Уравнения движения жидкости

ВЫВОД ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ И ГАЗА [c.356]

Выведем дифференциальные уравнения движения жидкости и газа в деформируемой трещиновато-пористой среде, считая, что в каждой точке имеются два давления (р в системе трещины, />2 в пористых блоках) и две скорости фильтрации- 1 и и 2 соответственно. Перетоки между средами определяются формулами (12.9) или (12.10). [c.356]

Мы уже обращали внимание на то, что в инженерной практике некоторые члены общего полного уравнения, описывающего процесс, можно опустить. В преобладающем большинстве случаев тремя из пяти членов в уравнении движения жидкости можно пренебречь. [c.81]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ [c.95]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ С УЧЕТОМ ВРАЩЕНИЯ ЧАСТИЦ И ОСНОВНЫЕ ЗАКОНОМЕРНОСТИ ВИХРЕВЫХ ДВИЖЕНИЙ [c.102]

Чтобы учесть вращение частиц жидкости при ее движении, воспользуемся уравнением движения жидкости Эйлера. Разделим правую и левую части равенств (П, 29) на плотность жидкости [>, тогда уравпения примут вид [c.102]

Уравнения движения жидкости с учетом вращения ее частиц (урав-иения движения в компонентах вихря) принимают вид [c.104]

Уравнение движения жидкости внутри канала (учитываются только внутренние силы) имеет вид [c.174]

Рис. 8. 7.. К выводу уравнения движения жидкости в зазоре между уплотняющими дисками

Указанный режим работы малообъемных роторных смесителей наблюдается, когда число прорезей или отверстий (щелей) на цилиндре ротора совпадает с числом отверстий на цилиндрической поверхности статора и, кроме того, имеет место полное совпадение прорезей, когда аппарат открыт , и их полное перекрытие, когда аппарат закрыт . При таком режиме работы аппаратов амплитуда колебания динамического давления максимальна, что существенно стимулирует гидродинамические процессы, повышает эффективность процессов смешения и массообмена. При такой конструкции аппаратов в момент совпадения прорезей происходит импульсная смена порций обрабатываемой смеси в зазоре между цилиндрами. Следовательно, для анализа эффективности работы важно знать не только профиль скорости установившегося турбулентного движения жидкости, но и время, необходимое для установления данного типа течения. Для его определения воспользуемся нестационарным уравнением движения жидкости для окружной Уе скорости (цилиндрическая система координат г, 0, г, ось г которой совпадает с осью вращения ротора). [c.321]

Основные уравнения движения жидкостей.................. [c.10]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ [c.26]

Основные уравнення движения жидкостей [c.27]

Уравнение (1-49) является общим уравнением движения жидкостей и газов, но проинтегрировать его удается только в отдельных простейших случаях. [c.30]

Аналитический метод решения гидравлических задач, заключающийся в составлении и интегрировании дифференциальных уравнений движения жидкости, применим лишь для простейших потоков. В большинстве практически важных случаев характер движения жидкостей оказывается настолько сложным, что составить уравнения, точно описывающие движение, не представляется возможным. Обычно в таких случаях в реальное движение вносят упрощения (например, предполагают, что между движущимися частицами жидкости отсутствуют силы трения) и уравнения движения составляют й интегрируют для выбранной упрощенной модели. Если полученные уравнения не могут быть точно проинтегрированы, то их интегрируют численно, или, если позволяет физическое содержание задачи, упрощают (например, линеаризуют), приводя к интегрируемому типу. [c.3]

Для решения поставленной задачи изобразим графики зависимости полного напора у в сечении В от расхода жидкости по трубопроводам установки. Ось абсцисс графиков совместим с приемным уровнем насоса I. Напишем уравнения движения жидкости по трубопроводам АВ, СВ и ВО. [c.222]

Разберем сначала первый случай работы насоса на сеть. Напишем уравнения движения жидкости по трубопроводам АВ, ВС и ВВ. [c.223]

Трубопровод ВВ. Уравнение движения жидкости по трубопроводу ВВ такое же, как и для трубопровода ВС [c.225]

Сформулируем задачу по определению движения жидкости в капле, растекающейся по твердой поверхности в результате удара. В соответствии со сказанным ранее задачу можно формулировать в одномерном приближении, предполагая, что на верхней и нижней плоскостях диска отсутствует силовое взаимодействие жидкости с окружающей средой сверху имеется газообразная окружающая среда, а снизу — слой пара, отделяющий каплю от стенки. Уравнение движения жидкости в диске имеет следующий вид [c.85]

Уравнение (3—24) является дифференциальным уравнением переноса массы в движуш,емся потоке или уравнением диффузии в движу-ш,ейся среде. Это уравнение по своей структуре совершенно аналогично дифференциальному уравнению конвективного теплообмена. В нем. кроме концентрации, переменной является так>ке скорость потока, Поэтому уравнения (3—17) и (3—24) должны рассматриваться в совокупности с дифференциальным уравнением движения жидкости и уравнением неразрывности потока. [c.462]

Первое из этих уравнений является, как известно, уравнением движения жидкости (уравнение Эйлера), второе уравнением—неразрывности и третье — условием сохранения энтропии частицы. [c.30]

Уравнение движения жидкости. Это уравнение, выражающее закон количества движения, может быть представлено в формах [c.16]

Анализ свободноконвективного переноса в замкнутой области обычно представляет собой более сложную задачу, чем исследование внешних течений, поскольку движение жидкости вблизи стенок так или иначе связано с течением в центральном ядре. Кроме того, в данном случае в уравнениях движения жидкости нельзя пренебречь членами, характеризующими давление, как это обычно делается при анализе большинства внешних течений. Процессы переноса в замкнутых или частично замкнутых областях при течении ньютоновских жидкостей рассматривались в гл. 14. Внутренние свободноконвективные течения неньютоновских жидкостей недостаточно исследованы. Вместе с тем имеется значительная информация по влиянию выталкивающих сил на процессы вынужденной или смешанной конвекции. [c.443]

В качестве примера рассмотрим известное гидродинамическое уравнение движения жидкости Навье—Стокса (для упрощения воспользуемся только выражением для составляющей скорости и ) [c.19]

Основой математического описания КГТС деталей машин (например,, абсолютно гладких цилиндров, показанных на рис. 5.5) служат дифференциальное уравнение движения жидкости Навье —Стокса и условие неразрывности установивши гося потока жидкости, следствием которых является известное уравнение Рейнольдса, относящееся к установившемуся плоскому потоку вязкой жидкости в узком клиновом зазоре между двумя плоскостями [c.235]

В работах по теплоотдаче содержится большое число эмннрических и полуэмпирических уравнений движения жидкости в трубах [28, 83, 113, 120, 144, 147, 148]. Большинство этих уравнений представлено в виде степенной зависимости числа Нуссельта от определяющих критериев и симплексов. [c.232]

Завнсилгасть между силами, действующими в жидкости, устанавливается в форме уравнений движения жидкости. [c.95]

Дифференциальные уравнения движения жидкости с учетом трения — уравнения Навье — Стокса. При учете сил трения в дифференциальное уравнение движения жидкости Эйлера необходимо ввести дополнительное слагаемое, которое получаем из уравнения Ньютона. Сила внутреннего трегн я То при одномерном двин<енни жидкости на единицу поверхности выражается по Ньютону, как [c.98]

Основное уравнение гидродинамики — уравнение движения жидкости — констатирует лишь силы, которые действуют в движущейся жидкости, но не дает ответа иа вопрос, как при этом движутся частицы жидкости, т. е. не вскрывает механизма движения. При движении жидкости частицы ее могут испытывать помимо иостуиательного движения, растяжения пли сжатия еще п вращательное движение. [c.99]

А. Уравнения движения жидкости. Основные концепции и определения. Жидкая среда рассматривается как сплошная изотропная субста1щия, каждый элемент которой может непрерывно деформироваться под действием приложенных к его поверхности касательных напряжений. Под жидкой средой понимаются как жидкости, так и газы. [c.98]

Массовые силы пропорциональны массе жидк ого тела, или, для однородных жидкостей, — его объему. Это прежде всего сила тяжести, а затем силы инерции переносного днижения, действующие на жидкость при относительном ее покое и ускоренно движущихся сосудах или при относительном движении жидкости в руслах, перемещающихся с тем или иным ускорением. К числу массовых сил относят также силы, вводимые при составлении уравнений движения жидкости по принципу Д Аламбера. [c.6]

Методика решения этой задачи одинакова с методико - решения предыдуш,ей задачи. Уравнения движения жидкости по трубопроводам АВ тл ВС во втором случае не отличаются от уравнений в первом случае. Следовательно, кривые В и ВС зависимости напора у в точке В от расходов в трубопроводах АВ тк ВС во втором случае строятся так же, как и в первом. [c.226]

Посвящена изложению широкого круга проблем, связанных с движением жидкоста в коллекторных системах рассматриваются модели, используемые для описания коллекторных систем, уравнения движения жидкости с переменной массой, закономерное трения при движении жидкости в каналах с проницаемыми стенками, дается решение и анализ дифференциальных уравнений для различных схем коллекторньгх систем, приводятся формулы и номограммы для осуществления инженерных расчетов. [c.280]