Время релаксации капли

В работах [51, 52] рассмотрен массо- и теплообмен для Ре < 1 и больших Ре в приближении существования тонкого диффузионного пограничного слоя по обе стороны границы раздела капли. В дальнейшем аналогичные решения стационарного массо- и теплообмена для сферической капли, движущейся при Ке >1, были получены Винниковым [69] и нестационарного — в работе Чао [70]. Время релаксации диффузионного, пограничного слоя мало (тг 1/Ре) и для т>тг подобные решения приводят к стационарному распределению концентраций в диффузионных слоях. Однако, как показано в предыдущем разделе, ввиду развитого циркуляционного течения жидкости в объеме капли приближения диффузионного пограничного слоя для внутренней области оказываются некорректными. [c.86]

Xf< D, время температурной и концентрационной релаксации в окружающей испаряющуюся каплю среде значительно меньше времени внутренней температурной релаксации капли. Это значит, что вокруг капли сравнительно быстро (за время порядка rVD или rV-/) создадутся квазистационарные поля температур и концентраций, соответствующие температуре поверхности капли в данный момент и лишь значительно позже (за время порядка r lxf=Qi) установится квазистационарный градиент температуры внутри капли. После этого, как показал Духин, процесс охлаждения капли принимает квазистационарный характер и его кинетика может быть найдена из уравнения температурного баланса [c.85]

При малых 2, разлагая е в ряд, беря первые два члена и интегрируя, находим для времени полной температурной релаксации капли (время достижения ею стационарной температуры) [c.85]

Легко убедиться в том, что 6 . 6,- (б —время внутренней температурной релаксации капли). [c.85]

При больших Ке теория нестационарного испарения капель проще, чем для неподвижных капель. Процессы диффузии и теплопередачи здесь в основном локализованы в узком пограничном слое и время релаксации полей температуры и концентрации при данной температуре поверхности в этом слое имеет величину порядка гШ, где и — скорость капли. Время внутренней температурной релаксации капли при больших Ке будет значительно меньше, чем в неподвижных каплях благодаря упомянутой выше циркуляции. Время полной температурной релаксации капли 0 . можно найти, умножая два первых члена в уравнении (14.25) на соответствующие ветровые множители Пренебрегая различием между обоими ветровыми множителями, мы получим для 6г вместо (14.27) формулу [c.86]

Согласно работам [10—12] процесс нестационарен лишь в самый начальный момент формирования диффузионного пограничного слоя. Время релаксации пограничного слоя мало и равно отношению диаметра капли к скорости ее подъема, т. е. число Фурье, соответствующее нестационарности процесса, обратно пропорционально числу Пекле (т = 4/Ре). [c.139]

Между тем, как было показано в недавних работах [2—4], в случае массопередачи на ламинарно движущиеся капли и пузырьки при отсутствии химических реакций время релаксации диффузионного процесса равно (по порядку величины) времени прохождения каплей или пузырьком расстояния, равного их диаметру. В рамках модели проницания последнее время есть не что иное как время [c.145]

Особенно интересно явление движения капли прямой эмульсии после выключения электрического поля или при перемене его полярности, которое до сих пор не было описано в научной литературе. Общеизвестно, что движение заряженных частиц дисперсной фазы в дисперсионной среде возникает только при деформации двойного ионного слоя. Время восстановления равновесия после устранения источника возмущающих полей (электрического или гравитационного поля, поля сил давления) обычно измеряется долями секунд, поэтому стадии восстановления ионной сферы и ее влияние на движение частиц сравнительно мало. Если время релаксации т составляет минуты, а для некоторых систем часы, например для дисперсий в слабополярных и вязких средах, то избыток противоионов с одной [c.142]

Область 2 состоит из молекул, которые образуют группы ( капли ) вокруг адсорбционных центров. Время релаксации этой области длиннее вследствие меньшего влияния парамагнитных ионов. [c.153]

S — площадь электрода s стандартное отклонение Sr — относительное стандартное отклонение tg — время выдержки электрода при постоянном или медленно меняющемся потенциале от момента зарождения капли до момента наложения импульса потенциала на РКЭ или от момента релаксации импульса до момента наложения следующего импульса на стационарных электродах [c.8]

Особенно интересно явление движения капли прямой эмульсии после выключения электрического поля или при перемене его полярности, которое до сих пор не было описано в литературе. Общеизвестно, что движение заряженных частиц дисперсной фазы в дисперсионной среде возникает только при деформации двойного ионного слоя. Время восстановления равновесия после устранения источника возмущающих полей (электрического или гравитационного поля, поля сил давления) обычно измеряется долями секунд, поэтому стадии восстановления ионной сферы и ее влияние на движение частиц сравнительно мало. Если время релакса1№и г составляет минуты, а для некоторых систем часы, например для дисперсий в слабополярных и вязких средах, то избыток противоионов с одной стороны частицы и недостаток - с другой будут сохранять действие диффузионных сил на частицу в течение некоторого времени. Поэтому в дисперсных системах с больщими частицами и высокой вязкостью дисперсионной среды движение частиц может продолжаться знатательное время. Например, в касторовом масле с коэффициентом диффузии ионов О = 10 см /с капли ПМС-5 диаметром 2а = 1 мм после снятия поля напряженностью 2 кВ/см двигались в течение 3—5 мин. Время релаксации подобной капли составляет несколько десятков часов и знащпельно превыщает время ее движения. [c.23]

Подобное расхождение между расчетными и экспериментальными данными можно объяснить двумя причинами. Во-первых, диффузионно-форетические силы со временем уменьшаются, и их величина значительно раньше, чем истечет время релаксации, становится ниже инерционных сил, действующих на каплю. Во-вторых, со стороны анода на отрицательно заряженную каплю действует отрицательный объемный заряд, возникший при прохождении тока через ячейку. Используя в качестве объектов исследования малополярные и вязкие среды, можно более детально изучить нестационарные процессы электрофореза. [c.24]

Эта формула была проверена экспериментально Кинцером и Ганном [28]. Для этого водяные капли вводили в воздушный ротаметр с температурой воздуха, равной температуре капли, и по истечении известного времени останавливали воздушный поток и определяли указанным на стр. 77 способом температуру капли. Таким путем было определено время, за которое разность температур капли и равновесной (психометрической) температуры снижалось до 1/е первоначальной разности, т. е. время полной температурной релаксации капли. Для капель с / = 1,35 мм было найдено 6 =4,35 сек вычисление по формуле (15.1) дает 6 = 3,6 сек. Ввиду трудности таких измерений, совпадение можно считать удовлетворительным. [c.86]

Структурные микроблоки играют роль физических узлов молекулярной сетки, имеющих различные, относительно большие времена жизни, которые соответствуют дискретным временам Ягпроцессов релаксации (тг= 10 4-10+ с при 300 К и Их =30- 50 кДж/моль для различных линейных полимеров и объемом Л.-микрообластей 10 —10" мм ). Относительно низкие для структурных микроблоков, включающих тысячи и десятки тысяч связанных сегментов, значения объясняются тем, что распад и образование таких упорядоченных микрообластей происходит посегментально путем отрыва и прилипания отдельных сегментов, аналогично испарению и конденсации капли жидкости, происходящим путем отрыва и прилипания отдельных молекул. [c.200]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология