Температура распределение в движущейся жидкости

Располагают выходное отверстие распределителя над осью трубы трубопровода в 300 мм над поверхностью. Наливают в распределитель 10 мл анализируемой жидкости при температуре от 20°С до 25°С. Если проводят три повторяющихся определения на единожды очищенной поверхности трубы, то начинают с нижнего положения и двигаются вверх. При использовании механического распределителя можно налить больший объем жидкости, но должно быть обеспечено распределение нужного объема за определенный период времени. [c.769]

Распределение молекул по энергиям в жидкостях и твердых телах в основном аналогично распределению в газе. Но в твердом теле и в жидкости атомы или молекулы не могут свободно двигаться, поэтому тепловое движение здесь представляет собой в основном колебания атомов. Характерной особенностью теплового движения является его полная хаотичность. В движении атомов и молекул нет преимущественных направлений. Другая особенность теплового движения заключается в том, что оно определяется только температурой. Если нам даже удастся временно, искусственным путем (например, при помощи магнитного поля), изменить распределение энергии между частицами, то после прекращения внешнего воздействия благодаря частым столкновениям быстро восстановится первоначальное состояние, характерное для данной температуры, так называемое распределение Максвелла — Больцмана. Связь между состоянием системы и ее температурой настолько однозначна, что средняя кинетическая энергия, соответствующая этому распределению,является в то же время мерой температуры. [c.80]

Принцип действия. Основные элементы диффузионного насоса схематически изображены на рис. 6. Температура рабочей жидкости повышается с помощью нагревателя, а горячий пар поднимается в паропровод. Направление потока реверсируется зонтичным колпачком так, что пар, проходя через сопло, уносится из высоковакуумной части насоса. Переходя из области относительно высокого в область меньшего давления, пар расширяется. При этом нормальное распределение скоростей молекул меняется, увеличивается компонент в направлении расширения, причем направленная скорость становится по величине больше тепловой для покоящегося газа. Таким образом, струя пара двигается со сверхзвуковой скоростью для данной температуры. Этот факт имеет большое значение, поскольку молекулы, выходящие с нормальным распределением скоростей, распространяясь диффузно, не вызывают эффекта откачки. Молекулы газа из высоковакуумной части диффундируют через впускное отверстие и при столкновениях с молекулами рабочей жидкости приобретают компонент скорости в направлении к форвакуумной части насоса. В результате в окрестности сопла возникает зона пониженного давления газа, и по направлению к этой зоне усиливается диффузия газа из высоковакуумной области. По мере того, как струя пара распространяется все дальше от сопла, плотность ее становится меньше, а из-за столкновений частично [c.185]

Кинетическая энергия частиц кристаллического вещества недостаточна для преодоления сил притяжения, образующих кристалл. Но при температуре плавления кинетическая энергия как раз становится достаточной для преодоления этих сил притяжения, и высокоупорядоченное расположение частиц превращается в гораздо более беспорядочное распределение подвижных частиц, которое известно как жидкое состояние. Аналогичным образом частицы в этом состоянии все еще сильно притягивают друг друга, но при температуре кипения частицы приобретают достаточную энергию для преодоления этих остаточных сил сцепления и, создавая давление, равное внешнему давлению, они в состоянии двигаться почти совершенно независимо, чем характеризуется их нахождение в газообразном состоянии. Поскольку подавляющее большинство органических веществ являются в стандартных физических условиях либо жидкостями, либо кристаллическими, то в настоя- [c.119]

На поверхности конденсированной (жидкой или твердой) фазы всегда происходят процессы перехода молекул из конденсированной фазы в газовую (испарение или возгонка) и из газовой фазы в конденсированную (конденсация). Из жидкости в пар могут перейти такие молекулы, которые находятся в поверхностном слое жидкости, двигаются в нанравлении, пересекающем поверхность, и обладают кинетической энергией, достаточной для преодоления сил взаимодействия с окружающими молекулами. Распределение молекул по энергии зависит только от температуры, поэтому при определенной температуре в поверхностном слое данного вещества долю молекул, имеющих энергию, достаточную для преодоления сил взаимодействия, можно считать постоянной. Следовательно, и скорость перехода молекул из жидкости в пар IVд при данной температуре постоянна. [c.446]

Кун и сотр. [35, 36] при разделении многокомпонентных смесей с помощью колонок с движущейся жидкой фазой использовали зависимость коэффициентов распределения от температуры. Они устанавливали разные температуры в различных секциях колонки и поддерживали постоянными скорости потоков газа-носителя и жидкой фазы. Различные компоненты смеси в зависимости от значений их коэффициентов распределения собирались при этом в различных соответствующих им участках колонки. Колонка состояла из пяти секций, причем температура секций уменьшалась снизу вверх по колонке. Нелетучая жидкость — смесь парафиновых масел, содержащая 10% стеариновой кислоты, — текла вниз по стальным спиралям в направлении, противоположном направлению потока газа-носителя. В самой нижней секции (наиболее горячей) вводили смесь пропионовой, н-масляпой и н-валериановой кислот. Все эти три кислоты двигались вверх по второй секции, причем температура секций была выбрана так, что н-валериановая кислота концентрировалась между секциями 2 и 3, н-масляная кислота — между секциями 3 и 4, а пропионовая кислота — между секциями [c.400]