Энтальпия для системы воздух вода

Типичная зависимость энтальпии от температуры для системы воздух — вода показана на рис. 7.6. Кривая PQ является геометрическим местом точек, отражающих состояние равновесия, и как предполагается, характеризует условия на границе раздела фаз ( , t)-, AB — рабочая линия, представляющая точки i, tw Кривая ЕМ — траектория процесса, который начинается при известном состоянии влажного воздуха, поступающего в конденсатор ВС — типичная соединительная линия с наклоном, равным —и/к. [c.306]

Рис. 7.13. Движущие силы для обьема энтальпией в системе воздух —вода (кривая — линия равновесия. насыщенный воздух I — энтальпия влажного воздуха).

Энтальпии насыщенных состояний и наклоны равновесной линии для системы воздух—вода при давлении 0,101325 МПа [47] [c.315]

О. Приближенное дифференциальное уравнение для энтальпии в системе водяной пар—воздух — вода. Следует напомнить, что обмен энергией н массой между воздухом и водой мож[ю выразить в очень простом виде (см. 1.2.3). Здесь внимание вновь обращается к системе, которая особенно подходит для градирен. Приведенные в 1.2.5 уравнения в дифференциальной форме представим в следующем виде [c.28]

Проведение калориметрического опыта. I. Тепловое значение калориметрической системы определяют по энтальпии растворения КС1. Вначале определяют тепловое значение Ск калориметра по тепловому эффекту растворения K I. Для этого во взвешенный калориметрический стакан наливают 700 мл воды комнатной температуры и взвешивают с точностью до 0,1 г. Массу воды нахоДят по разности, вводя поправку на массу вытесненного водой воздуха. [c.393]

Температура адиабатического насыщения или линии постоянной энтальпии. Если поток воздуха тесно смешан с некоторым количеством воды при температуре нас в адиабатической системе, то температура воздуха будет падать, а его влажность — увеличиваться. Если <нас такова, что воздух, выходящий из системы, находится в равновесии с водой, то нас будет температурой адиабатического насыщения и линия, устанавливающая отношение между температурой И влагосодержанием воздуха, является изоэнтальпой. Уравнение этой линии имеет вид [c.472]

Таким образом, в замкнутой системе вода, циркулирующая при помощи насоса 3, является промежуточным теплоносителем между хладагентом, от которого отводится теплота в аппарате, и наружным воздухом (расход С, кг/с), энтальпия которого повышается от г 1 до 32. [c.271]

Зависимость (8.2) может быть интегрирована для всего охладителя. В показанной на рис. 8.2 системе оборотного водоснабжения применена одна из возможных конструкций охладителя 1 циркуляционной воды. В замкнутой системе расход циркуляционной воды составляет W (м /с). Отнимая от рабочего тела в конденсаторе теплоту конденсации Q (кВт), вода нагревается на На ту же разность температур вода охлаждается в охладителе, отдавая теплоту воздуху, расход которого через охладитель равен G (кг/с), в результате чего происходит возрастание его энтальпии на ,2 — i ei и температуры на — bi- В конце охладителя расход воды уменьшается из-за испарения части ее Wq (м /с). [c.276]

D. Приближенное соотношение между энтальпиями в системе вода—водяной пар—воздух. При расчете градирен полезно использовать определенным образом упрощенные уравнения. Они получаются, если принять энтальпию воды h и воздуха при О С равной нулю (см. 1.2.3). Кроме того, можно пренебречь увеличением массы воздушного потока с ростом его влагосодержания, поскольку это увеличение незначительно. В этих предположениях уравнение (1) можно использовать для описания совмес гного тепло- п массообмена, происходящего в аппарате. Конкретно следует записать [c.23]

За состояние, к которому относится энтальпия, принят 0° С (для жидкой воды). Графически в этом случае удобна косоугольная система координат г — X с углом между ними 135°. Шкала влагосодержания X должна быть расположена наклонно. Но для удобства отсчетов значений X пользуются вспомогательной горизонтальной шкалой (рис. VIII-22). Линии постоянной энтальпии на такой диаграмме будут наклонными. Шкала энтальпии построена условно. Вертикальные отрезки между наклонной линией, соответствующей = 0, и горизонтальной вспомогательной осью равны теплоте испарения X кг влаги, содержащейся в I кг сухого воздуха при 0° С [c.618]

Диаграмма i - d приведена на рис. 1.6. Она построена в косоугольной системе координат. Такая система позволяет расширить на диаграмме область ненасыщенного влажного воздуха, что делает диаграмму удобной для графических построений. По оси ординат отложены значения энтальпии i, кДж/кг, сухой части влажного воздуха, по оси абсцисс, направленной под углом 135° к оси i, отложены значения вла-госодержания d, г/кг, сухой части влажного воздуха. На поле диаграммы нанесены линии постоянных значений температуры t onst и линии постоянных значений относительной влажности ф. Внизу расположен график, имеющий самостоятельное значение. Он связывает влагосодержание d, г/кг, с упругостью водяного пара р , кПа. Все поле диаграммы разделено линией ф = 100% на две части. Выше этой линии расположена интересующая нас область влажного воздуха. Линия ф = 100% соответствует состоянию полного насыщения воздуха водяным паром. Ниже этой линии расположена область воздуха, находящегося в перенасыщенном состоянии (образование тумана, микрокапельки воды во взвешенном состоянии), которая обычно в расчетах мало используется. [c.29]

В приводимых ниже примерах иллюстрирующих применение диаграммы / — х, использованы следующие обозначения < и /м — температура сухого и мокрого термометра, °С р — точка росы, °С х — влагосодержание, кг воды1кг сухого воздуха-, Кх — приращение или потеря влаги потоком воздуха, кг воды1кг сухого воздуха-, ф — относительная влажность в долях или процентах I — энтальпия при насыщении, дж кг сухого воздуха-, в — энтропия воды, прибавленной к системе или отнятой от нее, дж/кг сухого воздуха-, д+ — тепло, введенное в систему, дж/кг сухого воздуха-, д- — тепло, отнятое от системы, дж/кг сухого воздуха. [c.473]