Спектр резонансный

Из уравнения (IX.18) видно, что в отсутствие процессов релаксации, при достаточно больших временах заселенность уровней выравнивается (п- 0). При этом прекращается поглощение энергии переменного поля и спектр резонансного поглощения перестает наблюдаться [уравнение (IX.19)]. Действительно, при = количество квантов поля, поглощаемых при переходах частиц с нижнего уровня на верхний, полностью компенсируется равным количеством квантов, образующихся при обратном переходе. Описанное явление называется насыщением. [c.232]

На практике осуществляется многоимпульсная (с промежутками I между импульсами в несколько секунд) последовательность с накоплением сигнала ССИ и фурье-преобразованием полученной интерферограммы на ЭВМ. Интерферограмма, представляющая су-пер-позицию ССИ, является функцией времени /(/) и зависит от спектра резонансных переходов ядер (ЯМР), который обозначим как функцию (v). Экспериментатора интересует обратная задача — получение спектра ЯМР, что достигается фурье-преобразованием временной функции в частотную [c.45]

Резонансное взаимодействие, определяющее миграцию энергии, подобно экситонному взаимодействию в молекулярных кристаллах, исследованному Давыдовым (см. стр. 286). Различие этих двух явлений имеет количественный характер. Миграция энергии происходит при большой энергии взаимодействия, сильно превышающей ширину электронно-колебательной зоны. В этом случае сильного взаимодействия передача энергии происходит весьма быстро, и можно не учитывать влияния колебаний. Соответственно, в отличие от экситонных спектров молекулярных кристаллов, возникающих при слабом взаимодействии (энергия взаимодействия значительно меньше ширины зоны, но много больше ширины отдельного колебательного подуровня), в спектрах резонансно взаимодействующих молекул не наблюдается колебательная структура. [c.323]

Рассмотрены два типа резонансных взаимодействий — кинематическое и динамическое. Наблюдаемое в ИК-спектрах резонансное расщепление имеет динамический характер, оно определяется диполь-дипольным взаимодействием моментов перехода. Таким образом, теория, предложенная в [278], есть теория экситонного расщепления. Исполь- [c.332]

При определении примесей в боре, имеющем большое эффективное сечение захвата медленных нейтронов, возникает необходимость учета самоэкранирования. Это достигается применением метода эталонного образца [133], в котором в качестве эталона применяется бор с известным содержанием искомой примеси. Этот эталон и образец одновременно облучают в активной зоне реактора, выделяя из общего спектра резонансные нейтроны с помощью борного фильтра. Время облучения варьируют от 1 до 5 час. и в зависимости от этого чувствительность определения брома меняется от 10 до 0,1 нг. [c.184]

Интерпретация полученных спектров проста если, например, ввести дейтерированный лейцин, то ядра дейтерия в лейцине вообще не дадут сигнала в спектрах ЯМР Н. Следовательно, все отсутствующие в спектрах резонансные линии (по сравнению с обычным спектром, полученным для недейтерированного соединения) соответствуют линиям лейцина. Подобная информация может быть получена из сравнения спектров протеинов с близ- [c.131]

Спектр резонансных частот может оказаться в стороне от несущей частоты vo в этом случае несущую частоту несколько подстраивают, смещая ее к одному из краев спектра. [c.150]

Если установить приемник колебаний за плитой и плавно изменять частоту колебаний в падающей волне, то можно будет наблюдать зависимость амплитуды сигнала от частоты, показанную на рис. 7.9. Частоты/ = пс 12к являются резонансными, а полный их набор называют спектром резонансных частот или резонансным спектром (с физической точки зрения правильнее говорить о спектре частот собственных колебаний). По значениям резонансных частот / можно определить толщину пластинки в соответствии с очевидным соотношением к = пс / 2/ . [c.150]

В приведенном рассмотрении не учитывалось поглощение УЗ-волн в среде. Это оправдано, поскольку потери энергии колеблющимся телом (плитой) за счет излучения в окружающую среду, как правило, превышают потери ее из-за внутреннего поглощения. В этом случае значения собственных и резонансных частот практически совпадают.Если обратиться к общему случаю колебаний тела произвольной формы, ограниченного во всех трех измерениях, можно прийти к аналогичным выводам о существовании спектра резонансных и собственных частот и возможности их регистрации по изменению амплитуды колебаний приемника. В общем случае при учете затухания собственные ко- [c.150]

Резонансные методы позволяют выявить неоднородности материала конструкции, распределенные в пространстве, не обнаруживаемые эхо-методом из-за плавности пространственного изменения акустических характеристик объекта исследования. Для выявления подобных неоднородностей измеряют спектр резонансных частот объекта и сравнивают его со спектром, характеризующим однородный объект. Количественный анализ совокупности отклонений резонансных частот от эталонных позволяет в принципе сколь угодно точно описать имеющуюся неоднородность, однако технические возможности ограничивают практическое применение метода простейшими случаями. [c.153]

Акустическая спектроскопия представляет собой усовершенствованный резонансный метод, развитый нами применительно к высокотемпературным и радиационным исследованиям и испытаниям реакторных материалов и компонент [4]. Метод основан на регистрации параметров спектров резонансных колебаний (резонансных частот, амплитуд,ширины резонансных кривых) и их изменений под действием различных факторов, как внутренних (трещины, включения и др.), так и внешних - механических, химических, тепловых. Для наглядности представим схему измерений в виде, показанном на рис. 7.11. [c.155]

Интефальный метод вынужденных колебаний применяют для определения модулей упругости материала по резонансным частотам продольных, изгибных или крутильных колебаний образцов простой формы, вырезанных из материала изделия, т.е. при разрушающих испытаниях. Этот метод используют также для неразрушающего контроля небольших изделий абразивных кругов, турбинных лопаток. Появление дефектов или изменение свойств материалов определяют по изменению спектра резонансных частот. [c.215]

Последующее изучение спектра резонансной флуоресценции формальдегида, выполненное Герцбергом и Францем в 1931 г., позволило Пирсу показать путем непосредственного сравнения спектрограмм, что спектр холодного пламени полностью тождествен спектру флуоресценции формальдегида. Эта тождественность была более точно доказана Кондратьевым (1936 г.), который измерил положения центральных линий полос Эмелеуса и показал, что длины волн этих линий совпадают с длинами волн соответствующих полос В спектре флуоресценции формальдегида. [c.129]

Рис. 47. Полосы в спектре резонансной флуоресценции молекул

Кюветы с парами легколетучих металлов (Hg, Сз, К, Ка, Т1 и т. д.) применяются для исключения из исследуемого спектра резонансных линий этих металлов, что приходится делать, например, при возбуждении фотолюминесценции резонансными линиями для подавления помех от возбуждающей линии. Аналогичная ситуация часто возникает при оптической накачке, исследовании комбинационного рассеяния и т. д. [c.237]

В частности, условия, приводящие к преобладанию в спектре резонансных линий или, наоборот, нерезонансных, сильно отличаются одно от другого. [c.436]

Рассмотрим радиоспектроскопию, и в первую очередь-метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР). В основе его лежит изучение спектров резонансного поглоше-ния электромагнитных волн веществом, помещенным в постоянное магнитное поле. По сравнению с другими спектроскопическими методами ЯМР имеет то преимущество, что позволяет получить непосредственную и подробную информацию о строении молекул и происходящих в них процессах. В определенном смысле он незаменим при исследовании внутреннего строения и межмолекулярных взаимодействий в твердых, жидких и газообразных соединениях. Этот метод, впервые экспериментально реализованный в 1946 году, стал одним из мощнейших способов изучения природы веществ. [c.215]

В общем случае мы хотим исследовать спектр, резонансные частоты в котором, как можно ожидать, лежат в некотором диапазоне частот А, как это показано на рис. 5.1. [c.107]

При возбуждении с частотами, близкими к разным полосам поглощения вещества, может наблюдаться усиление разных линий КР и в разной степени. На рис. XII.11 видно, как усиливаются при переходе ог криптонового лазера к аргоновому линии 183 и 247 см- полносимметричных колебаний Со — Со в спектре резонансного КР порошкообразного карбонила кобальта. В резонансных спектрах КР действуют другие правила отбора по сравнению с обычным (спонтанным) КР. Сопоставление этих спектров позволяет получать важные данные для изучения электронно-колебательного взаимодействия и структуры молекул в различных электронных состояниях. [c.286]

Рис. 2. Спектры резонансного поглощения соединений ксенона (источник

Метод ЭПР дает значительно большую информацию, чем измерение статической магнитной восприимчивости, хотя в некоторых случаях, в частности в приведенном примере, его использование затруднительно из-за размытия спектра резонансного поглощения. [c.117]

В [11] изучены спектры резонансного комбинационного рассеяния насыщенных растворов фуллерена С60 в бензоле, толуоле, сероуглероде и четыреххлористом углероде. Обнаружен красный сдвиг известных линий комбинационного рассеяния фуллерена и появление одиннадцати новых линий. Эффекты объяснены искажением симметрии молекулы С60 вследствие элекфоноакцеп-торных взаимодействий с молекулами растворителя. [c.8]

Спектры резонансного комбинационного рассеяния света в полиине указывают, по мнению автора , на ярко выраженную одномерность цепочек, длина которых составляет 30 20 С = С связей. Раман-спектр природного фафита состоит из одной (стоксовой) линии поглощения при 1570-1580 см . В стеклоуглероде, углях, пироуглероде, саже наблюдаются две линии 1360 и 1580 см , а в напыленном и белом углероде (чаоите) - три 1360, 1580 и 2140 см . Полагают что дополнительная широкая линия в спекфе карбина 2140 см [c.33]

Различие между резонансным и экситонным (с. 143) взаимодействиями количественное. Резонансная миграция энергии происходит, если энергия взаимодействия велика, т. е. силыю превышает ширину электронно-колебательной зоны. В этом случае передача энергпи происходит быстро и можно не учитывать влияния колебаний. В отличие от экситонных спектров, возникающих при слабом взаимодействии (энергия которого значительно меньше ширины зоны), в спектрах резонансно взаимодействующих молекул не наблюдается колебательной структуры. [c.146]

В области медленного обмена используется метод, основанный на переносе поляризации с насыщением. С помощью этого метода часто удается провести более точное и однозначное определение времен корреляция обменных процессов по сравнению с данными, получаемыми из анализа формы линии. Кроме того, метод переноса поляризахщи с насыщением позволяет получить дополнительную информацию о том, действительно ли две наблюдаемые в спектре резонансные линии соответствуют двум состояниям, между которыми осуществляется обмен. Реализация этого метода достаточно проста. С помощью импульса длительностью Г, воздействующего селективно, т.е. на определенной частоте, проводится насыщение линии В и измерение обычного спектра ЯМР. Этот эксперимент является примером использования метода селективного насыщения для подавления пика растворителя. [c.79]

Спектры комбинационного рассеяния газообразного, жидкого и твердого треххлористого висмута, а таюке спектры резонансной флуоресценции газообразного Bi l исследованы в [183]. Из сравнения спектров твердого треххлористого висмута и его расплава со спектром газообразного продукта следует, что в конденсируемом состоянии, по-видимому, через атомы хлора имеют место сильные взаимодействия между молекулами BI I3. При повышении температуры до 700 °С образуются флуоресцирующие молекулы Bi l, которые являются продуктом термической диссоциации трихлорида висмута. [c.173]

Когда источник не двигался, то происходило поглощение, но Стоило начать двигать источник относительно поглотителя (скорость— несколько сантиметров в секунду), как резонанс нарушался из-за изменения энергии гамма-квантов (эффект Допплера) и их поглощение уменыпалось. На графике получался спектр резонансного поглощения — кривая с минимумом, соответствующим тому моменту, когда поглотилось больше всего гамма-квантов. [c.214]

Штамрейх [3835] в 1950 г. при исследовании спектра комбинационного рассеяния брома получил для Д( 1д значение 316,8 см , что существенно меньше величины, вычисленной по принятым значениям постоянных (321,06 сж"1). Барроу [644] показал, что спектр, полученный Штамрейхом, по-видимому, является спектром резонансной флюоресценции и полученное значение соответствует АОад. [c.268]

Вращательные постоянные основного электронного сосо ояния молекулы Ja определяли Лумис [2645] (по спектру поглощения) и Ранк и Болдуин [3372] (по спектру резонансной флюоресценции). Полученные в работе [3372] значения постоянных Ве, и Z q приняты в настоящем Справочнике и приводятся в табл. 69. Совпадающие в пределах погрешности определения значения этих постоянных были получены Лумисом [2645] . [c.280]

После окончания работы с настоящей главой была опубликована работа Верма [4101], в которой на основании исследования спектра резонансной флюоресценции Л2 были найдены следующие значения (в см ) вращательных постоянных В = 0,0373405, 01= 1,2079-10" , аг = 4,444-10 , з = 1,839-10" , = -0,57- 10-11, 1,99-10-", Р1= 12,36-10-11. [c.280]

В табл. 36 даны характеристики дозиметров и радиометров, служащих для определения поглощенной, экспозиционной и эквивалентной доз излучения, мощности этих доз, активности изотопа, удельной активности, потока и плотности потока ионизирующих частиц и квантов. В табл. 37 приводятся сведения о приборах, предназначенных для анализа периодических распределений импульсов по амплитуде, времени, направлению или координатам поступления (анализаторы) и для измерения энергетических спектров радиоактивных излучений, спектров резонансного поглощения, а такй временных характеристик процессов радиоактивного распада (спектрометры). [c.199]

В отличие от цилиндрических и прямоугольных резонаторов,, объем открытого резонатора на большом протяжении не ограничивается металлическими плоскостями. В микрорадиоволновом диапазоне частот открытый резонатор является аналогом интерферометра Фабри — Перо в оптике. В простейшем случае открытый, резонатор состоит из двух плоских бесконечных тонких дисков, расположенных параллельно друг другу так, что их оси симметрии совпадают. Такие резонаторы имеют дискретный спектр резонансных частот и соответствующие им собственные колебания с малыми потерями на излучение в свободное пространство. Условием резонанса в резонаторе является целое число полуволн, укладывающихся по длине резонатора / / = р(А,/2) (где р = 1, 2, 3,. ..). [c.153]

Спектр ЯМР ядер Li дегидратированного при температуре 450° С цеолита LiNaA состоит из двух компонент (рис. 50, кривая ]). При небольших заполнениях адсорбционного пространства водой (а < 1,0 ммоль/г) исчезает одна из полос спектра (см. рис. 50, кривая 2). Очевидно, первые порции воды, взаимодействуя с ионами лития, изменяют электрическое поле вокруг этих ионов, что находит отражение в спектрах резонансного поглощения ядрами лития. При увеличении содержания воды в полостях наряду с широкой компонентой спектра, остающейся неизменной, появляется узкая полоса. Только большие заполнения водой приводят к сужению обоих компонент спектра (см. рис. 50, кривая 4). В этом случае наблюдается один сигнал шириной примерно 0,2 Э. [c.107]

Таким образом, ионы лития дегидратированного цеолита LiNaX находятся в электрическом поле низкой симметрии. Следовательно, положение их в центре оконных проемов, где электрическое поле должно быть высокосимметричным, маловероятно. Появление узкой линии в спектре резонансного поглощения ядрами лития при больших насыщениях водой указывает на то, что в месте расположения ионов лития градиент электрического поля значительно уменьшается. Это может быть связано с удалением ионов лития от окружающих их зарядов поверхности каркаса, а также с появлением вокруг них подвижных молекул воды, усредняющих электрическое поле в местах расположения ионов Li . При больших насыщениях в спектрах ПМР также появляется узкая линия, свидетельствующая о подвижности молекул воды в полостях цеолита. Ширина узкой линии в спектре ЯМР ядер лития (0,2 Э) очень близка к таковой в спектре ПМР (0,15 Э). Это значит, что механизм уширения линий ЯМР ядер Li и протонов одинаков, т. е. обусловлен взаимной подвижностью обменных катионов и молекул воды. Следовательно, в процессе гидратации обменные катионы лития начинают интенсивное движение совместно с молекулами воды. Вода гидратирует катионы и создает вокруг них электрическое поле высокой симметрии. [c.108]

Боковые полосы не регистрируются из-за большой их ширины. При повышении симметрии электрического поля боковые полосы сужаются и приближаются к центральной, сливаясь с ней. При этом интенсивность сигнала растет. Для цеолита LiNaA со степенью обмена 94,7% при максимальном насыщении его водой интегральная интенсивность линии поглощения ядрами Li в 2,5 раза превышает интенсивность соответствующей линии для дегидратированного образца. В случае дегидратированного цеолита LiNaA в спектре резонансного поглощения наблюдаются только две центральные полосы (боковая из-за большой константы квадрупольной связи не регистрируется), что, по-видимому, соответствует двум неэквивалентным положениям компенсирующих ионов лития в элементарных ячейках цеолита типа А. [c.109]

Рис. 2. Спектр резонансного поглощения Кг в клатрате, полученный с пропорциональным счетчиком и с цинковым критическим поглотителем ( мёссбауэровский источник и поглотитель при 107° К).