Прандтля Мизеса уравнение

УРАВНЕНИЕ ПРАНДТЛЯ — МИЗЕСА 23 [c.23]

Уравнение Прандтля — Мизеса [c.23]

УРАВНЕНИЕ ПРАНДТЛЯ — МИЗЕСА 25 [c.25]

Это и есть уравнение Прандтля — Мизеса. [c.25]

Нелинейное уравнение (1.26) по внешнему виду напоминает линейное уравнение распространения тепла, но существенно отличается, от него тем. что коэффициент при второй производной не постоянен, а является функцией г. Можно сказать, что уравнение Прандтля — Мизеса соответствует уравнению теплопроводности с коэффициентом температуропроводности, зависящим от температуры. Чтобы конкретизировать эту зависимость, заменим в уравнении (1,25) величину а ее явным выражением через г по (1.24) [c.25]

Предположим, что уравнение Прандтля — Мизеса каким-то способом разрешено, т. е. найдено выражение х( , г ). Тогда для доведения решения до конца необходимо воспользоваться очевидным равенством [c.25]

Применение уравнения Прандтля — Мизеса к задаче о затопленной струе [c.39]

Задача-о затопленной струе.дает пример точного решения уравнений пограничного слоя с помош,ыо переменных Прандтля — Мизеса 1). Положим в уравнении (1.32) ш = я перепишем его в виде ( 7 — 0) [c.39]

Уравнение (1.19) в случае стационарного пограничного слоя может быть преобразовано к более простому виду, если, как это независимо друг от друга сделали Прандтль и Мизес 1), ввести вместо у в качестве новой независимой переменной функцию тока ф. [c.24]

Обобщим уравнения пограничного слоя в форме Мизеса — Прандтля ( 3) на случай газового потока больших скоростей. Введем функцию тока 1 )(л , у) в безразмерных переменных, принятых в 55. положив (штрихи опускаем) [c.342]

Применим далее к уравнениям (1) и (2) преобразование Прандтля—Мизеса, т. е. перейдем от переменных г, 0 к переменным Ч , 0, где Ч — фулкция тока. Согласно решению Хамилека и Джонсона, функция тока имеет вид [c.6]

Нами рассмотрена массопередача в сплошной фазе при числах Ке 80 с учетом быстропротекающей необратимой бимолекулярной химической реакции. Распределение скоростей жидкости вокруг капли определено уравнениями Хамилека и Джонсона [22]. Задача решена в рамках теории диффузионного пограничного слоя. Система уравнений стационарной конвективной диффузии для экстрагента и хемосорбента при помощи преобразования Прандтля — Мизеса сведена к системе уравнений теплопроводности. Краевые условия записаны в предположении, что константа скорости реакции велика, реакция необратима и фронт ее совпадает с линией тока. На реакционной поверхности выполняется условие равенства материальных потоков. Для критерия Ки получено выражение [c.143]

Первый вариант применения переменных Мизеса в задаче о лами-.нарном пограничном слое на пластинке в продольном газовом по- .токе был опубликован Карманом и Ченем ). Считая число Прандтля о равным единице, эти авторы пользовались вместо второго уравнения системы (10.75) его интегралом, аналогичным (10.41). Первое урав- [c.343]

Для газового потока с большими скоростями задача была решена Чепменом и Рубезиным ), которые использовали для этой цели сначала уравнения (10.78), но затем при решении основной, тепловой части задачи вновь вернулись от переменных Мизеса — Прандтля к обычным координатам. Проще, как сейчас будет показано, исходить непосредственно из уравнений (10.10) — (10.12), преобразованных в связи с принятием нового закона изменения вязкости (10.76). [c.346]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология