Сопротивление капли

При движении капель жидкости в газовой среде лимитирующим сопротивлением для не слишком больших значений коэффициента Генри является сопротивление капли. Однако для очень хорошо растворимых газов (например, для НР) лимитирующим может быть сопротивление сплошной фазы. Поскольку при давлении, близком к атмосферному, отношение вязкостей дисперсной фазы к сплошной порядка 10 , то циркуляцией в капле можно пренебречь и рассматривать каплю, по крайней мере для малых значений Ке, как твердую сферу. [c.204]

Идеализация полета отдельной капли не отражает действительную динамику движения. Движение потока распыленной жидкости представляет собой явление с более сложным взаимодействием бесконечно большого числа капель. Кроме того, сопротивление капли жидкости в потоке струи вследствие деформации ее поверхности отличается от сопротивления твердой частицы. [c.194]

Г. Сопротивление капли. Подставив выражение (60) в уравнение (51), получим уравнение [c.360]

Подробный анализ относительного движения капель вдоль линии центров при малых зазорах между ними проведен в работе [17]. Приближенное выражение для коэффициента сопротивления капли 5г имеет вид [c.266]

Слой активатора обычно настолько тонок, что он оказывает пренебрежимо малое влияние не теплоотдачу. Однако если используется постоянный активатор, такой как тефлон, теплоотдача может заметно понизиться, В этом случае определяемый из (5), следует подставить в (6), которое учитывает сопротивления капли и активатора [c.360]

Из формулы (80) видно, что величина представляет собой безразмерный параметр, характеризующий скорость инжекции. Формула (81), в которой знак минус введен для того, чтобы сделать величину положительной (так как До < 0), показывает, что величина Ра является безразмерным параметром, характеризующим сопротивление капли. Решив уравнение (79), можно найти связь между параметрами ст и ф и расстоянием х путем интегрирования уравнения (77), что приводит к формуле [c.362]

Везде выше мы пренебрегали термическим сопротивлением капли, предполагая, что роль этого сопротивления в рассматриваемом процессе пренебрежимо мала но сравнению с ролью диффузионного сопротивления парогазовой среды. Чтобы обосновать это допущение, воспользуемся очевидной верхней оценкой для перепада температур ДГ в капле конденсата. Очевидно, что соответствующий потоку пара к капле тепловой поток [c.161]

Введем коэффициент сопротивления капли 2 в движении относительно другой капли [c.361]

Для изучения горения одиночной капли использовались, как показано на рис. 79, три различных метода. Первый основан на применении пористой сферы, в которую по трубке поступает горючее, выходящее по капиллярам на поверхность сферы и образующее там тонкий слой жидкости, которая вступает в реакцию горения. При этом непосредственно измеряется массовый расход и легко определяется константа испарения К (для обычных топлив при комнатной температуре она составляет 10 2 см с ). Метод допускает применение сфер различных диаметров. Возможно также исследование оптическими методами периода прекращения горения (погасания) и структуры пламени и измерение силы лобового сопротивления капли. [c.147]

При росте числа Ке и возрастании деформации капли коэффшщент лобового сопротивления возрастает, а коэффициент трения продолжает падать в соответствии с законом вязкого обтекания. Поэтому общий коэффициент сопротивления капли остается постоянным. Это хорошо видно на графике (рис. 3.2.6.2, а) для капель хлорбензола и дихлорэтана, осаждающихся в воде. [c.174]

Вследствие большой скорости движения воздуха относительно капель воды коэффициент сопротивления капли принимается равным 0,43 для воды = ЮОО /сг/ж. [c.135]

При расчете скорости осаждения капель в сплошной фазе, вязкость которой значительна, но не превышает 30 сяз, Джонсон и Брайда предложили умножать ординату графика, изображенного на рис. 100, на величину (Цн,о/( <г)° H20 — вязкость воды. При очень высоких вязкостях сплошной фазы эта поправка неприменима и при Ке<10 коэффициенты сопротивления капли и твердых шарообразных частиц оказываются примерно равными. [c.210]

Были проведены эксперименты по исследованию капель, взвешенных в не смешивающейся с ними жидкости. В переменном электрическом поле частотой 60 Гц эти капли превращались в вытянутые эллипсоиды, ориентированные в направлении поля. Всего были исследованы 22 системы капля — жидкость . В постоянных полях форма капли — сплюснутый или вытянутый эллипсоид — зависела от диэлектрических постоянных и удельных электрических сопротивлений капли и окружающей среды. В тех случаях, когда получались сплюснутые эллипсоиды, существовала критическая частота, [c.285]

Хн Хг Х12 — удельное электрическое сопротивление капли и окружающей среды поверхностное. удельное сопротивление [c.290]

В зависимости от соотношения веса капли и силы лобового сопротивления капли она может падать вниз и подниматься вверх. Равновесное состояние наступит при условии [c.207]

Здесь ги — скорость, индексы с и р относятся к конденсированной и газовой фазам соответственно рд — усредненная плотность газовой фазы (теплоносителя и продуктов разложения раствора) С в — коэффициент аэродинамического сопротивления капли раствора. Значения Со рассчитывались с использованием выведенной нами интерполяционной формулы [3], справедливой в диапазоне чисел Рейнольдса по натекающему потоку О < Ке < 200 и чисел Рейнольдса по скорости испарения О < К < 10 [c.169]

Среднее по времени значение критерия Шервуда 5Ь = к ой /1)1 рассчитывается по формуле (4.37). Зависимость С и 5Ь от критерия Фурье для различных значений )3 приведена в приложении 2 и на рис. 4.15. Как следует из приведенных данных, при 3 10" и т 4- 10 лимитирующим является сопротивление капли. При 3> 0,1 лимитирующим является сопротивление сплошной фазы. [c.207]

Согласно [21], при 6 Ке< 4(Ю коэффициент сопротивления капли [c.155]

Тейлор и Акривос [8] применили метод асимптотических разложений к решению задачи обтекания сферической капли. Согласно их расчетам, коэффициент сопротивления капли при малых, но конечных значениях Кег может быть вычислен по формуле [c.12]

Исследование сил взаимодействия одиночных капель в потоке позволяет сделать следующий шаг в определении силы сопротивления капли при ее движении в коллективе капель. Полученные уравнения для силы сопротивления коллектива капель в стоксовом рен име отличаются от известной силы Стокса величиной /(ао), являющейся функцией объемной доли капель [10-13]. В случае, когда объемная доля дискретной фазы 0,05, коэфф1щиент сопротивления капли ири движении ее в коллективе можно найти как для одиночной с заменой 11 на эффективную вязкость среды, которая определяется через а, и вязкость включений, например, [c.68]

Термическое сопротивление капли зависит от теплопроводности жидкости, размера и формы капли и процес- са конвекции жидкости внутри капли. При движении капель с относительно высокими скоростями в газовой среде деформация капли может носить колебательный характб1р и описываться отношением йд=фд/ д/( фш ш), причем/ф, / — коэффициент аэродинамического сопротивления и миделево сечение деформированной и шарообразной капли. Согласно исследованиям [2.57] это отношение почти не зависит от числа Рейнольдса и определяется числом е = =ргЩ 21/ /а по соотношению /2д=ехр (0,03 е , ). [c.126]

Термическое сопротивление капли может быгь существенно снижено за счет конвекции внутри капли. Такая конвекция в особенности интенсивна, если омывающая каплю жидкость также является истинной (капельной) жидкостью этот процесс достаточно подробно изучался применительно к жидкостной экстракции [2.61, 2.64]. В каплях, движущихся в газообразной среде, конвекция в качественном отношении развивается аналогично, в ко-личественном отличается меньшей интенсивностью главным образом из-за менее благоприятного отношения вязкостей сплошной и диспергированной сред. В [2.61] сообщается, что внутренняя циркуляция жидкости в капле оказывает слабое влияние на испарение чистой жидкости, однако ее влияние существенно при абсорбции или десорбции слаборастворимого газа (нащример, абсорбция СО2 падающими каплями воды размером 5 мм протекает на [c.126]

В [2.52, 2.53, 2.65] проведен анализ прогрева капли без учета внуттренней конвекции. Термическое сопротивление капли, определяемое только теплопроводностью, является нижней границей при оценке интенсивности процесса. Численным методом решалась задача Стефана для шара, результаты расчета для конденсации водяного пара атмосферного давления на капле радиусом ii = 0,l- l мм с начальной температурой от 20 до 90 °С аппроксимированьг выражением, полученным на основании условия теплового баланса [c.127]

Если коэффициент сопротивления капли 0 = onst, то ее относительная скорость при заданной степени выгорания при увеличении начального размера капли возрастает. [c.31]

Следует отметить, что введение симплекса ц =11ц/Цс в систему параметров, от которых зависит коэффициент сопротивления капли или пузыря, является в некоторой степени формальным. Дело в том, что зависимость от fi может быть установлена только для случая движения капель и пузырей в жидкостях, которые были подвергнуты специальной и очень тщательной очистке от загрязняющих примесей и поверхностноактивных веществ. На практике, как правило, приходится иметь дело с обьиными жидкостями, в которых всегда содержится незначительное количество примесей, не поддающихся аналитическому определению. Однако уже этого количества достато шо, чтобы полностью или частично затормозить поверхность капли или пузыря. При этом зависимость скорости от отношения вязкостей либо значительно ослабевает, либо не наблюдается совсем. [c.40]

Рассмотрим состояние идеальной капли в потоке восходящих газов. В зависимости от соотношения массы капли тпд и силы лобового сопротивления капли Wo она может падать вниз или подниматься вверх. Равновесное состояние капли (этот случай называется витанием капли), очевидно, настзгаит при условии [3.14] [c.193]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология