Электрическое смещение

Электрическое поле в диэлектрике характеризуют с помощью вектора электрического смещения (электрической индукции), который определяется соотношением [c.138]

Электрическое смещение (электрическая индукция) [c.589]

В формуле (195) вектор П является аналогом вектора магнитной индукции и называется вектором электрического смещения. Вектор О (Кл/м ) характеризует количество электричества, отнесенного к единице сечения. [c.205]

Рис. 29. Электрическое смещение среды, находящейся между двумя электродами.

Диэлектрическая проницаемость, электрическое смещение напряженность поля и потенциал [c.314]

Для характеристики поля, источником которого являются только сторонние заряды, вводят вектор электрического смещения (электрической индукции) D, который, по определению, есть [c.210]

Электрическое смещение (электричес- кулон на квадратный метр. . к1м /m (1 ) ( Mf [c.588]

Индукция электрическая смещение электрическое. ............... [c.629]

Поляризация тел и вектор электрического смещения. Мы уже имели возможность убедиться, что все тела электронейтральны и их суммарные дипольные моменты равны нулю. Однако под воздействием внешней энергии можно изменить это относительно устойчивое состояние, тогда результирующий дипольный момент окажется отличным от нуля. В этом случае говорят, что тело поляризовано. Рассмотрим поляризацию диэлектриков и проводников под влиянием внешнего электрического поля. [c.45]

Преломление линий электрического смещения и магнитной индукции. Поведение линий электрического смещения. При размещении двух диэлектриков в электрическом поле в каждом из них вблизи поверхности раздела появятся поляризационные заряды (рис. 23). При этом заряды на каждом диэлектрике будут иметь противоположные знаки и различные плотности 0 и 02. Поэтому граница раздела окажется заряженной с поверхностной плотностью заряда 0 —Ог, отчего появится дополнительное электрическое поле. Это поле перпендикулярно к границе, равно О] — [c.47]

При =— вн, очевидно, результирующее поле равно нулю, тогда и сила =0 [53]. При = вн результирующее поле станет равным рез=2 , а сила взаимодействия увеличивается и станет равной F = EGS. Эти рассуждения для поля вн=т О следуют из рассмотрения влияния заряженной поверхности на внешнее поле (п. П1.1.4). Осталось только добавить, что преломление линий сил электрического смещения не наблюдается не только при ви = 0, а и тогда, когда Е ФО, но направлено перпендикулярно к заряженной поверхности )=0. [c.56]

Ток г будет всегда стремиться уменьшить ток в цепи аналогично току ЭДС самоиндукции. В такой цепи [38, 40] работа источника меньше выделяемой теплоты. Электрическое смещение, как это показано выше, связано с диэлектрической проницаемостью среды, а с изменением тока связана скорость изменения магнитного потока, поэтому, оперируя не-изменяющимися параметрами ер в электрической цепи с электролитом, можно прийти к неправильному результату. Численное значение отмеченных превращений зависит от уровней внешнего поля и поля, образуемого электродами, последнее зависит от материала, его размеров и свойств электролита. [c.59]

Найдем параметр из закона Максвелла, учитывающего электрическое смещение ец=с /с , и его значение подставим в выражение (89) [c.81]

Полученное расхождение выражения (94) с выражением (93) подчеркивает, что электрическое и магнитное поле неразрывны друг с другом и образуют единое поле — электромагнитное. Образование электрического смещения двойного электрического слоя на границе фаз металл—электролит может привести к такой ситуации, что поле может оказаться электрическим и возникнет необходимость учитывать роль токов смещения в самом металле и электролите (п. 111.1.3). [c.82]

Линии сил электрического смещения, точно так же как и линии сил магнитной индукции, не могут претерпевать полного внутреннего отражения. Все выше сказанное убеждает в том, что з1п а нельзя принять равным нулю. Остается принять, что при увеличении поля параметры электрической цепи (2, / ) принимают определенные значения, устанавливается соответствующий угол а, при котором с становится близкой или равной нулю. Образуется новая заряженная плоскость, смещенная в сторону, противоположную движению быстрых частиц, с нормальным к себе полем. Более глубокий анализ выражения (93) указывает на то, что при определенном значении внешнего напряжения на вновь образованной границе полная энергия, накопленная в параметрах и выделенная в электрической цепи электродной системы, становится равной (4, 49] 1 эф<0 (т. е. поставленная задача сводится к задаче двух тел). Поэтому движение материальных частиц становится ограниченным и происходит между х, и хз (рис. 44), как говорят, тело (частица) находится в потенциальной яме. Движение частицы осуществляется по окружности с радиусом дсо. Ни ближе. [c.82]

Поверхностная плотность электрического заряда Электрическое смещение Поток электрического смещения Абсолютная диэлектрическая проницаемость [c.128]

Фарада иа метр равна абсолютной диэлектрической проницаемости, при которой электрическое поле напряженностью 1 В/м создает электрическое смещение 1 Кл/м2 [c.189]

Поток электрического смещения через замкнутую поверхность в соответствии с теоремой Остроградского-Гаусса -есть величина, равная алгебраической сумме зарядов, находящихся внутри этой поверхности [c.402]

Эта теорема показывает, что источником потока электрического смещения являются электрические заряды и что поток смещения, создаваемый зарядом, численно равен самому заряду. [c.402]

Размерность и единица потока электрического смещения [c.402]

Кулон равен потоку электрического смещения, связанному с суммарным свободным зарядом 1 Кл. [c.402]

Рекомендуемые кратные и дольные единицы потока электрического смещения МКл, кКл, мКл. [c.402]

Электрическое смещение - О векторная величина, равная отношению потока электрического смещения через элементарную поверхность к площади dS этой поверхности [c.402]

Купон на квадратный метр равен электрическому смещению, при котором поток электрического смещения сквозь поперечное сечение площадью 1 м равен 1 Кл. [c.402]

Абсолютная диэлектрическая проницаемость величина, характеризующая свойства диэлектрика, скалярная для изотропного вещества, равная отношению модуля электрического смещения к модулю напряженности электрического поля, и тензорная для анизотропного вещества [c.403]

Фарад на метр равен абсолютной диэлектрической проницаемости среды, в которой напряженность электрического поля 1 В/м создает электрическое смещение 1 Кл/м. [c.403]

Плотность электрического тока смещения - векторная величина, равная производной электрического смещения по времени [c.408]

Рассмотрим связь между электрическим смещением В и напряженностью электрического поля в полимерном диэлектрике. Воспользуемся некоторыми представлениями, которые были развиты [1]1 для описания процессов акустической релаксации в полимерах. Так как аналогия между процессами акустической и диэлектрической релаксации основана на глубокой физической общности этих явлений, то естественно было попытаться использовать изложенные ранее представления [2] для исследования диэлектрических свойств полимеров. Электрическое смещение в изотропной среде может быть представлено в виде [c.183]

Теплогенерация с использованием тока смещения значительно менее интенсивна, чем при использовании тока проводимости, но применительно к диэлектрикам является единственным способом, обеспечивающим введение тепла непосредственно в зону технологического процесса, минуя теплопередачу через границы этой зоны. Очень важно подчеркнуть, что равномерность генерации тепла в диэлектриках за счет тока смещения не зависит от теплопроводности тела, а зависит толым от распределения вектора электрического смещения О. [c.206]

Поток электрического смещения (поток кулои. .......... к С (1а).(I e ) [c.588]

Электрическая цепь с электродной системой. Система с одним электродом. Если в раствор (электролит) погрузить кусочек или пластину из металла (электрод), то образуется явно выраженная граница раздела фаз электрод—электролит. При этом, как правило, поверхность электрода оказывается заряженной отрицательными зарядами, а поверхность электролита, окружающая электрод,— положительными (рис. 28). Образуется так называемый двойной электрический слой, т. е. пространственное разделение зарядов и возникновение макроэлектрического поля. Для такого поля силовые линии электрического смещения направлены нормально к плоскости. При внешнем поле, равном нулю, все силовые линии, выходящие из плоскости металла, будут входить в плоскость, ограничивающую металл (рис. 29). Используя теорему Гаусса для объема внутри плоскостей, можно записать =4лО — электрическое смещение Е=0/е — напряженность электрического поля. [c.55]

Следует заметить, что ток в цепи с электродной системой может принимать различные значения, но удовлетворяющие равенству рез= + ви. Это объясняется тем, что результирующее поле устанавливает определенную разность плотности зарядов у каждого электрода и определенный объем заряженных частиц при электродном слое (определенную концентрацию), а поскольку макрозаряд на обкладке микроконденсатора пропорционален площади обкладки 5 и электрическому смещению О, то сила тока будет определяться их изменениями и превращениями [5] [c.58]

При фиксированной величине заряда напряженность создаваемого им поля (уравнение (3.9.3)) и его потенциал (уравнение (3.9.4)) зависят от диэлектрической проницаемости среды е. В некоторых случаях необходимо иметь характеристику интенсивности поля, которая не зависит от свойств среды. Таковой является индукция электрического 1юля В (ее еще называют электрическим смещением). Смысл этой величины формально определен соотношением [c.646]

Функциональная схема прибора ПКП-2 приведена на рис. 4.22. Клистронный генератор КГ создает СВЧ-колебания, которые через аттенюатор А возбуждают измерительную линию ИЛ, нагруженную на щелевой преобразователь ЩП. Измерительная линия ИЛ выполнена в виде- четверти круглого кольца прямоугольного сечения и имеет прорезь для перемещения внутри нее емкостного зонда ЕЗ. Щелевой преобразователь ЩП является по существу плавным переходом от волновода измерительной линии ИЛ сечением 3,7X7,2 мм к щели сечением 0,2X4 мм2, обеспечивающей взаимодействие СВЧ-энергин с контролируемым объектом КО. При поднесении его к щелевому- преобразователю ЩП распределение электромагнитного поля вдоль измерительной линии ИЛ изменяется, что позволяет судить о свойствах контролируемого объекта КО. Емкостный зонд ЕЗ нагружен на петлю связи Пи с помощью которой возбуждается объемный резонатор Р в виде прямоугольного параллелепипеда с размерами 3,7Х7,2Х Х20 мм . С помощью второй петли связи П СВЧ-энергия выводится из резонатора Р и поступает на амплитудный детектор1 АД. Усиление полученного сигнала по мощности осуществляет усилитель постоянного тока У, на выход- которого включен стрелочный прибор — микроамперметр мкА. С емкостным зондом ЕЗ через передаточный механизм ПМ механически связана отсчетная линейка ОЛ отсчетного устройства СУ, на котором нанесена щкала, указывающая смещение зонда или электрическое смещение узла напряженности поля вдоль измерительной линии ИЛ (фаза), и градуировочные графики, показывающие влияние параметров полупроводниковой заготовки или структуры КО. Линейка ОЛ выполнена прозрачной и имеет такие же деления, как и стрелочный микроамперметр М-24. [c.154]

Охлаждаемые до криогенных температур СПРАЙТ-приемники остаются одними из применяемых детекторов ИК-излучения (рис. 7.7). Их изготавливают в виде полоски из материала Hg dTe, которую размещают на сапфировой подложке. Сущность технологии состоит в том, что полоска вытянута в направлении сканирования и на нее подано электрическое смещение таким образом, что скорость дрейфа носителей заряда совпадает со скоростью сканирования. По мере того как точка изображения движется вдоль полоски детектора, индуцируемые ею заряды движутся синхронно, накапливаясь к концу полоски. [c.213]

Рекомендуемые кратные и дольные единицы электрического смещения Кл/см , кКл/см , мКл/м , мкКл/м . [c.402]

В случае диэлектриков, находящихся в неременных электрических нолях, связь между электрическим смещением О и напряженностью электрического поля Е может быть представлена в виде [c.182]

Действительная часть е комплексной диэлектрической проницаемости е называется также иногда диэлектрической постоянной и характеризует важнейшие электрические свойства диэлектриков. Мнимая часть г" характеризует рассеяние энергии электрических колебаний в диэлектрике, находящемся в переменном электрическом поле. В этом случае возникает сдвиг фаз между вектором электрического смещения В и нанряженностью поля Е, который описывается тангенсом угла диэлектрических потерь [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология