Уравнение движения капли

Уравнение движения капли имеет вид [c.253]

УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ КАПЛИ [c.120]

После преобразования с учетом приведенных выражений дифференциальное уравнение движения капли в радиальном и тангенциальном направлениях записывается в виде [c.177]

При движении системы капель предполагается, что капли данной фракции обладают одинаковой скоростью. В этом случае достаточно рассмотреть уравнение движения капли произвольного радиуса, причем это уравнение составляется для центра -масс движущейся капли, которая рассматривается как материальная точка. Уравнение движения в этом случае представляет собой условие равновесия между силой инерции, с одной стороны, и силами— реактивной, аэродинамического сопротивления и тяжести — с другой [c.120]

Подставляя выражения отдельных сил в уравнение движения капли, получаем м [c.123]

Для более подробного расчета используется выражение (1.50) С учетом уравнения движения капли с коагуляцией или без нее (см. 2.6, 2.7). Для вычисления величины У[м (/ ), Я] необходимо знать. размер капли перед соударением, он может быть вычислен по соотношениям 2.8, в которых учитывается тепломассообмен капли при движении к стенке. [c.142]

При Сх = С/К к (Нек—число Не, рассчитанное по параметрам поверхности капли) уравнение движения капли водоугольной суспензии (1) можно записать в виде [c.22]

Тогда уравнения движения капли будут иметь следующий вид [c.134]

Тогда система дифференциальных уравнений движения капли запишется в следующем виде [c.134]

Подставив выражение для и (4. 41) в (4. 35), получим дифференциальное уравнение движения капли с переменным сопротивлением [c.146]

В безынерционном приближении уравнения движения капли 2 относительно капли 1 сводя-, я к следующим уравнениям [c.318]

Эти соображения применимы к диффузии малого объема вещества, плотность которого сравнима с плотностью жидкости основного потока. Плотность капель топлива, увлекаемых турбулентным потоком воздуха, приблизительно в 500 раз превышает плотность воздуха следует ожидать, что инерция капель затрудняет их способность следовать пульсациям воздушного потока. Можно очень грубо оценить значение этого эффекта, если допустить, что пульсации скорости в турбулентном потоке ио своей природе являются синусоидальными и что аэродинамическое сопротивление частицы подчиняется закону Стокса. Уравнение движения капли в этих условиях будет иметь вид [c.351]

Уравнение движения капли в безынерционном приближении и без учета силы тяжести имеет вид [c.344]

Рассмотрим осаждение капель под действием силы тяжести, считая, что капли движутся независимо друг от друга. Направим ось х вдоль оси сепаратора, а ось у — перпендикулярно к ней против снлы тяжести. Тогда уравнения движения капли примут вид [c.472]

Рассмотрим движение капли радиуса К в центробежном патрубке. Поскольку крупные капли отделились от газа в осадительной секции, то в патрубке движутся относительно мелкие капли, сопротивление которых подчиняется закону Стокса. Пренебрежем также силой тяжести. Сделанные предположения позволяют представить уравнения движения капли в виде [c.490]

Рассмотрим теперь уравнения движения капли радиуса Я в патрубке [c.492]

Уравнения движения капель в объеме циклонного реактора. Дифференциальное уравнение движения капли жид- [c.42]

Дифференциальное уравнение движения капли принимает вид [c.44]

После преобразования уравнение движения капли в координатной форме запишется следующим образом [c.44]

Уравнение движения капли имеет следующий вид [c.99]

Тогда дифференциальное уравнение движения капли в среде,. отличной от нее плотности, можно записать в таком виде [c.33]

Введем цилиндрическую систему координат, ось которой совпадает с осью аппарата. Будем считать, что тангенциальные скорости капель и несущей фазы совпадают, т. е. в окружном направлении парожидкостная смесь движется как целое с угловой скоростью со. В этом случае при изучении движения капель в радиальном направлении удобно перейти к системе отсчета, вращающейся с угловой скоростью (О относительно неподвижной системы отсчета. Рассмотрим силы, действующие на каплю диаметра dq в указанной системе отсчета. В общем случае к таким силам относятся эффективная центробежная сила (р — р ) (oV/3 [где р и р соответственно, плотности жидкости и газа (пара)], сила сопротивления F, а также ряд других сил (например, сила Кориолиса), которые обозначим символом 2. В связи с этим уравнение движения капли Б радиальном направлении можно записать в виде [c.288]

При вычислении скорости подъема капли в колонне с насадкой автор пользуется формулой для расчета скорости подъема твердого шара в колонне без насадки, что является слишком грубым приближением. При написании уравнения движения капли [c.165]

Решение уравнения движения капли в потоке переменной скорости позволяет приближенно определить траекторию движения капель в потоке и приведено в работе [86]. [c.124]

Уравнение движения капли (в пренебрежении вязкостными силами) [c.126]

Уравнение движения капли при ее отрыве (в пренебрежении вязкостными силами) [c.136]

Уравнение (1) получается путем исключения времени т из системы уравнений движения капли над тарелкой в горизонтальном и вертикальном направлениях при подстановке в них соответствующих координат траектории капли В ш к [c.33]

На вход в сепаратор поступает газожидкостная смесь с небольшим объемным содержанием жидкой фазь (И о 1). Это означает, что жидкая фаза практически не влияет на распределение скорости потока. Можно пренебречь также взаимным влиянием капель, т. е. стесненностью их движения. Пусть на входе сепаратора задан профиль скорости щ у). Направим ось х вдоль оси сепаратора, а — перпендикулярно оси. Для простоты рассмотрим сепаратор прямоугольного поперечного сечения. Влияние кривизны стенок в случае кругового сечения будет рассмотрено в дальнейшем. Уравнения движения капли радиуса К в безынерционном приближении имеют вид [c.469]

Уравнения движения капли радиуса R в безынерционном приближении в пренебрежении архимедовой силой сводятся к следующим [c.473]

Рассмотрим вертикальный сепаратор, состоящий из двух секций гравитационной осадительной и каплеуловительной, оборудованной жалюзийной насадкой, ориентированной по направлению силы тяжести перпендикулярно плоскости рисунка. Жалюзийная насадка (рис. 19.2) представляет собой пакет гофрированных пластин, расстояние между которыми равно /2 . Как правило, значение Ло берется постоянным. Центральный угол гофр составляет 2ф , причем г = О соответствует углу во входном сечении. Между смежными пластинами образуются зигзагообразные каналы для прохода газа. Поток газа с некоторым распределением капель по радиусам поступает на вход жалюзийной насадки. Скорость газа на входе равна II. Предположим, что осаждение капель на стенках канала происходит в основном за счет инерции капель, скорость потока в сечении насадки однородна и параллельна стенкам, капли малы, поэтому сила сопротивления — стоксовая. Анализ уравнений движения капли радиуса Я показывает, что передаточная функция насадки зависит от числа Стокса 5 = 2 2р (7/9 Ц з, характеризующего инерцию капли, и от геометрических параметров й[ = йо//., Фо, Ф,,..., ф , где п — число изгибов. Определяя траектории капель, можно найти передаточную функцию жалюзийной насадки [c.488]

В отличие от решений дифференциальных уравнений движения капли при пренебрежении действием силы тяжести [16, 26, 38] автором получены решения для поуча-сткового расчета траектории движения капли с учетом действия силы тяжести [39], которые приведены в табл. 15. [c.81]

В результате решения уравнения движения капли в другой быстро-фащающейся жидкости с учетом кориолисовой силы получены ледующие дифференциальные уравнения, справедливые при Ие =5 1х [c.123]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология