Максимальное пересыщение пара по оси струи

Из данных табл. 3.1 видно, что во всех случаях (кроме опыта 1) образование тумана начинается при максимальном пересыщении, несколько превыщающем единицу (поскольку конденсация происходит на взвещенных заряженных частицах, эта величина закономерна). Это можно объяснить тем, что для роста ядер конденсации необходим некоторый промежуток времени, так как в области, где создается максимальное пересыщение пара (при котором происходит конденсация паров на ядрах конденсации), скорость потока вдоль и поперек струи имеет сравнительно большие значения, и ядра конденсацни не успевают вырасти до размеров капелек тумана, создающих достаточный оптический эффект. Чтобы произошло образование тумана, газовая смесь должна определенное время находиться в области максимального пересыщения пара следовательно, область образования тумана должна иметь некоторую толщину. Чем чувствительнее устройство, обнаруживающее оптический эффект, тем меньшие значения 5 акг. будут получаться. [c.98]

Величина пересыщения пара как вдоль оси струи, так и во всех ее сечениях проходит через максимум, причем между сечениями М—N и К—Ь наблюдаются два максимума. Кривая I (см. рис. 3.6) определяет положение максимального пересыщения пара в поле струи. [c.108]

Из сказанного выше следует, что максимальное пересыщение пара, возникающее в струе, не зависит от скорости газа в сопле, т. е. от количества поступающего газа, и определяется только температурой и давлением пара смешивающихся потоков. Скорость газа по оси х и у в разных участках струи изменяется пропорционально скорости газа в сопле, так как экспериментальная константа а не зависит от критерия Рейнольдса. При этом увеличение скорости газа в сопле не изменяет величин АС/АС1, АТ/АГ, и п в любой точке струи. [c.109]

Приведенные выше данные по образованию тумана при смешении газов в струе могут быть использованы для определения скорости образования новой фазы, а также для определения скорости роста капель в пересыщенном паре. В опытах по определению критического пересыщения пара воды и глицерина в свободной струе туман наблюдался на некотором расстоянии от сопла (см. рис. 3.5). Между тем из результатов изучения гидродинамики свободной струи следует, что смешение газов происходит уже в самом начале струи. При этом линия максимального пересыщения пара также начинается у сопла (см. рис. 3.7, кривая /). [c.112]

Отсутствие тумана в начальном участке струи при достаточном пересыщении пара (что подтверждается образованием тумана в основном участке струи) объясняется тем, что скорости потока (по осям X и у) в начальном участке струи велики. Поэтому время пребывания газовой смеси в зоне максимального пересыщения пара оказывается недостаточным для того, чтобы произошло образование зародышей и эти зародыши выросли до размеров, достаточных для наблюдения заметного оптического эффекта. [c.112]

Чтобы показать, каким образом меняется пересыщение пара в разных сечениях струи в зависимости от температуры воздуха на рис. 12 сопоставлены результаты расчетов для различных условий. При более низкой температуре = 10° характер изменения пересыщения примерно такой же, как и для опыта 2, но возникающее пересыщение изменяется в более широких пределах от О на границе струи до 2,5 в области максимального пересыщения пара. [c.56]

По оси струи (рис. 3.6) показатели изменяются плавно, начиная от сечения М—N (начальный участок), за исключением показателя пересыщения пара 5, который вначале повышается, достигает максимального значения, а затем снижается. [c.107]

Чтобы составить представление о значении показателей в различных участках струи, в табл. 3.3 и 3.4 и на рис. 3.6, 3.7 и 3.8 приведены результаты расчета температуры давления пара р, скорости газа и (по оси л ) и и (по оси у), а также пересыщения пара 5 для сечений М — М (начальный участок), К — Е (сечение, в котором по оси х пересыщение достигает максимального значения) и Я—О, расположенных на расстоянии 16,8 28 и 42 мм от полюса струи, а также по оси струи применительно к опыту 2 (см. табл. 3.1). [c.102]

Большой практический интерес представляет метод определения критического пересыщения при смешении паро-газовой смеси с холодным инертным газом в свободной струе > (стр. 113). Метод основан на том, что при турбулентном смешении потоков в струе может быть рассчитано возникающее максимальное пересыщение пара 5иа <с. в поле струи, зависящее только от исходных параметров смешивающихся потоков (гл. III). Эти параметры легко измеряются и регулируются, поэтому максимальное пересыще- [c.35]

Приведенные выше данные по образованию тумана при смешении газов в струе могут быть использованы для определения скорости образования новой фазы, а также для определения скорости роста капель в пересьшхенном паре. В опытах по определению критического пересыщения пара воды и глицерина в свободной струе туман наблюдался на некотором расстоянии от сопла (см. рис. 3.4). Между тем на основании результатов изучения гидродинамики свободной струи > следует, что смешение газов происходит уже в самом начале струи. При этом линия максимального пересышения пара также начинается у сопла (см. рис. 3.6, кривая 1). Отсутствие тумана в начальном участке струи при достаточном пересыщении пара (что подтверждается образованием тумана в основном участке струи) объясняется тем, что скорости потока по осям х я у в начальном участке струи велики. Поэтому время пребывания газовой смеси в зоне максимального пересыщения пара оказывается недостаточным для того, чтобы произошло сбразование зародышей и чтобы эти зародыши выросли до размеров, достаточных для наблюдения заметного оптического эффекта. [c.113]

Приведенные выводы справедливы по отношению к турбулентной струе, когда смешение потоков определяется турбулентной диффузией и теплопроводностью. На основании ряда исследований можно сделать выводо том, что такие условия соблюдаются при Ке 3000 (при вычислении значения Ке диаметр сопла й принимается равным 2г). Естественно, что образование тумана в первую очередь будет наблюдаться там, где создается максимальное пересыщение пара (область, ограниченная кривой 1 на рис. 3.7), Поскольку граница области максимального пересыщения пара в струе образует поверхность, при наблюдении за такой струей можно видеть светящийся конус тумана. [c.106]

Чем выше скорость струи внутри сопла и, тем больше <18/йх, максимальное пересыщение пара, дисперсность и численная концентрация тумана. Поскольку с увеличением М1 повышается производная й81йх, в некоторых случаях удобнее перейти от щ к й81йх, выразив основную функциональную зависимость дисперсности и численной концентрации тумана в таком виде [c.107]

Из данных табл. 7 видно, что во всех случаях (кроме опыта I) образование тумана начиналось при максимальном пересыид.енни, несколько превышающем единит у (значение, которое ожидалось, так как кондс11сацня происходила на взвешенных заряженных частицах). Это можно объяснить тем, что для роста центров конденсации необходим некоторый промежуток времени, а так как в области, где создается максимальное пересыщение пара, превышающее значение критического пересыщения, скорость потока вдоль и поперек струи имеет сравнительно большие значения, то центры конденсации не успевают вырасти до размеров капелек тумана. Чтобы произошло образование тумана, газовая смесь должна находиться определенное время в области максимального пересыщения пара следовательно, область образования тумана должна иметь некоторую толщину [c.45]

Естественно, что образование тумана в первую очередь будет иметь место там, где создается максимальное пересыщение пара (область, ограниченная кривой 1 на рис. 10), а так как область. максимального иересыщення пара в струе образует поверхность, то при наблюдении за такой струей МОЖНО видеть СВетЯГДИКСЯ конус ТуМаПЗ. [c.57]

В течение каждого опыта температура газового потока, поступающего в сопло, и содержание паров серной кислоты в нем были постоянными. Температура воздуха, обдувающего струю, вначале устанавливалась настолько высокой, что ту.ман в области смешения газов не образовывался (максимальное пересыщение пара было ниже критическога пересыщения) затем понижением температуры обдувающего воздуха максимальное пересыщение, возникающее в области смеп1ения газов, повьшгалось до появления тумана. Считалось, что образование тумана начинается при температуре, средней между температурой появления и исчез-ков ения тумана. [c.62]

В опытах по определению критического пересь щ,ения пара воды в свободной струе туман наблюдался на некотором расстоянии от сопла (см. рис. 9). Между тем из гидродинамики свободной струи следует, что смешение газов происходит уже в самом начале струи. При этом линия максимального пересыщения пара также начинается у сопла (см. рис. 10, кривая /). Отсутствие тумана в начальном участке струи при достаточном пересыщении пара (что подтверждается образованием тумана в основном участке струи) объясняется тем, что скорости потока по осям л п у в начальном участке струи весьма велики. Позтому время пребывания газовой смеси в зоне максимального пересыщения пара оказывается недостаточным для того, чтобы произошло образование капель тумана и чтобы эти капли выросли до больших размеров. [c.64]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология