Константа испарения

К — равновесная константа испарения [c.102]

Из уравнения (35) нетрудно видеть, что если уравнение (32) удовлетворяется (т. е. т — Г ), то и уравнение (33) также оказывается справедливым, т. е. величина будет изменяться линейно с ростом t. Таким образом, благодаря гипотезе о квазистационарности, из стационарной теории, которая приводит к уравнению (32), автоматически следует уравнение (33). Воспользовавшись уравнениями (32), (33) и (35), можно выразить константу испарения К через множитель пропорциональности К [c.79]

Уравнение (36) позволяет связать константу испарения К с результатами "излагаемой ниже стационарной теории. [c.79]

Эта формула согласуется с эмпирическими соотношениями (32) и (33) и может быть использована для определения константы испарения из формулы (36). Формула (58) показывает, что зависимость величины т от свойств жидкости в основном проявляется в виде т — Л/ср, что величина т логарифмически зависит от теплоты реакции и теплоты испарения, нечувствительна к давлению и слабо зависит от температуры. Эти результаты согласуются с экспериментом. Теоретические и экспериментальные значения константы испарения К по порядку величины равны 10 см ]сек. [c.86]

При этих условиях характеристика испарения к обычно называется константой испарения и записывается в виде следующей зависимости [c.21]

Последнее уравнение подтверждено экспериментально массовый расход т пропорционален радиусу капли Гж, здесь К — константа испарения (горения). Для того чтобы определить ее значение, запишем уравнения сохранения. Уравнение неразрывности дает [c.145]

Для изучения горения одиночной капли использовались, как показано на рис. 79, три различных метода. Первый основан на применении пористой сферы, в которую по трубке поступает горючее, выходящее по капиллярам на поверхность сферы и образующее там тонкий слой жидкости, которая вступает в реакцию горения. При этом непосредственно измеряется массовый расход и легко определяется константа испарения К (для обычных топлив при комнатной температуре она составляет 10 2 см с ). Метод допускает применение сфер различных диаметров. Возможно также исследование оптическими методами периода прекращения горения (погасания) и структуры пламени и измерение силы лобового сопротивления капли. [c.147]

На рис, 8.13 приведена зависимость времени сгорания капель начального диаметра 1,1 мм от давления. Видно, что время сгорания изменяется пропорционально давлению в степени от —0,2 до —0,4. Так как скорость горения или константа испарения обратно пропорциональны времени сгорания капли, получается, что эти величины изменяются прямо пропорционально абсолютному давлению в степени 0,2—0,4. Таким образом, совместное рассмотрение факторов, вызывающих увеличение константы испарения, и факторов, вызывающих ее уменьшение при возрастании внешнего давления, позволяет сделать естественный вывод о том, что давление оказывает довольно [c.196]

Рис. s.u. Влияние температуры окружающей среды иа константу испарении капли жидкого горючего (Кумагаи, Исода).

Колебания воздуха, окружающего каплю. Влияние конвекции (вынужденной и естественной) на горение жидких капель будет рассмотрено ниже. Оказалось, что колебания воздуха, окружающего каплю, также оказывают влияние на ее горение. Увеличение константы испарения под действием колебаний воздуха, окружающего каплю, ограничено некоторым пределом и описывается следующей формулой [18] k = ki + (В - fa ) (8.56) [c.198]

Рис. 8.17. Влияние температуры окружающей среды на константу испарения жидкой капли (Кумагаи. Исода)

Рис. .23. Увеличение константы испарения цетана под действием вынужденной конвекции (Кумагаи, Кимура)

Рис. 8,26, Зависимость константы испарения от начального диаметра капли -гептана и толщины подвешивающей нити (цифры на графике— диаметр кварцевой нити) (Кумагаи, Исода),

Большинство экспериментаторов, несомненно, замечали, хотя зачастую это и не подчеркивается в публикациях исследований, что константа испарения все же изменяется в зависимости от диаметра подвешивающей нити или начального диаметра жидкой капли. Однако провести различие между влиянием диам.етра кварцевой нити и влиянием начального диаметра капли на константу испарения оказалось очень трудным, так как эти эффекты взаимосвязаны. Тем не менее, Кумагаи удалось экспериментально показать [25], что начальный диаметр капли почти не [c.217]

В случае, когда a/g = О, наступает состояние свободного падения, или состояние невесомости. При этом а = b = h, т. е. пламя имеет сферическую форму с каплей, помещенной в центре сферы, зона высокотемпературного газа также образует концентрическую сферу. Однако уже при очень небольшом ускорении (менее 0,1g ) в зоне высокотемпературного газа возникают восходящие потоки и пламя принимает яйцеобразную форму. Как видно из рис. 8.30, по мере повышения а зона высокотемпературного газа сужается, градиенты температуры возрастают. Поскольку константу испарения определяют по выражению dI — D — kt, в опыте с этой целью измеряли начальный диаметр капли Dq и диаметр D в момент времени t. Результаты измерений представлены на рис. 8.31. Видно, что по мере уменьшения а значения k также уменьшаются, и при a = Og ъ случае н-гептана k составляет примерно половину от соответствующего значения при а= Ig. [c.220]

Рис. 8.31. Влияние силы тяготения на константу испарения (Кумагаи,

В связи с этим высказывались замечания о нецелесообразности проведения сложного эксперимента со свободной каплей. Однако, отсутствие различий между процессами горения свободной и подвешенной капель теперь доказано экспериментально. Кроме того, имеются и некоторые другие факты, которые впервые стали понятными благодаря опытам со свободной каплей. Так, в случае подвешенной капли в условиях естественной гравитации, а также в условиях невесомости из-за силы сцепления с подвешивающей нитью капля не имеет сферической формы. Поэтому в качестве диаметра капли произвольно выбирают тот или иной размер, руководствуясь лишь соображениями удобства. Например, используют поперечный диаметр и диаметр, измеряемый под углом 45°. Или иногда каплю рассматривают как эллипсоид и в качестве характерного размера берут диаметр сферы, имеющей эквивалентную площадь поверхности или эквивалентный объем. Естественно, что в зависимости от выбора характерного диаметра возникает различие в значениях константы испарения. Свободная капля, горящая в условиях невесомости, имеет [c.230]

ПОЛНОСТЬЮ сферическую форму. Значения константы испарения, измеренные в опытах со свободной кап-лей, оказались гораздо бли- [c.231]

На рис. 8.41 показаны также данные о константе испарения подвешенной капли, которая горит сферическим пламенем в условиях невесомости. Различие в числовых значениях между двумя методами вызвано влиянием подвешивающей нити и имеет два возможных объяснения. Во-первых, через подвешивающую нить происходит дополнительная передача [c.231]

Температура окружающей среды. Голдсмит [13] сопоставил собственные экспериментальные данные, полученные при сравнительно низких температурах, с данными Кобаяси [12], полученными при сравнительно высоких температурах. В качестве горючего использовались н-гептан и бензол результаты измерений имеют довольно сильный разброс. На рис. 8.14 представлены экспериментальные результаты, полученные Кумагаи с сотр. [11] для цетана, н-гептана и этанола в интервале температур от комнатной температуры целом эти экспериментальные данные свидетельствуют о томТ шПюТйереттсгвьгшенйя пературы окружающей среды константа испарения увеличивается приблизительно в соответствии с тем эффектом, который предсказывает теория. [c.197]

Рис. 8.15. Влияние концентрации кислорода в окружающей среде на константу испарения капли жидкого горючего (н-гептан), сплошная линия— теоретический расчет (Голдсмит).

Если капля испаряется в потоке газа, скорость испарения и, следовательно, константа испарения увеличиваются по мере увеличения скорости течения. Ипгебо [19] измерил скорость испарения жидкости, выдавливаемой через пробковый шарик в поток газа, нагретый до высокой температуры и имеющий доста- [c.201]

Предельный пepeЩ07 sгy V- - VЧi D r д eit пература окружающей среды, °С) в формулах, выведенных выше для горения капли, приводит к случаю испарения капли. В результате для константы испарения из формулы (8.76) получаем [c.207]

При горении жидкой капли в условиях вынул<-денной конвекции хорошо выполняется общая зависимость, согласно которой квадрат диаметра капли уменьшается пропорционально времени. При комнатной температуре (20°С) константа испарения к возрастает по мере увеличения скорости восходящего потока воздуха. При некоторой предельной скорости воздуха (в данном случае 45 см/с) пламя сдувается. Как и в неподвижном воздухе, пламя имеет яйцеобразную форму. Эффект изменения скорости горения, вызываемый вынужденной конвекцией, зависит не только от скорости воздуха, но также и от температуры окружающей среды. При повышенных температурах наблюдается необычное явление. Так, при температуре окрулоющей среды 310°С константа испарения возрастает до тех пор, пока скорость воздуха не станет равной 90 см/с. После этого пламя, окружающее каплю, сдувается и погасает. Одиако затем сверху над каплей поднимается новое пламя, имеющее форму горизомталыюго кольца, и горение про- [c.214]

Рис. 8.24 Зависимость константы испарения капли жидкого парафина от коэффициента теплопроводности материала нити, поддерживающей каплю (Кума1аи, Исода).

Рис. 8.25, Зависимость константы испарения жидкой капли от коэффициента теплопроводносгн материала нити, поддерживающей каплю (этанол температура окружающей среды 530 С значение коэффициента теплопроводности взято при температуре 550 С) (Кумагаи, Исода),

Рассчитанные (Голдсмит и Пеннер) и экспериментальные ЦИсода] значения константы испарения и отношения диаметра пламени к диаметру капли для сферических капель жидкого горючего [c.222]

ВИЯХ невесомости, когда нолиостыо отсутствует влияние естественной конвекции. На рис. 8.34 приведены данные по изменению диаметра пламени в процессе горения капли. Напомним, что этот вопрос возник при обсуждении рис. 8.32. Можно увидеть, что после воспламенения по мере горения капли диаметр пламени вначале возрастает и лишь потом начинает уменьшаться. Далее, как видно пз рис. 8.35, отношение Оп 0 не остается постоянным, а монотонно возрастает по мере сгорания капли. Таким образом, проведенный эксперимент ясно указывает на то, что предположение о стационарности горения, принятое в теории сферического горения капли, является неприемлемым. Что касается константы испарения, то значения, полученные ранее (0,60 мм2/с для я-гептана и 0,46 мм /с для этанола), имеют более высокую надежность по сравнению с соответствующими значениями 0,49 мм / и 0,46 мм / , полученными позже. Диаметр От зоны высокотемпературного газа, окружающей пламя, монотонно возрастает в течение всего времени горения (рис. 8.36). [c.224]

Рис. 8.41. Зависимость константы испарения от начального диаметра капли при сферически симметричном горении (в состоянии невесомости) < -гепта,ч диаметр кварцевой нити 0,15 мм) (Кумагаи Окадзима) свободная капля 2 —подвешенная капля.

Теория горения (1971) -- [ c.77 ]

Ракетные двигатели на химическом топливе (1990) -- [ c.145 ]

Ракетные двигатели на химическом топливе (1990) -- [ c.145 ]

Горение (1979) -- [ c.195 , c.197 , c.215 , c.218 , c.231 ]

Основы теории горения (1959) -- [ c.172 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология