Импульс давления движущегося газ

Одним из возможных вариантов повышения к. п. д. водоструйных установок является создание струйного аппарата с соплом, совершающим возвратно-поступательное движение. Автором на установке с поверхностным вибратором вместо обратного клапана было установлено сопло. При движении трубы вниз от положения равновесия жидкость, заполнявшая сопло, двигалась относительно стенок сопла вверх, причем скорость на выходе из сопла увеличивалась за счет уменьшения проходного сечения. При движении сопла вверх части столба жидкости по периферии сопла сообщался импульс давления. [c.187]

Второй фактор состоит в том, что две фазы, присутствующие в одной и той же области теплообменника и смешанные одна с другой, могут двигаться в разных направлениях и с разными скоростями. Этот фактор приводит к значительному усложнению численного анализа, поскольку теперь нужно вычислять вместо одного два набора компонентов скорости, причем соответствующие уравнения связаны друг с другом не только общим давлением, но и членами межфазного обмена импульсом, зависящими от относительных скоростей фаз. [c.39]

Пылинка, двигаясь вблизи капли, следует за движением газа, обтекающего последнюю (дальнее гидродинамическое взаимодействие), что затрудняет соприкосновение. Чем больше начальная скорость пылинки относительно капли, т. е. разность скорости капли и газового потока, тем больше ее начальный импульс, способствующий преодолению дальнего гидродинамического взаимодействия и движению частицы по примой на поверхности капли. Таким образом, осуществляется осаждение капель субмикронного размера в скоростных пылеуловителях. Орошающая жидкость впрыскивается в горловину трубы под низким давлением и равномерно распределяется в виде жидкой завесы по поперечному сечению горловины. Запыленный газ протягивается с помощью вентилятора, обычно установленного после циклона. Двигаясь со скоростью в сотни или даже тысячу метров в секунду, газ разбивает жидкость на капли, которые лишь постепенно увлекаются воздушным потоком, так что сохраняется необходимая дли инерционного захвата аэрозоля скорость движения капе.11ь относительно воздуха. Расход энергии на создание высокоскоростного потока в трубе Вентури очень высок, в то время как возможности конденсационного метода пылеулавливания не изучены и не использованы. [c.353]

Газ ускоряется в сопле вследствие градиента давления, действующего на объем газа. Частицы могут ускоряться только под действием аэродинамических сил, возникающих при обдуве частиц газом, т. е. чтобы ускоряться, они неизбежно должны двигаться медленнее, отставать от газа. Аналогично и теплота частиц может передаваться газу только при наличии разности температур. Оба эти процесса являются неравновесными, сопровождаются диссипацией энергии в процессе обмена между фазами, энтропия смеси возрастает и процесс расширения оказывается менее эффективным по сравнению с равновесным случаем. При этом потери удельного импульса тем больше, чем больше отставание частиц по скорости и температуре. [c.192]

Рис. 9.12. Решение для источника плавучести, сконцентрированного на оси у. Мощность источника плавучести иа оси меняется с высотой от нуля на земле до максимума при г = /) (где штриховая линия с отметкой О пересекает ось г) и далее снова падает до нуля при г- оо. Восходящее движение вдоль оси пропорционально мощности источника плавучести. Компенсационное нисходящее движение на удалении от оси оказывается медленным, с ьациоиарным и потенциальным в соответствующим образом масштабированной системе координат. Опускающийся воздух нагревается с постоянной скоростью, что приводит к равномерному падению давления. Движение к осн имеет изаллобарический характер и оказывается сбалансированным с уменьшающимся во времени давлением. Двигаясь к оси, жидкость с постоянной скоростью приобретает импульс, нормальный к плоскости рисунка. Его значения отмечены штриховыми линиями. Знак минус соответствует циклоническому вращению вокруг оси г. В использованных в тексте обозначениях для функции тока применяются единицы В 11Р, а для -составляющей скорости Blft poN D).

На рис. 5.16 приведены кинокадры процесса очистки образца, расположенного параллельно оптической оси теневого прибора. Фильм снят прямотеневым методом. На светлом фоне видна картина образца с холмиком пыли. В начальный момент времени на образец набегает поток холодного газа, который не визуализируется теневым прибором, но его действие можно заметить по изменению формы пылевого конуса. Набегающий поток образует за пылевой частью образца вихри, которые четко просматриваются при демонстрации фильма. Частицы пыли, двигаясь вместе с потоком, позволяют визуализировать вихревое движение. При просмотре кинофильма можно проследить зарождение, отрыв и снос вихрей потоком. По границе раздела между холодным газом и горячими продуктами по кинокадрам можно оценить величину скорости набегающего потока. Нормальная составляющая скорости потока горячих газов относительно оси теневого прибора составила 70—75 м/с. Через 0,05 с после начала очистки поток газа меняет свое направление на обратное. Смена направления потока обусловлена вихревыми течениями на границе струи, а также эжекцией газа в зону пониженного давления, образовавшуюся вследствие перерасширения продуктов сгорания. Полная очистка образца потоками продуктов сгорания происходила в течение одного выхлопа за 0,1 с для слоя мартеновской и 0,15 с для магнезитовой пыли. Если прочность отложений достаточно высока, то в зоне, подвергавшейся воздействию струи, очистка происходит за два-три выхлопа. В этом случае сначала в слое появляется трещина вдоль направляющей трубы, а затем происходит локальный отрыв слоя. Таким образом, определяющими факторами очистки являются сила аэродинамического напора струи продуктов сгорания и величина импульса ударной волны. [c.98]

Метод измерения пролетного времени, разработанный Стюартом и Ве нером [76, 77], основан на эмиссионной спектроскопии. На мишень, помещенную в плазму низкого давления и высокой концентрации, подается импульс отрицательного напряжения длительностью 1 мкс, так что атомы мишени распыляются в виде пакета. Испускаемые атомы в основном нейт ральны и находятся в невозбужденном состоянии, однако в результате столкновений с электронами плазмы они возбуждаются и испускают свои характеристические спектры. Пакет атомов, перемещаясь в определенном направлении, вследствие распределения атомов по скоростям размывается в пространстве. Это рассеяние атомов наблюдается в виде временного распределения фотонов, испускаемых распы тенными атомами в момент их прохождения через малый объем, находящийся на известном расстоянии от мишени (6 см). Распределение фотонов по времени можно легко перевести в распределение распыленных атомов по скоростям или по энергиям. Подтверждение данных, полученных методом пролетного времени, оказалось возможным с помощью другой спектроскопической методики, а именно путем наблюдения допплеровского сдвига спектральных линий распыленных и возбужденных атомов, когда они двигаются в направлении к спектрографу. Распределение атомов по скоростям от нуля до 10 см/с привело как к уширению, так и к смещению спектральной линии в пределах от О—0,1 А в сторону более коротких волн. [c.380]

Предполагается, что частицы газа, встречаясь с поверхностью тела, полностью отдают ему свой нормальный к поверхности импульс и затем продолжают двигаться вдоль поверхности, уже не оказывая давления на тело. Пусть а есть элемент площади поверхности тела, наклоненный к набегающему потоку под углом в. Тогда масса газа, сталкивающаяся с площадкой сг за единицу времени, равна т = pigi[c.314]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология