Атомной флуоресценции источники яркость

Из этого уравнения можно видеть, что достижение стационарного режима определяется отношением (//т). Если стационарный режим достигнут, что является стандартным случаем в атомной флуоресценции при возбуждении обычными источниками и при использовании обычных методов модуляции, то йВф/й1= и выражение для яркости флуоресценции принимает вид [c.204]

Уравнение (186) показывает хорошо известную линейную зависимость яркости флуоресценции от спектральной плотности излучения источника и квантового выхода перехода. Здесь также справедлива и линейная зависимость от общей плотности атомов в связи с допущением о наличии атомного пара. [c.204]

Аналогичная возможность вытекает из уравнения (39), которое показывает, что квантовый выход обратно пропорционален насыщающей спектральной плотности излучения источника. Если мы построим графическую зависимость яркости флуоресценции от мощности лазера вплоть до насыщения, то необходимо только определить мощность, требуемую для получения яркости флуоресценции, вдвое меньшей максимальной. Квантовый выход может поэтому быть рассчитан из уравнения (39) при условии, что ширина спектральной полосы излучения лазера и сечение перехода в атомной системе известны. [c.225]

С увеличением яркости источника возбуждения флуоресценции нарушается пропорциональность между аналитическим сигналом и световым потоком этого источника. Так, при использовании лазеров в качестве источников возбуждения наступает насышение резонансных переходов (насыщение верхних уровней), и энергетический выход флуоресценции приближается к единице [445—447]. В этом случае предел обнаружения элементов снизится и будет ограничен только фликкер-шумом света, рассеянного на оптических неоднородностях зоны формирования аналитического сигнала атомной флуоресценции [444, 448]. Перспективно также применение лазеров и при использовании в аналитических целях нерезонансной флуоресценции. В этом случае подавляется влияние фликкер-шума рассеянного света. [c.207]

Для достижения достаточной для практических целей чувствительности определений, выполняемых методом атомной флуоресценции, желательно поэтому применять источники света повышенной яркости. Хорошие результаты были получены, например, при использовании лазеров с перестраивающейся частотой. [c.42]

Исследователи в Советском Союзе давно пpимeняюt для атомной абсорбции высокочастотные лампы. Недавно Дагнелл и др, [61] сообщили о полученных ими высоких результатах в атомной абсорбции и атомной флуоресценции при использовании таких источников. Имеются данные о соотношении между яркостью и шириной линии для кальция и рубидия при использовании высокочастотных ламп [62]. Этот вопрос будет рассмотрен более детально в связи с отдельными элементами. [c.33]

Метод атомной флуорейценции основан на резонансом возбуждении атомов кадмия в пламени при его облучении интенсивным источником света. В определенных условиях яркость флуоресценции пропорциональна концентрации атомов кадмия в пла мени [345, 778, 779]. Чувствительность определения кадмия в значительной степени зависит от аппаратуры, особенно — от применяемого источника возбуждения. Например, при использований ксеноновой дуговой лампы с непрерывным спектром испускания, предел чувствительности соответствует 0,1 мкг СА/мл, а с разрядными лампами фирм Осрам и Филипс—0,0001—0,0002 жкг [778]. [c.131]

Это уравнение дает максимальную яркость флуоресценции для данной величины пт. Абсолютное измерение (бф)макс дает произведение ЛгЛгь все другие параметры хорошо известны. (В принципе плотности частиц, важные для диагностики плазмы, могут быть измерены.) Преимуществом использования уравнения (23) является то, что не нужно знать ни параметры источника, ни температуру атомной системы или значение квантового выхода перехода [20]. [c.206]

Цинк Zn 65,38 9.4 эВ ZnO 4,0 эВ. Цинк относится к числу элементов, атомно-флуоресцентное определение которых очень удобно. Он легко атоми-зируется, для чего пригодны практически все атомизаторы. В спектре флуоресценции цинка содержится практически одна яркая линия резонансная линия Я = 213,86 нм. Она расположена в области, где пламена имеют слабый сплошной спектр. Следствием этого являются очень хорошие пределы обнаружения 10 % [155]. Этот результат получен при атомизации в воздушно-метановом пламени и возбуждении дуговым разрядом в парах цинка. Несколько худшие результаты — 10- %—10 % — получены другими авторами. Ксеноновая СВД-лампа дает относительно плохие пределы обнаружения Ю- %—10- %, что связано, конечно, с малой яркостью этого источника в коротковолновой части спектра. Очень удобно для определения цинка применять бездисперсионные приборы с солнечно-слепым ФЭУ [132]. Абсолютный предел обнаружения цинка так же очень мал — он составляет 0,02 пг. Таким образом, детективность определения цинка уступает только кадмию — 0,0015 пг. [c.98]