Бернулли уравнение для центробежного

Предельную высоту всасывания Центробежного насоса (рис. 3.17), исходя из уравнения Бернулли (если принять за плоскость сравнения уровень жидкости в резервуаре), можно определить по формуле [c.67]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЦЕНТРОБЕЖНОГО ПОЛЯ [c.57]

В основе расчетов элементов центробежных компрессорных машин, к которым подводится внешняя работа, лежат уравнение Бернулли, представляющее собой уравнение энергии в механической форме [c.73]

Зависимость между геометрической высотой всасывания и другими величинами, характеризующими работу центробежного насоса, устанавливается из уравнения Бернулли, составленного для сечений О—О и I—I (см. рис. 1.10, а) [c.17]

Применим уравнение Бернулли для цилиндрического потока в поле центробежных сил. [c.43]

В одноступенчатом центробежном насосе (рис. 111-2) жидкость из всасывающего трубопровода / поступает вдоль оси рабочего колеса 2 в корпус 3 насоса и, попадая на лопатки 4, приобретает вращательное движение. Центробежная сила отбрасывает жидкость в канал переменного сечения между корпусом и рабочим колесом, в котором скорость жидкости уменьшается до значения, равного скорости в нагнетательном трубопроводе 5. При этом, как следует из уравнения Бернулли, происходит преобразование кинетической энергии потока жидкости в статический напор, что обеспечивает повышение давления жидкости. На входе в колесо создается пониженное давление, и жидкость из приемной емкости непрерывно поступает в насос. [c.133]

Решим эту задачу сначала в общем виде. Напишем уравнение Д. Бернулли для двух сечений свободной поверхности 1—1 воды в колодце и сечения 2—2 перед входом в центробежный насос. За плоскость сравнения возьмем поверхность жидкости в колодце. [c.57]

В 1738 г. Бернулли вывел уравнение, которое служит теоретической основой для решения многих вопросов гидромашиностроения. В 1750 г. Л. Эйлер впервые дал математический анализ рабочего процесса центробежного насоса. [c.91]

Для этого воспользуемся уравнением Бернулли, введя в него новые члены, зависящие от перехода к относительному движению и необходимости в соответствии с этим включения влияния центробежной силы [c.28]

Центробежный насос является самым распространенным видом лопастных насосов. В лопастных насосах жидкая среда перемещается благодаря силовому воздействию на нее системы лопастей, подобных крылу самолета. На рис. 2.1 изображено сечение крыла самолета, так называемый одиночный профиль. При его обтекании скорость жидкости на выпуклой стороне больше, чем на вогнутой стороне, поэтому, в соответствии с уравнением Бернулли, на профиль действует сила, направленная снизу вверх. [c.45]

В 18 в. был изобретен паровой двигатель. В 1738 г. Д. Бернулли вывел основополагающее уравнение движения жидкости, которое носит его имя. В 1750 г, Л. Эйлер впервые сделал математический анализ рабочего процесса, происходящего в центробежном насосе и реактивной турбине, и дал основное уравнение рабочего процесса турбомашин. Теоретические положения, касающиеся работы гидрома-шин и лопастных насосов, разработанные Д. Бернулли и Л. Эйлером, оставались неиспользованными около 150 лет, пока в качестве приводящего двигателя для насосов не стали применять электродвигатель и паровую турбину. [c.5]

Подставляя значение 5" из уравнения (95) в уравнение (93), находим форму интеграла Бернулли для случая, когда жидкость находится под воздействием только центробежного поля [c.44]

Напищем уравнение Бернулли для идеальной жидкости, находящейся под действием центробежного поля сил [c.79]

Именно преобразованию кинетического напора в потенциальный служит улиткообразная форма корпуса центробежного насоса постепенное расширение сечения обеспечивает переход (согласно уравнению Бернулли) кинетической энергии в потенциальную. Этой же цели должно служить рациональное направление лопаток рабочего колеса надо выбрать такое, при котором доля кинетического напора будет наименьшей. [c.302]

Полный напор, развиваемый центробежным вентилятором, получается при анализе уравнений Бернулли, составленных для сечений на всасывающей и нагнетательных линиях, аналогично изложенному в 2 гл. 1. [c.261]

Таким образом, получено известное уравнение Бернулли для течения жидкости в поле центробежных сил. [c.59]

Таким образом, в уравнении Бернулли для относительного движения равномерно [вращающейся жидкости (3-18) помимо кинетической энергии, зависящей от относительных скоростей w и Ш2. учитывается работа центробежной инерционной силы /г . [c.50]

Русские ученые Д. Бернулли и Л. Эйлер впервые теоретическк обосновали работу центробежных машин. В 1738 г. Д. Бернулли опубликовал книгу Гидродинамика , в которой вывел закон сохранения энергии в движущейся жидкости. Этот закон вместе с уравнением сплошности является теоретической основой для расчета рабочих органов гидромашин, в том числе и насосов.. Во> второй половине XIX века академики Н. Е. Жуковский и С. А. Чаплыгин разработали аэродинамическую теорию крыла , которая послужила основой для создания методики расчета, ло.-пастей рабочих колес и лопаток выправляющих аппаратов как центробежных, так и осевых насосов. [c.3]

Однако при движении жидкости могут возникнуть силы, направленные перпендикулярно направлению течения, и тогда постоянная в уравнении Бернулли не будет сохранять своего значения. Эти -силы могут породить вращение частиц жидкости и образование центробежных сил частиц жидкости. [c.139]

Характеристики центробежных насосов. Теоретический напор Нт (в м), развиваемый лопатками колеса (на основе уравнения Бернулли и с учетом сложного движения струек жидкости в криволинейных каналах вращающегося рабочего колеса) [c.93]

Механическое распыление центробежными форсунками. Центробежные форсунки широко используют в распылительных сушилках. Тангенциальные входные отверстия, ось которых смещена относительно оси сопла, позволяют закручивать поток жидкости при входе в камеру форсунки. На выходе из сопла действие центростремительных сил на поток прекращается, и капли жидкости разлетаются по прямолинейным траекториям, образуя конусообразный факел. Теория центробежных форсунок для идеальных (невязких) жидкостей разработана Г. Н. Абрамовичем [13]. На основании закона сохранения момента количества движения, закона сохранения механической энергии (уравнения Бернулли) и разработанного им принципа максимального расхода Г. Н. Абрамович показал, что коэффициент расхода форсунки ц и угол раскрытия факела ф зависят только от геометрических параметров форсунки, т. е. от диаметра вихревой камеры Лк, количества п и диаметра йвх входных отверстий, диаметра сопла йс. Важной особенностью работы центробежной форсунки является также образование в центре сопла и вихревой камеры воздушного вихря. Поэтому истечение жидкости происходит через кольцевое сечение. Коэффициент заполнения сопла равен отно-игению площади, заполненной жидкостью, к общей площади сопла. Коэффициент расхода форсунки представляет собой отношение действительной производительности форсунки Удейств К максимально возможной (теоретической) Утеор, т. . [c.10]

С помощью уравнения Бернулли определим также мощность насоса. Рассмотрим случай, когда центробежный насос (установившееся течение) засасывает жидкость из бака, расположенного на уровне го, в котором существует давление ро, и нагнетает в бак, находящийся на уровне Давление в баке — рз (рис. 1-8). [c.11]

Физическая сущность разрьшов характеристики центробежного дымососа изучена недостаточно. Однако можно предположить, что причиной такого явления могут быть срьшы потока, возникающие в проточной части дымососа при определенных скоростях потока. Межлопаточный канал дымососа представляет собой несимметричный криволинейный диффузор. При расширении канала согласно уравнению Бернулли (5) происходит увеличение статического давления за счет динамического. В направлении, нормальном направлению движения газа, давление остается одинаковым по всему поперечному сечению потока, следовательно, положительный градиент давления тоже распределяется равномерно по этому сечению. Непосредственно вблизи твердой поверхности стенок скорость газа резко снижается. Поскольку скорость газа по длине диффузора все время снижается, наступает момент, когда запас кинетической энергии частиц вблизи стенок становится настолько незначительным, что он оказывается недостаточным для преодоления образующегося положительного градиента давления. Эти частицы останавливаются, а затем начинают двигаться в обратном направлении [ 12]. Возникает местный вихрь, и происходит отрьш потока от стенок. Область такого движения бьютро расширяется. [c.36]

Применяя уравнение Бернулли для струйки 1-2, в данном случае мы должны дополнительно учесть работу этой центробежной (инерционной) силы. Центробежная сила на учаске 1-2 совершает работу при перемещении вдоль струйки единицы веса жидкости по направлению радиуса г.тЭта работа-будет равна (при Гх ф Г2) [c.50]

Для вывода основного уравнения колеса центробежного насоса вообразим колесо с бесконечно большим количеством лопаток, что позволит протекающий в нем поток считать состоящим из одинаковых элементарных струек. Возьмем колесо (рис. 42) центробежного к a o a и проведем внутри элементарную струйку М М%. Обозначим абсолютное давление в точке М через ри а в точке через Р2- Пренебрега51 превышением точки М2 относительно М, можно написать уравнение Д. Бернулли для относительного движения элементарной струйки [c.43]

Следует, однако, подчеркнуть, что положение о постоянстве средней скорости по всем сечениям улитки является приближенным. Это объясняется тем, что в улитке линии тока сильно искривлены, поэтому там действуют центробежные силы, вследствие ко1х)рых давление увеличивается от центра кривизны к периферии, а скорости, наоборот, согласно уравнению Бернулли, в том же направлении уменьшаются. Но при симметричном течении яа входе в сопловой аппарат скорость вдоль всей ero периферии ino TOHHHa, поэтому средняя скорость в улитке должна возрастать в направлении вращения и, следовательно, [c.116]

В каналах рабочего колеса жидкость приобретает дополнительную энергию Яц, соответствующую работе центробежной силы, т. е. для относительного движения уравнение Бернулли запищется так [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология