Стокса закон скольжения

Предположение, высказанное в 1850 г. Стоксом, в некоторых случаях применимо и сейчас. Он рассчитал сопротивление трения движущегося в континууме сферического тела на основе законов классической гидродинамики. Это сопротивление трения зависит от радиуса сферы Гг, вязкости растворителя Tji и коэффициента трения скольжения между сферой и жидкостью . Согласно Стоксу, гидродинамическое трение скольжения определяется как [c.185]

Эти гидродинамические соотношения имеют лишь ограниченную значимость для диффундирующих в растворе молекул, так как жидкость не является континуумом, а состоит из дискретных молекул с размерами приблизительно того же порядка, что и диффундирующие молекулы. Далее, молекулы не имеют сферической формы (за исключением одноатомных) даже наиболее симметричные молекулы могут считаться сферическими лишь приближенно. Величина трения скольжения также неопределенна. Следует отметить также, что точность описания явления трения с применением приближенного закона Стокса повышается при увеличении размера молекул растворенного вещества по сравнению с молекулами растворителя и при повышении центральной симметрии диффундирующих молекул. [c.185]

В области малых значений критерия Рейнольдса (Ре 1) можно пренебречь вторым слагаемым в уравнении (1.36), а в области Ке > > 1 — первым слагаемым. В случае осаждения частиц в газовой среде, когда их размер соизмерим с длиной среднего свободного пробега молекул--/, к формуле сопротивления среды (закону Стокса) вводится поправка [6, 12] на скольжение газа вблизи поверхности частицы. Поправка к формуле Стокса была предложена Каннингемом [c.21]

Квазиравновесное течение. Рассмотрим два возможных варианта реализации квазиравновесного течения. Первый вариант — течение с малым пульсационным проскальзыванием частиц (Яе < 1). В этом случае сопротивление частиц подчиняется закону Стокса. Второй вариант — течение с относительно большим скольжением дисперсной фазы в пульсационном движении (1 Ке р < 1000). Для этого случая учет поправки к закону сопротивления Стокса необходим. [c.45]

Если размер частиц сравним с длиной свободного пробега га овых молекул, то среду уже нельзя рассматривать как непрерыв ную, она скользит по поверхности частицы Для учета этого скольжения Канингэм ввел известную поправку к закону Стокса, с учетом которой уравнение (3 2) можно записать в виде [c.80]

Таким образом, измеряя скорость движения иебольших ионов в электрическом поле, обычно определяют величину их подвижности, после чего, используя закон Стокса или связанные с им уравнения, оценивают их эффективные размеры. Если частицы велики и их общий заряд неизвестен, скорость движения можно связать с -потенциалом. Рассматривая диффузный двойной слой вплоть до плоскости скольжения как своего рода конденсатор с параллельными пластинами, можно записать [c.173]

Закон Стокса предполагает наличие внутреннего трения, или вязкого трения, когда граница (поверхность) движения частицы относительно среды находится внутри дисперсионной среды, вязкость которой определяет коэффициент трения. Внутреннее трение обычно преодолевается при движении жидких нли твердых частиц в газообразной или жидкой среде, что обусловлено значительным межфазным взаимодействием. Если межфазное взаимодействие мало, гран]ща (поверхность) движения частицы относительно среды может совпадать с поверхностью раздела фаз и трение оказывается внешним. Это приводит к возникновению скольжения, ускоряющему движение частицы. В реальных системах нет резкой границы пере.хода от трения скольжения к вязкому трению в промежуточной переходной области необходи.мо учитывать закономерности, характерные для вязкого трения и трения скольжения. Скольжение можно учесть, вводя дополнительный множитель в уравнение Стокса (IV.6) [c.229]

Пневмотранспорт, как уже указывалось, осуществляется при совместном непрерывном движении через аппарат или трубопроводы твердого вещества и газа (движущрйся взвешенный слой). Обычно можно применить уравнения,, используемые для расчета пневматического транспорта твердых веществ, хотя необходимо внести некоторые поправки в случае малых частиц. Скорость скольжения — это относительная скорость жидкости и частиц. На рис. VIII-14 сопоставлены скорости скольжения, полученные но экспериментальным данным, и скорости, рассчитанные по закону Стокса. Согласно этому графику, при диаметре частиц свыше 0,254 мм справедливы уравнения свободного падения. Механика вертикально движупщхся псевдоожиженных систем изучалась в последнее время Лапидусом . [c.256]

Закон сопротивления Стокса соблюдается при следующих условиях 1) шарики обладают правильной сферической формой, гладки и не деформируются 2) шарики двигаются на достаточном ртсстоянии от дна и стенок сосуда, в противном случае последние оказывают тормозящее действие 3) количество шариков настолько мало, что их взаимодействие исключено практически при вискозиметрии наблюдают движение одного шарика 4) жидкость гомогенна (однородна) или неоднородности (например, частицы коллоидной взвеси) значительно меньше двигающихся шариков 5) в жидкости нет никаких посторонних движений (конвекционных токов, течения жидкости, движения пузырьков газа и т. д.) 6) между шариком и жидкостью отсутствует скольжение 7) скорость движения шариков настолько мала, что вокруг них устанавливается ламинарное течение жидкости по этой же причине радиус шарика должен быть мал. [c.66]