Стокс распределения скоростей в сечении

Уравнение (И,31) представляет собой закон Стокса, выражающий параболическое распределение скоростей в сечении трубопровода при ламинарном движении. [c.43]

Уравнение (6.18) выражает параболическое распределение скоростей в сечении стационарного ламинарного потока, протекающего по трубопроводу круглого сечения (закон Стокса). Однако в реальных условиях параболический профиль скоростей устанавливается на некотором расстоянии от входа в трубу вследствие возникающих при этом возмущений входной эффект). Отрезок трубы, в котором наблюдаются эти возмущения в потоке до установления стационарного режима, называют участком стабилизации. [c.102]

Уравнение (6.83) является аналогом закона Стокса для распределения скоростей в потоке при течении жидкости по каналам круглого сечения [уравнение (6.18)]. Следует отметить, что все изменения скорости в соответствии с уравнением (6.83) происходят на очень малой толщине стекающей по вертикальной стенке пленки жидкости, поскольку 5 обычно порядка одного миллиметра и меньше. [c.129]

Двойное интегрирование этого уравнения (с граничными условиями = О при г = Л и /йг = О при г = 0) позволяет прийти к распределению скоростей по сечению трубы. Здесь вполне удается справиться со сложностями решения дифференциального уравнения второго порядка в силу простоты (линейности) связей между основными параметрами течения (эти связи будут продемонстрированы ниже). Но по той же причине здесь вполне можно обойтись без уравнения Навье — Стокса, т.е. без решения дифференциальных уравнений второго порядка, существенно упростив анализ. Используем этот путь применительно к течению жидкости в круглой трубе. [c.146]

Если рассматривать лишь распределение скоростей движения жидкости по сечению, то из уравнения Навье—Стокса получаем <1р [c.306]

Существенно, что при течении потоков внутри замкнутых каналов (внутренняя задача) понятие пограничного слоя, строго говоря, неприменимо, поскольку распределение скорости по поперечному сечению потока оказывается монотонным. Это обстоятельство иллюстрируется имеющимся аналитическим решением упрощенного уравнения Навье — Стокса для стационарного ламинарного потока в круглой горизонтальной трубе постоянного сечения. Уравнение Навье—Стокса в этом случае упрощается до следующего вида [c.10]

В цилиндрической трубе распределение скоростей в поперечном сечении потока определяется по формуле Стокса [c.44]

Распределение скоростей по поперечному сечению ламинарного потока подчиняется параболическому закону. Для цилиндрической круглой трубы и определяется по формуле Стокса (рис. 4-1) [c.32]

Для описания картины перемешивания расплава, по нашему мнению, можно привлечь представления гидродинамики о потоке жидкости в трубах [10]. Если поток жидкости в трубе протекает с малой скоростью, течение жидкости происходит в ламинарном режиме и распределение скоростей в сечении трубопровода подчиняется параболическому закону (закон Стокса). Увеличение скорости потока приводит к тому, что в центральной части трубы течение жидкости будет уже турбулентным, за счет чего скорости жидкости в значительной мере [c.22]

Эта формула выведена Стоксом. Она характеризует закон распределения скоростей по поперечному сечению трубопровода. [c.64]

При однофазном течении параметр Ке полностью характеризует процесс. При Ке < 2000 - 2300 течение жидкости ламинарное. При этом происходит параболическое распределение скоростей в поперечном сечении канала (течение Пуазейля). Аналитическое решение уравнений движения вязкой жидкости Навье — Стокса позволяет найти следующее выражение для коэффициента гидравлического сопротивления [c.139]

Из урявнений движения вязкой жидкости Навье -Стокса (1-28) следует, что в сечении ламинарной пленки имеет место параболическое распределение скоростей [c.67]

Рассмотрим вертикальный сепаратор, состоящий из двух секций гравитационной осадительной и каплеуловительной, оборудованной жалюзийной насадкой, ориентированной по направлению силы тяжести перпендикулярно плоскости рисунка. Жалюзийная насадка (рис. 19.2) представляет собой пакет гофрированных пластин, расстояние между которыми равно /2 . Как правило, значение Ло берется постоянным. Центральный угол гофр составляет 2ф , причем г = О соответствует углу во входном сечении. Между смежными пластинами образуются зигзагообразные каналы для прохода газа. Поток газа с некоторым распределением капель по радиусам поступает на вход жалюзийной насадки. Скорость газа на входе равна II. Предположим, что осаждение капель на стенках канала происходит в основном за счет инерции капель, скорость потока в сечении насадки однородна и параллельна стенкам, капли малы, поэтому сила сопротивления — стоксовая. Анализ уравнений движения капли радиуса Я показывает, что передаточная функция насадки зависит от числа Стокса 5 = 2 2р (7/9 Ц з, характеризующего инерцию капли, и от геометрических параметров й[ = йо//., Фо, Ф,,..., ф , где п — число изгибов. Определяя траектории капель, можно найти передаточную функцию жалюзийной насадки [c.488]

В физической аэродинамике большое внимание уделяется исследованиям неравновесных процессов в течениях газа и плазмы, что связано с задачами авиационной и космической техники, физики высокотемпературной плазмы и т. д. В историческом аспекте для задач газовой динамики наряду с определением макроскопических параметров течения характерным является переход ко все более детальному учету микрохарактеристик потока на молекулярном, атомном и даже ядерном уровнях. Так, для решения задач обтекания при сравнительно небольших температурах достаточно информации о распределении макроскопических величин плотности р, давления р, скорости V и т. д. в поле течения, так что описание всех явлений может быть получено с помош,ью обычных уравнений Навье —Стокса. При переходе к более высоким температурам, например в задачах расчета структуры ударных волн, теплопередачи к поверхностям обтекаемых тел, течений в соплах двигателей и аэродинамических установках и т. д., необходимо учитывать явления, связанные с конечностью скоростей протекания физико-химических процессов возбуждение колебательных степеней свободы молекул, диссоциацию, ионизацию и т. д. Это, в свою очередь, требует детальной информации о микроструктуре течения вероятностях и сечениях элементарных процессов, кинетике физико-химических реакций и т. д. Относящийся сюда класс релаксационных явлений, характеризуемый химической и температурной неравновесностью, исследован в настоящее время достаточно подробно [39]. [c.122]

Квазиравновесное течение. Для этого вида гетерогенного течения характерным является равенство осредненных скоростей несущей и дисперсной фаз (см. табл. 1.1). Соответствующие распределения осредненных скоростей по поперечному сечению канала также будут иметь одинаковый вид. Однако в отличие от случая равновесного потока инерция частиц будет достаточной для того, чтобы имелось различие в пульсационных скоростях газа и взвешенных частиц. Так как числа Стокса этих частиц в крупномасштабном пульсационном движении порядка единицы, т. е. Stkb 0(1), ТО данные частицы, вовлекаясь в пульсационное движение крупномасштабными вихрями несущего газа, будут отбирать энергию у последних. Вследствие этого интенсивность турбулентных пульсаций сплошной фазы с ростом концентрации частиц может существенно снизиться. Уменьшение пульсаций газа будет приводить к некоторой ламинаризации турбулентного потока, следствием которой будет уменьшение наполненности профиля осредненной скорости газовой фазы гетерогенного течения. [c.98]