Рентгеновское излучение характеристика

Полученные по реакции (п, у) радиоактивные изотопы анализируют при помощи разнообразной аппаратуры, обнаруживающей продукты распада этих радиоактивных ядер, в число которых могут входить Р-частицы, электроны конверсии, у-лучи и рентгеновское излучение. Характеристики этих излучений, а также периоды полураспада радиоактивных ядер обеспечивают принципиально вполне надежную идентификацию элементов, из которых данные ядра образовались. [c.210]

Рентгеновские трубки. Одним из наиболее распространенных типов трубок являются запаянные электронные трубки, представляющие стеклянный баллон, в котором создается высокий вакуум порядка 10 —10- Па. Источником пучка электронов служит катод-спираль из вольфрамовой проволоки, накаливаемой током до 2100—2200°С. Под воздействием высокого напряжения электроны с большой скоростью направляются к аноду и ударяются о впрессованную в его торце пластинку — антикатод, изготовляемый из металла, излучение которого используется для анализа (Сг, Ре, Си, Мо и пр.). Площадка на антикатоде, на которую падают электроны и которая служит источником рентгеновского излучения, называется фокусом. Трубки изготавливаются с обычным (5—10 мм и более) и острым (несколько сотых или тысячных долей мм ) фокусом, который может иметь различную форму (круглую, линейную). Поскольку рентгеновское излучение поглощается стеклом, для их выпуска в баллоне трубки предусмотрены специальные окна из пропускающих рентгеновское излучение веществ, например металлического бериллия, сплавов, содержащих легкие элементы. Важнейшая характеристика рентгеновских трубок — их предельная мощность — произведение максимального напряжения на анодный ток. В табл, 9 приведены основные характеристики некоторых серийно выпускаемых рентгеновских трубок. [c.75]

Наибольшее применение в дифракционном структурном анализе получили три компоненты характеристического спектра рентгеновского излучения Кр, Ка, и Ка,. Не вдаваясь в подробности, укажем только, что существуют экспериментальные методики, позволяющие выделять из всего спектра излучения ту или иную характеристическую компоненту, например, с помощью кристаллов-монохроматоров, фильтров и т. д. [3]. В настоящее время промышленность выпускает рентгеновские трубки с анодами из различных материалов, которым соответствуют характеристические длины волн /(Г-серии рентгеновского излучения, лежащие в интервале от 0,5 до 2,5 А и наиболее подходящие для целей структурного анализа. Спектральные характеристики рентгеновского излучения для различных материалов анода можно найти в справочниках [4, 5]. [c.113]

Эффективность счетчиков (т.е. число зарегистрированных импульсов по отношению к числу квантов) зависит от ряда причин, в том числе и от поглощения окном счетчика, что особенно важно для рентгеновского излучения с большой длиной волны (см. раздел 1.1). Важной характеристикой счетчиков является мертвое время (у пропорционального и [c.24]

Различие во взаимодействии рентгеновского излучения электронов и нейтронов с веществом учитывается при расчете атомных амплитуд рассеяния, являющихся основными характеристиками рассеивающей способности вещества. При рассмотрении же рассеяния совокупностью связанных атомов, ионов или молекул вещества механизм рассеяния не затрагивается. Принимают во внимание лишь длину волны используемого излучения, пространственную конфигурацию частиц и расстояние между ними. [c.26]

Чувствительность счетчика к рентгеновскому излучению зависит от его параметров. Основными из них являются эффективность, разрешающая способность, счетная характеристика и собственный фон счетчика. [c.97]

Отметим, что важнейшей характеристикой сцинтилляционного счетчика и всей регистрирующей аппаратуры являются дискриминационные кривые, которые показывают зависимость количества зарегистрированных импульсов от начального порога дискриминации при ширине окна дискриминации 1 В. Форма дискриминационных кривых зависит от спектрального состава рентгеновского излучения, направляемого на сцинтиллятор, напряжения на фотоумножителе и коэффициента усиления. Неизменность по времени дискриминационной кривой зависит от стабильности работы всего комплекса рентгеновской аппаратуры. При правильном выборе режимов работы счетчика амплитуд- [c.98]

Длина волны и спектр рентгеновского излучения зависят, при постоянных электрических характеристиках рентгеновской трубки (рис. 3), от материала антикатода. [c.29]

Все методы, применимые для детектирования 7-, /3- и рентгеновского излучения, основаны на взаимодействии этих излучений с веществом. В табл. 8.4-3 дан обзор обычных методов детектирования наряду с их наиболее важными техническими характеристиками. Отличное временное и энергетическое разрешение полупроводниковых детекторов ставит их вне конкуренции в 7-спектрометрии. В настоящее время инструментальный активационный анализ выполняется исключительно, а радиохимический активационный анализ — более чем на 90% с помощью 7-спектрометров высокого разрешения. Детальное описание всех методов детектирования и измерения радиоактивного излучения имеется в превосходной книге Нолла [8.4-4]. [c.102]

Яркость свечения зависит от качества люминофора. На контрастность влияют как материал экрана, так и характеристики применяемого рентгеновского излучения. Резкость изображения зависит главным образом от величины зерна люминофора. Длительность послесвечения для рентгенолюминофоров желательна наименьшая, так как в противном случае изображения движущихся объектов искажаются. По данным Бунделя и Попова [1], максимальная допустимая величина послесвечения через 0,05 с после прекращения возбуждения составляет 7% от начальной яркости свечения. [c.158]

Методом зондовой сканирующей микроскопии можно проводить комплексное изучение поверхности полимеров для оценки пространственного распределения эластичности, магнитных, электрических, оптических и химических характеристик поверхности [12]. При наличии спектрометра рентгеновского излучения, снабженного компьютерной системой, можно осуществить количественный элементный анализ пробы с разрешением I мкм. [c.358]

Характеристики газовых пропорциональных детекторов рентгеновского излучения [c.15]

Основные характеристики детекторов рентгеновского излучения. К основным физическим характеристикам детекторов относятся эффективность, энергетическое разрешение и форма амплитудного распределения. [c.17]

Для регистрации рентгеновского излучения в дистанционных анализаторах применяют те же детекторы, что и в других типах рентгеноспектральной аппаратуры. Наилучшим энергетическим разрешением обладают полупроводниковые детекторы (ППД), но они, как правило, требуют охлаждения до температуры жидкого азота. При температуре выше 135 К резко ухудшается энергетическое разрешение спектрометров, а довольно сильная зависимость положения линий от температуры (0,23 кэВ / К) требует температурной стабилизации спектрометра. В табл. 14.70 приведены основные характеристики материалов детекторов, от которых зависит величина предельного энергетического разрешения ППД. [c.29]

Эти поправки связаны с тремя главными эффектами, возникающими из-за различия характеристик исследуемого образца и образца сравнения (чистого элемента, стандартного образца состава) в отношении взаимодействия с электронами и рентгеновским излучением. [c.43]

Применение поляризованного рентгеновского излучения улучшает аналитические характеристики. [c.184]

Большие возможности открывают тепловые методы для контроля многослойных изделий со слоями из монолитных или композиционных материалов [1], где в ряде случаев они могут оказаться незаменимыми при контроле многослойных изделий из легких композиционных материалов. С их помощью выявляются дефекты, которые не обнаруживаются другими методами, например радиографическим, ультразвуковым и электромагнитным, поскольку применение ультразвуковых методов в этих случаях затрудняется волокнистой или мелкодисперсной структурой композиционных материалов, из-за чего создаются многократные отражения и происходит сильное затухание ультразвука, а применение рентгеновского излучения неэффективно, наоборот, из-за слабого взаимодействия его с материалом небольшой плотности. При тепловом контроле изделий из композиционных материалов в роли положительного фактора сказывается особенность тепловых процессов, заключающаяся в том, что на результаты контроля оказывают влияние усредненные теплотехнические характеристики материала. Разная теплопроводность компонентов многослойного изделия и клеящих веществ дает возможность осуществлять их тепловой контроль как в стационарном, так и в переходном тепловом режимах. [c.217]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]

В современной технике широко используется кристалл вольфрамата кадмия, так как он соответствует указанным выше требованиям, а его малогабаритное исполнение не затруднено. Важной характеристикой детекторов является квантовая эффективность преобразования рентгеновского излучения. Газы вследствие низкой [c.98]

Особенности взаимодействия рентгеновского излучения с промышленными материалами таковы, что при правильном выборе энергии излучения для сравнительно широкого диапазона толщин изделий удается обеспечить (44) близкие обобщенные метрологические характеристики при одной и той же экспозиционной дозе. Однако с увеличением средней плотности контролируемого изделия неизбежно (44) пропорциональное снижение обобщенного метрологического показателя 8 или квадратичное увеличение необходимой экспозиционной дозы. [c.124]

С учетом (40) для вычислительного томографа, шумовые характеристики которого определяются лишь квантовой природой рентгеновского излучения, из (73) имеем [c.133]

Линейное движение осуществляется со скоростью, достаточной для обеспечения необходимой экспозиционной дозы >э. Диапазон линейных перемещений должен превышать размеры контролируемого объекта, что позволяет осуществлять коррекцию метрологических характеристик измерительного канала в ходе всего процесса сканирования. Это положение облегчается тем, что в системе обычно имеется еще один - опорный детектор, идентичный измерительному, но жестко связанный с излучателем и формирующий необходимый сигнал /о (/), используемый для непрерывной коррекции на мгновенные нестабильности параметров рентгеновского излучения согласно соотношению (2). [c.157]

Для каждого кокса были получены по три кривых интенсивности малоуглового рассеяния рентгеновского излучения.Образец кокса о размером часииц О,1-0,2 мм уплотнялся в цилиндрическую кювету с лавсановыми окнами.Глубина кюветы 2, диаметр 10 мм. Расчет размеров структурных пор и характеристик надмолекулярной структуры проводился на ЭВМ М-4030 после предварительного усреднения интенсивностей, полученных цри повторных измерениях одного и того же образца,и сглаживания кривых рассеяния.Наименьший радиус пор,определяемый по малоугловому рассеянию ii 2 нм. [c.106]

Счетчики квантов рентгеновского излучения. К наиболее употребительным счетчикам квантов рентгеновского излучения относятся ионизацио((ные и сцин-тилляциониые счетчики. Принцип работы ионизационных счетчиков, к которым относится, в частности, счетчик Гейгера — Мюллера, основан иа способности рентгеновского излучения ионизировать газы, а сцинтилляционных — на способности рентгеновского излучения вызывать люминесцентное свечение некоторых веществ в виде всрышек — сцинтилляций видимого света. Преимуществом сцинтилляционных счетчиков перед ионизационными является высокая эффективность (процентное отношение числа зарегистрированных квантов к числу всех квантов, попавших во входное окно счетчика) при регистрации жесткого рентгеновского излучения, малое мертвое время (время, в течение которого счетчик, зарегистрировав квант, остается нечувствительным к следующему кванту) и практически неограниченный срок службы при хорошей герметизации кристалла — сцинтиллятора. В табл. 10 приведены некоторые характеристики серийно выпускаемых счетчиков. [c.77]

В качестве детекторов, регистрирующих дифракционную картину, используются рентгеновские пленки и счетчики (гейгеровские, сцинтилляционные и пропорциональные). С основными характеристиками современных детекторов рентгеновского излучения можно ознакомиться в работе [2]. [c.124]

Волны де Бройля. В то время как фотоэффект и эффект Комптона совершенно определенно указывают на корпускулярную природу видимого и рентгеновского излучения, интерференция и дифракция стмь же определенно свидетельствуют о волновой природ . Отсюда следует вывод, что движение фотонов. характеризуется особыми законами, в которых сочетаются как корпускулярные, так и волновые характеристики. Единство таких, казалось бы, несовместимых черт выражается соотношением (1.28), связывающим массу фотона с длиной волны излучения. [c.24]

В настоящее время для контроля качества сварных соединений больших толщин в стационарных условиях машиностроительных заводов предпочтение отдается линейным ускорителям [66, 801, которые по сравнению с другими ускорителями имеют значительно большую интенсивность излучения, что сокращает время экспозиции при просвечивании. Характеристики некоторых отечественных ускорителей приведены в табл. 18. Как видно из табл. 18, мощность экспозиционной дозы рентгеновского излучения для близких значений кинетических энергий электронов у линейных ускорителей в несколько десятков раз больше, чем у бетатронов. Так, если время эксплуатации при просвечивании стальных изделий будет составлять 10 мин, то линейным ускорителем можно просвечивать изделия толщиной до 550 мм, а бетатроном только до 330 мм. Внешний вид линейного ускорителя Линотрон 2000 [США] показан на рис. 79. [c.115]

В век быстро развивающейся техники ученому необходимо наблюдать, исследовать и правильно объяснять явления, происходящие на микронном (mikm) и субмикронном уровнях. Растровый электронный микроскоп и рентгеновский микроанализатор— это два прибора с большими возможностями, позволяющие на таком уровне наблюдать и изучать неоднородные органические и неорганические материалы и поверхности. В обоих приборах исследуемая область или анализируемый микрообъем облучаются тонко сфокусированным электронным пучком, либо неподвижным, либо разворачиваемым в растр по поверхности образца. При взаимодействии электронного пучка с поверхностью образца возникают следующие типы сигналов вторичные электроны, отраженные электроны, оже-электроны, характеристическое рентгеновское излучение и фотоны различных энергий. Эти сигналы исходят из специфических эмиссионных областей внутри образца и могут быть использованы для изучения многих характеристик объекта (состава, топографии поверхности, кристаллографической ориентации и т. д.). [c.9]

Идеальный детектор рентгеновского излучения должен быть небольшим, недорогим, простыгл в эксплуатации, он должен собирать большую часть рентгеновского излучения, испускаемого из образца, иметь разрешение лучше, чем собственная ширина измеряемой линии (несколько электронвольт), и обеспечивать быструю скорость набора спектральных данных без потерь информации. Ни кристалл-дифракционные спектрометры, ни 51 (Ь])-детекторы в отдельности не обладают всеми этими свойствами, но ири совместном использовании эти два устройства фактически взаимно дополняют друг друга. В табл. 5.2 содержится краткое сравнение основных характеристик обоих способов регистрации. Анализ табл. 5.2 по пунктам следует ниже. [c.256]

Хотя рентгеновский микроанализ может быть определенным и точным, свойства биологических материалов часто приводят к ограничению точности анализа величиной, составляющей +10 отн. % истинного значения. Такая неопределенность обусловлена тем, что биологические материалы являются далеко не идеальными образцами, имеют различную геометрию и шероховатость поверхности, часто для их приготовления используются сомнительные методы, и они могут явиться эффективным источником загрязнений чистой в других отношениях окружающей среды. Другая проблема, специфическая для количествен-lioro анализа биологических систем, заключается в том, что большинство элементов в образце, например углерод, кислород, азот и водород, трудно точно измерять. В отличие от анализа в материаловедении в большинстве случаев использования рентгеновского микроанализа в биологии требуется измерить концентрацию элементов (2>10), содержащихся в малом количестве в плохо известной органической матрице. Следует также напомнить, что рентгеновские спектрометры регистрируют только вышедшее рентгеновское излучение, а оно не всегда полностью соответствует рентгеновскому излучению, генерируемому в образце. Эта проблема усугубляется тем, что в биологических материалах электроны проникают более глубоко, вследствие чего возрастает поглощение генерируемого рентгеновского излучения. Попытки впоследствии скорректировать поглощение затрудняются отсутствием полной характеристики органической матрицы и точных значений массовых коэффициентов поглощения для элементов с низкими атомными номерами. Поэтому центром обсуждения этого раздела являются поправки, которые можно ввести, чтобы сузить разрыв между численными значениями интенсивностей рентгеновского излучения, генерируемого в образце, и регистрируемого и измеряемого. Рассмотрение вопроса, что меряет рентгеновский микроанализатор в биологических системах [179], показывает, что [c.69]

Рентгеновская флуоресценция (РФ) — это инструментальный аналитический метод для элементного анализа твердых и жидких проб с минимальной пробоподготовкой. Пробу облучают рентгеновским излучением. Атомы в пробе возбуждаются и испускают характеристическое рентгеновское излучение. Энергия (или длина волны) этого характеристического излучения различна для каждого элемента. Это дает основу для качественного анализа. Число фотонов характеристического рентгеновского излучения элемента пропорционально его концентрации, что обеспечивает возможность количественного анализа. В принципе, могут быть определены все элементы от бора до урана. Определение следов элементов (млп ), а также концентраций примесных и основных элементов (%) может быть выполнено из одной пробы. В зависимости от того, как измеряют характеристики рентгеновского излучения, различают рентгенофлуоресцентную спектрометрию с волновой дисперсией (РФСВД) и с энергетической дисперсией (РФСЭД). [c.57]

Указанные основные ядерно-физические характеристики и характеристики сопровождающего распад рентгеновского излучения для радионуклидов, входящих в РФП, а также используемых в составе образцовых радиоактивных растворов и источников, применяемых для аттестации РФП, приведены в прилагаемой Таблице физических характеристик некоторых радионуклидов . При этом бета-излучение характеризуется граничной энергией, средней энергией и интенсизностью, моно-энергетические излучения — энергией и интенсивностью отдельных линий. Интенсивность каждого компонента излучения выражена числом частиц или фотонов, приходящихся на 100 актов распада. [c.59]

Структура. Обзор структурных характеристик пористого фильтра был сделан в гл. 3.1.2. Пористость 6, удельная поверхность Л о и гидравлический радиус пор а=26/5о могут быть измерены методами адсорбции по Брунауэру, Эммету и Теллеру [3.131] с применением азота илн ксенона. Распределение пор по радиусам может быть найдено некоторыми дополнительными методами с помощью изотермы адсорбции Баррета — Джойнера — Халенды для конденсируемого газа [3.216], с помощью продавливания ртути, когда измеряются силы поверхностного натяжения, препятствующие проникновению в поры жидкой ртути [3.215, 3.217], и с помощью измерения потоков [3.218]. Структуру пор и распределение их по радиусам можно также анализировать на поверхностях фильтров или срезах (изломах или микроразрезах) с помощью сканирующего или обычного микроскопа и дифракции рентгеновского излучения при малых углах падения соответствующие изображения или дифференциальные картины дают информацию о структурном коэффициенте (3.35), о распределении сужений пор и о наличии слепых пор. Эта информация имеет существенное значение для сравнения реальных пористых фильтров с теоретическими моделями (см. разд. 3.1.2), а также для предсказания эффектов поверхностной диффузии (см. разд. 3.1.7). [c.127]

Нейтронно-активационный анализ (ЫАА). Активационное определение брома выполняют с применением тепловых, надтепло-вых и быстрых нейтронов. Учитывая большие плотности потока активирующих частиц в современных реакторах (10 —10 нейтрон/см -сек) и относительно большие сечения реакций с участием изотопов брома, для его определения в различных материалах в основном используют тепловые и надтепловые нейтроны. В зависимости от временного режима активации анализ ведут по изотопам 8ogj. 82gj, ядерные характеристики и реакции образования которых приведены в главе I. Изотоп в Вг определяют по пику рентгеновского излучения с энергией 0,01163 Мэв, изотоп Вг — по 7-пику с энергией 0,617 Мэв и Вг ( Вг) — по 7-пикам с энергиями 1,04 0,780, 0,618 и 0,544 Мэв (или одному из этих пиков). В соответствии со значениями периодов полураспада перечисленных изотопов время облучения нейтронами по наиболее короткоживущему Вг составляет 1—2 мин., время охлаждения — несколько минут [87, 942]. Определение брома по активности "Вг ведут после 3 мин. облучения в реакторе и 2 час. охлаждения [505, 831]. Продолжительность облучения в методах, основанных на измерении активности самого долгоживущего Вг, зависит от ряда параметров и варьирует в пределах от 30 мин. до 48 час., время охлаждения — от 14 до 170 час. [87, 303, 785, [c.154]

В 30-40-х Г.Г. XX века некоторое распространение имел лишь анализ по первичным эмиссионным спектрам с фотографической регистрацией (РСА). В 50-е г.г. появление новых типов детекторов рентгеновского излучения позволило создать аппаратуру, обеспечившую принципиальные преимущества другому направлению рентге-носнектрального анализа — методу рентгенофлуоресцентного анализа (РФА), хотя первичные рентгеновские спектры обладают лучшими аналитическими характеристиками в области легких элементов (от бора до алюминия). [c.3]

Рассеяние рентгеновского излучения слабо зависит от энергии Е проникающего излучения, тогда как поглощение пропорционально Из соотношений между сечениями поглощения и рассеяния можно получить значения ускоряющих напряжений II на излучателе рентгеновских аппаратов, которые являются предпочтительными при проведении радиоскопического конфоля. В частности, для изделий из легких сплавов на основе алюминия и титана при С/ около 100 кВ ослабление первичного пучка за счет процессов поглощения и рассеяния равновероятно, а при II около 300 кВ только 10 % от пучка поглощается. Равновесие между поглощением и рассеянием для сплавов на основе железа наблюдается при ускоряющем напряжении 250 кВ, а соответственно, неблагоприятное сочетание указанных характеристик при напряжении 400 кВ. [c.91]

Случайные пофешности реконструкции, обусловленные квантовой природой рентгеновского излучения, принципиально не устранимы, и их анализ позволяет однозначно оценить предельные возможности метода ПРВТ при фиксированном числе квантов, сформулировать требования к экспозиции энергии излучения, точности измерения проекций и пространственно-частотным характеристикам томофамм, обеспечивающим необходимый уровень метрологии. [c.121]

Типичная система третьего поколения имеет следующие характеристики число измерительных детекторов в матрице 256 (512), длительность импульса рентгеновского излучения 2 мс, число проекций при 360-фадусном сканировании 720 при общем числе отсчетов 2(4) 10 , рабочая ширина веерного пучка в плоскости слоя 40°, полное время сканирования 10 с. [c.158]

Однако в известных схемах третьего и четвертого поколений режим наиболее быстрого сканирования не обеспечивает необходимой точности контроля из-за малости уровня экспозиционной дозы, характерной для современных источников рентгеновского излучения. Поэтому сама по себе предельная скорость сканирования не является достаточной характеристикой информационньгх возможностей системы. [c.159]

Оже-спектроскопия (см. разд. У-6Д). Электроны обычно энергией от 2 до 3 кэВ выбивают внутренние электроны при переходе электронов на вакантный уровень либо возникает рентгеновское излучение, либо происходит передача энергии к другому электрону в атоме (эффект Оже). Такие оже-электроны являются моноэнергетическнми, и оже-снектр является характеристикой атомов. Падающий возбуждающий [c.225]