Ядерные сечения

Глава 2 ЯДЕРНЫЕ СЕЧЕНИЯ [c.24]

Наличие А-резонанса и небольшая средняя длина свободного пробега сразу же приводят к ряду следствий для полных и дифференциальных пион-ядерных сечений, которые мы сейчас опишем. [c.245]

В качестве примера рассмотрим случай рассеяния л— 0, для которого имеется точный анализ парциальных волн, основанный на дифференциальных сечениях при кинетических энергиях в лабораторной системе 30 МэВ < Т 340 МэВ. Важное наблюдение из рис. 7.7 состоит в резком уменьшении параметров неупругости / при переходе от низких энергий в область А-резонанса. При Т >150 МэВ волны с < 4 столь сильно неупруги, что парциальные сечения реакции близки к геометрическому пределу (,2Ь + 1)л/д . Большая доля сечения реакции в полном пион-ядерном сечении очевидна также из рис. 7.8 сечение реакции Ог в резонансной области энергий составляет доминирующую часть полного сечения. [c.250]

Для многих измерений в ядерной физике, относящихся к свойствам ядер определенных изотопов, очень важно разделение образцов. Бомбардировка нейтронами разделенных изотопов урана [1498] была необходима для идентификации делящихся ядер для изучения ядерного сечения или ядерных реакций [51], например на ускорителях Граафа, необходимы мишени из разделенных изотопов. [c.462]

Вследствие независимости способа распада составного ядра от способа его образования сечение Я. р. а+А->В- -Ь, с(а, Ь) может быть записано в виде произведения сечения образования составного ядра и вероятности распада этого ядра с испусканием частицы Ь, Т1ь а(а,Ь)=аа Т1ь. Попытка рассчитать теоретически Оа и как правило, приводит к необходимости использовать нек-рые модельные представления о строении ядер. При расчете исиользуется то обстоятельство, что в силу короткодействующего характера ядерных сил все пространство можно разбить на две области внешнюю, лежащую за пределами ядра, в к-рой на частицу действуют известные силы (ку.тю-новские, центробежные), и внутреннюю, в пределах к-рой на частицу воздействуют лишь ядерные силы, детальные свойства к-рых известны пока недостаточно (другие силы в этой области пренебрежимо малы ио сравнению с ядерными). Сечение поглощенных частиц [c.542]

Барн = 0 см . Ядерное сечение можно рассматривать как число ядерных процессов, приходящихся на один нейтрон. [c.98]

В гл. IX рассматривалась одна из основных моделей ядра, вполне пригодная для вычисления сечений ядерных процессов основная доля взаимодействий между нуклонами системы заменяется эффективным потенциалом, в области действия которого движутся невозмущенные частицы в рамках такой простой картины остаточные взаимодействия проявляются затем как возмущения. Это была первая модель ядерных реакций, но в 30-х годах она была оставлена, ибо появившиеся тогда первые количественные данные о ядерных сечениях, сведения о резонансах при рассеянии медленных нейтронов резко ей противоречили. В 1949 г. модель была пересмотрена [23] и привлечена к описанию ядерных реакций при высоких энергиях (>100 Мэв) и с тех пор плодотворно использовалась для интерпретации сечений упругого рассеяния и полных сечений взаимодействия вплоть до энергий в несколько Мэв. [c.331]

Ядерное поперечное сечение о есть эффективная площадь поперечного сечения ядра для некоторой ядерной реакции. Ядерное сечение обычно выражается в барнах 1 барн = 10 см . Ядерное сечение зависит от природы ядра мишени и от скорости частицы. Кадмий-113 имеет очень большое ядерное сечение для поглощения тепловых нейтронов — настолько большое, что он используется в качестве контрольных стержней в ядерных реакторах. [c.734]

Многогрупповой расчет дает о реакторе очень подробную информацию. Помимо коэффициента размножения, определяется пространственно-энергетическое распределение потоков, отправляясь от которого можно вычислить, например, распределение поглощения или делений нейтронов по энергиям и пространству или поток нейтронов различных энергий, испускаемых из реактора. Конечно, вводимая информация также очень подробна. Поэтому, раз многогрупповые уравнения запрограммированы для быстродействующих вычислительных машин, основные условия при расчете каждой системы приходится затрачивать на сбор нейтропно-физических констант и на вычисление усредненных сечений для различных групп. Однако даже от этой черновой работы удалось избавиться на многих из больших быстродействующих машин, где теперь имеются библиотеки соответствующих стандартных подпрограмм. Эти стандартные программы не только обеспечивают расчеты современными данными о ядерных сечениях всех элементов в иптервале энергий от тепловой до несколько мегаэлектроновольт, но также содержат различные процедуры усредтхепия для быстрой подготовки групповых констант. [c.391]

Реалистические расчеты а(уА) объединяют Л-дырочную модель с тщательной оценкой важных нерезонансных фоновых членов. Такие расчеты воспроизводят полное фотон-ядерное сечение с точностью не хуже 10% Ko h et al, 1984 Oset and Weise, 1981). Типичный пример, приведенный на рис. 8.19, демонстрирует, как распространение А-изобары в ядре приводит к уменьшению и уширению сечения по сравнению со свободным сечением Лст(уН). [c.348]

Среди этого списка 0 + Т процесс является безусловным лидером по энерговыделению и значениям параметров скорости реакции (реактивности) г = (аь), т.е. произведения ядерных сечений сг Е) и относительной скорости V реагирующих частиц, усреднённого по их максвелловской функции распределения по скоростям f v). Второе обстоятельство связано с тем, что реакция 0+Т в области низких подбарьерных энергий носит ярко выраженный резонансный характер. Она проходит через уровень J T = (3/2+, 1/2) составного ядра Не с энергией возбуждения Е = 16,76 МэВ, что соответствует кинетической энергии налетающего дейтрона Е 100 кэВ [9]. Было показано [10], что этот термоядерный резонанс является типичным трёхчастичным околопороговым резонансом структуры 1" "п+р, а связь входного и выходного каналов ап обусловлена как нецентральными (тензорны- [c.235]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология