Энергетический баланс потока жидкости

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ БАЛАНС ПОТОКА ЖИДКОСТИ ИЛИ ГАЗА. [c.102]

Полная энергия 1 кг потока (Е, Дж/кг) включает внутреннюю энергию (и), энергию давления (pv = p/p), энергию положения ( g ) и кинетическую энергию поступательного движения (да2/2). Если на участке между сечениями 1—1 и 2—2 трубопровода (см. рис. 2.1) не подводится и не отводится энергия в виде работы I или теплоты д, то энергетический баланс потока жидкости для этого участка запишется следующим образом (Дж/кг) [c.23]

Рис. 2.1. Схема к составлению материального и энергетического балансов потока жидкости в трубопроводе

Если при движении жидкости от сечения /—I до сечения II—II к ней подводятся работа А и тепло Q, то энергия жидкости на этом участке увеличится на Е + Q. В этом случае энергетический баланс потока выражается уравнением [c.139]

Это — уравнение Бернулли, выражающее энергетический баланс потока идеальной жидкости. [c.18]

Если машина служит для подачи практически несжимаемой жидкости (иасос, вентилятор), то термодинамическое состояние потока нр изменяется, температура в процессе передачи энергии остается постоянной я энергетический баланс потока через межлопастные каналы может быть записан так [c.24]

Тогда для любого сечения или точки потока при установившемся движении идеальной жидкости сумма потенциальной г + р рд) и кинетической [ /(2 )] энергий жидкости остается величиной постоянной. Таким образом, уравнение Бернулли выражает частный случай закона сохранения энергии (или энергетический баланс потока). [c.100]

Составим уравнение энергетического баланса для систем жидкость -пористая среда, рассматривая для простоты одномерный поток жидкости в направлении оси х. Выделим в пористой среде цилиндрический элемент длиной с/х и площадью сечения со. Если и и соответственно внутренняя энергия единицы массы жидкости и скелета, то левую часть соотношения (10.40) можно записать в виде [c.318]

Уравнение энергетического баланса между точками / и 2 потока (точки / и 2 расположены последовательно по ходу жидкости) запишется следующим образом [c.59]

В другом частном случае, когда рассматривается поток ка-пельной (т. 6. несжимаемой) жидкости, которая не совершает работы, не отдает внешней среде и не получает извне теплоты (т. е. /, < , /о и до равны нулю), уравнение (4.12) энергетического баланса можно представить в следующем развернутом виде [c.103]

Тогда уравнение (4.12) энергетического баланса для потока жидкости, проходящего через любой канал рабочего колеса, в расчете на 1 кг примет вид [c.141]

Энергетический баланс процесса с рядом противоточно работающих ступеней и внешним охлаждением рабочего тела низкокипящей жидкостью для последующего ожижительного цикла можно составить, исходя из схем, представленных на рис. 2.5 и 2.6. Низкокипящую жидкость (см. разд. 4.4.1) получают в отдельном цикле. В каждой ступени ожижительного цикла имеются прямой и обратный потоки рабочего тела. При прямом потоке рабочее тело поступает (рис. 2.5), например, на первую ступень в точке 2 (Т , Р , а) для изобарного охлаждения обратным потоком рабочего тела и за счет испарения низкокипящей жидкости сначала до и далее до Т . Соответственно изменяется энтропия от до 5з и 8 . На рис. 2.5 и 2.6 представлена только паровая область диаграммы, т. е. на данной ступени при введении исходного вещества с массой N1 коэффициент ожижения и = 0. Ожижение наступит далее, уже на другой ступени — заключительном этапе охлаждения. Обратный поток массы рабочего тела составит N1 (1 — к) или (1 — к), если Л/ = 1. На последующей, второй, ступени прямой поток вещества охладится еще на некоторую величину Д7, а обратный поток при этом нагреется до температуры Т ,, т. е. разность температур уходящего (прямого) и входящего (обратного) потока составит АТ ,. Аналогично на теплом (верхнем) конце системы возникает разность температур вследствие неполноты рекуперации теплоты. Энтальпию вводимой на испарение массы N0 низкокипящей жидкости обозначим уходящего пара этой жидкости — (7. Для компенсации потерь теплоты на необратимость в системе с рабочим телом вводится некоторое количество теплоты N 01. Итак, на ступень с различными теплоносителями вводят (приход) четыре потока теплоносителей с разными энтальпиями, а отводят (расход) три потока [c.59]

Выражение (4.14) является уравнением энергетического баланса для потока реальной капельной жидкости, перемещающейся от сечения 1 — /к сечению 2 —2 при отсутствии обмена энергией с внешней средой. Наличие трения и.других гидравли- [c.104]

УРАВНЕНИЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО БАЛАНСА В ПОТОКЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.60]

Модели двухфазных потоков. Анализ закономерностей движения двухфазных систем основывается на использовании уравнений неразрывности потока, а также уравнений баланса количества движения и энергетического баланса, применяемых ко всему потоку в целом или к каждой из фаз. При кипении жидкости в кипятильнике все параметры парожидкостной смеси изменяются по длине канала, в котором она движется. В общем случае это изменение обусловлено следующими причинами процессом фазового превращения (превращение жидкости в пар) изменением давления изменением размеров и формы канала. В связи с тем, что все параметры являются функцией длины канала, указанные выше уравнения следует применять в дифференциальной форме. Получаем систему уравнений, включающую уравнение неразрывности потока [c.193]

Для определения потока тепла к пластине или от нее сначала выводится уравнение энергетического баланса для элементарного объема жидкости. Это уравнение в принципе следует решать совместно с уравнениями Навье — Стокса. Более простой его вариант в приближении пограничного слоя записывается в следующем виде [c.513]

Поскольку для того чтобы ввести жидкость в систему, в точке а нужно совершить работу, тогда как выходящая из системы в точке в жидкость сама совершает работу, необходимо учитывать так называемую работу потока. Можно показать, что работа потока в точке а равна (—Ри) , а в точке в равна Pv),. Таким образом, уравнение полного энергетического баланса можно записать в следующем виде [c.97]

В гл. II рассматривались экологические аспекты суммарного испарения с поверхности почвы и растений в растительных сообществах с точки зрения энергетического и водного баланса экосистемы. Поток жидкости через растение был в общих чертах описан в гл. VII. Данная глава посвящена рассмотрению физики, водного и энергетического обмена, связанного с транспирацией, а также физическим и физиологическим факторам, влияющим на транспирацию, и методам ее измерения. [c.252]

Уразнение энергетического баланса потока жидкости выражает закон сохранения энергии и называется уравнением Бернулли. Для невязкой жидкости в диффгренциальной фэрма оно имеет вид [c.22]

Учтя введенное на 1 кг жидкости количество теплоты Q (в дж1кг) и приходящуюся на 1 кг жидкости работу Ь (тоже в дж1кг), получим полное уравнение энергетического баланса потока (без учета потерь тепла) [c.32]

Уравнение Бернулли для реальной жидкости. Прп движении реальных жидкостей действуют силы трения жидкости о стенки трубы, а также силы внутреннего трения, вызываемые вязкостью жидкости. Эти силы оказывают сопротивление движению жпдкостп и представляют собой гидравлическое сопротивлеппе трубопровода. На преодоление гидравлического сопротивления расходуется часть статической составляющей энергии потока. Поэтому общее количество энергии потока по длине трубопровода непрерывно уменьшается. Безвозвратные потери потенциальной энергии потока принято характеризовать потерянным давлением Арп пли потерянным напором кп. Величина кп вводится в уравнение Бернулли для соблюдения энергетического баланса потока реальной жидкости [c.40]

Для составления энергетического баланса потока рассмотрим схему трубопровода (рис. 1.10). На рис. 1.10 кл и Лв —высоты уровней жидкости, которые показывают пьезометры На н Нв — уровни жидкости от горизонтальной плоскости. Для прямого горизонтального трубопровода На = Нв. Некоторое избыточное давление в трубер измеряется пьезометром — трубкой, вмонтированной в трубопровод (по его оси) [c.29]

Если при движенни жидкости от сечения /—/ до сечения //—Я к ней подводятся работа Ь и тепло (Э, то энергия жидкости на этом участке увеличится т Ь + О, В этом случае энергетический баланс потока выражается уравнение [c.139]

Ректификационная колонна должна работать так, чтобы материальный и энергетический балансы процесса разделения соответствовали установившемуся режиму. Любое кратковременное нарушение параметров может привести к неустойчивому режиму работы колонны. Время пребывания жидкости в колонне сравнительно велико, так как скорость потока мала по сравнению с расходом.Ректификационная колонна должна работать при контролируемых входных параметрах (скорость, состав и т. д.), что не всегда удается, так кйк, если регулирование осуществляется при крайних параметрах работы колонны, наблюдается запаздывайие системы контроля. [c.312]

В Приведенном ниже выводе энергетического уравнения для нестационарного потока жидкости в трубопроводе используется закон сохранения энергии для движущегося участка жидкости, имеющего конечные размеры. Преимущество такого подхода заключается в том, что здесь закон сохранения энергии (первый закон термодинамики) применяется в простейшей и доступной форме. При этом энергетический баланс составляется для конечного участка жидкости, т. е. для случая макроразмеров, и вывод соответствующих дифференциальных уравнений в частных производных будет чисто формальным математическим приемом. [c.180]

Пусть на участке трубопровода длиной /, радиусом К, толщиной стенки 5 движется поток жидкости плотностью р со скоростью w (рис.2.23). Все необходимые свойства жидкости и материала трубы известны. В какой-то момент времени мгновенно закрывают задвижку на правом конце участка, и скорость в трубе падает до нуля. При этом кинетическая энергия потока Ь ин переходит в работу деформации стенок Ьдеф и сжатия жидкости Ьсж- Подчеркнем здесь приходится учитывать эффекты, которые ранее мы игнорировали деформацию стенок трубы и сжимаемость жидкости под действием возникающего ударного давления. Значение уд можно определить из энергетического баланса — запишем его в форме (1.8г) [c.182]

При закрытом положении энергия поступает в систему от внешнего источника — потока промывочной жидкости. В открытом положении промежуточный накопитель — боек отдает удар по наковальне, и подготовляет усло-нанравления перемешення. Устойчивость режима определяется энергетическим балансом и обеспечивается нелинейностью одного из звеньев автоколебательного устройства (нагрузки, колебательной системы, механизма клапана, обратной связи). [c.150]