Поток газа через малые диафрагмы

Следует отметить, что существуют и другие схемы непрерывного отбора средних проб газа из потока. Принцип их действия заключается в непрерывном истечении газа через диафрагму с малым отверстием под влиянием перепада давления, создаваемого дроссельным устройством. [c.138]

Известные конструкции диафрагм различаются в основном устройствами, предназначенными для уменьшения негативного влияния стока пограничного слоя в охлажденный поток. Диафрагма, показанная на рис. 26, а, образует плоскую торцовую стенку камеры разделения Для уменьшения стока сделана кольцевая выточка. Она создает местное завихрение, которое способствует отводу пограничного слоя в камеру разделения. Такое простое решение повышает КПД вихревого аппарата и позволяет увеличить диаметр отверстия ( >х) для выхода охлажденного потока. Вихревые трубы малого диаметра выполняют с так называемой скошенной диафрагмой (рис. 26, б). При угле = 9...11° коэффициент тем пературной эффективности в 1,12—1,15 раза превышает полученный на конструкциях с плоской торцовой стенкой камеры разделения. В варианте конструкции, приведенном на рис. 25, в, пограничный слой отводится вместе с частью охлажденного потока через щель в атмосферу. Такое устройство позволяет существенно увеличить АГх, но при этом уменьшается доля полезно используемого охлажденного потока. Разработано сепара-ционное устройство [15], в котором отводимый с периферии диафрагмы газ не выбрасывается, а отводится ко второму потребителю. При этом охлажденный поток делится на два потока с различными температурами. В варианте конструкции, показанном на рис. 25, г, пре- [c.57]

Попадание водорода в анодное пространство возможно также за счет диффузии Нг и насыщенного водородом электролита через диафрагму из катодного в анодное пространство. Потери газа из-за его диффузии через диафрагму могут дополнительно увеличиться вследствие проникания пузырьков газа через поры или отверстия диафрагмы из одного электродного пространства в другое. Этому способствуют образование на электродах (особенно на катоде) пузырьков газа малых размеров и небольшие колебания давления по обе стороны диафрагмы, связанные с некоторой неравномерностью газо-жидкостного потока, выходящего через отводные трубки из анодного и катодного пространства ячейки. [c.67]

Для стационарного натекания исследуемого газа в масс-спектрометр применяются, как известно, натекатели с малым отверстием (капилляры или диафрагмы) между напускным баллоном объема V и масс-спектрометром. Истечение газа через такие отверстия может быть двух видов — молекулярным и вязким. Молекулярный поток наблюдается в том случае, когда длина среднего свободного пробега молекул намного больше размеров капилляра (диафрагмы), вязкий поток —при обратном неравенстве. Хотя вязкое натекание исключает эффект обо- [c.79]

Поток через большие тонкие диафрагмы. Термин большая диафрагма ) означает, что диафрагма по размерам сравнима с поперечным сечением сосуда, к которому она обращена. Это определение иллюстрируется на фиг. 2, где очень большой объем слева соединен с очень большим объемом справа трубкой сечения через диафрагму сечения А. Тогда А нужно рассматривать как большую диафрагму, приближаясь слева, и как малую диафрагму, приближаясь справа. Газ слева должен попадать в диафрагму Ао, затем протекать по трубке Ь и, наконец, через диафрагму А. [c.29]

Дозирование потока газа менее м -Па/с. Дозирование малых потоков осуществляется по схеме, показанной на рис. 12.2. Необходимый поток Q задается натекателем 3. Проходя через диафрагму 1, газ создает на ней разность давлений. Проводимость О диафрагмы выбирается такой, чтобы давление газа за ней было на два-три порядка меньше давления р перед диафрагмой, которое измеряется манометрическим преобразователем 2. В этих условиях поток [c.242]

При перетекании газа из одного бесконечно большого объема с давлением ри Па, в другой с давлением р2, Па, через малое отверстие или диафрагму с идеально тонкими стенками молекулярный поток определяется соотношением [c.13]

Потери водорода из-за диффузии его через диафрагму возрастают вследствие образования на электродах (особенно на катоде) пузырьков газа малых размеров и возможных небольших колебаний давления по обе стороны диафрагмы из-за некоторой неравномерности потока газожидкостной эмульсии через отводящие трубки из анодного и катодного пространства ячейки. Взаимное загрязнение газов за счет диффузии и взаимного проникновения [c.71]

Пусть два объема соединены между собой посредством диафрагмы, размер которой мал по сравнению со средней длиной свободного пробега, т. е. число Кп 1. В этом случае молекулы свободно перемещаются через диафрагму, причем каждая молекула приходит в другой объем с той же энергией, которой она обладала до этого. Средняя энергия молекул при термодинамическом равновесии определяется температурой. Поэтому переход молекул из одного объема в другой должен приводить к выравниванию температур. Говорить об определенной температуре газа каждого объема можно только в том случае, когда диафрагма достаточно мала и установление термодинамического равновесия в каждом объеме происходит гораздо быстрее, чем выравнивание температур этих объемов. Для стационарного состояния можно приравнять между собой потоки молекул, пролетающих через диафрагму в единицу времени из первого сосуда во второй и из второго сосуда в первый. Для нашего случая (Кп 1) можно записать следующее соотношение [c.206]

Поток через хонвие малые диафрагмы. Рассмотрим большую область, заполненную газом при постоянном давлении Р , [c.24]

Данные, свидетельствующие о протекании элементарного распада метана, былп получены в работе [60 а] при исследовании пиролиза метана в турбулентных струях аргона при 1200—2200° С и времени реакции 10 —Ю сек. Реактором в этпх опытах служила нагреваемая током графитовая трубка с впутрен-ннм каналом 2 мм. Внутрь трубки в турбулентный поток газа-теплоносителя (аргона), движупцшся со скоростью 0,2—0,5 М , впрыскивали метан. Невыходе из зоны реакции газы закалялись со скоростью — 106 град/сек. Отбор проб производился путем адиабатического расширения в вакууме через диафрагму с малым отверстием. [c.660]

Токи дифференциальной аэрации, возникающие в разделенной перегородкой ячейке. В Кембридже проводилась работа по изучению токов дифференциальной аэрации, возникающих между двумя электродами из одного металла, разделенными перегородками, в условиях, когда кислород в виде пузырьков продувался над одним из электродов. Нельзя утверждать, что подобные элементы дают точную модель обычного процесса коррозии, наблюдающегося, например, на пластинках, погруженных частично в электролит, поскольку анод и катод не являются смежными или компланарными. К тому же внещнее сопротивление будет определенно очень высоким и внутреннее сопротивление также, вероятно, будет необычно большим. В 1932 г. Хору удалось измерить дифференциальные токи на полупогруженной пластинке, не прибегая к разделению электродов или к введению других необычных внешних факторов начиная с этого времени, изучение разделенных перегородкой ячеек стало иметь меньшее значение. Однако простая аппаратура, использованная в 1923 г., все еще поучительна для качественной демонстрации того, как легко могут возникнуть эти токи. Ячейка, схема которой представлена на фиг. 33, разделяется на две части с помощью пористой диафрагмы малого сопротивления обе части ячейки заполнены одинаковым электролитом (например, раствором хлористого калия) и содержат два электрода из одинакового материала (например, цинк), присоединенных к амперметру, шкала которого имеет нулевую точку, расположенную в центре. Трехходовой кран позволяет направить поток кислорода или воздуха в одну или другую часть ячейки по желанию. По направлению тока было обнаружено, что электрод в той части ячейки, которая подвергается аэрации, является катодом когда поток газа отводится в другое отделение, ток быстро уменьшается и меняет свое направление часто через несколько секунд. [c.122]

Полученные выводы применимы только к диафрагмам, малым по сравнению с размерами сосуда и имеющим тонкие и острые края. Если форма диафрагмы намного отличается от указанной, так что линии тока изменяются радикальным образом, то сделанные здесь выводы перестают быть правильными. Кроме того, необходимо отметить, что определенные таким образом величины проводимости и быстроты откачки справедливы даже для таких низких давлений Р , когда в области Р исчезают линии тока, но при этом давление Р достаточно высоко для того, чтобы средняя длина свободного пути в области Р была мала в сравнении с размерами сосуда и размером диафрагмы. Когда последнее условие выполняется, молекулы попадают в диафрагму из непосредственно прилежащей к ней области. Таким образом, молекулы будут покидать область пониженного давления у диафрагмы и в области Ру установятся линии тока по направлению к диафрагме. Следовательно, газ будет двигаться с некоторого расстояния по направлению к диафрагме, прежде чем пройти через нее. Этот механизм потока и описывающие его формулы были проверены экспериментально для значений Р , близких к атмосферному. Можно ожидать, что эти формулы справедливы до давлений, при которых средняя длина свободного пути становится сравнимой с размерами сосу 1а или диафрагмы. Но с дальне11шим понижением давления перестают образовываться линии тока. При очень низких давлениях молекулы движутся в объеме без столкновений, и, следовательно, молекулы, проходящие через диафрагму, могут приходить из любой части сосуда. Таким образом, вблизи диафрагмы не устанавливается градиента давлений и, следовательно, отсутствует направленный к ней поток. [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология