Число Стокса

Эффективность инерционного осаждения частиц может быть найдена в виде функциональной зависимости от числа Стокса (см. 1.3). [c.150]

Дисперсионные анализы, выполненные с помощью каскадных импакторов, сводятся к определению относительной доли и размеров частиц, осевших в каждом каскаде после отбора через прибор пробы газа. Размеры частиц находят, используя известную из калибровки прибора зависимость эффективности осаждения частиц от числа Стокса [c.13]

Недостаточно точно определены такие понятия, как малая и большая концентрация частиц, крупные и мелкие частицы. Вызывает сомнение заключение о том, что в системах с крупными частицами последние незначительно влияют на теплообмен. Нельзя согласиться с предложением автора считать системами "с мелкими частицами те, в которых частицы при незначительной их концентрации оказывают заметное влияние на свойства переноса дисперсионной среды. Дело в том, что на перенос импульса и тепла несущей средой могут оказывать влияние как мелкие, так и крупные частицы, правда качественно различное. Не могут быть признаны бесспорными также введение без обоснования симплекса массовых расходов частиц и газа в критериальные выражения, использование модифицированного числа Стокса, рассмотрение увеличенного времени пребывания частиц на поверхности как интенсифицирующего теплообмен фактора, обязательная тенденция вязкого подслоя в потоке газовзвеси к утолщению, а относительного коэффициента трения — к уменьшению. [c.9]

Можно показать (разд. 5.2), что при d Э> d2 величина е является функцией числа Рейнольдса сферы, числа Стокса для частицы и отношения размеров [c.58]

Фиг. 2.13. Эффективность столкновений частиц в зависимости от числа Стокса и отношения диаметров [123].

Предельный размер этих частиц зависит от скорости потока и может быть оценен по значению числа Стокса 51к= [c.117]

Величина т]оо в свою очередь зависит от числа Стокса. iHp Stk[c.118]

Безразмерный параметр S называется числом Стокса. Он характеризует меру инерции частицы. При 5 1 инерция частицы мала и из (10.119) следует, что траектория частицы близка к линии тока. При 5 1 из (10.119) находим, что d r/df 0, т. е. траектории — прямые линии. [c.233]

Особенностью инерционного осаждения частиц на теле является существование критического числа Стокса Ser, такого, что при S < Ser захват частиц телом невозможен, т. е. инерции частиц недостаточно, чтобы преодолеть увлечение их потоком несущей жидкости [68]. Для цилиндра имеем следующие значения S [c.233]

Существование критического числа Стокса означает, что существует минимальный радиус капель, которые могут захватываться препятствием [c.234]

Минимальное число Стокса и соответствующий минимальный радиус капель для каждого изгиба определяется из условия А, = 1. Для того чтобы минимальный радиус капель убывал с увеличением номера изгиба, необходимо, чтобы убывал угол наклона ф,- с ростом г. В противном случае капли будут осаждаться только на первых двух изгибах. В рассматриваемом случае при ф > ф, >. ..> ф наименьшее значение минимального радиуса капель достигается на последнем изгибе. При выполнении неравенства oq < 0,4 ( tg ф + tg ф ) получим следующее приближенное выражение для минимального числа Стокса [c.489]

Для значений Ло = 0,01 м L = 0,025 м tg ф = (6г)/12 р = 650 кг/м и м/с Цд=10 Па-с п = 7 получим 5, = 0,19. Используя выражение для числа Стокса, найдем минимальный радиус улавливаемых капель = 1,8 х X 10 м = 18 мкм. Для улавливания капель радиусом 10 мкм при тех же значениях параметров нужно взять п = 35. Уменьшение может быть достигнуто увеличением скорости U, а также изменением геометрических параметров. В частности, сужение поперечного сечения и уменьшение угла наклона стенок способствует более эффективному улавливанию капель. В качестве примера расчета КЭ сепаратора с жалюзийной насадкой рассмотрим вертикальный сепаратор со следующими значениями параметров диаметр аппарата D = l,6 м диаметр подводящего трубопровода = 0,3 м давление 13 МПа темпера- [c.489]

Траектории движения капель получаются интегрированием уравнений (19.27) при различных значениях координат начального положения капель. Все траектории могут быть разбиты на два класса оканчивающиеся на поверхности цилиндра и огибающие цилиндр. Траектория, разделяющая эти два класса, называется предельной. Она отстоит от прямой, проходящей через ось цилиндра и параллельной скорости набегающего потока вдали от цилиндра, на расстоянии Ь. Очевидно, что поток капель, захватываемых цилиндром, пропорционален Ь. Назовем отношение (8 = Ь/г безразмерным ради сом сечения захвата цилиндром капель радиуса К. Численное интегрирование зфавнений (19.27) позволило получить зависимость (В от числа Стокса 5 (рис. 19.9). Если поле скоростей соответствует потенциальному обтеканию цилиндра, то получается зависимость (кривая 2), хорошо согласующаяся с приближенным решением (кривая /) в области 8>1. При малых значениях числа Стокса отличие заметно, причем критическое значение 5 = 0,1. Влияние пограничного слоя (кривая 3) при 5 > 10 незначительно, а при 3 < 1 — существенно. В частности, 5 = 0,25. Следовательно, минимальный радиус капель, захватываемых цилиндром, с з етом пограничного слоя больше, чем в случае потенциального течения. [c.498]

Рис. 19.9. Зависимость от числа Стокса 8

Существование критического числа Стокса означает, что струны не способны улавливать капли, радиус которых меньще критического [c.499]

Число. Reo меньше 1. Обтекание тела осуществляется в режиме Стокса. Как известно, в таком случае поле скоростей в первом приближении не зависит от числа Рейнольдса. Следовательно, коэффициент захвата зависит только от числа Стокса. [c.228]

Уравнение (6.25) было решено численно применительно к сферическому телу для двух предельных случаев,, рассмотренных выше (Reo- -op и Reoдвижения частицы. Полученные результаты представлены на фиг. 26. Установлено существование критического числа Стокса, ниже которого коэффициент захвата равен нулю. Принципиальные соображения по поводу этой проблемы содержатся в работах [1, 3]. [c.229]

Число Стокса можно записать в виде [c.231]

Это систематическое расхождение Стокс ([13], т. 3, стр. 1— 101) объяснял влиянием вязкости. Его соображения будут конспективно изложены в 115 из них следует, что указанная разность значений пропорциональна числу Стокса S = где (О — частота, а а — радиус сферы. Стокс получил также вязкое затухание, которое в обычных условиях тоже пропорционально S. [c.205]

Хотя часы с маятником сейчас имеют куда меньше значения, чем в 1800 г., однако было выполнено много опытов с тем, чтобы проверить правильность формулы Стокса (49) ). Очевидно, что множитель присоединенной массы k и коэффициент затухания являются функциями как относительной амплитуды а, так и числа Стокса S. К сожалению, при свободном затухании величина а — переменная, и в большинстве опытов она не замерялась по этой и по другим причинам значение многих опытов остается неясным. [c.230]

Безразмерный параметр К нередко называют числом Стокса . (Прим. ред.) [c.183]

Числа Стокса. В данной книге рассматриваются турбулентные течения газа с твердыми частицами. Турбулентный поток характеризуется целым рядом пространственных и соответствующих им временных масштабов (см. раздел 1.3 настоящей главы). Вследствие этого представляется целесообразным построение ряда безразмерных параметров - чисел Стокса, характеризующих инерционность частиц по отношению к тем или иным масштабам течения. [c.28]

В случае движения частицы в потоке газа, где имеется градиент осредненной скорости в продольном направлении (например, при течении в соплах, пограничном слое или вблизи обтекаемых тел), а также при разгоне частиц в потоке с постоянным значением осредненной скорости необходимо учитывать инерционность частиц при анализе процесса релаксации осредненных скоростей фаз. Для этого необходимо ввести число Стокса в осредненном движении, которое запишем в следующем виде [c.28]

Параметром динамической инерционно сти частиц в крупномасштабном пульсационном движении является число Стокса [c.28]

Инерцию частиц в мелкомасштабном пульсационном движении также охарактеризуем числом Стокса, которое представим следующим образом [c.28]

В настоящей книге для определения вида (типа) гетерогенного потока предлагается использовать совокупность классификаций двухфазных течений по объемной концентрации и числам Стокса (в осредненном, крупномасштабном и мелкомасштабном пульсационных движениях). Представляется, что только таким образом можно заранее оценить наличие и интенсивность основных межфазных взаимодействий и обменных процессов. [c.31]

При уменьшении размера частиц отношение С/С0 будет приближаться к 1 и зависеть от расстояния до точки, где траектория частиц пересекает линии тока газа (фиг. 4.7,0 и г). Это расстояние определяется режимом течения газа, который слабо зависит от UoDpf/ii [50]. Однако4 наиболее важным параметром (см. подразд. 2.10.6.5) является число Стокса (Np,s), определяемое по внешнему диаметру зонда [c.115]

Многие исследования (см. подразд. 2.10.6.5) посвящены движению мелких частиц вблизи таких препятствий, как большие сферы или цилиндры. Если плотность частиц достаточно, мала (pds

можно считать, что частицы не влияют на характер течения газа вокруг препятствия, который определяется только числом Рейнольдса ( 7/ >р//ц,). Не учитывая также влияния силы тяжести, легко показать [5], что подобие движения частиц вокруг препятствий различных размеров соблюдается при постоянстве числа Стокса (pfd2Uf/ D). Этот вывод не ограничивается только течением вблизи препятствий, но справедлив также и для движения в подобных сосудах, как это показано на фиг. 5.1. [c.144]

Таким образом, для кинематического подобия систем требуется лишь одинаковое значение параметра p/D2/ppd2Re. Этот параметр представляет собой видоизмененную форму числа Стокса, однако в данном случае оно применяется для турбулентного течения. Необходимо также представить уравнение (5.9) для двух систем. После некоторых преобразований можно получить [4], что коэффициент трения для взвеси /s связан с величиной /0 при тех же условиях в однофазном потоке простым соотношением [c.152]

Существенное влияние на осаждение частиц золы а поверхность имеет их размер. В стабилизированном участке осаждения влияние размера частиц меньше, чем иа первой трубе. Вероятно, что при обтекании ширм запыленным потоком, как и при единичиой трубе,. существует минимальный раз1мер частиц, начиная от которого дли на свободного пробега частиц оказывается настолько короткой, что последняя уносится потоком и не может осаждаться по инерционному закону. Скорость потока оказывает такое же влияние на инерционное осаждение, ка,к 1И размер частиц. Что же касается диаметра трубы, то он при числе Стокса StkI—Ti.o- Kd. [c.118]

В этих формулах ц — динамическая вязкость газа Ос — диаметр круглого или ширина щелевого сопла п — число сопл в данном каскаде I — длина щелевого сопла Р — расход газов через прибор при отборе пробы Рч — кажущаяся плотность частиц С —поправка Кэнингема 81к5о — значение числа Стокса, отвечающее 50%-ной эффективности осаждения частиц в данном каскаде и определяемое при калибровке прибора ш — скорость газов в сопле. [c.13]

Рассмотрим вертикальный сепаратор, состоящий из двух секций гравитационной осадительной и каплеуловительной, оборудованной жалюзийной насадкой, ориентированной по направлению силы тяжести перпендикулярно плоскости рисунка. Жалюзийная насадка (рис. 19.2) представляет собой пакет гофрированных пластин, расстояние между которыми равно /2 . Как правило, значение Ло берется постоянным. Центральный угол гофр составляет 2ф , причем г = О соответствует углу во входном сечении. Между смежными пластинами образуются зигзагообразные каналы для прохода газа. Поток газа с некоторым распределением капель по радиусам поступает на вход жалюзийной насадки. Скорость газа на входе равна II. Предположим, что осаждение капель на стенках канала происходит в основном за счет инерции капель, скорость потока в сечении насадки однородна и параллельна стенкам, капли малы, поэтому сила сопротивления — стоксовая. Анализ уравнений движения капли радиуса Я показывает, что передаточная функция насадки зависит от числа Стокса 5 = 2 2р (7/9 Ц з, характеризующего инерцию капли, и от геометрических параметров й[ = йо//., Фо, Ф,,..., ф , где п — число изгибов. Определяя траектории капель, можно найти передаточную функцию жалюзийной насадки [c.488]

В правую часть системы уравнений (19.27) входит безразмерный параметр S — число Стокса. Известно [56], что капли заданного размера не при всех значениях S достигают обтекаемого цилиндра. Существует такое критическое значение S , что осаждение на цилиндре возможно при S > S . Для потенциального обтекания цилиндра приближенное решение уравнений (19.27) дает значение S = 0,0625. Однако при Re 1 возле поверхности цилиндра обра-32 - 1461 497 [c.497]

Здесь ё— единичный вектор, направленный по вертикали вверх К — число Стокса (параметр инерционного столкновения) V — вектор гидродинамического поля большой частицы в системе координат, жестко связанной с ней. Распространяя формально приведенное уравнение движения малой частицы вплоть до физического контакта обеих частиц, мы приходим к задаче чисто инерционного осаждения, подробно исследованной в [46]. Коэффициент захвата при этом вычисляется следующим образом. Выберем цилиндрическую систему координат с центром, расположенным в центре большой капли, и радиальной координатой у, перпендикулярной к направлению ее падения. Пусть у Уоо при т —> -оо. Тогда существует такое70. что при всех у < Уо малая капля столкнется с большой, а при Уоо > Уо обойдет ее. Определив уо, коэффициент захвата [c.831]

В случае когда V+ является функцией числа Рейнольдса Reo, коэффициент захвата зависит только от двух параметров Reo = pUd/[i и S = 2psR UI9dn, гд S — число Стокса. [c.228]

При числе Стокса, меньшем некоторого критического значения, инерционное осаждение происходит в незначительном количестве 81крит = = 1/16 = 0,055. Критерий Стокса для пыли с р = 5 10 кг/м , = = 0,000001 м, г = 1 м/с, с п =0,0000001 м составляет 0,1, что больше [c.654]

Эмпирически было найдено, что для данных, полученных при колебаниях с большой амплитудой, вполне справедлива формула (52), когда эмпирические постоянные Сд и См определяются по формулам (53) и (53 ). Измеренные значения постоянных С и См зависят в первую очередь от относительной амплитуды a= 2Ald и сравнительно мало )—от числа Стокса 5. Графики измеренных значений Со и См изображены на рис. 28, [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология