекулу, которая превращается тогда в положительный ион. Если энергия возбуждения значительно превосходит энергию связи валентных электронов (например, при облучении вещества быстрыми частицами или рентгеновскими лучами), то происходят оба эти процесса. Относительная роль каждого из них зависит тогда от таких факторов, как диэлектрическая проницаемость среды, время жизни возбужденных состояний, вероятность рекомбинации ионов, а также от того, каким путем может происходить рассеяние избытка энергии. В конденсированных фазах образовавшиеся ионы не отлетают далеко друг от друга, так как они тормозятся при столкновениях с соседними молекулами. Это часто приводит к тому, что ионы рекомбинируют в результате кулоновского притяжения. Следовательно, в таких случаях важную роль в реакциях играют свободные радикалы, т. е. незаряженные формы с одним или несколькими неспаренными электронами, и процесс в целом становится очень сложным. Поэтому при изучении механизмов реакций мы сначала сосредоточим внимание на процессах возбуждения молекул малыми, точно известными порциями энергии, оставив пока в стороне явления, связанные с частицами или фотонами большой энергии. Следует надеяться, что данные, полученные при изучении таких простых процессов, помогут разобраться в механизме более сложных реакций, протекающих под действием частиц с высокой энергией. [c.15]

Как указывалось в гл. II, у-переходом является любой переход возбужденного ядра в состояние с меньшей энергией, не сопровождан )щийся изменением исходных значений А ш Z. Возбужденные ядра обычно образуются в процессах испускания а- и -частиц или путем непосредственного возбуждения из основного состояния (под действием электромагнитного излучения или вследствие кулоновского взаимодействия между заряженными частицами), а также при -переходах из возбужденных состояний с более высокой энергией. Переход между уровнями возбужденного ядра может происходить посредством испускания кванта электромагнитного излучения (у-лучи), электронов внутренней конверсии, электронно- [c.257]

В гл. IX рассматривалась одна из основных моделей ядра, вполне пригодная для вычисления сечений ядерных процессов основная доля взаимодействий между нуклонами системы заменяется эффективным потенциалом, в области действия которого движутся невозмущенные частицы в рамках такой простой картины остаточные взаимодействия проявляются затем как возмущения. Это была первая модель ядерных реакций, но в 30-х годах она была оставлена, ибо появившиеся тогда первые количественные данные о ядерных сечениях, сведения о резонансах при рассеянии медленных нейтронов резко ей противоречили. В 1949 г. модель была пересмотрена [23] и привлечена к описанию ядерных реакций при высоких энергиях (>100 Мэв) и с тех пор плодотворно использовалась для интерпретации сечений упругого рассеяния и полных сечений взаимодействия вплоть до энергий в несколько Мэв. [c.331]

Под радиационно-химическими реакциями, как уже указывалось выше, понимают хи.мические процессы, происходящие под действием излучений высокой энергии, или ионизирующих излучений. Частицы или у-квант, проходящие через вещества, на своем пути сталкиваются с атомами или их ядрами и вызывают в них изменения. [c.453]

Изложенные закономерности как в отношении состава, так и в отношении энергии образования атомных ядер объясняются особенностями взаимодействия нуклонов внутри ядра. В настоящее время принято считать, что во внутриядерных силах важнейшую роль играет интенсивное взаимодействие между протонами и нейтронами. Силы, действующие в этом случае, проявляются при расстояниях 10 2 см и очень быстро убывают с увеличением расстояния (обратно пропорционально не второй, а значительно более высокой степени его). Наряду с этим взаимодействием сказывается и взаимное отталкивание протонов внутри ядра. Это отталкивание выражается законом Кулона и убывает с увеличением расстояния значительно медленнее. В результате этого у более тяжелых ядер (вследствие большего размера их) силы взаимного притяжения частиц, из которых они состоят, ослабляются, а взаимное отталкивание протонов проявляется относительно сильнее Энергия образования таких ядер из нейтронов и протонов возрастает уже не пропорционально массе, а в меньшей степени, и потому тяжелые ядра менее устойчивы. В связи с этим для тяжелых ядер имеет большое значение наличие указанного выше избытка нейтронов, так как тем самым увеличивается среднее расстояние между протонами и ослабляется их взаимное отталкивание. [c.54]

Принцип действия нейтронных сцинтилляционных счётчиков основан на регистрации сцинтилляций, возникающих в борсодержащей жидкости в результате возбуждения си-частицей и ядром Иногда также используются сцинтилляционные счётчики, в которых медленные нейтроны определяются путём регистрации с помощью NaJ(Tl) мгновенного 7-излучения с энергией 0,478 МэВ, являющегося следствием взаимодействия нейтронов с В по схеме (п,7). В обоих случаях время высвечивания (сцинтилляции) примерно в 100 раз меньше времени разряда в ионизационных счётчиках, что при отсутствии 7-излучения обеспечивает сцинтилляционным счётчикам определённые преимущества по сравнению с газовыми ионизационными. В [2] отмечалось, что это обстоятельство может быть использовано при измерении энергии нейтронов по времени их пролёта, когда необходима высокая разрешающая способность нейтронных счётчиков. Там же указывалось на целесообразность [c.201]

Для того чтобы а-частица проникла в ядро, она должна преодолеть высокий барьер ее отталкивания от одноименно заряженного ядра. Этот барьер выше, чем для протона из-за удвоенного заряда у-частицы. Поэтому реакции на а-частицах идут лишь при большой их энергии. Во многих случаях для этого достаточно действия а-лучей природных радиоактивных элементов. Чаще всего наблюдаются реакции (а, п), (а, 2п) и (а, р) с испусканием нейтрона или протона. Некоторые из них сыграли исключительную роль в развитии ядерной физики. Так, на реакции [c.168]

Зарождение Я. х. связано с открытием радиоактивности урана (А. Беккерель, 1896), ТЬ и продуктов его распада -новых, радиоактивных элементов Ро и ка (М. Склодовская-Кюри и П. Кюри, 1898). Дальнейшее развитие Я. х. было определено открытием искусств, адерного превращения (Э. Резерфорд, 1919), изомерии атомных адер естеств. радионуклидов (О. Ган, 1921) и изомерии искусств, атомных ядер (И. В. Курчатов и др., 1935), деления адер и под действием нейтронов (О. Ган, Ф. Штрасман, 1938), спонтанного деления и (Г. Н. Флёров и К. А. Петржак, 1940). Создание ядерных реакторов (Э. Ферми, 1942) и ускорителей частиц (Дк. Кокрофт и Э. Уолтон, 1932) открьио возможность изучения процессов, происходящих при взаимод. частиц высокой энергии со сложными ядрами, позволило синтезировать искусств. радионуклиды и новые элементы. [c.513]

При бомбардировке тяжелых ядер частицами высоких энергий помимо реакции глубокого расщепления протекает реакция деления. Характер деления ядер под действием частиц высокой энергии резко отличается от того, что мы наблюдали при делении 13 33.235 д рц239 тепловыми нейтронами. Экспериментальное изучение деления ядер и, ТЬ, В1, У показало, что процесс деления носит симметричный характер [15, 25, 26] асимметричное деление и переходит в симметричное при увеличении энергии бомбардирующих частиц. Распределение продуктов деления по Л и 2 свидетельствует об эмиссионной природе деления тяжелых ядер, т. е. процессу деления предшествует испускание возбужденным ядром, некоторого количества нейтронов, достигающего в случае вольфрама 13—15 (Ер = 280 Мэе) [26]. Барьер деления, т. е. энергия возбуждения ядра, при котором деление [c.657]

Множество возможных каналов ядерной реакции означает широкий набор ее продуктов. Разобраться в детальном механизме многоканального превращения, применяя только ядерно-физические методы, не удается, и Я. X. оказывается здесь незаменимой. Число возможных каналов реакции, как правило, возрастает с ростом энергии возбуждения исходного ядра. При малых энергиях возбуждения лишь деление тяжелых ядер характерпзуется широким набором возможных продуктов (осколков). Поскольку, однако, деление сопровождается выходом очень большой энергии, то и здесь можно говорить об очень сильном возбуждении промежуточного состояния (деформированное делящееся ядро с заготовками осколков деления) ио сравнению с конечным. Это и определило содержанпе основного круга ядерно-химич. исследований ядерных реакций исследование процессов деления или превращений под действием частиц высокой энергии. Соответственно центрами Я. х. оказались лаборатории, располагающие ускорителями высокой энергии или мощными ядерными реакторами (изучение деления медленными нейтронами). Их типовые задачп — установление спектра продуктов многоканального превращения и изучение зависимостп выхода тех илн иных продуктов от энергии возбуждения исходного ядра в широком интервале энергий бомбардирующих частиц — вплоть до 30 Бэв (что обеспечивается современными ускорителями). [c.537]

Протон выделяется среди однозарядных ионов тем, что не имеет электронов вокруг ядра, и хотя этим же свойством обладают некоторые многозарядные катионы (например, Не2+, Ь13+), ни один из них не играет столь важной роли в химических процессах, протекающих в обычных условиях. Отсутствие электронов означает, что радиус протона равен 10 см, в то время как для других ионов его величина составляет см. Вследствие такого малого радиуса протон обладает необычно сильной способностью поляризовать любую соседнюю молекулу или ион, и поэтому свободный протон встречается только в вакууме или в очень разбавленном газе. Мы увидим, однако, что широкий круг процессов можно рассматривать как реакции переноса протона, которые считаются простыми, так как представляют собой движение лишенного электронов ядра. Особенность процессов переноса протона состоит также и в том, что они протекают без существенной перестройки связывающих электронов и без участия сил отталкивания между- несвязывающими электронами. В терминах современной органической химии это означает, что протон обладает низкими стерическими требованиями. Некоторые реакции, конечно, включают перенос атома водорода, а не протона, но они протекают обычно в более жестких условиях, например при высоких температурах в газовой фазе, под действием облучения или бомбардировки частицами высоких энергий. Реакцию переноса протонов довольно просто отличить от реакции переноса атомов водорода. Но для других элементов (особенно галогенов) часто необходимо рассматривать возможность как гетеролитического, так и гомолитического механизмов. [c.9]

Радиоактивный распад с испусканием Р- и а-частиц приводит к изменению заряда яДра, т. е. к превращению исходного ядра в ядро другого элемента. В случае Р"-распада атомный номер увеличивается на единицу, при р+-распаде — уменьшается на единицу. В обоих случаях массовое число не изменяется, В результате а-распада атомный номер уменьшается на два, а массовое число — на четыре. Часто а- и р-распад ядер сопровождается электромагнитным излучением очень высокой энергии, которое называют у-излучением. Наличие 7-излучения свидетельствует, что первоначально в результате радиоактивного распада образуется ядро в возбужденном состоянии, которое переходит в основное состояние с испусканием у-квантов. а- и Р-Частицы, так же как и 7-излучение, обладают высокой энергией, измеряемой сотнями тысяч и даже миллионами электронвольт. Для сравнения можно сказать, что энергия разрыва одной химической связи измеряется несколькими эВ энергия, необходимая для удаления одного электрона из окружающей атом электронной оболочки, измеряется несколькими эВ или небольшим числом десятков эВ, Поэтому каждая а- или р-частица или у-квант могут на своем пути произвести вполне ощутимые действия. Так, в газе, ударяясь о встречные атомы или молекулы, они способны выбивать из них электроны и превращать их в ионы. Поэтому газ становится на какой-то очень короткий промежуток времени более электропроводным, и если частица пролетела между электродами, то удается зарегистрировать прохождение тока ( вспышку электропроводности). Если число распадающихся атомных ядер не превышает несколько тысяч в секунду, то каждая вспышкй может быть зарегистрирована отдельно (электропроводность, возникшая в результате пролета одной частицы успеет упасть до малых значений перед пролетом следующей частицы) и тем самым можно считать число актов радиоактивного распада. Это [c.23]

В настоящее время получено большое число таких радиоактивных изотопов существует лишь немного элементов, которые нельзя активировать таким способом. В частности, были получены изотопы элементов технеция и прометия, которые в природе не встречаются. Радиоактивные изотопы образуются при бомбардировке различными частицами, такими, как нейтроны ( г, или просто га), протоны ( Н, или р), а-частицы (гНе, или а), дейтроны (1Н, или с1), у-лучи и даже более тяжелые ядра. Так как нейтроны не имеют заряда, они не отталкиваются при приближении к ядрам, даже если их энергия очень мала (медленные, или тепловые, нейтроны). Следовательно, нейтроны очень эффективны для проведения ядерных превращений, и большинство искусственных радиоактивных изотопов получены при облучении иейтроиами в ядерном реакторе (рис. 5.16). Другие бомбардирующие частицы заряжены, и, для того чтобы преодолеть возникающие силы отталкивания, необходимо сообщить им очень высокие энергии. Этого достигают проведением бомбардировки в ускорителях, таких, как циклотроны. В них заряженные частицы движутся по круговым траекториям под действием магнитного поля, перпендикулярного плоскости траектории. Частицы таким образом многократно проходят через металлическую камеру (которой придают различную форму), несущую переменный электрический заряд. Частицы, проходящие через камеру с определенной фазой и угловой скоростью, ускоряются и постепенно приобретают энергию, во много раз превышающую энергию, соответствующую приложенному напряжению. Если магнитное поле постоянное и частота колебаний электрического заряда определенная, то скорость (т. е. энергия) частиц будет пропорциональна радиусу их круговой траектории. Типичный [c.160]

Известны такие факты, как увеличение рекомбинационного послесвечения некоторых рентгеновских экранов, например каль-ций-вольфраматных, в процессе их эксплуатации, резкое ослабление интенсивности свечения 2п5-фоофоров под действием нейтронов и а-частиц, образование так называемых У-полос поглощения щелочно-галоидных кристаллов при бомбардировке электронами высоких энергий и т. п. Эти изменения, как правило, вызываются смещением атомов из узлов решетки с образованием нарушений типа дефектов Френкеля (см., например, [129]). При облучении нейтронами такое смещение происходит в результате упругого соударения нейтронов с ядрами атомов. Заряженные частицы в основном ионизуют кристалл, но могут и образовывать дефекты при взаимодействии с ядрами. Для этого они должны обладать достаточной энергией, чтобы подойти близко к ядру. [c.95]

В ядрах атомов между протонами как одноименно заряженными частицами, кроме ядерных сил притяжения, должны действовать и электрические силы отталкивания. В более легких атомах эти кулоновские силы отталкивания сравнительно небольшие и подавляются значительно превосходяш,ими их ядерными силами притяжения. Поэтому эти ядра обладают высокой степенью прочности. В тяжелых ядрах, имеюш,их большое количество протонов, электрические силы отталкивания значительно возрастают и энергия связи на 1 нуклон уменьшается. Если число протонов в ядре превышает 100, ядро теряет свою устойчивость. Следовательно, периодическая система химических элементов должна иметь свой естественный предел, не превышающий, по-видимому, порядкового номера немногим более 100. Это и подтверждают опыты искусственного получения ядер тяжелых элементов, имеющих ничтожно малый период жизни — минуты, секунды- [c.469]

Известно, что масло с композицией присадок и частицами пыли является микрогете-рогенной дисперсной системой, в которой действуют сила тяжести и гюверхностные силы. Свободная поверх юстная энергия частиц кварцевой пыли компенсируется сорбцией молекул дисперсионной среды с образованием вокруг них сольватных слоев. Причем к сорбции склонны также растворенные в масле поверхностно-активные вещества присадки. Сольватированные частицы находятся в броуновском движении в системе, однако при сближении на определенное расстояние, а тем более при соударении, они способны слипаться с образованием агрегатов. Последние, достигнув критической величины (более 5 мкм), под действием силы тяжести выпадают в осадок. Как видно из рис. 9.10, б (линия 2) образец масла с присадкой А более устойчив к влиянию механических примесей. Фактор устойчивости Ф = 0,5 при концентрации механических примесей 0,5% мае. В то же время с присадкой В-15/41 Ф = 0,2. Это, вероятно, связано с тем, что присадка А солюбилизирует нерастворимые в масле частицы кварцевой пыли и нестабильные компоненты присадки АБЭС. Частицы пьиш включаются в гидрофильное ядро мицеллы и в таком виде сохраняются в системе, что и обусловливает более высокую устойчивость образца масла ИГС -38д с присадкой А к влиянию механических примесей. [c.276]

Я.р. осуществляют под действием налетающих, или бомбардирующих, частиц (нейтроны п, протоны р, дейтроны а, электроны е, ядра агомов разл. элементов) либо у-квантов, к-рыми облучают более тяжелые ядра, содержащиеся в мишени. По энергиям бомбардирующих частиц условно различают Я. р. при низких ( < 1 МэВ), средних (1-100 МэВ) и высоких (> 100 МэВ) энергиях. Разфаничивают р-ции на легких ядрах (массовое число ядра мишени А < 50), ядрах ср. массы (50<Л < 100) и тяжелых ядрах (А > 100). [c.514]

Энергия а-распада определяет очень большую скорость а-частиц, вылетающих из ядра,— порядка 15 10 м/с. Эта скорость приблизительно в полторы тысячи раз больше той скорости, которая необходима для преодоления поля тяготения Земли. Однако а-частица не только не уходит за пределы земного притяжения, но и пролетает в атмйсфере весьма короткий путь. Причина этого — в резком уменьшении энергии а-частицы вследствие ее высокого ионизирующего действия. Довольно значительная масса а-частицы и ее высокий заряд приводят к частым столкновениям а-частицы с молекулами газов воздуха, которые и подверга-йтСя диссоциации на атомы и последующей ионизации. Ионизирующая способность а-излучения чрезвычайно высока выШе, чем всех иных типов радиоактивного излу- [c.52]

Если определить скорость сублимации в присутствии неконденсирующихся газов ЦО формуле (302), которая хорощо описывает процессы сублимации в условиях абсолютного вакуума по неконденсирующемуся газу, то расчетные данные не будут совпадать с экспериментальными. Несовпадение теории с экспериментом объясняется тем, что молекулы газа, присутствующие в объеме аппарата, оказывают влияние-на интенсивность процесса сублимации. В высоком вакууме по пару процесс движения иснаривщихся молекул обусловлен только тепловой энергией молекул. На границе поверхности сублимируемого вещества, находящегося внутри аппарата, не образуется слоя с более высокой плотностью, чем в любой другой точке объема. Молекулы газа внутри объема аппарата обладают больщей энергией, чем молекулы пара на поверхности сублимируемого льда. Кроме того, молекулы газа, попадая в поле действия полярных молекул, подвергаются поляризации. Молекулы газа с большой энергией способны с одной стороны разрушать кристаллические решетки на поверхности сублимируемого материала, ас другой — ассоциироваться со свободными. молекулами пара,, потерявшими связь с молекулами твердого вещества, и переходить, в ассоциированном состоянии в парообразную фазу. Здесь отрицательно активные молекулы газа выполняют роль транспортера — переносчика молекул пара с поверхности сублимируемого вещества в окружающую среду, подобно тому, как положительно активные молекулы при конденсации пара являются переносчиками молекул пара из объема к поверхности конденсации. Отрицательно активные молекулы как бы бомбардируют сублимируемое вещество. В местах падения этих молекул, где разрушаются кристаллические решетки, до предела ослабляются силы взаимодействия между молекулами. В результате этого создаются благоприятные условия для перехода молекул из твердого состояния в газообразное и ДЛ Я миграции молекул пара на сублимируемой поверхности. Этот переход совершается как отдельными и ассоциированными молекулами пара, так и комплексными частицами. Ядром комплексной частицы является отрицательно активная молекула, адсорбирующая на своей поверхности молекулы пара. Как показали экспериментальные исследования, проводимые в МИХМе под руководством А. А. Гухмана, поверхность сублимируемого вещества после-испарения оказывается испещренной очень мелкими, но отчетливо выраженными впадинами [48]. [c.185]

Т. р. связаны с необходимостью сближения реагирующих ядер па расстояние порядка радиуса действия специфич. ядерпых сил, что невозможно без преодоления элсктростатич. сил взаимного отталкивания ядер как одноименно заряженных частиц (т. п. куло-повского потенциального барьера). Поэтому Т. р. MorjfT протекать лишь прп достаточно большой отно-сптельной энергии сталкивающихся ядер (при этом речь. может идти лишь о самых легких ядрах, т. к. у более тяжелых ядер, благодаря их большему заряду, кулоновский барьер слишком высок). Эта энергия может быть сообщена им в результате сильного разогрева в недрах звезд, в атомном взрыве илп в мощном газовом разряде. [c.53]

Я. р. обычно классифицируют в соответствии с природой бомбардирующих ядер (частиц) Я. р. под действием ие11тронов, протонов, дейтронов, а-частиц, многозарядных (тяжелых) понов, у-квантов. Нек-рые тины Я. р. принято классифицировать в соответствии с природой превращения кулоновское возбуждение, деление ядер, синтез ядер и др. Кроме того, разграничивают Я. р. на легких ядрах (А <50, где А — массовое число ядра мишени), на ядрах среднего веса (ЪО<А <100) II тяжелых ядрах (А >100), а также Я. р. нри малых энергиях (<1 кэв), средних (1 кэв — 1 Мэе), больших (1—100 Мэе) и высоких (>100 Мэе) энергиях, хотя границы соответствующих областей устанавливаются весьма условно. [c.541]

Гамма-лучи представляют собой электромагнитное излучение, испускаемое данным радиоизотопом. Они имеют одно или несколько дискретных значений энергии в отличие от непрерывного энергегического р-спектра у р-излучающих изотопов. у-Яучи не несут заряда и, следовательно, не могут прямо ионизировать атомы на своем пути. Однако они могут взаимодействовать с орбитальными электронами, выбивая их с орбитали, или с электромагнитным полем ядра, давая пару электрон — позитрон (рис. 5-2), В обоих типах взаимодействия вторичные электроны, образующиеся под действием у-фотонов, подобны р-частицам и также способны ионизировать и возбуждать другие атомы. Учитывая это, методы обнаружения улучей в конечном итоге те же, что и для р-частиц. На практике, как это будет видно из последующих разделов, вследствие низкой вероятности взаимодействия с веществом (часто говорят о высокой проникающей способности у-лучей), для измерения -радиоактивности необходимы специальные детекторы. [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология