Лобовое сопротивление

Уравнения (76), (77) и (78) справедливы для частиц сферической формы. Если форма частицы отличается от сферической, то скорость витания такой частицы меньше, чем эквивалентной сферической частицы, так как коэффициент лобового сопротивления больше. Поэтому определение скорости витания частиц неправильной формы по указанным выше формулам для сферических частиц дает некоторый запас. [c.82]

Для турбулентного режима, когда Ке > 500, коэффициент лобового сопротивления становится величиной постоянной (С = 0,44), а скорость витания [c.82]

При измерении лобового сопротивления частиц различного размера и ориентации, находящихся в жидкости, было найдено что для данных скорости потока и общей порозности слоя сила лобового сопротивления уменьшается при агрегировании частиц. В псевдоожиженном слое это приводит к возникновению агрегатов и каналов при низкой порозности и при низких скоростях ожижающего агента, когда турбулентность в системе недостаточна для разрушения этих агрегатов. [c.63]

Долю коэффициента сопротивления, обусловленную давлением, называют коэффициентом лобового сопротивления (или сопротивлением формы). Величину вклада в коэффициент сопротивления тангенциальной составляющей поверхностной силы принято считать коэффициентом трения. [c.8]

Для неподвижного слоя высотой Н сила лобового сопротивления, действующая па единицу площади поперечного сечения, равна [c.59]

Первый член выражает силу лобового сопротивления, пропорциональную относительной локальной усредненной скорости фаз, причем локальный средний коэффициент сопротивления для твердой частицы зависит от порозности и обозначен как а (е). Очевидно, что при достаточно малой разности и — v сила лобового сопротивления пропорциональна относительной скорости при более высоких относительных скоростях первый член уравнения может быть записан в более общей форме [c.82]

В последнем выражении, сохраняется допущение о том, что величина лобового сопротивления может быть выражена произведением двух множителей, один из которых зависит только от локально средне порозности, другой — от относительной скорости. [c.82]

T. e. здесь отсутствуют тангенциальные компоненты сил лобового сопротивления, действующих на твердые частицы в точках, расположенных на поверхности пузыря. Тангенциальная компонента силы тяжести для одной частицы массой т равна mg sin 0, значит [c.100]

При анализе метода Дэвидсона становится очевидным, что уравнения (111,45)—(П1,48) могут быть удовлетворены только в том случае, если вблизи пузыря возможно изменение порозности и, соответственно, коэффициента лобового сопротивления Р (е). Известно, что график функции Р (е) имеет вогнутую к верху форму, причем величина Р быстро возрастает вблизи точки начала псевдоожижения. Следовательно, если порозность е близка к величине, отвечающей началу псевдоожижения, то изменение е будет значительно меньше, чем соответствующее изменение р. Отсюда следует, что первое приближение к решению уравнений (111,45)—(111,48) может быть получено путем замены е на <,, за исключением тех случаев, когда ене содержится в уравнении в виде зависимости р от е. Это ведет к следующим упрощенным уравнениям [c.103]

Зависимость типа (IV,3) может быть обоснована. Величина К связана со своего рода коэффициентом лобового сопротивления, характеризующим силу, тормозящую движение пузырей. Возможно, что торможение возникает вследствие диссипации энергии в вогнутой кильватерной зоне пузыря (это явление будет рассмотрено в следующем разделе). Когда расстояние между [c.141]

Разумеется, это весьма упрощенное, но наглядное описание явления. Известно, что кильватерная зона периодически частично сбрасывается при этом мгновенно изменяется коэффициент лобового сопротивления, вызывая, в свою очередь, периодические колебания скорости. Такое явление отмечено пока только в одной работе другие исследователи наблюдавшие это явление, видимо, не расшифровали его сущности. Вообще, рассматриваемое явление трудно исследовать, так как за время существования большинства пузырей в недеформированном состоянии наблюдаются лишь один или два цикла сбрасывания частиц из кильватерной зоны, после чего процесс искажается дроблением и.ли коалесценцией пузырей. [c.142]

Газовый поток в слое является источником сил лобового сопротивления, действующих на твердые частицы и вызывающих их движение и, в свою очередь, образование пузырей. Изучение особенностей такого потока и причин его возникновения важно для понимания механизма псевдоожижения и образования пузырей. [c.157]

В соответствии с рис. 1У-19, на частицу а, расположенную выше полости и сбоку от нее, действует сила лобового сопротивления так что равнодействующая сила Р к будет направлена вверх и от полости. Аналогично равнодействующая сила для частицы Ъ, примыкающей к полости сбоку, направлена вниз, а для частицы с — ниже полости вверх и в сторону полости. Если теперь снять внешнюю ограничивающую силу, то частицы начнут двигаться в направлении равнодействующей силы верхние частицы (например, а) вверх и в сторону от полости боковые частицы Ъ и другие) — вниз нижние частицы (так же, как с) — вверх и к основанию полости. Именно такая схема действия сил необходима, чтобы окружающие полость твердые частицы вызвали ее перемещение вверх, как это было продемонстрировано количественно для идеального случая [c.166]

Лева. Этим же путем Вахрушев установил общность выражения лобового сопротивления частицы в жидкости и псевдоожиженном слое. [c.492]

Из последнего выражения следует, что коэффициент имеет максимальное значение при р 4 (при этом 0 = 1). С увеличением коэффициент уменьшается, стремясь к нулю. Однако в действительности такое уменьшение происходить не может. Из сравнения зависимостей от для случая набегания безграничного потока на решетку, построенных по опытным данным [180] и с помощью выражения (4.75), видно (рис. 4.7), что формула (4.75), а следовательно, (4.55) — (4.64) согласуются с опытом только когда 4. При больших значениях р опытная кривая асимптотически стремится к предельному значению, которое достигается при р = оо, тогда как расчетная кривая по формуле (4.75) отклоняется вначале немного вверх, а затем (при Ср > 4) резко вниз, стремясь к нулю при р = оо. Значение р = со может получиться только при нулевом значении живого сечения решетки, т. е. при сплошном диске. Из опытов известно [63], что коэффициент лобового сопротивления круглого диска при установке его в безграничном потоке равен 1,16. К этому пределу стремится опытная кривая на рис. 4,7. [c.107]

Эта формула для коэффициента лобового сопротивления применима в диапазоне действия законов Стокса и Ньютона, а также при переходном режиме. Силу трения, действующую на частицу, находящуюся в массе других частиц, можно оценивать по уравнению (XVI, ) только при очень низких концентрациях частиц. Сила трения, действующая на твердую частицу в относительно концентрированной системе газ—твердые частицы, обычно больше и следующим образом может быть связана с порозностью системы [c.598]

С — абсолютная скорость твердых частиц на выходе из рабочего колеса С а — коэффициент лобового сопротивления системы из множества частиц [c.616]

Сйн — коэффициент лобового сопротивления одиночной частицы при скорости витания В — диаметр трубы д,р — диаметр твердой частицы / — коэффициент гидравлического сопротивления по Фаннингу Еа — сила трения, действующая на твердую частицу в системе из множества частиц [c.616]

Под правильным вождением автомобилей, в результате которого достигается экономия топлива и смазочных материалов, понимается следующее постепенное, плавное (без рывков) начало движения автомобиля (трога-ние с места) и возможно быстрый разгон без задержки на промежуточных передачах заблаговременное увеличение скорости для преодоления участка подъема, снижение скорости и использование естественного наката автомобиля перед остановкой выключение двигателя при продолжительных остановках и на стоянках, поддержание наиболее экономичного теплового режима работы двигателя наиболее рациональное и равномерное распределение груза по площади платформы кузова автомобиля и прицепа с расчетом снижения лобового сопротивления и правильной нагрузки на передние и задние оси. [c.140]

Последнее утверждение не представляется бесспорным. Необходимо учитывать, что коалесценция приводит, с одной стороны, к увеличению скорости подъема пузыря за счет выталкивающей силы, а с другой, — к ее уменьшению за счет возрастания лобового сопротивления при увеличении деформации пузыря. В результате суммарная скорость подъема пузыря может мало изменяться по высоте даже при изменении его диаметра в десятки раз [8, 9]. — Прим. ред. [c.700]

Сопротивление при обтекании пучков труб. Это сопротивление, как и при обтекании одиночных тел, складывается из лобового сопротивления и сопротивления вязкого трения. Однако при практических расчетах к определению коэффициента сопротивления подходят так, как будто он обусловлен вязким трением. Режим течения в большинстве практических случаев бывает турбулентным, поскольку при поперечном обтекании пучков имеются благоприятные условия для образования турбулентности даже при сравнительно низких скоростях. Например, при обтекании шахматного пучка труб развитый турбулентный режим наступает уже при Ке > 100 (характерный размер йп) [16]. [c.78]

В этой модели предполагается, что тепловой и гидродинамический пограничные слои разрушаются в зоне за пластиной. Первый член в уравнении для коэффициента трепия учитывает лобовое сопротивление формы пластины. [c.101]

Для случая ламинарного обтекания, которое имеет место до )начепий Не < 0,2, коэффициент лобового сопротивления [c.81]

В центробежных лопастных смесителях используют мешалки, выполненные в виде радиальных лопастей, пропеллеров, дисков. Суп еств иного значения форма лопастей мешалки на процесс перевода сыпучего материала в псевдоожиженное состояние не имеет. Единственное условие, предъявляемое к конструкции мешалки, — обеспечение высокой скорости циркуляции материала при низком лобовом сопротивлении вращению. Высота слоя сыпучего материала над мешалкой не должна превышать (8—10) Ь, где Ь — высота лопастей л ешалки. При необходимости псевдоожижения более высоких [c.235]

Сопротивление пластины, движущейся поступательно в перпендикулярном ее плоскости направлении, называют лобовым сопротив-лениеф нли сопротивлением давления. Как показали исследования, коэффициент лобового сопротивления зависит от очень большого числа ( акторов [c.275]

Дифференциальное уравнение (111,80) или его характеристические соотношения (111,82) определяют функцию у, не зависящую от uJU и потому одинаковую для всех пузырей. Значения Ну, равные р/ро и, следовательно, пропорциональные коэффициенту лобового сопротивления слоя, представлены на рис. III-7. Можно видеть, что восходящему пузырю предшествует оболочка слоя с повышенной порозностью, причем ее расширение таково, что коэффициент лобового сопротивления на вершине нузыря вдвое ниже, чем в объеме слоя. [c.106]

Можно считать, что движение твердых частиц происходит только в результате действия сил лобового сопротивления, возникающих при обтекании их потоком газа. Согласно определению величина этих сил имеет тот же порядок, что и сила тяжести. Следовательно, если изменяется локальная скорость, то частицы вынуждены двигаться пли должно прекратиться псевдоожижение. Значит, если в газовом потоке возникла бы крунномасштаб-ная или вихревая турбулентность, то это соответственно привело бы к хаотическому движению твердых частиц. Однако было установлено, что такое движение отсутствует (возможно, за исключением систем с очень мелкими частицами). Изображение на фото 1У-27 не должно вызывать удивления, хотя его детальная интерпретация требует более серьезного подхода, чем это кажется первоначально. Траектория газа не является линией тока. [c.158]

Для псевдоожиженного слоя характерно сложное взаи.чодействие различных сил трения между соседними частицами, движущимися с различными скоростями, статических адгезионных сил взаимодействия между частицами, гравитационных, а также силы лобового сопротивления потоку ожижающего агента. Влияние гравитационных сил и силы лобового сопротивления, действующих на твердые частицы, изучено достаточно хорошо. Роль сил трения, статических адгезионных сил взаимодействия между частицами (т, е. реология) в псевдоожиженном слое изучена слабо число публикаций, посвященных реологическим свойствам псевдоожиженных систе.п, весьма невелико. [c.228]

Аналогичный подход был сделан Беккером , установившим, что для исследованных им материалов (см. раздел III) скорость начала фонтанирования при Н = примерно на 25% выше скорости начала псевдоожижения. Однако он предложил вместо уравнения Эргана использовать равноценное уравнение, включающее коэффициент лобового сопротивления и число Рейнольдса, которое он рассчитал по своим экспериментальным значениям / j, полученным при Н = Н т- Было показано что рассматриваемый подход не намного точнее метода Торли отличающегося большей простотой и меньшим эмпиризмом. Для учета несферич-ности частиц угля и шероховатости их поверхности была предложена модификация уравнения (XVII,7). [c.630]

Твердые частицы, попадаюш ие из кольцевой зоны в газовую струю над входным отверстием, на коротком участке приобретают максимальную скорость, которая затем постепенно уменьшается до нулевого значения в верпшне фонтана. Основная сила-, сооб-щаюш ая ускорение, обусловлена лобовым сопротивлением [c.635]

Опытные да нные по осаждению частиц при турбулентном режиме обтекания их маслом усп(ешно описываются критериальным уравнением (7.5), выведенным для ламинарных условий обтекания. Это уравнение справедливо и для осаждения частиц в условиях переходного режима обтекания, когда силы трения и лобового сопротивления оказывают совместное влияние на движение частицы при ее осаждении. Установлено также, что для всех режимов обтекания частицы маслом можно выразить силу сопротивления среды в форме (7.6) через коэффициент сопротивления и найти зависимость этого коэффициента от критерия Рейнольдса, составив критериальное уравнение [c.141]

Учитывая это, нами разработана конструкция трубного пучка теплообменника повышенной жесткости, а значит, и долговечноспг, в которой амплитуда и частота колебаний трубок от действия поперечного потока среды снижена за счет увеличения лобового сопротивления в плоскости вибрации при одновременном уменьшении прогиба в плоскости двюкения потока. Для этого на периферийных слоях трубок установлены дистанционирующие вставки. [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология