Давление над малыми каплями

Давление насыщенного пара над очень малыми каплями. Обозначим через р1 и р2 давления насыщенного пара над двумя каплями данной жидкости с радиусами соответственно Г1 и гг и допустим для простоты, что к парам применимы законы идеальных газов (в противном случае нам следовало бы вместо давления оперировать фугитивностями). [c.359]

Рассмотрим влияние заряда на процесс конденсационного образования новой фазы. Явления, происходящие в камере Вильсона, показывают, что радиоактивная частица, проходящая через пересыщенный пар, оставляет видимый след (трек), образованный жидкими капельками аэрозоля (тумана). Прохождение частицы с высокой энергией вызывает ионизацию, а следовательно появление электрических зарядов, облегчающее образование зародышей, которое в обычных условиях затруднено в связи с большой величиной давления пара над малыми каплями. [c.300]

Рассмотрим малую сферическую каплю жидкой фазы а в фазе пара . Поскольку давление в фазе а при искривлении поверхности изменяется, можно ожидать также изменения химического потенциала j, и, следовательно, давления насыщенного пара Р над малой каплей, так как d[i./dP O. [c.64]

Явления, происходящие в камере Вильсона, показывают, что радиоактивная частица, проходящая через пересыщенный пар, оставляет видимый трек (след), образованный жидкими капельками аэрозоля (тумана). Прохождение частицы с высокой энергией вызывает ионизацию, облегчающую образование зародышей, которое в обычных условиях затруднено в связи с большой величиной давления пара над малыми каплями. [c.292]

Оныт показывает, что для образования тумана нужна значительно более низкая температура, чем температура, при которой начинается конденсация насыщенного нара на стенках сосуда. Необходимо, как говорят, значительное переохлаждение или пересыщение системы. Это объясняется тем, что давление насыщенного нара над малыми каплями больше, чем над плоской поверхностью жидкости, и эта разница тем более, чем меньше радиус капли. [c.543]

Для водяного сфероида при атмосферном давлении максимальный объем малой капли по приведенному выше условию соответствует радиусу / к=1450 мкм. Такая капля считается.весьма крупной для факела диспергированной жидкости, полученного при помощи механической форсунки. Следует отметить, что скорость испарения для малых капель согласно 12.24, 2.25] пропорциональна линейному размеру капли в степени —0,25, что соответствует полученному результату по формуле (2.26). [c.75]

Качественно поведение локальной плотности и локального тензора давления в центральной части малой системы, даваемое приведенными выше формулами (уменьшение плотности и давления с размерами системы), было подтверждено недавно результатами прямого численного эксперимента для малой капли, полученными методом молекулярной динамики [38]. [c.199]

Очень малые капли будут продолжать испаряться и после того, как испарение больших прекратится, так как давление пара увеличивается с увеличением кривизны поверхности. Согласно уравнению Томсона — Гиббса [c.75]

Если форма капли мало отличается от сферической, то на оси X Рг + 21-1-0 = и на оси у Рг — = 2о// 2, где Рг — давление в капле, а Нх и — средние радиусы кривизны на осях Ох и Оу. Вычитая почленно одно уравнение из другого, находим [c.79]

Рассмотрим разность химических потенциалов между каплей и объемной жидкостью, имеющей плоскую поверхность, в атмосфере инертного газа под общим давлением П. Чтобы определить эту разность, перенесем обратимо бесконечно малое количество жидкости из объемной фазы в каплю. Этот перенос включает обратимое сжатие переносимой жидкости от давления П до давления П + ДП, где ЛП — избыточное давление внутри капли, связанное с поверхностным натяжением а. Результирующее изменение химического потенциала согласно уравнению (11.1) получим интегрированием ив,р от П до П -Ь АП, т. е. разность химических потенциалов между каплей и жидкостью [c.45]

Весьма полезным оказывается здесь иной подход, даваемый термодинамикой микрогетерогенных систем. Благодаря тому, что условия равновесия мелкораздробленного вещества, требующие учета поверхностных явлений и кривизны поверхности, отличаются от соответствующих условий для макроскопических фаз, можно предположить, что каждому метастабильному состоянию отвечает равновесие с частицей новой фазы определенного размера. Особенностью такого равновесия является то, что одна из фаз находится в метастабильной, другая — в стабильной области, в то время как при равновесии больших масс фигуративные точки фаз, находятся на бинодали. Так при изотермическом сжатии равновесного пара (точка В, рис. 29) образуется метастабильное состояние , которое можно рассматривать как находящееся в равновесии с малой каплей жидкости в состоянии Р, обладающей повышенной упругостью пара. Давление внутри капли должно [c.318]

Давление пара над малыми каплями всегда больше, чем над большими, так как радиусы кривизны у первых меньше. Если в замкнутой системе есть капли различной величины, то самопроизвольно происходит непрерывная перегонка жидкости от малых капель к большим до тех пор, пока вся жидкость не соберется в одну большую каплю. Давление пара в капилляре с вогнутым мениском жидкости меньше давления пара над плоской и выпуклой поверхностью. [c.41]

Давление насыщенного пара над очень малыми каплями. Обозначим через р, и р2 давления насыщенного пара над двумя каплями данной жидкости с радиусами соответственно Г и /"г и допустим для простоты, что к парам применимы законы идеальных газов (в противном случае нам следовало бы вместо давления оперировать фугитивностями). Представим себе, что небольшое количество 6g жидкости переносится из капли радиуса Г1 в каплю радиуса Ла. Допуская, что само поверхностное натяжение не зависит от радиуса (что для очень малых капель не вполне строго), можно определить работу, затраченную на этот перенос [c.496]

Механические и термические свойства стекла ставят предел повышению температуры в кипятильнике. Обычно температура в кипятильнике достигает 130—150°, но об этом судят почти всегда на-глаз по характеру струи пара, выходящей из сопла. Нэ рис. 99,а изображен случай, когда нагрев кипятильника слишком слаб капли ртути конденсируются еще в трубе и стекают через сопло. Случай, когда нагрев все еще недостаточен, изображен на рис. 99,6 конденсация происходит главным образом у самого выхода из сопла и динамическое давление мало на рис. 99, в насос работает хорошо скорость струи пара настолько велика, что конденсация происходит не только у выхода из сопла, но и далее по длине холодильника. В отраженном свете видна [c.113]

Особый интерес представляет поведение системы при к-<0. В этом случае (рис. 10) кривые зависимости К от лежат ниже и левее всех остальных, что показывает снижение пересыш,ений. Каждому значению К>Кт (и соответствуюш,ему пересыщению) также соответствуют две равновесные капли. Первая (меньшая) из них, однако, лежит на восходящей ветви кривой с йК1с1 ( и поэтому устойчива. При малом увеличении объема давление ее паров повышается, и она, испаряясь, восстанавливает исходный объем, а при случайном уменьшении объема капли последний восстанавливается за счет конденсации. Следовательно, эта меньшая капля не является зародышем и возникает в пересыщенной системе спонтанно, безбарьерно, образуя ее исходное состояние I. Таким образом, переход I И, т. е. рост капли до второго неустойчивого состояния на нисходящей ветви кривой с (У )<0, с переходом через состояние с повышенным давлением паров капли, и явится термодинамическим барьером для процесса гетерогенного фазообразования. Следовательно, барьером будет и ско- [c.275]

II.4. Теория конденсации Беккера — Дёринга. Повышенное давлс ние паров над малыми каплями тесно связано с трудностью образования зародышей жидкой фазы в пересыщенном паре. Капли, давление паров которых равно давлению пересыщенного пара, находящегося в контакте с ними, могут быть названы зародышами , имеющими критические размеры. Любая капля большего размера будет, как правило, расти путем присоединения молекул. Любая капля меньшего размера будет стремиться испаряться и в конце концов вообще исчезнет. [c.49]

Над сферической выпуклой поверхностью, каковую имеет малая капля жидкости, давление насыщенного пара тем больше, чем меньше диаметр капли, т. е. чем меньше радиус выпуклости (г < < г ) (рис. 4.19). Соответственно с увеличением дисперсности уменьшается теплота испарения Я,иси и температура конденсации Тцонд- Конденсация может протекать в объеме газа и на поверхности взвешенной фазы. [c.112]

Аналогично равновесное давление пара жидкости над малыми каплями выше, чем над крупными и в тумане происходит постепенное укрупнение капель за счет испарения мелких и конденсации пара на более крупных. Примеры зависимости свойств от размеров частиц вещества можно продолжить. Укажем только на скачкообразное повышение реакционноспособности на определенной стадии измельчения, приводящее, например, к взрывоопасности смесей с воздухом таких плохогорючих веществ, как сахар, мука и др. [c.255]

Агрегат с малым числом атомов неустойчив, он может терять атомы. Частота ц, (с ) распада или диссоциации агрегатов рассчитьгаается по формуле Томсона для давления пара над малыми каплями. Для очень малых зародышей эта формула не выполняется, поэтому р,, — неизвестная величина, которую наряду с X,, необходимо определять экспериментально. Если / < 6, значение энергии связи нужно рассчитывать методами квантовой механики. Для малых агрегатов распад вероятнее роста Р > Хг, / < / для больших справедливо обратное. Зародыш из С атомов называется критическим. [c.689]

Гидроциклоны Вортойл серии К с запатентованным профилем трубки позволяют отделять малые капли нефти ( 5 мкм) с эффективностью более 80% при низких давлениях и температурах, обладая более высокой эффективностью удаления нефти из смеси с водой по сравнению с другими конструкциями гидроциклонов (рис. 2.23). [c.251]

При длительном хранении на устойчивость эмульсий могут влиять и другие факторы, например, переход мелких капель в большие посредством диффузии . Различие химического потенциала между жидкостью внутри большой и малой капель возникает в связи с тем, что лаиласовское давление внутри капли обратно пропорционально радиусу (Ар = 2а г). В результате влияние радиуса на растворимость выражается аналогично уравнению Кельвина [c.77]

Диаметр капель в период прогрева зависит от уменьшения диаметра капли в результате испарения и увеличения диаметра вследствие температурного расширения жидкости. Как показали опыты, при горении капель легких топлив диаметр капли уменьшается непрерывно вплоть до полного исчезновения капли. При горении капель мазута наблюдается несколько иная картина. В начальный момент скорость испарения мазута настолько мала, что вплоть до 450° размер капель не меняется или даже несколько возрастает вследствие температурных расширений. После воспламенения капли количество тепла, получаемое ею, возрастает в несколько раз, что интенсифицирует протекание в капле химических реакций превращения нейтральных смол в асфальтены, крекинг смоли асфальтенов с образованием кокса с паро- и газовыделепием [27]. Вследствие этпх процессов на поверхности капли происходит образование коксовой оболочки, снижающей интенсивность испарения и приводящей к перегреву жидкости внутри капли. Повышение давления внутри капли вызывает разрыв оболочки и выброс за пределы капли паро- и газообразных компонентов. [c.154]

Предложенные теории [165—168] более или менее удовлетворительно описывают спекание в телах с неискаженной кристаллической структурой. На основании работ Пинеса, Кучинского, Кобла и других исследователей [165, 166, 169—173] можно утверждать, что спекание порошкообразных тел осуществляется главным образом путем объемной и отчасти поверхностной диффузии. Вблизи пор с малым радиусом кривизны возникает повышенная концентрация вакансий, подобно тому, как повышено давление пара над малыми каплями жидкости [c.26]

Так как тгСо/г— оо при г—>0, то число молекул, испаряющихся с единицы площади, для очень малой капли превосходило бы это число в вакууме (вычисленное на основании кинетической теории газов), что, очевидно, невозможно. Поэтому ясно, что хотя простое выражение Ленгмюра при нормальном давлении и выполняется вплоть до г=10 мк, и даже при г=1 мк отклонение невелико, оно не может быть справедливо для более мелких капелек при атмосферном давлении, а при очень низких давлениях — и для более крупных. Эта аномалия отсутствует в развитой Фуксом теории испарения капелек, в которой принимается, что процесс диффузии начинается не непосредственно у поверхности [c.99]

Фактически, какими бы ни были давления над каплей и объемной жидкостью (которую полагаем несн имаемой), аО,- всегда равно ДА . Только когда капля и объемная жидкость находятся при одном и том же обш ем давлении, оО,- = ДА,- = ДО,-. При условиях, обычно встречаюш ихся на практике, численная разница между АЛ, и АО,-пренебрежимо мала, и обычно полагают, что аО,- = ДО,- при любых условиях. [c.48]

Когда соотношение между компонентами точке н, то в равновесии с раствором Д будет находиться последняя (теоретически бесконечно-малая) капля раство ра В. Этот раствор исчезает (его плечо равно нулю), и дальнейшее прибавление Б приведет к образованию ненасыш енного раствора А в Б, что вызывает изменение давления с исчезновением одной из фаз система становится бивари-антной, т. е. при t = onst давление будет изменяться в зависимости от состава (кривая нб на рис. 30). [c.107]

ДАВЛЕНИЕ НАСЫЩЁННОГО ПАРА НАД ОЧЕНЬ МАЛЫМИ КАПЛЯ.МИ 497 откуда [c.497]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология