Бернулли уравнения невязкого

Уравнение Бернулли для невязкой жидкости, перемещающейся без трения, формулируется следующим образом для любого сечения трубопровода, при установившемся движении идеальной жидкости, -сумма скоростного и статического напоров и нивелирной высоты есть величина постоянная. [c.45]

Уравнение Бернулли для невязкой (идеальной) несжимаемой жидкости [c.16]

Исходя из приближенного равенства значений плотности воздуха на участке воздухопровода между точками присоединений манометров и равенства нивелирных высот, т. е. 21 = 22 (см. рис. 24), можно применить уравнение Бернулли для невязкой несжимаемой жидкости (32), написав его следующим образом [c.47]

Был использован осесимметричный сходящийся насадок, дабы -исключить возможное влияние сил взаимодействия частиц при истечении зернистого материала и, таким образом, приблизиться к условиям истечения невязкой жидкости. Изменение поперечного сечения сопла А вдоль оси х было рассчитано путем совместного решения уравнений (XV,3) и Бернулли для одномерного потока смеси газа и твердых частиц [c.581]

Поэтому в энергетической форме уравнение Бернулли для жидкости, перемешающейся без трения, может быть сформулировано следующим образом для любого сечения трубопровода при установившемся движении невязкой жидкости сумма потенциальной кинетической [c.46]

Таким образом, уравнение Бернулли является математической формулировкой закона сохранения энергии для невязкой жидкости при установившемся состоянии ее движения. [c.46]

Уравнение энергии для струйки идеальной жидкости (уравнение Д. Бернулли). Закон сохранения энергии применительно к движению жидкостей и газов записывается в виде уравнения энергии. Получим это уравнение вначале для струйки невязкой жидкости, а затем распространим его на поток вязкой жидкости. [c.42]

Это выражение и есть уравнение энергии для струйки невязкой несжимаемой жидкости. Оно было впервые получено в 1738 г. Д. Бернулли и поэтому его часто называют уравнением Бернулли. Если сравнить это уравнение с основным уравнением гидростатики(1.71), то легко обнару- [c.43]

Рис. 130. Графическое изображение слагаемых уравнения Бернулли для струйки невязкой жидкости

Остается удовлетворить условию 1 1 = 2gy на поверхности раздела, т. е. уравнению Бернулли для свободной границы в стационарном несжимаемом невязком течении. Это условие эквивалентно нелинейному интегральному уравнению относительно неизвестной функции [c.107]

Это выражение называется уравнением Д. Бернулли для идеальной (невязкой) жидкости. [c.19]

Это уравнение и представляет собой уравнение Бернулли для установившегося потока невязкой несжимаемой жидкости. Уравнение (1.33) можно сформулировать следующим образом для любого сечения трубопровода при установившемся движении невязкой жидкости сумма кинетической и потенциальной энергий остается величиной постоянной. [c.30]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки невязкой жидкости [c.30]

Уравнение Бернулли для потока невязкой жидкости [c.32]

Это соотношение называется уравнением Бернулли. Далее может быть показано [1], что то же самое выражение получается нри интегрировании уравнения движения для стационарного невязкого (но не обязательно в отсутствие вращения) течения между двумя точками 1 и 2, находящимися на одной линии тока. Обобщение уравнения Бернулли при течении вязких жидкостей обсуждается в разделе 7.3. [c.145]

Это и есть уравнение Бернулли для элементарной струйки невязкой жидкости при установившемся движении под действием сил тяжести. [c.57]

Из уравнения Бернулли (1.54) для струйки невязкой жидкости следует, что полная удельная энергия постоянна по длине струйки. [c.58]

Сумму трех высот называют гидродинамическим напором Н. Из уравнения Бернулли (1.55) для струйки невязкой жидкости следует, что гидродинамический напор постоянен подлине струйки. [c.58]

Для невязкой несжимаемой жидкости р) = р2=р, и уравнение Бернулли принимает вид [c.45]

Уразнение энергетического баланса потока жидкости выражает закон сохранения энергии и называется уравнением Бернулли. Для невязкой жидкости в диффгренциальной фэрма оно имеет вид [c.22]

Энергетический смысл стационарного потока невязкой жидкости выражается уравнением Бернулли (Bernoulli). Различают три составляющие энергии. [c.68]

Механическое распыление центробежными форсунками. Центробежные форсунки широко используют в распылительных сушилках. Тангенциальные входные отверстия, ось которых смещена относительно оси сопла, позволяют закручивать поток жидкости при входе в камеру форсунки. На выходе из сопла действие центростремительных сил на поток прекращается, и капли жидкости разлетаются по прямолинейным траекториям, образуя конусообразный факел. Теория центробежных форсунок для идеальных (невязких) жидкостей разработана Г. Н. Абрамовичем [13]. На основании закона сохранения момента количества движения, закона сохранения механической энергии (уравнения Бернулли) и разработанного им принципа максимального расхода Г. Н. Абрамович показал, что коэффициент расхода форсунки ц и угол раскрытия факела ф зависят только от геометрических параметров форсунки, т. е. от диаметра вихревой камеры Лк, количества п и диаметра йвх входных отверстий, диаметра сопла йс. Важной особенностью работы центробежной форсунки является также образование в центре сопла и вихревой камеры воздушного вихря. Поэтому истечение жидкости происходит через кольцевое сечение. Коэффициент заполнения сопла равен отно-игению площади, заполненной жидкостью, к общей площади сопла. Коэффициент расхода форсунки представляет собой отношение действительной производительности форсунки Удейств К максимально возможной (теоретической) Утеор, т. . [c.10]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология