Рассеянный свет вклад в фон

Окраска коллоидных растворов, как и других дисперсных систем, связана с явлениями рассеяния и поглощения света. Поглощение света имеет четко выраженный избирательный характер. Рассеяние света придает коллоиду красноватую окраску в проходящем свете и голубоватую в рассеянном. В целом окраска коллоидных растворов определяется результирующей наложения двух эффектов — рассеяния и поглощения света. С изменением степени дисперсности или формы частиц дисперсной фазы изменяется вклад обоих эффектов, что вызывает изменение окраски дисперсной системы. [c.396]

Рассеяние света в ПЭВД связано с его оптической неоднородностью, обусловленной наличием аморфной и кристаллической фаз, несколько различающихся по плотности и по показателю преломления. Как указывалось выше, размеры кристаллитов в ПЭВД лежат в пределах 5-50 нм, а размеры сферолитов — в пределах 10 -Ю нм (1 — 10 мкм). Поэтому основной вклад в рассеянный свет вносит рассеяние на сферолитах, размеры которых одного порядка с длиной волны видимого света. Интенсивность рассеянного света снижается с уменьшением степени кристалличности полимера, поэтому рассеяние света в ПЭВД заметно ниже, чем в ПЭНД. [c.160]

Погрешность в определении нуля независимо от шума или рассеянного света будет влиять на точность изменений оптической плотности. Аналогично ошибки в оценке /о отражаются на значениях оптической плотности. Эти фа(сторы рассмотрены Робинсоном [91], из статьи которого взят рис. 6.9, и другими исследователями [62, 75]. Непостоянство источника излучения или системы усиления также может давать вклад в ошибку величины пропускания [75] результирующий эффект будет таким же, как и под влиянием шума. [c.255]

Интенсивность света, рассеянного жидкостью, не является простой суммой вкладов независимо рассеивающих элементов. Эйнштейн показал, что рассеяние света жидкостями связано со статистическими флуктуациями плотности элементов объема, малых по сравнению с длиной волны падающего света. Кроме того, в растворе наблюдаются также и статистические флуктуации концентрации растворенного вещества. При изучении полимеров только они и представляют интерес. Избыточная мутность связана со средней тепловой энергией, необходимой для того, чтобы вызвать изменение концентрации, и дается выражением [c.32]

Прибор работает по методу электрической компенсации. Он построен по двухлучевой схеме с двойным монохроматором, особенность которого состоит в том, что отдельные его монохроматоры существенно неодинаковы (см. рис. 24.13). Первый (призменный) обладает небольшой дисперсией и предназначен для устранения рассеянного света и спектров высших порядков второго (дифракционного) монохроматора, дисперсия которого и определяет дисперсию всего прибора в целом первый монохроматор вносит существенный вклад в дисперсию прибора только в ультрафиолетовой области спектра. Внешний вид прибора показан на рис. 30.2. [c.249]

При измерении индикатрисы рассеяния необходимо учитывать изменения рассеивающего объема в зависимости от положения приемника излучения (рис. 2.14). При различных положениях приемника света вклад в рассеяние вносится различными объемами исследуемой жидкости. Для тонкого и строго параллельного пучка падающего света значение рассеивающего объема изменяется при [c.61]

Недавно Дзялошинский, Дмитриев и Кац [103 ] учли вклад, вносимый в флуктуации силами Ван-дер-Ваальса. Это дает соответствующие поправки, кубичные по импульсу, к интенсивности рассеянного света. — Прим. ред. [c.123]

Явление рассеяния света представляет интерес для химии высокомолекулярных соединений. Это связано с тем, что интенсивность света, рассеянного отдельной частицей, в соответствии с уравнением (17-10) пропорциональна квадрату молекулярного веса. Таким образом, рассеяние света оказывается идеально пригодным для изучения макромолекул в присутствии меньших молекул. Вклад последних должен быть относительно малым. [c.325]

Если Р и Ру (см. рис. 86) находятся достаточно далеко друг от друга, так что разность между ОР Л и ОР А может превышать А-/2, возможно полное гашение рассеянного излучения и дальнейшее увеличение угла может привести к увеличению интенсивности рассеянного излучения. Мы увидим, что этот случай не представляет для нас интереса. Мы ограничимся для всех частиц достаточно малыми углами рассеяния, такими, чтобы разности хода, большие чем к/2, либо вовсе не давали вклада в интенсивность рассеянного света, либо давали,очень малый вклад. [c.345]

Исследования источников шумов электроконтактного атомизатора показали, что основной вклад помех вносят флуктуации оптической плотности паров зоны поглощения под действием восходящих турбулентных потоков газа над раскаленным электродом пробы и рассеяние света на оптических неоднородностях (фликкер-шум). Причем, наибольшая компонента фликкер-шума отмечается в области низких частот (меньше 20 Гц). [c.207]

Дальнейшее развитие такого подхода было проведено в работах [И, 12]. Было предложено разделение вкладов внутри- и межмолекулЯрного рассеяния в угловую зависимость общей интенсивности. В связи с тем, что попытки непосредственного расчета этих функций для реальных молекулярных клубков сопряжены с большими математическими трудностями, автор [И, 12] ограничился расчетами для эллипсоида вращения с однородной плотностью в пренебрежении уменьшением плотности сегментов молекул при удалении от центра молекулярного клубка. Проведенные расчеты показали, что преобладание параллельной ориентации молекул-эллипсоидов в сетчатой структуре умеренно-концентрированного раствора может объяснить экспериментально наблюдаемую угловую зависимость интенсивности рассеянного света. [c.68]

Другим способом разделения плотностного и ориентационного вкладов в рассеяние является сравнение 1/ -и Яи-дифрактограмм. Индуцированные диполи в изотропной структуре с флуктуациями плотности параллельны направлению поляризации. Рассеянный свет поляризован параллельно направлению диполей. Следовательно, при наблюдении с горизонтально ориентированным [c.28]

Три составляющие тензора рассеяния не преобразуется одна в другую, поэтому при исследовании рассеяния света целесообразно рассматривать каждую часть отдельно. Выражение (21) представляет сферически симметричный тензор, и его вклад в общее рассеяние называют изотропным рассеянием — [c.149]

Известен большой вклад советских ученых в разработку теории и экспериментальной техники современных физических методов. Основоположниками квантовой электроники и создателями первых оптических квантовых генераторов (лазеров) являются лауреаты Ленинской премии Н. Г. Басов и А. М. Прохоров, удостоенные вместе с американским ученым У. Таунсом также Нобелевской премии. Открытие советскими учеными Л. И. Мандельштамом и Г. С. Ландсбергом одновременно с индийскими учеными Ч. Раманом и К. Кришнаном эффекта комбинационного рассеяния света привело к созданию метода спектроскопии КР. Явление резонансного КР открыто П. П. Шорыгиным. Одним из создателей методов нелинейной оптики является Р. В. Хохлов. Приоритет в разработке теории колебательных спектров молекул принадлежит [c.14]

В том случае, когда рассеивается естественный свет, его можно считать состоящим из двух световых колебаний, взаимно перпендикулярных и некогерентных между собой. Каждое из них вносит свой вклад в интенсивность рассеянного света, даваемую формулой (5.2), и полная интенсивность рассеянного света равна сумме обоих вкладов. В гл. И, 3 будут приведены примеры применения этих соотношений. [c.237]

При приближении к критической точке Кюри полная интенсивность рассеянного света У(Г) возрастает. Поэтому в подобных случаях должна аномально возрастать также интенсивность линий комбинационного рассеяния, смещающихся к возбуждающей линии. По-ви-димому, близкий к этому случай имеет место при рассеянии в кварце, где /(0)//(2О° С) = 1,4 10 , причем в области а р-перехода наблюдается критическая опалесценция [426]. Линия с частотой 207 см (при 20° С) полностью поляризована. Увеличение вклада этой линии в суммарное (релеевское и комбинационное) рассеяние проявляется в том, что степень деполяризации рассеянного света, равная при 20° С 0,12 и при нагревании сначала увеличивающаяся до 0,18, в точке перехода уменьшается до 0,06. При 7 >0 это колебание неактивно в комбинационном рассеянии первого порядка, и соответствующая линия не наблюдается. [c.444]

Набухание клубков в хорошем растворителе происходит неоднородно расстояния между более удаленными звеньями цепи возрастают в среднем значительно больше, чем между близкими. На расстояния же между соседними (и ближайшими к ним) звеньями цепи объемные эффекты вообще не влияют, так как эти расстояния определяются целиком близкодействием (или скелетными эффектами) в цепи. Неоднородность набухания клубков, нарушающая их гауссову структуру, неизбежно влечет за собой изменение углового распределения рассеянного светя. Это изменение, очевидно, незначительно проявляется в рассеянии под большими углами (см. рис. 3.4), так как практически не влияет на число пар рассеянных под некоторым углом б лучей, идущих в противофазе и гасящих друг друга при интерференции. Напротив, рассеяние под малыми углами, в которое вносят свой вклад все рассеивающие центры, должно измениться значительно. Этим различным влиянием объемных эффектов на рассеяние под большими и малыми углами и обусловлено наблюдаемое искажение индикатрисы рассеяния. [c.304]

Наконец, при изучении разбавленных растворов, образующих клубки гибких макромолекул с большим молекулярным весом, может возникать дополнительный вклад в спектральную дисперсию рассеянного света, вызванный низкочастотными длинноволновыми внутренними колебательными движениями цепей [70]. В соответствии с этим механизмом появляются дополнительные лоренцевы спектральные компоненты (или экспоненциальные компоненты корреляционной функции), характеризуемые полушириной (постоянной времени) [c.193]

На рис. 1У-7 изображен случай рассеяния под углом 90°. Принимают, что рассеивающий атом, ион или молекула расположены в начале системы декартовых координат и, кроме того, что ось высшей симметрии молекулы параллельна оси г. Падающий луч распространяется вдоль оси у, электрический вектор может быть параллелен оси г или оси х. Индуцированными моментами, представляющими интерес, являются моменты и Му, если рассеянный свет наблюдается вдоль оси г. Однако если релеевское излучение и комбинационное рассеяние наблюдаются вдоль оси х, то в рассеянный свет дают вклад моменты Мг и Му. Полное излучение на единицу телесного угла в направлении х, согласно уравнению (1,5-24), равно [c.142]

При этом коэффициент деполяризации Аг1 — 1 у11 г=1. Компоненты Ру и Рг необходимы при рассмотрении рассеяния естественного света, поскольку при использовании естественного света можно считать, что Ра—Ро=1о12. Каждая из компонент падающего света Ро и /- 0 будет давать вклад в суммарную интенсивность рассеянного света с поляризацией или вдоль г, или вдоль у, т. е. для рассеяния с поляризацией вдоль г получаем Ь из уравнений (XII.5) и (XII.7) [c.232]

В основе макроскопической теории молекулярного взаимодействия конденсированных фаз лежит представление о существующих в них флуктуациях электромагнитного поля, которые выходят за пределы фаз и, взаимодействуя в зазоре между кнми, создают силы межмолекулярного притяжения. Квантовый характер подобных флуктуаций приводит к тому, что основной вклад во взаимодействия создают так называемые нулевые колебания, не зависящие от температуры лишь при очень высоких температурах следует учитывать температурную природу флуктуаций. Частотная характеристика флуктуаций электромагнитного поля может быть найдена из оптических свойств конденсированной фазы — из зависимости от частоты ы коэффициентов истинного (не связанного с рассеянием света см. 1 гл. VI) поглощения света в контактирующих фазах. [c.249]

П. нейтральных атомов больше, чем соответствующих катионов, и меньше, чем анионов. Для молекул вклады в П. от электронных и колебат. состояний представляют соотв. электронную и атомную П. атомная П. составляет ок. 10% электронной П. Средняя электронная П. в постоянном внеш. поле пропорщ1ональна рефракции молярной. Мол. анизотропия П. проявляется в Керра эффекте и рэлеевском рассеянии света коэф. деполяризации света Д, определяемый как отношение интенсивностей перпендикулярно и параллельно поляризованных лучей при наблюдении света в плоскости, перпендикулярной направлению распространения падающего луча, равен [c.67]

Приближенное измерение уровня рассеянного света может быть вьтолнено несколькими способами. В одном из них используется такой толстый слой образца, тгобы измеряемая полоса имела фактически полное поглощение. Этот метод не точен, так как сам образец поглощает некоторую часть коротковолнового излучения, которое могло бы внести вклад в рассеянную энергию. Могут быть также записаны [c.49]

При измерении светорассеяния растворами химически гетерогенных образцов (сополимеров) избыточная интенсивность не исчезает при очень малом инкременте показателя преломления раствора сополимера, т. е. при V —> 0. Эта аномалия связана с композиционной неоднородностью сополимера по составу и обусловлена тем, что макромолекулы, различные по химическому строению, а следовательно, имеющие инкременты V Ф V, вносят независимый вклад в общее рассеяние раствором. Действительно, V может быть как больше, так и меньше V. В частном случае V = = О, V могут принимать как положительные, так и отрицательные значения. 11оскольку избыточная интенсивность пропорциональна VI, любая макромолекула дает избыточную и всегда положительную составляющую рассеянного света. Поэтому без поправки на химическую гетерогенность образца получаются завышенные значения молекулярных масс. [c.130]

Далее приводятся экспериментальные и теоретические значения отношений Япл,с1ксм,- Теоретические значения относительного коэффициента рассеяния на флуктуациях плотности вычислялись по формулам (11,19) и (11,21) без множителя Кабанна (6- -6А)/(6—7Д), учитывающего вклад симметричного (анизотропного) рассеяния света, обусловленного флуктуациями ориентации молекул. При расчетах относительного коэффициента рассеяния по формуле (11,21) были взяты явно заниженные значения Япл.см, по данным Вокелера [60], полученные без учета поправок С и С . [c.103]

Рассеяние света является следствием оптической неоднородности нефтепродуктов, природа которой разнообразна. Причиной ее появления могут быть флуктуации плотности, ориентации молекул или концентрации растворенных веществ. Возникающее на таких неоднородностях рассеяние является молекулярным. Поскольку колебания молекул существуют практически при любых температурах, то молекулярное рассеяние при облучении нефтепродуктов монохроматическим светом всегда будет наблюдаться. Однако вклад молекулярного рассеяния в общее рассеяние света нефтепродуктами лезначителен. Оптическая неоднородность возникает также из-за наличия в нефтепродуктах взвешенных частиц загрязнений. Рассеяние света взвешенными частицами на несколько порядков выше молекулярного рассеяния. . [c.19]

В нефтепродуктах частихщ размером меньше 5 мкм составляют более 70% от общего числа частиц загрязнений. Наиболее существенный вклад в рассеяние света эти частицы вносят в диапазоне углов 15—180° [98], крупные же частицы — в диапазоне углов 0—15°. Учитывая сравнительно небольшое число крупных частиц и специфику рассеяния, их вкладом в рассеяние света в области [c.62]

Таким образом, вклад от моды (1) в термодинамический потенциал видоиз.че-няется, и это видоизменение приводит к новой угловой зависимости от q. Можно найти изменение ( и, (п) l ), пользуясь теоремой о равнораспределении. Соответствующее изменение рассеяния света может служить эффективным способом обнаружения флексоэлектрических эффектов в чистых нематиках, [c.125]

Наличие этого эффекта можно обнаружить, измеряя отношение интенсивности горизонтально поляризованной компоненты света, рассеянного под углом 90° в горизонтальной плоскости, к интенсивности вертикально поляризованной компоненты в том же самом положении наблюдения. При этом используется непо-ляризованное падающее излучение. Если рассеивающая частица полностью изотропна, то диполь, наведенный в ней, параллелен электрическому вектору падающего излучения. Если свет неполяризован, то будет два независимых колеблющихся диполя, оба перпендикулярные к направлению распространения падающего света, один под углом 90° в горизонтальной плоскости и другой под углом 90° в вертикальной плоскости. Первая компонента, очевидно, не будет давать вклада в излучение в направлении 9=90° в горизонтальной плоскости. Поэтому свет, наблюдаемый вдоль этой линии, полностью поляризован в вертикальной плоскости, и отношение интенсивности горизонтально поляризованного рассеянного света к вертикально поляризованному будет равно нулю. [c.334]

Обычно величина <1е1с1Т)/ Т претебрежимо мала, так что флуктуации температуры не дают вклада в рассеяние света. Таким образом, рассеяние света в материальных средах можно трактовать в терминах флуктуаций плотности 6р(г , I) и ее корреляционных функций. [c.219]

Независимый метод определения анизотропии поляризуемости основного состояния линейных молекул и молекул типа симметричного волчка развит Шарпеном и др. [3166]. Эффект Штарка, наблюдаемый во вращательных микроволновых спектрах, зависит как от постоянного дипольного момента (линейная зависимость от поля), так и от тензора поляризуемости молекул (квадратичная зависимость от поля). Вклад поляризуемости на несколько порядков меньше вклада, обусловленного дипольным моментом, поэтому требуется чрезвычайно однородное и сильное электрическое поле для того, чтобы квадратичная зависимость была измерима и можно было определить таким образом анизотропию поляризуемости. Используя этот метод, Шарпен и др. [3166] нашли, что у = azz — olxx = 3,222 0,046 для N2O, 4,67 0,16 A3 для oes и 2,7 0,6 для D3 = СН. Для N2O значение у, определенное при рассеянии излучения лазера [285], составляет 2,96 А , тогда как старый результат по рассеянию света [277] был 2,79 А . Хотя данные микроволновой спектроскопии и по рассеянию лазерного излучения оказались близки, различие между ними, вероятнее всего, обусловлено тем, что микро- [c.328]

Периодическую модуляцию часто применяют для того, чтобы сдвинуть сигналы в частотный диапазон, где щум и фон, добавляемые на последующих ступен>тх экспериментальной аппаратуры (например, электрический шум в усилителях, рассеянный свет в оптических приборах и т. п.), имеют низкую величину. Так, напрнмер, медленно изменяющийся сигнал сдвигается в сторону более высоких частот посредством прерывателя тина вращающегося диска. Кроме того, модуляция используется (см. далее раздел, посвященный корреляционным фильтрам) для выделения модулированных сигналов от добавляющегося шума и фона. Во многих практических случаях колебание m(t) имеет ненулевое усредненное по вре.мени значение (mit)) = Во- Так, наиример, механические несовершенства колеса прерывателя приводят к неравным интервалам времени открытия и закрытия и, следовательно, к получению асимметричных прямоугольных по форме сигналов m t). Тогда m(t) имеет конечную составляющую Во прп и = О, М(со) имеет линию 2яВо0(м), а выход y t) содержит в себе немодулируемый член Box(t). Последнее может быть причиной того, что часть входного сигнала не подвергается сдвигу по частоте. Выходная постоянная составляющая У(0) содержит вклад, вносимый входной постоянной составляющей (х). взвешенной Во. [c.498]

Существуют различные пути уменьшения рассеяния. Одним из них является использование нерезона 1сной флуоресценции (наиример, возбуждение перехода А- В и наблюдение перехода В- С). Существует несколько вариантов этой схемы, и некоторые из них рассмотрены в гл. 4. Хотя в этом методе применение лазера не обязательно, тем не менее его высокая интенсивность излучения часто позволяет использовать переходы с низкими сечениями. Узкая спектральная ширина линии лазера также вносит значительный вклад в уменьшение уровня рассеянного света, поскольку в этом случае вся мощность падающего света расходуется на возбуждение флуоресцентного перехода излучение с длинами волн, соответствующими крыльям полосы поглощения, отсутств ет. [c.563]

В отличие от импульсных систем лазеры на красителях, работающие в непрерывном режиме, не обладают описанными выше характеристиками. На рис. 8.22 представлена серия кривых зависимости интенсивности флуоресценции от длины волны лазера при различных концентрациях бария. Излучение лазера в этом случае состояло из двух или трех мод с общей шириной 0,003 нм, т. е. попадало в пределы доплеровской и ударно ущиренной лпнпй поглощения (рис. 8.23). Уровень рассеянного света можно измерить при длинах волн, не совпадающих с резонансной, и затем сде.ггять соответствующие коррекции. График зависимости интенсивностп флуоресценции от концентрации бария показан на рис. 8.24. Предел обнаружения, определенный из этих данных (2 нг/мл), хорошо согласуется с полученным в пламенном атомно-эмиссионном анализе. В пламени Нг — Ог — Аг сигнал флуоресценции, индуцированный лазером мощностью 100 мВт с диаметром пучка 2 мм, в 3000 раз больше, чем сигнал пламенной эмиссии от активной зоны. Сравнение сигнала флуоресценции с сигналом рассеяния излучения лазера от холостой пробы и шумом эмиссии пламени для пламен с низким уровнем фона показано на рис. 8.25. Основной вклад в уровень шума дают флуктуации в рассеянии света лазера от пламени и распыляемого растворителя. [c.574]

Критической точкой называется такая точка в Л-прост-ранстве, для которой каждая компонента дгас) со(А ) или равна нулю, или меняет знак. Согласно (21.39) в этой точке плотность состояний обращается в бесконечность ). На это свойство критических точек было указано в работе [443]. Впоследствии было установлено [444], что особенности однофононной функции плотности состояний совпадают с особенностями двухфононной функции плотности состояний при й = 0, необходимой для вычисления вероятности КР второго порядка. Знание критических точек, таким образом, позволяет выяснить вклад тех или иных участков зоны Бриллюэна в процесс рассеяния без детального вычисления всей функции плотности состояний. Методы нахождения критических точек были разработаны в [443, 445]. Так, для кристаллов типа 2п5 (кубическая модификация) и алмаза критическими точками являются точки Г. , Ш, X (см. рис. 71, в). Таким образом, в спектрах КР второго порядка, вследствие наличия критических точек, должны возникать резкие максимумы интенсивности вклад остальных точек зоны Бриллюэна сказывается лишь в виде непрерывного слабого фона рассеянного света. [c.456]

Доля лучистого теплообмена в полимерных пенах зависит, разумеется, от степени излучения исходных полимеров (порядка 0,9), и на величину к большое влияние оказывает, согласно закону Стефана — Больцмана, температурный градиент АТ между поверхностями образца (рис. 3.37). Вклад Яр в судшарную величину Я пенопласта имеет второстепенное значение, хотя ее значения при малых величинах объемного веса могут быть весьма высокими. Это следует, например, из данных Лохмейера [1261 по изучению светопропускания пенополистирола различной плотности (без учета рассеяния света) (рис. 3.38). Непосредственно оценить абсолютный вклад Яр в величину Я не представляется возможным, так как полученная зависимость справедлива только для определенной температуры (в данном случае температура лампы накаливания составляла 1400 °С) [126]. [c.232]

Опыты повторялись многократно. Мандельштаму и Ландсбергу были свойственны исключительные, даже в среде хороших физиков, требовательность к качеству эксперимента, точность, изобретательность. Результаты были безусловными, и ученые вскоре поняли, в чем их суть. Наряду со звуковыми колебаниями в кристалле кварца есть и оптические колебания, т. е. колебания атомов в молекулах, о которых мы расскажем дальше. Эти колебания тоже вносят свой вклад в теплоемкость, как показал Макс Борн. Их можно наблюдать непосредственно в спектре поглощения инфракрасных лучей кристаллом. Частоты Vмoд. полученные в спектре рассеянного света, в точности совпали с частотами в инфракрасном спектре кристалла. [c.30]

Следует иметь в виду, что уравнение (38), выведен-" ное Эвартом, Роу, Дебаем и Мак-Картни, не вполне точно. В смешанном растворителе, в отличие от однокомпонентного растворителя, имеются флуктуации концентрации. Они вносят вклад в рассеяние света. В принципе этот вклад зависит от того, есть ли в растворе молекулы полимера или нет. [c.272]

Рассеяние света любым веществом происходит из-за возникнове ния микроскопических тепловых флуктуаций показателя преломлени 8й(г, О- В растворах полимеров основной вклад в 5й(г, ) даю флуктуации концентраций компонентов 8с (г, 1), обусловленные броунов ским движением. В обычной экспериментальной установке для изуче ния рассеяния лазерного света, схематически показанной на рис. 10.1 с поляризацией падающего луча перпендикулярно плоскости, опреде ляемой направлениями распространения падающего и рассеянног лучей, интенсивность рассеянного света пропорциональна среднем [c.170]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология