Стационарность в узком смысле

Такие процессы называют также стационарными в узком смысле, или вполне стационарными —Прим перев [c.185]

При любом п п-мерная плотность вероятности нормального процесса Х(1) полностью определяется заданием среднего значения и корреляционной функции. Для такого процесса понятия стационарности в широком и узком смысле совпадают. [c.18]

Равновесность — более узкое понятие, оно применимо лишь для изолированных систем, для которых понятия стационарность и равновесность эквивалентны. В микроскопическом смысле под равновесным (стационарным) состоянием системы понимают такое ее состояние, когда при заданных и фиксированных макроскопических состояниях микроскопические параметры с точностью до малых флуктуаций, обусловленных молекулярным строением системы, однозначно определены и имеют конкретные численные значения. Подчеркнем, что это справедливо лишь для системы, находящейся в состоянии равновесия — для неравновесного состояния задание макроскопических параметров не определяет однозначно микроскопических свойств системы. Термодинамической вероятностью W называется число микроскопических, состояний, соответствующих одному и тому же макроскопическому состоянию. В отличие от математической вероятности Р, нормированной в пределах О < Р <С 1, термодинамическая вероятность, как число допустимых состояний может иметь любые численные значения в пределах 0< РУ<оо. [c.22]

Таким образом, уравнение бзросинерезиса в рамках модели сплои -ной среды представляет собой обычное уравнение диффузии или теплопроводности о коэффициентом, зависящим от искомой функции. Данный коэффициент, аналогичный коэффициентам диффузии и температуропроводности (отношение коэффициента теплопроводности к геплоемкости единицы объема), мы будем называть коэффициентом синерезиса (все эти коэффициенты имеют одну и ту хе размерность см /с). Заметим, что уравнение (56) описывает более общее поведение дисперсной системы, чем синерезис в узком смысле этого слова. Оно, например, описывает явление капиллярного всасывания, когда кратность пеяы, наоборот, возрастает в результате возникновения ее контакта с раствором (см. [3]), или хе стационарное состояние пены, при котором ее кратность [c.140]

В гл. 4 и 6 мы доказали на многочисленных примерах, что в нелинейных открытых системах возможно спонтанное образование пространственных и временных структур. Теперь возникает вопрос подчиняются ли процессы структурообразования общим физическим принципам, подобным второму началу термодинамики, или же эти процессы носят особый характер. Фундаментальные исследования Пригожина и Гленсдорфа [23, 169] доказали существование вариационных принципов для стационарных нелинейных процессов. В рамках настоящего введения мы можем изложить лишь важнейшие положения теории Пригожина и Гленсдорфа. (Читатель, которого заинтересуют подробности, может обратиться к посвященной именно этим вопросам монографии Пригожина и Гленсдорфа [23].) Главная физическая величина, исследуемая новой теорией, — это производство энтропии, которое играет в необратимых процессах столь же важную роль, как энтропия в равновесных системах. К этой величине относятся вышеупомянутые общие физические принципы, которые также называются критериями эволюции. Термин эволюция используется здесь, как у Пригожина и Гленсдорфа, в узком смысле фи зической эволюции , т. е. относится к направленному развитию физических систем. [c.179]

Если же рассматривать развитие газовых турбин в свете щи-)р0 коро их внедрения в промышленные стационарные, и энергетические транспортные установки, то рассчитывать на возможность применения в этих установках дизельного топлива будет трудно. Дизельное топливо представлено довольно узкой фракцией нефтей, получаемой путем прямой разгонки нефти или продуктов каталитического крекинга нефтяного газойля. В этом смысле дизельное топливо имеет менее широкую баэу производства, чем более тяжелые топлива, особенно при все возрастающем спросе на дизельное топливо со стороны растущего парка дизелей, широко применяемых в народном хозяйстве. [c.26]

Увеличение эффективной массы поляронов приводит к уменьшению ускорения, испытываемого ими в электрическое поле за период между столкновениями, а следовательно, и к уменьшению подвижности. Поэтому в предельном случае сильной связи поляроны малого радиуса правильнее рассматривать не как квазисвободные частицы, а как некие квазичастицы, локализованные на одном-двух определенных ионах. Так, в LiF при температуре ПО К подвижность дырок настолько мала (1,7-10- см -В -с ), что дырка совершает всего один прыжок Б минуту, что на 15 порядков ниже частоты колебаний атомов. Этот результат нельзя объяснить в рамках зонной теории. Более того, в предельном случае сильной связи полярон-ные зоны становятся настолько узкими, что зонная модель утрачивает смысл, так как неопределенность энергии, вытекающая из общего квантовомеханического соотношения неопределенностей и связанная с волновыми свойствами электронов, становится сравнимой с шириной поляронной зоны. В этом случае в более строгой, нежели зонная, теории стационарные состояния поляронов малого радиуса следует описывать локализованными [c.199]

Из получаемых таким образом решений при желании можно, пользуясь принципом суперпозиции, найти результат более сложных воздействий. Такая сосредоточенность изменений во времени и в пространстве приводит к тому, что асимптотические свойства соответствующих решений оказываются весьма простыми. В большинстве задач удается выделить три основные области. Первая из них — удаленная от места возмущения область, которая к данному моменту еще сохраняет свое исходное состояние и условия в которой еще не успели повлиять на поведение решения. Вторая область — непосредственно прилегающая к месту возмущения движение здесь в известном смысле близко к стационарному (например, если возмущение заключалось в скачкообразном изменении расхода через трещину (п. 3), то поле скоростей вблизи трещины близко к стационарному полю скоростей). Наконец, в третьей, сравнительно узкой и имеющей простую геометрическую форму переходной области и происходит собственно нестационарное движение. Такая простая структура решения (присущая к тому же не только задачам упругого режима, по и полинейным нестационарным задачам) позволяет в ряде случаев легко устанавливать основной ход решения, используя известные стационарные решения для внутренней части области движения и простые (например, автомодельные) нестационарные решения для внешней области. [c.47]