Оператор динамический

Системы с распределенными параметрами. Несмотря на то, что изложенный выше прием построения минимальной частичной реализации приводит к уравнениям состояния с сосредоточенными параметрами, он может быть положен в основу синтеза функционального оператора динамической системы с распределенными параметами. С этой целью распределенная в пространстве ФХС представляется в виде совокупности конечного числа подсистем с сосредоточенными параметрами. [c.116]

Это соотношение служит основой для перехода от весовой функции к дифференциальному оператору динамической системы. Здесь число п, т. е. порядок искомого дифференциального уравнения, определяется числом линейно независимых функций в разложении (г, х). [c.294]

Метод, о котором пойдет речь, интересен тем, что дает простой и удобный в практических расчетах (хотя и весьма приближенный) способ решения расширенной задачи идентификации, позволяющий по данным наблюдения определить как сам дифференциальный оператор динамической системы (в виде передаточной функции), так и его параметры [4]. [c.314]

Из правил построения операторов динамических переменных видно, что квантовая механика принципиально нуждается в классической для своего построения и обоснования. [c.12]

Обратное утверждение тоже верно коммутация операторов указывает на возможность существования таких систем, в которых величины, отвечающие этим операторам, имеют точные значения. Следовательно, зная операторы динамических переменных, можно решить вопрос о принципиальной возможности того, что эти переменные одновременно имеют точные значения. [c.53]

Иногда удобнее пользоваться представлением Гайзенберга, в котором статистический оператор не зависит от времени, а операторы динамических переменных зависят от времени. Для перехода в (31,17) к представлению Гайзенберга надо в правую часть подставить значение (20,7). Тогда, используя перестановочность операторов под знаком шпура, находим [c.149]

Статистический оператор динамической подсистемы [c.482]

Это приближение можно назвать основным приближением необратимости. В этом приближении уравнения, определяющие изменение Ра во времени, будут содержать помимо операторов динамической подсистемы только средние значения величин, относящихся к диссипативной подсистеме Такие уравнения называются кинетическими уравнениями для статистического оператора Ра-Следовательно, кинетическое уравнение должно иметь вид [c.484]

В представлении чисел заполнения операторы А, Л+, ра(0 другие операторы динамической системы а определяются на пространстве собственных функций оператора Л Л, имеющего собственные значения О и 1. Собственные функции V) изобра- [c.486]

Операторы 1-й управляющей таблицы исполняются сверху вниз, однако возможна передача управления по меткам. Например, в табл. И-9 оператор безусловного перехода ПЕ осуществляет обход диагностического сообщения по метке У когда поиск в табл. И-7 оказывается неудачным, происходит переход по метке X. Имеется вариант оператора динамической передачи управления значение метки становится известным в процессе выполнения алгоритма. [c.25]

Операторы динамических переменных [c.38]

Оператор Гамильтона для системы из п частиц в представлении Шредингера является дифференциальным оператором в частных производных для 3 переменных [см. (1.87)]. Соответствующее уравнение Шредингера является в таком случае дифференциальным уравнением в частных производных также для Зя переменных. Как было показано (разд. 2.1), такое уравнение разрешимо только в том случае, когда его можно свести к эквивалентному набору простых дифференциальных уравнений так, чтобы каждое из них включало только одну переменную. В свою очередь это возможно только при условии, что есть набор из Зя — 1 подходящих операторов, причем все они должны коммутировать между собой и с Н. Кроме того, такие операторы должны удовлетворять условиям, налагаемым на форму динамического оператора, т. е., за исключением маловероятных совпадений, все Зя — 1 операторов должны быть динамическими операторами. Динамический оператор коммутирует с гамильтонианом тогда и только тогда, когда соответствующая динамическая переменная в классической механике является постоянной движения. Поэтому возможность решения данного уравнения Шредингера непосредственным интегрированием зависит от того, включает ли исследуемая система достаточное количество подходящих динамических переменных. [c.49]

Гамильтониан (26) определяет временную эволюцию операторов в представлении Гейзенберга. В представлении Шредингера операторы Ва и прочие операторы динамического типа не изменяются, а изменяется со временем лишь входящая в (25) матрица плотности р. Она удовлетворяет квантовому уравнению Лиувилля [c.149]

Изменение во времени координат а в фазовом пространстве определяется динамическими законами. Введем оператор динамического двига частицизточки(а 1,. . ., гс,) в точку. . ., 5) за время [c.192]