Формулировки первого начала

С учетом уравнения (3.1) формулировку первого начала термодинамики представим в виде [c.47]

Общая формулировка первого начала термодинамики дана Гельмгольцем, который ввел в рассмотрение все виды работ, а не только механическую работу. Согласно Гельмгольцу, [c.16]

Уравнение (II, 1) представляет собой математическую формулировку первого начала термодинамики. Величины Аи, и Л в урав- [c.86]

Одним из следствий первого начала термодинамики является открытый в 18 6 г. русским химиком Г. И. Гессом закон, который часто называют законом постоянства сумм теплот. Установленный еще до окончательной формулировки первого начала, он является основой всех термохимических расчетов с учетом того, что тепловые [c.25]

Отсюда следует, во-первых, что не существует никаких функций состояния или IV и, во-вторых, что в отдельности ни 8Q, ни б не обладают математическими свойствами дифференциала. Однако из формулы (1.4.26) следует, что алгебраическая сумма (б — бИ ), равная сШ, есть полный дифференциал функции состояния и. В этом заключается математическое содержание формулы (1.4.26), которая представляет собой математическую формулировку первого начала термодинамики для закрытых систем. [c.16]

Выражение (1.11) является математической формулировкой первого начала термодинамики. [c.6]

Первая ясная формулировка первого начала термодинамики приписывается обычно Ю. Майеру, который вычислил механический эквивалент теплоты результаты этой работы были опубликованы в 1842 г. Примерно в это же время независимо от Ю. Майера к тем же выводам пришел Дж. Джоуль. Он опубликовал (1843) точные измерения механического эквивалента теплоты. Любопытно, что первое начало термодинамики было установлено намного позднее второго. [c.60]

Закон Гесса точен при условии, что все процессы протекают или при постоянном объеме, или при постоянном давлении. Закон Гесса является частной формулировкой первого начала термодинамики в применении к химическим процессам. Если бы количество теплоты при одинаковых начальных и конечных состояниях на различных путях было неодинаково, то, направляя реакцию по одному пути, а затем в обратном направлении — по-друго-Д1у, можно было бы получить энергию из ничего, т. е. осуществить вечный двигатель I рода . [c.85]

Следует отметить, что широко распространенная формулировка первого начала о невозможности осуществления вечного двигателя (перпетуум мобиле первого рода невозможен) является значительно более узкой по сравнению с принципом эквивалентности, поскольку из этой формулировки и вообще из самого принципа исключенного вечного двигателя принцип эквивалентности не вытекает. [c.36]

Мы не будем касаться истоков общей термодинамики, возникшей при решении теплотехнических проблем в первой половине XIX в. [4, с. 167], и только напомним, что формулировка первого начала термодинамики и его экспериментальное подтверждение относятся к 40-м годам XIX в. (Майер, Джоуль), а формулировка второго начала термодинамики и его математическое выражение — к 50-м годам (Клаузиус, В. Томсон). Важнейшее понятие химической термодинамики — понятие энтропии — было введено Клаузиусом в 1865 г. [c.120]

Уравнения (II, 12) и (11,13), как и (11,5) и (11,6), служат математической формулировкой первого начала. Последние удобнее, когда независимыми переменными являются К и Г, а первые— при независимых переменных Р и Г. (Во все перечисленные уравнения температура входит в неявном виде.) [c.37]

Формулировки первого начала [c.11]

Вечный двигатель первого рода (15) — циклически действующая машина, способная совершать работу без затраты теплоты. Постулат о невозможности подобного устройства является формулировкой первого начала термодинамики [c.308]

У.2,1. Формулировка первого начала. [c.165]

Формулировки первого начала термодинамики [c.68]

Это еще одна формулировка первого начала термодинамики. [c.61]

Основываясь на этой формуле можно дать следующую формулировку первого начала термодинамики [c.6]

Положения [5-В] и [5-В ] выражают первое начало термодинамики в случаях, когда система совершает цикл. Эти положения приводят к формулировкам первого начала, справедливым для любых (конечных и элементарных) процессов. [c.69]

Все сказанное приводит к следующей формулировке первого начала термодинамики, справедливой для всех — обратимых, необратимых, элементарных, конечных — процессов [c.71]

Имея в виду химическую термодинамику, воспользуемся следующей математической формулировкой первого начала термодинамики [c.15]

Формулировки первого начала термодинамики. Первое начало термодинамики является законом сохранения и превращения энергии в применении к термодинамическим системам. Оно было установлено в результате опытных и теоретических исследований в области физики и химии. Завершающим этапом этих исследований явилось открытие принципа эквивалентности работы и теплоты. Для всякого кругового процесса, протекающего в любой термодинамической системе, отношение суммы всех работ к сумме всех теплот есть величина постоянная, равная единице [c.58]

Из первого начала термодинамики вытекает, как одно из его следствий, открытый еще в 1836 г. русским термохимиком Г. И. Гессом закон, который часто называют законом постоянства сумм тепла. Установленный еще до окончательной формулировки первого начала, он является основой для всех термохимических расчетов. [c.30]

Обратимся к четвертой важной формулировке первого начала перпетуум-мобиле первого рода невозможно. Самоочевидна связь этой формулировки с предыдущей- формулировкой, если учесть, что под перпетуум-мобиле мы понимаем машину, которая, повторяя произвольное число раз один и тот же процесс, была бы способна производить работу в количестве, большем, чем энергия, потребляемая этой машиной. Любопытно отметить, что французская академия наук еще в 1775 г. постановила не принимать больше к рассмотрению какие бы то ни было проекты перпетуум-мобиле первого рода. Тем не менее на протяжении 70 лет все еще не был осознан закон сохранения энергии и не было еще точно определено понятие энергии. Причина этого, конечно, крылась в том, что для баланса энергии при ее превращении из одного вида в другой не хватало (по вине господствовавшей тогда теории теплорода) представления о внутренней энергии тел. [c.40]

С аналитической точки зрения большое преимущество имеет пятая формулировка первого начала бесконечно малое изменение внутренней энергии является полным дифференциалом. [c.40]

Рассматривая деятельность Гесса, нельзя не придти к выводу, что наиболее важным для науки достижением было открытие им закона постоянства сумм тепла, в котором он настолько близко подошел к полной и строгой формулировке первого начала термодинамики, что участие его в этом творческом акте, вообще говоря принадлежащем не одному исследователю, а целой группе ученых, заслуживает особого обсуждения. В этом обсуждении следует тщательно взвесить как положительные, так и слабые стороны труда Гесса. [c.170]

Закон эквивалентности был уже рассмотрен в 1, В дальней-М1 м ыы его будем рассматривать как формулировку первого начала термодинамики и увидим, что остальные формулировки вытекают из него в виде непосредственного и однозначного следствия. Величины эквивалентов для разных форм энергии приведены в табл. I в конце книги. [c.239]

I. ФОРМУЛИРОВКА ПЕРВОГО НАЧАЛА [c.9]

Данная здесь формулировка первого начала выходит несколько из рамок термодинамики, занимающейся специально тепловыми процессам . Многие авторы под первым началом подразумевают именно этот частный случай эквивалентности между теп лов ой энергией и другими ее формами. При такой более узкой формулировке первого начала невозможность вечного двигателя ( 4) следовало [c.10]

Из невозможности вечного двигателя, обратно, может быть доказан закон сохранения энергии. Во многих курсах именно это последнее положение взято в качестве первичной формулировки первого начала. [c.11]

Каждому состоянию присуще определенное значение внутренней энергии, независимо от способа, которым это состояние было достигнуто. Отсюда другая формулировка первого начала [c.13]

Из (11,2) непосредственно следует, что невозможно построить такую машину, которая давала бы возможность увеличить количество энергии в изолированной системе. Эта формулировка первого начала часто дается в более сжатом виде вечный двигатель (perpetuum mobile) первого рода невозможен . [c.31]

С уравнением (1.11) можно связать еще одну известную формулировку первого начала нельзя построить perpetuum mobile (вечный двигатель) первого рода, т. е. машину, которая бы все время работала, черпая энергию из ничего . [c.6]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели различие между обратимым процессом и полностью необратимым процессом. Однако системы, взятые в качестве примеров, обладали довольно сильно различающимися харак-теристиками. Для завершения рассуждений, ведущих к формулировке первого начала термодинамики, познакомимся еще с двумя устройствами, изображенными на рис. 73. Эти устройства почти тождественны, но в одном из них можно проводить необратимые процессы. [c.217]

С указанным пониманием трла и работы связана шестая формулировка первого начала сумма тепла и работы не зависит от пути процесса. [c.40]

Это наблюдение составляет сущность уже изложенного в 1 первого тома законаэквивалентности. Его можно считать наиболее удобной и непосредственной формулировкой первого начала . [c.10]

Значение этой на первый взгляд мало продуктивной формулировки первого начала видно из следующего как было сказано, и является функцией трех переменных состояния. Так как последние связаны между собой уравнением состояния, то любая пара из них определяет третью. Таким образом и однозначно определяется любой парай х, у из переменных р, V ц Т. Как и любую бесконечно малую функцию двух переменных, величину /можно представить в виде [c.13]