Электроны, обращенный поток

Здесь хотелось бы обратить внимание на те возможности в разработке высокоэффективных технологических процессов, которые открывает принцип функционирования физико-химических систем в условиях, далеких от равновесия. Принцип этот, как было сказано в гл. V, в 1960—1970-е годы получил теоретическое обоснование в неравновесной термодинамике, а за самое последнее время — широкую практическую апробацию в качестве основы интенсификации многих отраслей химического и металлургического производства. Увеличение объема выпуска продукции в единицу времени и повышение ее качества сегодня во многом определяется максимальной концентрацией используемых потоков энергии. Среди них все шире получают распространение потоки горячих газов, электронные пучки, плазмотроны, лучи оптического квантового генератора — лазера. [c.234]

При этом обратим внимание на то, что поток электронов (отрицательных зарядов) в гальванических цепях всегда направлен в сторону выравнивания электродных потенциалов. [c.328]

После рассмотрения электролиза становится понятной сущность электропроводности растворов. Если вновь обратиться к рис. У-31, то легко установить, что ток (т. е. поток электронов) сквозь жидкость вовсе и не проходит. Так как, однако, число получаемых анодом электронов равно числу отдаваемых за то же время катодом, во внешней цепи ток идет так же, как он шел бы, если бы электроны непосредственно проходили сквозь жидкость. Поэтому и говорят об электропроводности растворов. [c.204]

Обратимся прежде всего к уравнению (42.30), описывающему электронный поток тепла. Имея в виду неравенство (43.1), можем пренебречь производной по времени, что соответствует быстрой релаксации (за время т 1) начальных возмущений к медленно меняющемуся гидродинамическому состоянию. Далее, благодаря малости длины пробега по сравнению с характерным размером гидродинамических неоднородностей (неравенство (43.2)), можпо записать уравнение (42.30) в виде [c.165]

С помощью той же формулы, АС = = —пРАЕ , можно рассчитать изменение стандартной свободной энергии для любого отрезка цепи переноса электронов по разности между стандартными потенциалами двух окислительно-восстановительных пар - электронодонорной и электроноакцепторной. На рис. 17-4 показаны 1) стандартные потенциалы некоторых переносчиков электронов дыхательной цепи, 2) направление потока электронов (поток неизменно направлен вниз , т. е. к кислороду) и 3) относительные величины изменения свободной энергии на каждом из этапов. Обратите внимание, что в дыхательной цепи есть три участка, в которых перенос электронов сопровождается большим снижением свободной энергии. Это те участки, где высвобождающаяся энергия запасается, т. е. используется для синтеза АТР. [c.515]

Ядро атома окружено движущимися вокруг него с очень большой скоростью электронами. Опыт Резерфорда сводится к простреливанию таких атомов, имеющих размеры баскетбольного кольца, потоком мельчайших песчинок, каждая из которых будет продолжать движение по прямой, если не столкнется с мельчайшей песчинкой, соответствующей ядру атома. Совершенно очевидно, что вероятность такого столкновения чрезвычайно мала. (Следует обратить внимание на то, что в опыте Резерфорда альфа-частицы не отклоняются электронами, поскольку альфа-частицы значительно тяжелее электронов.) [c.59]

В 1914 г. Л. В. Писаржевский прочитал лекцию Физическая химия и одна из очередных ее задач , в которой обратил большое внимание па значение электрона в химии. Им была развита теория окислительно-восстановительных реакций на основе электронных представлений. Писаржевский показал, что окисление — это потеря электронов, восстановление — приобретение последних. Электронная природа ионных реакций, сводящихся к потокам электронов,— писал он,— несомненно, должна быть связана с электромагнитной природой атомов и ионов. Только при учете и этой последней получится полная теория реакций электронной химии, полная картина внутренней жизни химических процессов [19]. По Льюису (1916 г.), восстановление означает возрастание, а окисление — уменьшение числа электронов на поверхности атома элемента. [c.337]

При непрерывном истечении электронов из металла заряд двойного слоя все время будет увеличиваться. Это приведет к росту разности потенциалов между металлом и средой и тем самым к увеличению начальной высоты барьера ИТ) на величину е(р. Увеличение Wo сопровождается уменьшением потока электронов из металла, что в свою очередь замедляет рост потенциала (f. В копце концов при некотором (р = (f q число электронов с энергией е ер (ИТ) + eifeq), вылетающих из металла, сравняется с числом электронов, поглощаемых его поверхностью, полный ток j = j — j обратится в нуль и в системе установится равновесие. Если вылет электропов осуществляется в какой-либо диэлектрик (например, в чистую воду), то электрон попадает на уровень проводимости в данном диэлектрике, находящийся ниже уровня вакуума на величину взаимодействия электрона с данной средой. Тогда Wo = Wo - м = Wo - ( ° + квТ1пс,ояь). [c.324]

Рис. 17-4. Направление потока электронов и энергетические соотношения в дыхательной цепи митохондрий. E-FMN означает NADH-де-гидрогеназу Q-убихинон Ь, с,, с, и а-ци-ккал гохромы. Обратите внимание, что в дыхательной цепи имеется три участка (красные стрелки), в которых перенос электронов сопровождается относительно большим снижением свободной энергии. Эти этапы поставляют свободную энергию для синтеза АТР. Значения Е о для переносчиков электронов приведены в табл. 17-1.

Теперь возникают два вопроса. Каким образом вновь заполняется дырка, возникшая в реакционном центре И как можно объяснить образование О2 из воды Для того чтобы ответить на эти вопросы, нам следует обратиться к рассмотрению общей схемы фотосинтетическо-го потока электронов. [c.694]

После расс.мотрения электролиза становится понятной сущность электропроводности растворов. Если вновь обратиться к рис. 94, то легко видеть, что ток (т. е. поток электронов) через жидкость вовсе и не проходит. Так как, однако, число получаемых анодом электронов равно числу отдаваемых за то же время катодом, в о внешней цени ток идет так же, как он шел бы, если бы элек- [c.153]

При использовании ионизационных датчиков трудной проблемой является вклад ионизации молекул остаточного газа в общий ионный ток. Это можно показать на данных Перкинса, датчик которого имел линейную характеристику для остаточных газов с ионным током 0,04 мкА при р = = 10 мм рт. ст. [285]. Испарение SiO со скоростью 20 А с вызывает ток 0,32 мкА. Таким образом, даже при благоприятных условиях вклад остаточных газов в ионный ток составляет 11%. Одним из решений этой проблемы является модуляция входящего в датчик потока пара с помощью дискового или вибрирующего прерывателей. При этом возникающий переменный ток может быть выделен из постоянного тока, связанного с остаточными газами. Другим решением является использование второго, идентичного датчика, который экранирован от потока пара, но экспонирован для остаточного газа. Выходной сигнал этого датчика может быть использован для компенсации тока от остаточных газов. Примеры обоих способов приведены в табл. 16. В датчике Дюфуа и Зега [282] для целей компенсации используется двойная структура сетки и коллектора вместе с методом модуляции потока. Для успешной работы ионизационного датчика существенны и некоторые другие предосторожности. Так, при испарении диэлектриков необходимо исключить осаждение вещества на сетку и коллектор. В конструкции Перкинса оба эти элемента изготовлены из проволоки и для предотвращения конденсации нагреваются током. В датчиках с постоянным током в качестве материала ножки, на которой монтируется датчик, необходимо выбирать диэлектрик с высоким сопротивлением ( > 10 Ом) для обеспечения пренебрежимо малого тока утечки между коллектором и сеткой по сравнению с ионным током. Однако токовый нагрев всех трех нитей повышает темаературу и, следовательно, понижает сопротивление изоляции ножки из окиси алюминия. Для исключения этого эффекта используется водяное охлаждение держателя ножки. Кроме того, общим требованием для всех типов датчиков является экранирование элементов датчика от нежелательного осаждения каких-либо веществ, в частности, от осаждения пленки металла на поверхность ножки. И наконец, для уменьшения нежелательных эффектов, связанных с обезгаживанием и фоном остаточных газов, желательно проводить обезгажйвание датчика при температурах порядка 300° С. Поскольку выходные токи датчика являются очень малыми (обычно несколько десятых микроампер или менее), то для целей записи или запуска систем контроля их необходимо усиливать. Типы выходных регистрирующих приборов приведены в последнем столбце таблицы 16. Для знакомства с конкретными электронными схемами используемых устройств читатель может обратиться к оригинальным публикациям. Следует от.метить, что для непосредственного отсчета толщины осажденной пленки в конструкциях Шварца [280] и Бруиелла с сотрудниками [286] используется электронный интегратор. С его помощью можно контролировать толщину п.тенки в пределах Ю А. Использование датчика Перкинса позволяет производить контроль толщины в пределах 2—5% [285]. [c.138]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология